退火條件對山梨醇玻璃焓松弛參數(shù)的影響

葉 斌 高 才 劉向農(nóng) 楊 鎖 江 斌

(合肥工業(yè)大學(xué)機(jī)械與汽車工程學(xué)院,合肥230009)

退火條件對山梨醇玻璃焓松弛參數(shù)的影響

葉 斌 高 才*劉向農(nóng) 楊 鎖 江 斌

(合肥工業(yè)大學(xué)機(jī)械與汽車工程學(xué)院,合肥230009)

采用差示掃描量熱法(DSC)測定山梨醇樣品經(jīng)歷不同時(shí)間(ta)等溫退火后,以10 K·min-1速率進(jìn)行升溫時(shí)玻璃化轉(zhuǎn)變溫度(Tg)前后的比熱容(Cp(T)).將Gómez Ribelles(GR)提出的一種基于構(gòu)型熵的現(xiàn)象學(xué)模型用于描述山梨醇玻璃的焓松弛行為,考察GR模型能否適用于小分子玻璃體系.結(jié)果表明,單組GR模型參數(shù)擬合的曲線均能較好重現(xiàn)對應(yīng)熱歷史條件下的山梨醇體系的實(shí)驗(yàn)所得Cp(T)曲線,盡管并未找到不隨熱歷史而變的一組參數(shù)作為材料常數(shù),但與其它現(xiàn)象學(xué)模型應(yīng)用于小分子玻璃時(shí),其模型參數(shù)都隨熱歷史變化而變化的特點(diǎn)相比,GR模型的某些參數(shù)基本保持不變.且在較長退火時(shí)間下擬合得到的模型參數(shù)普適性較好.同經(jīng)歷連續(xù)降溫的山梨醇相比,等溫退火過程得到的松弛極限態(tài)參數(shù)(δ)的平均值與Tg處比熱容增量(ΔCp(Tg))的比值明顯增大,但仍小于聚合物的值,表明GR模型提出的亞穩(wěn)極限態(tài)對小分子玻璃的影響值得商榷.

