李遠(yuǎn)濤

(1.中鐵十三局集團(tuán)有限公司,長(zhǎng)春130012)

0 引言

空氣在橫管外的自然對(duì)流現(xiàn)象在自然界中普遍存在,生活中常用動(dòng)力設(shè)備和暖氣管道等表面都存在類(lèi)似的空氣自然對(duì)流換熱現(xiàn)象。李安桂[1]建立了小直徑管排(熱線)自然對(duì)流換熱實(shí)驗(yàn)臺(tái),通過(guò)實(shí)驗(yàn)研究了單列線熱源(熱絲)自然對(duì)流換熱特性,研究表明數(shù)學(xué)模型和實(shí)驗(yàn)結(jié)果吻合良好,理論模型可以成功地預(yù)測(cè)單列線熱源自然對(duì)流換熱。宋藝新[2]通過(guò)空氣沿橫管外表面自然對(duì)流實(shí)驗(yàn),得出根據(jù)相似原理設(shè)計(jì)并建立了橫管外表面的大空間自然對(duì)流實(shí)驗(yàn)系統(tǒng),較細(xì)致地考慮了實(shí)驗(yàn)的影響因素。王曉云[3]對(duì)空氣在橫管外自然對(duì)流換熱系數(shù)進(jìn)行了測(cè)定實(shí)驗(yàn)。武斌[4]應(yīng)用相似原理通過(guò)對(duì)大量實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)的處理綜合得出了橫管自由對(duì)流換熱準(zhǔn)則方程式。文獻(xiàn)[5-7]也是對(duì)管壁表面的對(duì)流換熱進(jìn)行了實(shí)驗(yàn)研究,但得出的對(duì)流換熱系數(shù)沒(méi)有普遍適用性。

1 幾何模型和數(shù)值計(jì)算方法

1.1 幾何模型及數(shù)學(xué)描述

控制該流動(dòng)和換熱的控制方程為三維N-S方程,在直角坐標(biāo)下寫(xiě)為:

圖1 實(shí)驗(yàn)管示意圖

1.2 數(shù)值計(jì)算方法

本文模擬的是大空間自然對(duì)流換熱現(xiàn)象,所以計(jì)算區(qū)域?yàn)闄M管表面、大方腔以內(nèi)的空間。如果采用非規(guī)則網(wǎng)格,則計(jì)算精度不夠,故采用分區(qū)網(wǎng)格技術(shù),如圖2所示,把計(jì)算區(qū)域分成若干個(gè)區(qū)域,依據(jù)規(guī)則區(qū)域則采用規(guī)則網(wǎng)格。本文采用的是六面體網(wǎng)格,計(jì)算區(qū)域的網(wǎng)格必須足夠的密,以使截?cái)嗾`差和計(jì)算的舍入誤差為同一數(shù)量級(jí),在這樣密度的網(wǎng)格上得到的解才是與網(wǎng)格無(wú)關(guān)的解。在具體的實(shí)施方面,綜合考慮計(jì)算機(jī)資源和計(jì)算精度的要求,本文對(duì)同一工況,比較了幾種粗細(xì)不同的計(jì)算網(wǎng)格,當(dāng)數(shù)值解在這幾種網(wǎng)格上的差異很小時(shí),我們認(rèn)為其解是與網(wǎng)格無(wú)關(guān)的獨(dú)立解,故本文計(jì)算區(qū)域網(wǎng)格為165 868個(gè)。

圖2 網(wǎng)格示意圖

控制方程在同位網(wǎng)格上采用有限容積法5進(jìn)行離散,擴(kuò)散項(xiàng)采用性能優(yōu)異的中心差分,對(duì)流項(xiàng)采用QUICK格式,壓力與速度的耦合處理采用Simple Consistence(Simplec)算法,代數(shù)方程由多重網(wǎng)格下的雅克比迭代求解。

2 實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)與處理

由實(shí)驗(yàn)測(cè)量的管徑d=40 mm的數(shù)據(jù)如表1所示。

表1 管徑d=40 mm的測(cè)量數(shù)據(jù)

電阻絲加熱功率:

(1)對(duì)流換熱系數(shù)

(2)空氣邊界層平均溫度

由文獻(xiàn)[8]可知空氣的導(dǎo)熱系數(shù)

熱膨脹系數(shù)

運(yùn)動(dòng)粘度 γ1=15.71×10-6m2/s,Pr1=0.701所以

用標(biāo)準(zhǔn)公式計(jì)算對(duì)流換熱系數(shù)α′。

文獻(xiàn)[9]是另一種形式的關(guān)聯(lián)式,這一關(guān)聯(lián)式適用于整個(gè)已有實(shí)驗(yàn)資料的已定特征范圍,從而給計(jì)算帶來(lái)方便。關(guān)聯(lián)式如下:

