左 磊，產(chǎn)秀秀，祿曉飛，李 明

(1.西安電子科技大學(xué) 雷達(dá)信號處理國家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室，陜西 西安，710071；2.中國酒泉衛(wèi)星發(fā)射中心 甘肅 酒泉，735000)

海面后向散射電磁波產(chǎn)生海雜波，其特性與海面粗糙程度以及發(fā)射信號的極化、帶寬和波長等因素有關(guān)，表現(xiàn)為強(qiáng)的非平穩(wěn)性[1-3]。遠(yuǎn)距離探測時，入射角很小，發(fā)射信號與海面波浪產(chǎn)生類似于鏡面反射效應(yīng)，海雜波能量急劇增大，頻譜擴(kuò)展嚴(yán)重[4]。

由于海雜波的復(fù)雜性及慢速微弱目標(biāo)的多普勒頻率非?？拷ｋs波，傳統(tǒng)的基于動目標(biāo)檢測的方法效果不佳。分形特征能夠較好地描述海面回波的形狀特征，可以用來檢測海面慢速微弱目標(biāo)，但需要很長時間積累，不具有實(shí)時性[5]。文獻(xiàn)[6-7]應(yīng)用海雜波白化抑制和正隨機(jī)過程建模后，再利用特征檢測實(shí)現(xiàn)海面飄浮小目標(biāo)檢測。將海面慢速微弱目標(biāo)在一定時間內(nèi)建模成微動模型，利用時頻分析等微多普勒分析工具進(jìn)行海面慢速微弱目標(biāo)檢測的方法吸引了大量學(xué)者的注意[8-10]。時頻分析可以顯示目標(biāo)的瞬時運(yùn)動特性，是檢測海面慢速微弱目標(biāo)的有力工具，其中時頻分解方法在抑制海雜波及目標(biāo)檢測中表現(xiàn)出明顯的優(yōu)勢。文獻(xiàn)[11]利用平穩(wěn)小波變換進(jìn)行海面回波信號分解后，再利用固有熵特征進(jìn)行目標(biāo)檢測。文獻(xiàn)[12]提出了利用極化特征分解的方法進(jìn)行海面目標(biāo)檢測的方法。文獻(xiàn)[13]基于逆維格納威爾分布(Wigner-Ville Distribution, WVD)提出了基于S方法(S-Method, SM)的信號分解方法，并應(yīng)用該方法檢測海面目標(biāo)。S方法的信號分解方法在將海雜波分解成多個信號分量的同時，容易將兩目標(biāo)信號分裂成若干部分，出現(xiàn)漏警或虛警。

根據(jù)遮隔維格納威爾分布(Masked WVD, MWVD)和逆維格納威爾分布,筆者提出了基于時頻迭代分解的海面慢速微弱目標(biāo)檢測方法。對比S方法的信號分解方法，迭代分解方法在分解海面回波時，通常將海雜波分解成一個或兩個信號分量。并且目標(biāo)信號分量不會分裂，因而虛警率較低。迭代分解方法對于在時頻域非常接近且能量相差較大的兩調(diào)頻信號分量具有較強(qiáng)的分辨能力，可以從海面回波中分解出海面慢速運(yùn)動目標(biāo)的回波信號。

1 海面慢速微弱目標(biāo)檢測方法

基于信號的逆維格納威爾分布和遮隔維格納威爾分布，筆者提出了一種基于時頻迭代分解的海面目標(biāo)檢測方法。該方法能夠?qū)⒑ｋs波分解成一個或兩個信號分量，因此能夠較快地分解出目標(biāo)信號分量。下面首先簡要回顧一下逆維格納威爾分布變換，再提出兩個目標(biāo)信號與海雜波之間的判別準(zhǔn)則，最后提出目標(biāo)檢測方法。

1.1 逆維格納威爾分布變換

信號f(n)的維格納威爾分布變換的離散形式可以表示為

(1)

此處省略了常數(shù)因子2，其中，Wf(n,k)表示信號f(n)在離散時間為n、離散頻率為k時的維格納威爾分布，N為信號長度，f*(n)是f(n)的共軛。信號的維格納威爾分布可以看作對二維函數(shù)f(n+m)f*(n-m)進(jìn)行一維離散傅里葉變換。其逆離散傅里葉變換可表示為

(2)

其中，n1=n+m，n2=n-m。式(2)的矩陣形式可以表示為

R=f(n)f*(n) ，

(3)

其中，f(n)為信號f(n)的列向量形式，自相關(guān)矩陣R通過對式(2)的插值得到。對方陣R進(jìn)行特征分解可以發(fā)現(xiàn)，僅有一個非0特征向值λ1=Ef(Ef為信號能量)。根據(jù)λ1及其對應(yīng)的特征向量u1(n)構(gòu)造信號：

(4)

1.2 目標(biāo)信號與海雜波之間的判別特征

如果從海面回波信號中利用逆維格納威爾分布提取出一個信號，如何判定該信號是目標(biāo)信號還是海雜波是一個非常棘手的工作，筆者擬利用下面兩個特征進(jìn)行目標(biāo)信號判別。