焓松弛;差示掃描量熱法;構(gòu)型熵;山梨醇;玻璃化轉(zhuǎn)變;等溫退火;脆度

1 引言

玻璃化轉(zhuǎn)變是玻璃態(tài)與橡膠態(tài)之間的轉(zhuǎn)變,可看成是較長分子(或鏈段)運(yùn)動的“凍結(jié)”或“解凍”過程,對應(yīng)溫度稱為玻璃化轉(zhuǎn)變溫度(Tg).1玻璃態(tài)物質(zhì)多處于熱力學(xué)非平衡態(tài),在Tg溫度以下會逐漸向平衡態(tài)轉(zhuǎn)變,體系的熱力學(xué)性質(zhì)(焓、熱膨脹系數(shù))以及力學(xué)性質(zhì)(模量、力學(xué)損耗)也隨之發(fā)生連續(xù)變化,稱之為結(jié)構(gòu)松弛,當(dāng)采用焓的變化來描述結(jié)構(gòu)松弛時(shí)則稱為焓松弛.2有許多實(shí)驗(yàn)方法可研究這一現(xiàn)象,其中以差示掃描量熱法(DSC)應(yīng)用最為廣泛,它是通過獲取一定升溫速率下跨越玻璃化轉(zhuǎn)變區(qū)域的比熱容,推測體系之前所經(jīng)歷的復(fù)雜熱歷史及微觀位形的演變,為合理使用材料提供科學(xué)依據(jù).3,4一些現(xiàn)象學(xué)模型可以較好地描述玻璃化體系的轉(zhuǎn)變和松弛行為,代表性的有Tool-Narayanaswamy-Moynihan (TNM)5-7和Adam-Gibbs-Voegel(AGV)8,9模型,二者均使用假想溫度Tf來表征體系的結(jié)構(gòu)演變,5只是特征松弛時(shí)間的表達(dá)有所差異.盡管兩個(gè)模型能很好地重現(xiàn)玻璃化體系的升溫比熱容,但模型參數(shù)有時(shí)不是材料常數(shù),而是隨體系熱歷史的不同而變化.此外,這兩個(gè)模型都假定只要時(shí)間足夠長,玻璃態(tài)最終會松弛到對應(yīng)溫度的平衡態(tài),但迄今未被實(shí)驗(yàn)所證實(shí).5-9Gómez Ribelles(GR)等10,11在Adam-Gibbs(AG)8協(xié)同松弛理論基礎(chǔ)上,擯棄了傳統(tǒng)現(xiàn)象學(xué)模型中用假想溫度表征結(jié)構(gòu)演變的做法,而是提出用構(gòu)型熵演變表征體系結(jié)構(gòu)的變化.12-15不僅如此,該模型還假設(shè)玻璃態(tài)不能最終松弛到對應(yīng)溫度的平衡態(tài),而只能松弛到某一中間亞穩(wěn)極限態(tài).由于聚合物是鏈狀大分子的緣故,中間亞穩(wěn)極限態(tài)理論的提出確實(shí)使GR模型預(yù)測聚合物焓松弛的能力有了明顯提高,13-15近年來該模型在聚合物玻璃的松弛動力學(xué)研究中也得到廣泛應(yīng)用,16-22但迄今為止尚未見到有人將此模型用于研究聚合物玻璃以外的體系,尤其是對于小分子玻璃體系而言是否也存在這樣的一個(gè)亞穩(wěn)極限態(tài)還不得而知,也并未有相關(guān)文獻(xiàn)來說明.本文正是為研究GR模型中提出的亞穩(wěn)極限態(tài)是否適用于小分子玻璃而展開的.在稍早的工作中,我們已將此模型用于研究無定形山梨醇體系經(jīng)歷連續(xù)降溫的情形,23結(jié)果表明GR模型能很好地重現(xiàn)山梨醇不同降溫速率下Cp(T)曲線,且某些模型參數(shù)表現(xiàn)出不隨熱歷史的變化而變化的特征,相對于其他模型改進(jìn)效果明顯.但物質(zhì)的熱歷史不僅包括經(jīng)歷不同降溫速率,還應(yīng)包括退火(物理老化),由于現(xiàn)實(shí)中這種現(xiàn)象較連續(xù)降溫更為常見,因此考察等溫退火條件下山梨醇玻璃的松弛特性和GR模型參數(shù)可能展現(xiàn)的新特征,現(xiàn)實(shí)意義更為明確.

GR模型是在Kohlrausch-Williams-Watts(KWW)和AG描述的傳統(tǒng)理論的基礎(chǔ)上,提出用構(gòu)型熵(Sc)替代TNM和AGV模型中的假想溫度Tf來表征體系的結(jié)構(gòu)演變,并設(shè)想玻璃態(tài)物質(zhì)在時(shí)間t→∞時(shí)并不能松弛到過冷液體線性外推的平衡態(tài),而只能松弛到依溫度而變的另一假想的極限態(tài)(如圖1所示).

如用Sclim() T表示此極限態(tài)構(gòu)型熵,并用T(ξ)(其中ξ滿足-∞＜ξ≤t)表示溫度歷史,將溫度歷史表示為

h為單位階躍函數(shù),則構(gòu)型熵Sc(t)可表示:10

φ(u)是松弛函數(shù)(也稱衰減函數(shù)),可用KWW延展指數(shù)函數(shù)得到:

β是表征體系松弛時(shí)間譜分布寬度的非指數(shù)參數(shù)(0≤β≤1),u(t)為約化時(shí)間:6

τ(σ)是特征松弛時(shí)間,由σ時(shí)刻的構(gòu)型熵(Sc)和溫度(T)共同決定.由AG協(xié)同松弛理論:

圖1 基于構(gòu)型熵的焓松弛模型中松弛極限態(tài)示意圖12Fig.1 Scheme of the hypothetical limit state in the enthalpy relaxation model based on the configurational entropy12Sketch of the configurational entropy corresponding to the equilibrium liquid state(eq.)(dashed line),to an experimental cooling scan at a finite cooling rate(solid line),and to the metastable line of the hypothetical limit states of the structural relaxation process(lim.) (dashed-dotted line).Tg:glass transition temperature, Td:Tg+5,Tu:Tg+10

其中A是指前因子,可看成是體系在無限高溫度下的松弛時(shí)間;B=Sc*Δμ/k,Sc*表示最小協(xié)同重排域的位形熵;Δμ表示阻止單體(鏈段或分子)協(xié)同重排的能量勢壘,k是Boltzmann常數(shù).

