路千里,劉壯,郭建春,何樂,李彥超,曾冀,任山
(1.西南石油大學(xué)油氣藏地質(zhì)及開發(fā)工程國家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室,成都 610500;2.川慶鉆探公司井下作業(yè)分公司,成都 610052;3.川慶鉆探工程有限公司頁巖氣勘探開發(fā)項(xiàng)目經(jīng)理部,成都 610052;4.中國石油西南油氣田公司工程技術(shù)研究院,成都 610052;5.成都勞恩普斯科技有限公司,成都 610000)
水平井體積改造技術(shù)已成為頁巖氣實(shí)現(xiàn)有效開發(fā)的關(guān)鍵技術(shù),并形成了以“大排量滑溜水+可溶橋塞”及“密切割分段分簇+暫堵轉(zhuǎn)向”為代表的水平井體積壓裂核心技術(shù)[1-3]。頁巖氣水平井在高強(qiáng)度壓裂過程中,易出現(xiàn)套管變形(簡稱套變)現(xiàn)象[4]。截至2019年底,長寧—威遠(yuǎn)地區(qū)累計完成壓裂施工井 187口,發(fā)生套變井75口,占比40.1%,累計174段壓裂段無法正常施工[5]。套變會影響井筒完整性、阻礙井下工具下放,甚至導(dǎo)致部分壓裂段放棄改造,極大影響現(xiàn)場施工效率[6-7]。
現(xiàn)有研究認(rèn)為頁巖氣水平井改造誘發(fā)套變的因素主要有天然裂縫滑移剪切井筒、井筒管壁屈服擠毀及熱應(yīng)力損傷[8]。在裂縫滑移剪切井筒導(dǎo)致套變研究方面:廖仕孟等基于現(xiàn)場施工數(shù)據(jù)分析了長寧、威遠(yuǎn)及昭通等區(qū)塊套變井特征,認(rèn)為天然裂縫滑移剪切是導(dǎo)致該地區(qū)套變的主要原因[9-11];高利軍等利用數(shù)值模擬軟件分析了壓裂破碎帶、地層滑移、固井質(zhì)量、天然裂縫等多種因素對套變的影響[12-16];付盼等基于大型物模實(shí)驗(yàn)裝置分析了天然裂縫參數(shù)對套變的影響[17-18]??傮w來看,關(guān)于天然裂縫滑移剪切井筒的研究多側(cè)重于對套變現(xiàn)象、套變規(guī)律進(jìn)行分析,而針對壓裂過程中裂縫滑移、套管受力、破壞機(jī)理、套變快速預(yù)判、套變風(fēng)險應(yīng)對等方面的研究相對較少。本文針對天然裂縫滑移剪切井筒誘發(fā)套變(簡稱裂縫滑移套變)問題,建立地層-裂縫-套管受力單元分析裂縫滑移導(dǎo)致套變的力學(xué)機(jī)理,采用復(fù)變函數(shù)建立套變量計算模型并開展套變量影響因素分析,為壓裂工程設(shè)計中快速預(yù)判水平井套變位置和嚴(yán)重程度提供分析工具。
四川盆地南部地區(qū)頁巖儲集層中普遍發(fā)育高角度天然裂縫[11,19-21],頁巖儲集層壓裂過程中,由于裂縫擴(kuò)展或固井水泥空隙等流動通道的存在,壓裂液可能沿某條通道進(jìn)入與井筒相交的天然裂縫,使裂縫內(nèi)流體壓力升高[5]。當(dāng)縫內(nèi)壓力增加達(dá)到臨界值時,裂縫面摩擦力與井筒剪力(井筒抵抗裂縫滑移的剪力)的合力將小于地層滑移的剪力,天然裂縫發(fā)生滑移并導(dǎo)致套變?;谏鲜鑫锢磉^程,本文建立了地層-裂縫-套管系統(tǒng)受力模型(見圖 1),并以此為基礎(chǔ)研究裂縫滑移套變中的力學(xué)機(jī)理。