準(zhǔn)則1信號維格納威爾分布的能量聚集。文獻(xiàn)[13]指出，在時頻域目標(biāo)信號的能量比海雜波集中。因此，文中將信號分量維格納威爾分布的最大值的平方與其和之比作為目標(biāo)信號判定準(zhǔn)則。由于式(4)中u1(n)的能量為1，且其維格納威爾分布與原信號的維格納威爾分布只相差一個能量因子，所以能量聚集性Crit的表達(dá)式可簡化為

(5)

根據(jù)準(zhǔn)則1進(jìn)行如下判斷：

(6)

其中，P0是目標(biāo)檢測門限。

準(zhǔn)則2用來區(qū)分目標(biāo)信號和海尖峰，可通過下式進(jìn)行判斷：

(7)

其中，T0是目標(biāo)檢測門限，Trit是信號分量的持續(xù)時間。

1.3 海面慢速微弱目標(biāo)檢測方法

假設(shè)海面回波信號中包含海雜波、目標(biāo)信號和其他干擾等，則可以用一個長度為N的多分量信號表示為

(8)

其中，i表示多分量信號f(n)的第i個分量(i=1,2,…，M)。且當(dāng)信號分量序號iEfj。

多分量信號的維格納威爾分布包含各分量的自項(xiàng)和分量之間的交叉項(xiàng)。遮隔維格納威爾分布是一種保留信號維格納威爾分布中各分量自項(xiàng)并抑制交叉項(xiàng)的方法[14]，基于逆維格納威爾分布和定義的兩個準(zhǔn)則，文中提出基于時頻迭代分解的海面慢速微弱目標(biāo)檢測方法。

步驟1計(jì)算信號f(n)的遮隔維格納威爾分布。計(jì)算海面回波信號f(n)的2N點(diǎn)短時傅里葉變換(STFT)，經(jīng)頻譜折疊得到位于歸一化頻率-0.25～0.25范圍內(nèi)的數(shù)據(jù)，記為C(n,k)。使用硬門限對其進(jìn)行時頻域?yàn)V波，得

(9)

m=aE(|C(n,k)|) ，

(10)

其中，E(|C(n,k)|)為|C(n,k)|的整體均值，a為修正系數(shù)。將CM(n,k)與海面回波信號的維格納威爾分布相乘得到遮隔維格納威爾分布。

步驟3根據(jù)準(zhǔn)則1和準(zhǔn)則2判斷分解出來的分量是不是目標(biāo)信號，如果是，說明已經(jīng)檢測到目標(biāo)，則不再進(jìn)行下面步驟的操作；否則,繼續(xù)下面步驟。

步驟4從信號f(n)中濾除f1(n)。構(gòu)造信號fc為

(11)

該過程將f1(n)分量補(bǔ)償?shù)綒w一化頻率零處。構(gòu)造阻帶為歸一化頻率0.002，阻帶衰減為-60dB，凹口位于歸一化頻率0處的31階陷波器h(n)，對fc(n)濾波并進(jìn)行頻率校正，得到信號fr(n)的表達(dá)式如下：

(12)

其中，?表示卷積。

步驟5令f(n)=fr(n)，并將其中的分量按能量從大到小的順序命名為f1(n),f2(n)…。重復(fù)步驟1到5。

由于海雜波的頻域擴(kuò)展性，基于S方法信號分解的目標(biāo)檢測方法會將海雜波分解成多個大能量的分量，同時會將海面目標(biāo)信號分解成多個分量，降低了信號的能量。而文中方法，將海雜波和目標(biāo)回波分別分解成一個或兩個信號分量，較大地提升了算法的效率。所以在文中方法中，可認(rèn)為如果3次迭代后沒有檢測到目標(biāo)，則認(rèn)為該回波信號中只有海雜波，沒有目標(biāo)信號。

2 實(shí)驗(yàn)結(jié)果與分析

文中所有的極化方式為垂直極化(VV)海雜波數(shù)據(jù)(19 931 107_135 603_starea.cdf)是在浪高2.1 m時由X波段雷達(dá)在低入射角情況下收集的[15]。雷達(dá)工作在燒穿模式，脈沖重復(fù)頻率為1 000 Hz(對應(yīng)歸一化頻率為1)，帶寬為5 MHz。該數(shù)據(jù)包含14個相鄰的距離單元和131 072次回波。目標(biāo)信號位于第9距離單元，影響第8～11距離單元。

2.1 仿真目標(biāo)的檢測與分析

圖1(a)為第1個距離單元內(nèi)海雜波的頻譜，可以看出海雜波的能量主要集中在歸一化頻率-0.08～0.02之間。通過長為512(0.512s)的滑動漢明窗從第1個距離單元內(nèi)取數(shù)，每一次取出的數(shù)據(jù)之間有50%的重合，將窗內(nèi)數(shù)據(jù)進(jìn)行快速傅里葉變換后依據(jù)最大值歸一化，得到歸一化譜圖，部分結(jié)果顯示在圖1(b)中?？梢钥闯觯琗波段海雜波的瞬時頻率中心和帶寬是不均勻的[2]，海雜波的主體位于0 Hz～-50 Hz之間(歸一化頻率為0～-0.05)，同時在0 Hz～50 Hz之間(歸一化頻率為0～0.05)也有能量擴(kuò)展。