在Tg以上,極限構(gòu)型熵與平衡態(tài)相同:

其中位形比熱容ΔCp(T)=Cpl(T)?Cpg(T),Cpl(T)和Cpg(T)分別表示過冷液體與玻璃的比熱容;T2是Gibbs-Dimarzio轉(zhuǎn)變溫度;θ為積分變量.24

在玻璃化轉(zhuǎn)變區(qū)及Tg以下,極限構(gòu)型熵可表示為:

其中Tu是Tg以上的某一溫度(通常取Tu=Tg+10).

借鑒Hodge等25的做法,由以上各式可得經(jīng)歷等溫退火后的構(gòu)型熵表達(dá):

其中ta為退火時(shí)間,nA(nA≤n≤nA+10)是開始退火子步,當(dāng) k=nA+1時(shí),Δta,k=t110a;當(dāng)k＞nA+1時(shí),Δta,k=

Gómez Ribelles12通過定義構(gòu)型焓(Hc)建立構(gòu)型熵和比熱容的關(guān)聯(lián):

由圖1可知玻璃態(tài)斜率dSlimc(T)/dT=(ΔCp(T)-δ)/T,故該模型中共有A,B,β,T2,δ五個(gè)待求參數(shù),可用曲線擬合方法確定,并通過最優(yōu)搜索使模型預(yù)測的Cp(T)曲線和DSC測定的結(jié)果最接近.

2 實(shí)驗(yàn)部分

2.1 試劑與儀器

結(jié)晶態(tài)山梨醇(瑞士Fluka,純度99%,合肥森瑞科貿(mào)有限公司進(jìn)口分裝)未經(jīng)進(jìn)一步純化,置于常溫、壓力40 Pa的真空干燥箱中干燥24 h后備用.取樣品5-10 mg(精確到±0.01 mg)置于標(biāo)準(zhǔn)液體鋁皿中央并壓蓋密封.采用配備G-M二級制冷系統(tǒng)的DSC儀器(Pyris-Diamond,美國Perkin-Elmer公司),標(biāo)稱最低溫度193 K,實(shí)測DSC內(nèi)樣品溫度最低可達(dá)約200 K.DSC以金屬銦(99.999%,Perkin-Elmer)和純水(自制二次蒸餾去離子水)做兩點(diǎn)溫度標(biāo)定,標(biāo)定范圍210-320 K;以冰的融化潛熱(333.88 J·g-1)進(jìn)行單點(diǎn)焓尺度標(biāo)定,標(biāo)定速率10 K·min-1.氮?dú)?99.999%)氣氛,流量約25 mL·min-1,并保持恒定.

2.2 DSC實(shí)驗(yàn)流程

山梨醇晶體以10 K·min-1的速率升溫至388 K充分熔融后降溫至Tg(267.5 K左右)以下,結(jié)果表明,熔融態(tài)的山梨醇不再形成結(jié)晶體,而是形成完全的玻璃態(tài).

等溫退火實(shí)驗(yàn)流程如圖2所示,先將玻璃態(tài)樣品升溫至加樣溫度303.15 K后,以10 K·min-1的降溫速率降至Ta=253.15 K等溫退火(退火時(shí)間ta分別為10、30、60、120、240、480 min),再以10 K·min-1繼續(xù)降溫至218.15 K,待熱流穩(wěn)定后按如下溫度程序采集數(shù)據(jù):(1)等溫1 min;(2)以10 K·min-1速率升溫到308.15 K;(3)等溫1 min.取和樣品皿質(zhì)量相同的空皿(±0.01 mg),驟冷至218.15 K,熱流穩(wěn)定后,按與分析樣品相同的溫度程序獲得基線熱流,用于比熱容計(jì)算,為保證熱接觸狀況的一致性,針對一個(gè)樣品的所有分析結(jié)束后再獲得一條用于計(jì)算比熱容的基線.