圖中最大水平主應(yīng)力方向(Oe方向)沿順時針方向與裂縫面的夾角(簡稱裂縫逼近角)為θ,其與水平井筒的夾角(簡稱井筒逼近角)為α。模型假設(shè):①水平井筒(全部處于同一水平面內(nèi))貫穿一垂直天然裂縫,壓裂液通過某流動通道由井筒進(jìn)入天然裂縫;②水平井筒由一層生產(chǎn)套管和水泥環(huán)組成,完整的水泥環(huán)與套管共同承受剪應(yīng)力,破壞的水泥環(huán)無法承受剪應(yīng)力;③天然裂縫未被充填膠結(jié),流體進(jìn)入即充滿天然裂縫;④壓裂液不濾失、裂縫不擴(kuò)展,流體壓力在天然裂縫內(nèi)處處相等。
圖1 地層-裂縫-套管系統(tǒng)受力模型
由于天然裂縫假設(shè)為垂直縫,地層垂向應(yīng)力在裂縫面上無剪應(yīng)力分量,主要考慮水平主應(yīng)力對于裂縫面的作用。因此,在水平方向上選取系統(tǒng)受力單元(見圖 1a)中套管與地層組合的正方形截面開展受力分析(見圖 1b),受力單元 4個側(cè)面由a'、b'、c'、d'4條虛線表示,邊長等于裂縫長度,圖中x軸垂直于裂縫面,y軸平行于裂縫面。由平面應(yīng)力分析可知,壓裂施工前受力單元在x方向的正應(yīng)力與y方向的剪應(yīng)力可表示為:
1.1.1 裂縫未完全撐開模型
壓裂施工時,壓裂液進(jìn)入并支撐天然裂縫。當(dāng)裂縫未被完全撐開時,如圖2a所示,裂縫面在x方向上主要受力為巖體接觸壓力與壓裂液流體壓力,在y方向上主要受力為裂縫面摩擦力與井筒剪力。假設(shè)受力單元靜止,x方向上可建立受力平衡關(guān)系為:
圖2 正方形受力單元應(yīng)力分析示意圖
y方向上可建立受力平衡關(guān)系為:
由于固井前井眼周圍應(yīng)力已經(jīng)釋放,同時忽略固井水泥凝固時的附加應(yīng)力,則當(dāng)裂縫面摩擦力大于地層在y方向(b'面)上所受剪力時,由(3)式可知,裂縫面實(shí)際摩擦力等于地層所受剪力,井筒剪力為零。
當(dāng)裂縫面摩擦力小于地層在y方向上所受的剪力時,若地層內(nèi)無井筒存在,地層會沿裂縫面發(fā)生滑移。當(dāng)井筒存在時,井筒會承受一部分剪力以抵抗地層滑移,此時裂縫面實(shí)際摩擦力為最大靜摩擦力。因此,由(3)式可以計算當(dāng)前條件下井筒抵抗裂縫滑移的剪應(yīng)力(以下簡稱井筒剪應(yīng)力):
fmax可以采用裂縫面摩擦系數(shù)計算,裂縫面摩擦系數(shù)μ取值為0.6~1.0[5]:
當(dāng)裂縫幾何參數(shù)一定時,假設(shè)受力分析單元不發(fā)生移動,可以建立裂縫內(nèi)流體壓力與裂縫切向上所受各力的關(guān)系。由圖3可知,隨著pf增加,fmax線性遞減,裂縫面實(shí)際摩擦力等于地層在y方向上所受的剪力,此時井筒需要承受的剪力為零;當(dāng)fmax遞減至等于τxyAf后,井筒需要承擔(dān)一部分剪力(τcAc)以保持受力單元靜止,此時f等于fmax;當(dāng)pf增加至等于xσ后,裂縫被壓裂液完全撐開,裂縫兩側(cè)巖體不再接觸,f為零,此時井筒需要承受的剪力等于τxyfA。
圖3 裂縫內(nèi)流體壓力與裂縫切向上所受各力的關(guān)系
1.1.2 裂縫完全撐開模型