對(duì)于d=40 mm其他工況的計(jì)算過(guò)程如上所示,計(jì)算結(jié)果如表2所示,根據(jù)不同方法得出的標(biāo)準(zhǔn)換熱系數(shù)和實(shí)驗(yàn)值誤差如圖3所示,從圖中可以看出,在各種工況下只有文獻(xiàn)[9]的經(jīng)驗(yàn)公式與實(shí)驗(yàn)值誤差最小。

表2 管徑d=40 mm的換熱系數(shù)和誤差計(jì)算

續(xù)表2

圖3 管徑d=40 mm不用熱源下的換熱系數(shù)和誤差圖

總結(jié):由上述計(jì)算結(jié)果和圖3可知d=40 mm管徑對(duì)流換熱系數(shù)的標(biāo)準(zhǔn)計(jì)算公式建議用:α′=

3 數(shù)值模擬結(jié)果討論與分析

對(duì)管徑d=40 mm,管長(zhǎng)為1.4 m的橫管在大空間的自然對(duì)流換熱進(jìn)行了數(shù)值模擬,Pr=0.700,Gr得出層流范圍內(nèi),單根加熱管的流場(chǎng)和溫度場(chǎng)分布圖。圖4和圖5分別為溫度場(chǎng)和換熱系數(shù)的分布圖。從圖中可以看出,該結(jié)構(gòu)幾何對(duì)稱(chēng),流場(chǎng)和溫度場(chǎng)也對(duì)稱(chēng)。加熱管的中間部分和近橫管部分流動(dòng)比較強(qiáng),四周流體對(duì)流相對(duì)很弱。

當(dāng)輻射完全忽略時(shí),即純自然對(duì)流,流場(chǎng)和溫度場(chǎng)關(guān)于X=Y=0.5對(duì)稱(chēng),熱邊界層和流動(dòng)邊界層沿著冷熱壁面對(duì)稱(chēng)發(fā)展。從溫度場(chǎng)來(lái)看,受限空間的中央水平溫度的梯度幾乎為零,產(chǎn)生了熱分層現(xiàn)象。從流場(chǎng)的分布來(lái)看,受限空間內(nèi)產(chǎn)生了二次渦流,并在中央流動(dòng)很微弱,產(chǎn)生了滯流區(qū)。

當(dāng)考慮表面輻射時(shí),流場(chǎng)和溫度場(chǎng)的對(duì)稱(chēng)性消失,由于和熱壁面的輻射換熱,絕熱壁面的溫度增加,進(jìn)而空間內(nèi)的氣體溫度增加,這可從等溫線向左、向下移動(dòng)得出。同時(shí)由于換熱作用加強(qiáng),受限空間的中央產(chǎn)生了一定的水平溫度梯度,使熱分層現(xiàn)象變得不明顯;同時(shí)加強(qiáng)了流動(dòng),使自然對(duì)流情況下產(chǎn)生的二次渦合并,滯流區(qū)域消失,并使渦流中心向左下移動(dòng)。由于表面輻射和自然對(duì)流的強(qiáng)烈耦合,使得絕熱表面處的等溫線發(fā)生強(qiáng)烈扭曲。

如圖5可以看出,壁面換熱系數(shù)呈現(xiàn)出矩形狀態(tài)對(duì)稱(chēng)分布,與實(shí)驗(yàn)部分換熱系數(shù)基本相同。經(jīng)過(guò)數(shù)次迭代,出現(xiàn)收斂效果,最后實(shí)驗(yàn)溫度達(dá)到了預(yù)期的設(shè)定溫度。與實(shí)驗(yàn)結(jié)果基本一致。

圖4 溫度示意圖

圖5 換熱系數(shù)示意圖

4 結(jié)語(yǔ)

對(duì)大空間內(nèi)管徑d=40 mm橫管表面的自然對(duì)流進(jìn)行了實(shí)驗(yàn)分析和數(shù)值模擬,通過(guò)測(cè)出不同位置的壁溫計(jì)算出橫管表面的自然對(duì)流換熱系數(shù)α,并與3種不同經(jīng)驗(yàn)公式進(jìn)行了比較,得出大空間內(nèi)橫管徑表面自然對(duì)流換熱系數(shù)的最佳經(jīng)驗(yàn)公式;通過(guò)數(shù)值計(jì)算方法模擬了大空間自然對(duì)流換熱現(xiàn)象,利用FULENT計(jì)算出管壁表面的換熱系數(shù)與壁溫,并對(duì)自然對(duì)流換熱流場(chǎng)及溫度場(chǎng)的影響因素進(jìn)行了分析,對(duì)工程設(shè)計(jì)及實(shí)驗(yàn)研究具有有一定的參考價(jià)值和指導(dǎo)意義。

[1]李安桂.大自然細(xì)長(zhǎng)管排/單列線狀熱源溫度與換熱系數(shù)測(cè)定[J].建筑科學(xué)大學(xué)學(xué)報(bào),1998,30(2):134—137.

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[3]王曉云.空氣在橫管外自然對(duì)流中的輻射影響[J].武漢科技學(xué)院學(xué)報(bào),2003,16(2):73-75.

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