圖2 測量不同退火時(shí)間(ta)的等溫退火焓松弛的實(shí)驗(yàn)程序Fig.2 Schematic representation of the experimental procedure for measuring the isothermal annealing enthalpy relaxation with different annealing time(ta)qc(cooling rate)=10 K·min-1,qh(heating rate)=10 K·min-1, Ta=253.15 K

2.3 曲線擬合及誤差分析

曲線擬合程序以Matlab?語言編制,采用Nedler-Mead搜索方法26尋求最優(yōu)參數(shù),使模型與實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)之間擬合的均方差最小:

式中i是實(shí)驗(yàn)次數(shù),j是實(shí)驗(yàn)掃描時(shí)的溫度點(diǎn),w(i)為權(quán)重因子.最優(yōu)搜索可以通過固定T2或者B來實(shí)現(xiàn),將B置于循環(huán)之外來進(jìn)行處理.數(shù)據(jù)誤差主要來自如下3方面:(1)平行樣間誤差;(2)DSC重復(fù)性誤差;(3)曲線擬合誤差.分析結(jié)果表明,曲線擬合誤差最大.

3 結(jié)果和討論

3.1 結(jié) 果

圖3 不同退火時(shí)間下山梨醇在Tg附近的比熱容曲線(a)以及與參照比熱容之差(b)Fig.3 Specific heat capacity curves near Tgat different annealing time for D-sorbitol(a)and difference between the Cp(T)curves of the reference scan(b)

圖4 253.15 K時(shí)恢復(fù)焓ΔH與ta的關(guān)系Fig.4 Recovery enthalpy ΔH as a function of the annealing time for D-sorbitol annealing at 253.15 KΔH-ta(☆),ΔH-1/ta(□),ΔH-lgta(○)

采用DSC測定的山梨醇玻璃在Tg前后的比熱容曲線如圖3(a)所示.觀察發(fā)現(xiàn),經(jīng)歷不同ta的山梨醇在玻璃化轉(zhuǎn)變區(qū)域的高溫側(cè)皆呈現(xiàn)α松弛所引起的明顯焓恢復(fù)峰,且隨ta的增加,比熱容最大值Cp_max增加明顯,峰的右移效果顯著.在進(jìn)行恢復(fù)焓計(jì)算時(shí),需預(yù)先獲取一條未發(fā)生明顯松弛體系的比熱容曲線作為參照.由于ta越小,其松弛效應(yīng)越不顯著,故選擇ta=10 min的比熱容曲線作為參考曲線Cp,ref,計(jì)算結(jié)果如圖3(b)所示,同連續(xù)降溫相比,熱流“下沖”現(xiàn)象顯著.圖4表示實(shí)驗(yàn)得到的恢復(fù)焓ΔH與ta關(guān)系,觀察發(fā)現(xiàn)隨ta增加,ΔH起始增加顯著,隨后趨于平緩,說明此時(shí)山梨醇玻璃接近亞穩(wěn)極限態(tài),由ΔH-1/ta關(guān)系外推可求得山梨醇玻璃在t→∞時(shí),恢復(fù)焓極限值ΔH∞約為3.11 J·g-1,ΔH與lgta基本呈線性關(guān)系.

表1列出由DSC實(shí)驗(yàn)讀取的恢復(fù)焓,及按不同讀取方法27獲得的Tg.此前針對山梨醇連續(xù)降溫的實(shí)驗(yàn)結(jié)果23表明,隨降溫速率的增加,極限假想溫度Tf′逐漸增加,而其余讀法則無規(guī)律.而由表1可知,隨ta的增加,Tf′逐漸減小,其余讀法的溫度則是單調(diào)遞增.比較發(fā)現(xiàn),等溫退火實(shí)驗(yàn)得到的Tf′略低于Duvvuri等28利用介電法的分析結(jié)果(267.5 K).盡管退火時(shí)間的不同可能會導(dǎo)致體系微觀結(jié)構(gòu)和松弛程度的差異,但表1結(jié)果顯示,松弛并未引起比熱容增量ΔCp(Tg)的明顯變化.玻璃化轉(zhuǎn)變過程中ΔCp(Tg)被稱為熱力學(xué)脆度,它的大小表明了玻璃在升溫過程中自由度的釋放程度,值越大,則由玻璃態(tài)轉(zhuǎn)變?yōu)檫^冷態(tài)后,松弛單元獲得的活動性越大,29等溫退火實(shí)驗(yàn)得到的ΔCp(Tg)值保持在0.94 J·g-1·K-1,與連續(xù)降溫實(shí)驗(yàn)23的ΔCp(Tg)=0.99 J·g-1·K-1相比,稍低.