當(dāng)天然裂縫被壓裂液完全撐開時,裂縫兩側(cè)巖體不再接觸(見圖2b),裂縫面在x方向上只受pf作用,在y方向上f為零,y方向上的剪力由井筒承受。因此,由(3)式可以計算當(dāng)前條件下井筒剪應(yīng)力為:
Ac為井筒與裂縫截面上水泥環(huán)圍成的圓環(huán)面積:
水泥環(huán)破壞后,Ac為僅由套管圍成的圓環(huán)面積Ac′:
威遠(yuǎn)地區(qū)某區(qū)塊頁巖儲集層改造井筒基礎(chǔ)參數(shù)如表1所示,地質(zhì)工程參數(shù)如表2所示。該區(qū)塊地應(yīng)力方向約為東西向,最大水平主應(yīng)力約為75 MPa,最小水平主應(yīng)力約為65 MPa,水平井筒方向與最小水平主應(yīng)力方向近似平行。螞蟻體和測井?dāng)?shù)據(jù)綜合解釋成果顯示該區(qū)塊天然裂縫走向以北東向?yàn)橹?,平均長度約為150 m。采用上述數(shù)據(jù)分析逼近角、裂縫面積、縫內(nèi)流體壓力、裂縫摩擦系數(shù)等因素對井筒剪應(yīng)力的影響。
表1 威遠(yuǎn)某區(qū)塊儲集層水平井改造井筒基礎(chǔ)參數(shù)
表2 威遠(yuǎn)某區(qū)塊儲集層水平井改造地質(zhì)工程參數(shù)
1.2.1 逼近角
圖4為Af=10 m2,pf=75 MPa,水泥環(huán)完整與破壞兩種井況條件下,裂縫逼近角(θ)、井筒逼近角(α)與井筒剪應(yīng)力(τc)的關(guān)系曲線??梢钥吹?,當(dāng)裂縫走向與最大水平主應(yīng)力(σH)方向平行或垂直時,井筒剪應(yīng)力計算值為零,與α值無關(guān)。其他情況下,τc值由θ值和α值共同決定。目前,威遠(yuǎn)氣田現(xiàn)場通常沿最小水平應(yīng)力方向(α近90°)布置水平井筒,本算例中α=90°時的高剪應(yīng)力區(qū)(τc≥1 GPa)所對應(yīng)的θ值范圍為20°~55°(或補(bǔ)角),與表2中套變位置天然裂縫逼近角吻合程度較高。因此,θ值一定時,可根據(jù)圖版適當(dāng)調(diào)整α值以避免井筒受到高剪應(yīng)力的影響。
圖4 不同井筒逼近角條件下裂縫逼近角對井筒剪應(yīng)力的影響
水泥環(huán)完整性對井筒剪應(yīng)力影響明顯,本例中水泥環(huán)破壞條件下的井筒最大剪應(yīng)力(α=135°,θ=45°)是水泥環(huán)完整條件下的5.97倍。圖4a顯示水泥環(huán)完整條件下,τc計算值遠(yuǎn)高于水泥環(huán)的抗剪強(qiáng)度(Ss),可以認(rèn)為當(dāng)?shù)貙友刂芽p面發(fā)生滑移時,水泥環(huán)完整性將很難保持,因此水泥環(huán)破壞條件下的套管剪切變形將是下一步的分析重點(diǎn)。同時本例采用了高鋼級厚壁套管,在此情況下對比水泥環(huán)破壞條件下的τc值與套管抗剪強(qiáng)度(Sc)發(fā)現(xiàn),τc值同樣遠(yuǎn)高于套管的抗剪強(qiáng)度(見圖4b),這說明提高套管強(qiáng)度或固井質(zhì)量對降低套變風(fēng)險作用有限[22]。
1.2.2 裂縫面積
圖5為裂縫被壓裂液完全撐開,θ=30°,不同α值條件下裂縫面積(Af)與井筒剪應(yīng)力的關(guān)系??梢钥吹剑珹f值越大,τc值越大;τc值隨著α值的增大先增大后減小。由(6)式可知,在τxy、Ac值一定時,τc值受Af值控制,即天然裂縫面積越大,井筒剪切破壞的風(fēng)險越高。