圖1 第1個距離單元內(nèi)的回波數(shù)據(jù)

圖2 文中方法和基于S方法的信號檢測結(jié)果

仿真產(chǎn)生慢速微弱目標(biāo)信號S1(n)=b1exp(-π((n-250)/400)2)exp(-j2π(0.000 05n2+0.05n))其中，0≤n≤511，b1為信號幅度。將S1(n)加入海雜波(第5距離單元的第63 489-64 000點(diǎn)，其雜噪比為19.5 dB)中構(gòu)造一個信雜比為-10 dB的海面回波信號，利用文中方法和基于S方法的檢測結(jié)果如圖2所示。從圖2(b)和(c)可以看出，通過文中方法檢測出的目標(biāo)信號與實(shí)際信號是一致的，而圖2(d)顯示了經(jīng)S方法分解后信號S1(n)的特征向量的時頻聚集性，檢測結(jié)果為構(gòu)造信號中不含目標(biāo)，是一個漏警。

圖3 檢測概率

圖4 第9個距離單元內(nèi)回波數(shù)據(jù)的歸一化譜圖

2.2 實(shí)際目標(biāo)的檢測與分析

已知第9個距離單元內(nèi)有一個微弱目標(biāo)，該目標(biāo)在與其相鄰的距離單元內(nèi)仍然可見[15]。該距離單元的歸一化譜圖顯示在圖4中。從中可以看出，當(dāng)長波長海浪經(jīng)過該距離單元時，海雜波的帶寬和頻率中心較大，目標(biāo)淹沒在海雜波中；當(dāng)沒有長波長海浪經(jīng)過時，目標(biāo)較為明顯。因此文中從第9個距離單元中取兩組典型的長為512的回波數(shù)據(jù)，其起始點(diǎn)分別為60 s(長波長海浪經(jīng)過該距離單元)和 64 s(該距離單元內(nèi)沒有長波長海浪)。

圖5 60 s處數(shù)據(jù)的目標(biāo)檢測結(jié)果

圖6 64 s處數(shù)據(jù)的目標(biāo)檢測結(jié)果

表1 檢測結(jié)果

兩組數(shù)據(jù)的頻譜分別顯示在圖5(a)和圖6(a)中，由于目標(biāo)信號在頻域的位置與海雜波重合，因此無法在頻域檢測出目標(biāo)。兩組數(shù)據(jù)的維格納威爾分布分別顯示在圖5(b)和圖6(b)中，從中可以較明顯地觀測到目標(biāo)信號。應(yīng)用文中方法對這兩組數(shù)據(jù)進(jìn)行目標(biāo)檢測，其判別過程(P0=1，T0=0.3s)如表1所示。檢測出的目標(biāo)信號的維格納威爾分布分別顯示在圖5(c)和圖6(c)中。從中可以看出，海面固定目標(biāo)在不同的時刻具有不同的運(yùn)動狀態(tài)，相應(yīng)地，其多普勒頻率也不同。在第1組數(shù)據(jù)中，目標(biāo)處于勻加速運(yùn)動狀態(tài)，這是由長波長海浪經(jīng)過引起的。在第2組數(shù)據(jù)中，目標(biāo)近似勻速運(yùn)動，速度接近于-0.15m/s。

目標(biāo)在第8個距離單元內(nèi)依然可見，但能量較小，因而具有較低的信雜比。從第8個距離單元內(nèi)抽取出第13.5s處的數(shù)據(jù)，其頻譜和維格納威爾分布分別顯示在圖7(a)和7(b)中，從中都無法判斷該數(shù)據(jù)中是否含有目標(biāo)。應(yīng)用文中方法檢測海面目標(biāo)。其中一分解出的信號分量滿足Crit=1.120 9，Trit=0.448 s，據(jù)此判定該段數(shù)據(jù)中含有目標(biāo)。圖7(c)為檢測出的目標(biāo)信號的維格納威爾分布，從中可以看出目標(biāo)在該時段處于勻速運(yùn)動狀態(tài)且運(yùn)動速度較小。

圖7 第8個距離單元目標(biāo)檢測

3 結(jié)束語

筆者提出了一種基于時頻迭代分解的海面慢速微弱目標(biāo)檢測方法。相對于基于S方法的信號分解方法，筆者提出的方法分解X波段的海面回波時將海雜波作為一個或兩個信號分量分解出來，并且不會將目標(biāo)信號分裂成多個部分，從而降低了海面目標(biāo)檢測的虛警。同時該方法對于在時頻域部分重合的信號具有較強(qiáng)的分辨能力，適合在低信雜比情況下檢測海面慢速運(yùn)動目標(biāo)，同時該方法用樣適用于檢測海面高速目標(biāo)。對包含仿真目標(biāo)與實(shí)際目標(biāo)的海面回波數(shù)據(jù)的檢測結(jié)果表明，筆者提出的方法能以較高的精度從海面回波中檢測出慢速微弱目標(biāo)，并且能夠得到目標(biāo)的運(yùn)動特性。