3.2 討 論

同TNM和AGV模型相比,GR模型引入了新參數(shù)δ,進(jìn)一步增加了曲線擬合的難度.盡管GR模型無需使用無量綱比熱容,減少了無量綱化造成的誤差,但與TNM模型25,30,31和Scherer-Hodge模型9,30,32-34相似,GR模型參數(shù)A、B、T2和β之間依然存在相關(guān)性,10-12全參數(shù)擬合的結(jié)果難以找到全局最優(yōu)解.故需在擬合中人為選定某一參數(shù)后求取其他參數(shù).目前除了Théneau等17選擇A及Andreozzi等34-36選擇T2以外,其余均是將B作為可選參數(shù),如Brunacci等37在B=500-3000 J·g-1的范圍內(nèi)獲取了聚苯乙烯的GR模型參數(shù),Gómez Ribelles等10在B=1000-2000 J·g-1的范圍內(nèi)獲取了聚碳酸酯的GR模型參數(shù), Meseguer Due?as等13在B=500-1500 J·g-1的范圍內(nèi)獲取了丙烯腈共聚物的GR模型參數(shù).由于同聚合

物相比,其它模型參數(shù)隨B值的變化相對緩慢,因此在曲線擬合程序中將B值選取在一個(gè)更寬的范圍(500-5000 J·g-1)內(nèi).結(jié)果表明,當(dāng)B在500-5000 J· g-1范圍內(nèi),GR模型均能很好地重現(xiàn)DSC實(shí)驗(yàn)測得的升溫比熱容曲線.擬合得到的GR模型參數(shù)如表2所示.圖5給出B=3000 J·g-1時(shí)不同ta下GR模型預(yù)測Cp值與實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)的比較結(jié)果(其它參數(shù)見表2).顯然,針對單條實(shí)驗(yàn)Cp(T)曲線,計(jì)算程序始終能找到一組與之對應(yīng)的GR模型參數(shù),使得模型預(yù)測值和實(shí)驗(yàn)值相吻合.

表1 不同ta下山梨醇玻璃化轉(zhuǎn)變溫度(Tg)和焓恢復(fù)參數(shù)Table 1 Glass transition temperature(Tg)and enthalpy recovery parameters of D-sorbitol at different annealing time

表2 曲線擬合方法得到的不同退火時(shí)間山梨醇玻璃GR模型參數(shù)Table 2 GR model parameters of D-sorbitol glass at different annealing time obtained using curve-fitting method

假設(shè)液態(tài)與玻璃態(tài)的比熱容與溫度之間存在線性關(guān)系,對ΔCp(T)來說這種線性關(guān)系依然存在,在GR模型中常表示為溫度T的線性函數(shù).如取6條實(shí)驗(yàn)曲線的平均值,可得到:

由于A2為負(fù)值,因此在Tg之上的某一個(gè)溫度(T≈935 K),ΔCp=0.Hodge在AGV模型9中使用雙曲關(guān)系ΔCp(T)=ΔCp(Tg)Tg/T計(jì)算ΔCp,隨T的增加,ΔCp減小,但它并不會等于零.由表1可知兩種方法計(jì)算結(jié)果基本相同.

Moynihan等7提出利用極限假想溫度隨降溫速率的依變關(guān)系確定松弛活化焓

由連續(xù)降溫實(shí)驗(yàn)結(jié)果得到Δh*/R=79.258×103K.根據(jù)Angell38,39提出的動力學(xué)脆度計(jì)算公式:

得到m≈128.6,這與介電松弛分析得到的結(jié)果(m≈127.0)28非常吻合.根據(jù)公式(4)可推知:

由公式(5)、(10)、(11)、(12)及表2數(shù)值,計(jì)算各種ta下不同B對應(yīng)動力學(xué)脆度m,結(jié)果見表2.觀察發(fā)現(xiàn),當(dāng)B≤4000 J·g-1,隨ta增加,相同B值對應(yīng)的m逐漸減少,而B=5000 J·g-1時(shí),m的變化則毫無規(guī)律.此前文獻(xiàn)40發(fā)現(xiàn)采用TNM模型擬合的松弛活化焓要小于變降溫速率實(shí)驗(yàn)計(jì)算得到的結(jié)果,但是這一現(xiàn)象在應(yīng)用GR模型描述經(jīng)歷等溫退火熱歷史的山梨醇玻璃時(shí)得到改觀.表2的脆度計(jì)算結(jié)果表明,多種狀況下m＞128.6.B=3000 J·g-1時(shí),脆度平均值mmean約為129.2,和式(11)及介電松弛的分析結(jié)果吻合.同時(shí)也發(fā)現(xiàn),不同退火時(shí)間下,B=3000 J·g-1時(shí),Tg-T2的平均值約為51.1 K,這也與大多數(shù)玻璃化物質(zhì)這一結(jié)論41吻合.