圖5 裂縫面積對井筒剪應(yīng)力的影響
1.2.3 縫內(nèi)流體壓力
當(dāng)裂縫未被壓裂液完全撐開時,縫內(nèi)流體壓力(pf)會對裂縫滑移產(chǎn)生影響。圖6為α=90°,μ=0.6,Af=50 m2時,不同pf值條件下,θ與τc的關(guān)系曲線。當(dāng)pf值高于σx時,τc值最大。當(dāng)pf值低于σx?μ?1τxy時,τc在任意θ下為零。以θ=30°為例,計算σx為67.5 MPa,σx?μ?1τxy為 60.3 MPa。如圖所示,隨著pf值的增加,τc值增加,當(dāng)pf值高于67.5 MPa時,pf值為70,75,80 MPa的 3條曲線在θ=30°處重合,τc達(dá)到最大值。而pf值低于60.3 MPa時,井筒剪應(yīng)力為零。
圖6 縫內(nèi)流體壓力對井筒剪應(yīng)力的影響
1.2.4 裂縫摩擦系數(shù)
圖 7為裂縫未被壓裂液完全撐開,α=90°,pf=65 MPa,Af=50 m2時,不同裂縫摩擦系數(shù)(μ)條件下,θ與τc的關(guān)系曲線。可以看到地應(yīng)力與裂縫幾何參數(shù)一定時,μ值增加,裂縫面最大靜摩擦力增加,cτ值減小。因μ取值范圍有限,故μ的變化對剪應(yīng)力的影響不及pf的影響顯著。
圖7 裂縫面摩擦系數(shù)對井筒剪應(yīng)力的影響
綜合上述分析認(rèn)為天然裂縫是誘發(fā)水平井套變的主要因素,加強(qiáng)區(qū)塊內(nèi)天然裂縫的監(jiān)測和識別有利于工程上預(yù)防套變發(fā)生:①在深刻認(rèn)識區(qū)塊地質(zhì)條件的基礎(chǔ)上,盡量使井筒方位與天然裂縫走向平行或垂直、避開大型天然裂縫有利于減小井筒剪力,降低套變風(fēng)險;②通過工程措施降低縫內(nèi)凈壓力是降低套變風(fēng)險的有效方法[9]。
威遠(yuǎn)地區(qū)在水平井壓裂過程中采用“多簇射孔+暫堵轉(zhuǎn)向”工藝在降低套變風(fēng)險方面取得了較好效果,套變井比例為 21%,遠(yuǎn)小于常規(guī)工藝的 48%。在地質(zhì)工程參數(shù)明確的工區(qū),可以采用本文提出的方法,建立圖版并快速分析套變風(fēng)險程度,通過優(yōu)化井筒方位、控制排量、實(shí)施暫堵等技術(shù)措施合理控制縫內(nèi)流體壓力降低套變風(fēng)險。
套變量的快速確定對套變后續(xù)工程設(shè)計意義重大。由于裂縫滑移的剪應(yīng)力遠(yuǎn)大于井筒抗剪強(qiáng)度,因此可假設(shè)套變量近似等于裂縫切向滑移量,同時假設(shè):①天然裂縫為Ⅰ+Ⅱ復(fù)合型(張開型裂縫定義為Ⅰ型,滑移型裂縫定義為Ⅱ型)疊加裂縫[23](見圖8),縫內(nèi)流體壓力為pf;②裂縫在pf作用下被完全撐開,流體壓力在裂縫內(nèi)處處相等,壓裂液不濾失,裂縫不擴(kuò)展?;谏鲜黾僭O(shè),采用復(fù)變函數(shù)建立套變量快速計算模型。
圖8 Ⅰ+Ⅱ復(fù)合型疊加裂縫平面應(yīng)變模型
Ⅰ+Ⅱ復(fù)合型疊加裂縫Westergaard應(yīng)力函數(shù)為[23]:
基于Muskhelishvili等推導(dǎo)的裂縫位移計算方法[23],Ⅰ+Ⅱ復(fù)合型疊加裂縫位移場可以表示為:
由(9)式、(10)式可推導(dǎo)出裂縫面相對位移為:
同理,可推導(dǎo)出在附加流體壓力作用下裂縫面的相對位移表達(dá)式為:
綜合(11)、(12)式,可得Ⅰ+Ⅱ復(fù)合型疊加裂縫相對位移量為:
威202井區(qū)HX-1井射孔聯(lián)作過程中,橋塞泵送至3 090 m時遇阻。螞蟻體解釋結(jié)果顯示遇阻點(diǎn)天然裂縫貫穿井筒(縫長 150 m,方位北偏東 50°),井筒距裂縫中心約30 m,井溫測井顯示遇阻點(diǎn)有明顯溫度下降,井徑測井顯示遇阻點(diǎn)發(fā)生三級套變(見表 3、表 4)?;谏鲜鰯?shù)據(jù),計算 HX-1井 Δuf(Ⅰ+Ⅱ復(fù)合型疊加裂縫的切向相對位移量,簡稱套變量)值為 33.5 mm(見圖9),井徑測井結(jié)果顯示本井套管最大變形量為31.8 mm,相對誤差5.3%,說明本模型計算結(jié)果可靠。
表3 HX-1井工程地質(zhì)基礎(chǔ)參數(shù)
表4 HX-1井套管損傷檢測測井參數(shù)
圖9 HX-1井套變量計算結(jié)果
2.3.1 巖石力學(xué)參數(shù)
圖10為θ=45°,υ=0.25,a=50 m時,不同巖石彈性模量條件下k'/a與Δuf的關(guān)系曲線。由圖可知,套變量呈拋物線型變化,最大值出現(xiàn)在裂縫中心處;相同應(yīng)力作用下,彈性模量越高的巖石應(yīng)變越小,故彈性模量越大,套變量越小。
圖10 地層巖石彈性模量對套變量的影響
保持θ、a不變,取E=30 GPa,計算不同地層巖石泊松比條件下k'/a與Δuf的關(guān)系曲線(見圖11)??梢钥吹綆r石套變量與泊松比負(fù)相關(guān),但泊松比對套變量的影響較小。
圖11 地層巖石泊松比對套變量的影響
2.3.2 裂縫幾何參數(shù)
保持θ、υ不變,取E=30 GPa,計算不同裂縫半長條件下k'/a與Δuf的關(guān)系曲線(見圖12)。由圖可知,裂縫半長對套變量影響顯著,a越大,套變量越大。這是因?yàn)閍越大,則裂縫面積越大,地層所受剪應(yīng)力越大,位移量越大。
圖12 裂縫半長對套變量的影響
保持υ、a不變,取E=30 GPa,計算不同裂縫逼近角條件下k'/a與Δuf的關(guān)系曲線(見圖13)。由于剪應(yīng)力是θ的正弦函數(shù),故僅討論θ∈[0°,90°]時的套變量變化情況。計算結(jié)果顯示,套變量隨θ的增大先增大后減小,在θ=45°時,套變量最大。
圖13 裂縫逼近角對套變量的影響
裂縫逼近角與井筒逼近角對井筒剪應(yīng)力影響顯著,威遠(yuǎn)頁巖氣田現(xiàn)場常見井筒逼近角條件下,裂縫逼近角為 20°~55°(或其補(bǔ)角)時,井筒剪應(yīng)力大,套變風(fēng)險高。
當(dāng)裂縫未被壓裂液完全撐開時,井筒剪應(yīng)力與縫內(nèi)流體壓力正相關(guān)、與摩擦系數(shù)負(fù)相關(guān)。當(dāng)裂縫被壓裂液完全撐開時,井筒剪應(yīng)力與天然裂縫面積正相關(guān)。
巖石彈性模量越低,裂縫越長,套變程度越嚴(yán)重;泊松比對套變量影響較弱;套變量隨著裂縫逼近角增加先增大后減小,裂縫逼近角為45°時達(dá)最大值。