圖5 山梨醇實(shí)驗(yàn)(○)與GR模型預(yù)測(－)的比熱容(Cp)曲線Fig.5 Curves of specific heat capacities(Cp)of experimental data(○)and GR fits(－)for D-sorbitolB=3000 J·g-1,the remaining parameters of GR model as shown in Table 2.ta/min:(a)480,(b)240,(c)120,(d)60,(e)30,(f)10

圖6 GR模型預(yù)測(－)與山梨醇實(shí)驗(yàn)(○)的比熱容(Cp)曲線對照Fig.6 Comparison between some of the predictions of the GR model(－)and the experimental scans(○)parameters obtained for D-sorbitolthe GR model parameters at(a)ta=10 min,B=3000 J·g-1,-ln(A/s)=46.78,T2=213.6 K,β=0.510,δ=0.281 J·g-1·K-1; (b)ta=480 min,B=3000 J·g-1,-ln(A/s)=42.70,T2=209.7 K,β=0.372,δ=0.0125 J·g-1·K-1

由表2可知,與已報(bào)道過的某些聚合物12,13的參數(shù)δ基本保持不變(且普遍較大)的特點(diǎn)不同,經(jīng)歷等溫退火熱歷史后的山梨醇的δ是在一定范圍(0.001-0.464 J·g-1·K-1)內(nèi)波動.B=3000 J·g-1時(shí)山梨醇玻璃δ的平均值為0.107 J·g-1·K-1,約為ΔCp(Tg)的11.4%.連續(xù)降溫過程中B=4000 J·g-1時(shí)δ的平均值為0.021 J·g-1·K-1,約為ΔCp(Tg)的2.0%,對比發(fā)現(xiàn)等溫退火條件下得到的δ明顯偏大,可以推斷對于山梨醇玻璃體系而言,等溫退火條件下的亞穩(wěn)松弛極限態(tài)要更遠(yuǎn)離平衡液態(tài)外推對應(yīng)的平衡態(tài),但是仍然要小于某些聚合物的δ值,這也許是因?yàn)榫酆衔锸擎湢畲蠓肿拥木壒?所以受亞穩(wěn)態(tài)極限參數(shù)δ的影響較大,但對小分子山梨醇玻璃體系來說,GR模型所提出的亞穩(wěn)極限態(tài)概念的影響還值得進(jìn)一步探討.

現(xiàn)象學(xué)模型參數(shù)須為材料常數(shù),即與體系經(jīng)歷的熱歷史無關(guān),13圖5顯示單組擬合參數(shù)能很好地重現(xiàn)對應(yīng)熱歷史的實(shí)驗(yàn)Cp(T)曲線,但這組參數(shù)是否適用于其它熱歷史尚不清楚.如果其中的某組參數(shù)能夠較好地重現(xiàn)所有熱歷史的DSC實(shí)驗(yàn)曲線,則可將其近似看成不依賴于熱歷史的材料常數(shù).但表2中無法找到這樣一組參數(shù),只是B=3000 J·g-1時(shí),-lnA和T2變化不大,可看成是材料常數(shù),而β值則隨ta的增加而逐漸減小,且變化幅度較大.但通過用不同退火時(shí)間下的模型參數(shù)來預(yù)測其它實(shí)驗(yàn)條件下比熱容曲線,可以發(fā)現(xiàn)用GR模型對經(jīng)歷等溫退火熱歷史山梨醇的焓松弛行為進(jìn)行描述時(shí),哪種實(shí)驗(yàn)條件下得到的模型參數(shù)的預(yù)測力更好.圖6表示B=3000 J· g-1時(shí)(其它B值結(jié)果相同,未列出)分別將ta=10 min和ta=480 min的兩組GR參數(shù)(其余參數(shù)見表2)看成材料常數(shù)后用來預(yù)測其它退火時(shí)間實(shí)驗(yàn)比熱容的結(jié)果.觀察發(fā)現(xiàn)較短退火時(shí)間擬合得到的模型參數(shù)普適性較差,用來預(yù)測其它熱歷史的效果不能令人滿意,而反之效果稍微好一些,至少峰形和臺階變化不大.總體來說將GR模型應(yīng)用在山梨醇玻璃焓松弛行為研究過程中也并不能發(fā)現(xiàn)一組確定的模型參數(shù)可以作為不依賴于熱歷史的材料常數(shù),但是考慮到TNM和AGV模型應(yīng)用于多元醇玻璃體系時(shí),其模型參數(shù)都隨熱歷史的變化而變化,27,42而GR模型中某些參數(shù)值基本保持不變,這一點(diǎn)值得肯定.