裂縫逼近角一定時,可適當(dāng)調(diào)整井筒逼近角以避免井筒受到高剪應(yīng)力;合理控制縫內(nèi)流體壓力可降低套變風(fēng)險;套管剪應(yīng)力通常遠(yuǎn)大于套管抗剪強(qiáng)度,提高套管強(qiáng)度或提高固井質(zhì)量對降低套變風(fēng)險作用有限。
經(jīng)現(xiàn)場井徑測井?dāng)?shù)據(jù)驗(yàn)證,套變量計算模型可靠,可用于建立套變風(fēng)險程度分析圖版及計算套變量,為壓裂工程設(shè)計中快速預(yù)判水平井套變風(fēng)險提供參考。
符號注釋:
a——天然裂縫半縫長,m;a',b',c',d'——受力單元的 4個側(cè)面;Ac,A'c——井筒與裂縫截面上水泥環(huán)、套管圍成的圓環(huán)面積,m2;Af——天然裂縫面面積,m2;d,d1,d2——Ⅰ+Ⅱ復(fù)合型疊加裂縫平面應(yīng)變模型中z點(diǎn)到裂縫長軸中點(diǎn)、裂縫兩端的距離,m;E——巖石彈性模量,MPa;E'——平面應(yīng)變狀態(tài)下巖石彈性模量,MPa;f——裂縫面實(shí)際摩擦力,106N;fmax——裂縫面最大靜摩擦力,106N;h——天然裂縫半縫高,m;Im——復(fù)變函數(shù)的虛部;k——X坐標(biāo)軸上任意一點(diǎn);k'——k點(diǎn)在X坐標(biāo)軸上的坐標(biāo),m;pf——裂縫內(nèi)流體壓力,MPa;r1,r2——套管內(nèi)徑、外徑,m;R——裸眼井筒半徑,m;Re——復(fù)變函數(shù)的實(shí)部;Sc——套管抗剪強(qiáng)度,MPa;Ss——水泥環(huán)抗剪強(qiáng)度,MPa;u,v——Ⅰ+Ⅱ復(fù)合型疊加裂縫的切向、法向位移量,m;x,y——垂直、平行于裂縫面的方向;X——沿Ⅰ+Ⅱ復(fù)合型疊加裂縫長軸方向(BA)的一維坐標(biāo)軸;z——表征Ⅰ+Ⅱ復(fù)合型疊加裂縫平面應(yīng)變模型中任意一點(diǎn)的復(fù)變量;——復(fù)變量z的共軛復(fù)數(shù);Z(z),ZI(z)——Ⅰ+Ⅱ復(fù)合型疊加裂縫、Ⅰ型裂縫的Westergaard應(yīng)力函數(shù);(z),I(z)——Z(z)、ZI(z)關(guān)于z的一次積分;α——水平井筒逼近角,(°);β,β1,β2——z點(diǎn)與裂縫長軸中點(diǎn)、裂縫兩端連線與裂縫長軸的夾角,(°);Δu,Δv——Ⅰ+Ⅱ復(fù)合型疊加裂縫切向、法向相對位移量,m;Δup,Δvp——流體壓力作用下的裂縫切向、法向相對位移量,m;Δuf,Δvf——考慮流體壓力作用的Ⅰ+Ⅱ復(fù)合型疊加裂縫的切向、法向相對位移量,m;θ——天然裂縫逼近角,(°);μ——裂縫面摩擦系數(shù),無因次;σa,σb——地應(yīng)力在Ⅰ+Ⅱ復(fù)合型疊加裂縫長軸、短軸上的正應(yīng)力分量,MPa;σH,σh——最大、最小水平主應(yīng)力,MPa;σn——裂縫面上巖體接觸正應(yīng)力,MPa;σv——垂向應(yīng)力,MPa;σx,σy——地應(yīng)力在受力單元x、y方向上的正應(yīng)力分量,MPa;τ——地應(yīng)力在受力單元上的剪應(yīng)力分量,MPa;τc——井筒剪應(yīng)力,MPa;τyx,τxy——地應(yīng)力在受力單元x、y方向上的剪應(yīng)力分量,MPa;υ——巖石泊松比,無因次;υ′——平面應(yīng)變狀態(tài)下的巖石泊松比,無因次;Ψ——中間變量,(°)。