4 結(jié)論

采用DSC技術(shù)結(jié)合GR模型考察了經(jīng)歷不同退火時(shí)間的山梨醇玻璃的焓松弛行為.由實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)可推知,當(dāng)退火時(shí)間無限長時(shí),山梨醇的恢復(fù)焓極限值為3.11 J·g-1.擬合結(jié)果表明單組GR模型參數(shù)能很好地重現(xiàn)對應(yīng)熱歷史條件下的山梨醇體系的實(shí)驗(yàn)比熱容,但也并未找到一組模型參數(shù)能作為材料常數(shù),但B為3000 J·g-1時(shí),-lnA和T2的變化并不明顯,與TNM和AGV模型的四個(gè)參數(shù)都在變化相比,GR模型已經(jīng)有了很大的改善.且觀察發(fā)現(xiàn),采用較長退火時(shí)間的GR模型參數(shù)對較短退火時(shí)間的實(shí)驗(yàn)升溫比熱容進(jìn)行預(yù)測時(shí),效果稍好一些.與連續(xù)降溫過程相比,松弛極限態(tài)參數(shù)δ值增加顯著,可判定等溫退火條件下的山梨醇玻璃體系亞穩(wěn)極限態(tài)更加遠(yuǎn)離過冷液體外推平衡態(tài),但仍低于某些聚合物的相應(yīng)值.盡管GR模型提出的亞穩(wěn)極限態(tài)用在小分子玻璃上確實(shí)有值得商榷的地方,但采用GR模型擬合得到的山梨醇動力學(xué)脆度參數(shù)與介電松弛分析得到的結(jié)果卻很吻合.

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November 8,2010;Revised:December 29,2010;Published on Web:March 8,2011.

Effect of Annealing Conditions on Enthalpy Relaxation Parameters of D-Sorbitol Glass

YE Bin GAO Cai*LIU Xiang-Nong YANG Suo JIANG Bin
(School of Mechanical and Automotive Engineering,Hefei University of Technology,Hefei 230009,P.R.China)

We studied the enthalpy relaxation dynamics of amorphous D-sorbitol by differential scanning calorimetry(DSC).A series of specific heat capacities(Cp(T))for D-sorbitol were measured upon heating of 10 K·min-1.The samples were subjected to thermal treatment involving isothermal annealing with different annealing time(ta).A new phenomenological model by Gómez Ribelles(the GR model)of enthalpy relaxation based on the evolution of configurational entropy was used to simulate the experimental data to verify the applicability of the GR model to small molecular glass.The results indicated that a single set of GR model parameters only reproduced the corresponding experimental Cp(T)curve of D-sorbitol fairly well. It failed to find a set of GR model parameters as the material constant independent of the thermal history.In contrast with other phenomenological models,some parameters of the GR model remained unchanged. The model parameter sets obtained under longer annealing time show better predictive ability.In contrast to the continuous cooling process for D-sorbitol,the ratio between the mean value of the limit state parameter(δ)and the increment of specific heat capacity at Tg(ΔCp(Tg))apparently increases,but the increase is less than that of polymers.The results brought into question if the metastable limit state introduced by the GR model applied to small molecular glass systems.

Enthalpy relaxation;Differential scanning calorimetry;Configurational entropy; D-sorbitol;Glass transition;Isothermal annealing;Fragility

O642

*Corresponding author.Email:gao_cai@hotmail.com;Tel:+86-13721029540.

The project was supported by the National Natural Science Foundation of China(20803016)and Natural Science Foundation ofAnhui Province, China(070414163).

國家自然科學(xué)基金(20803016)和安徽省自然科學(xué)基金(070414163)資助項(xiàng)目