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      “補(bǔ)償法”在普通物理教學(xué)中的應(yīng)用

      2013-01-11 04:45:06韓春杰
      物理通報(bào) 2013年10期
      關(guān)鍵詞:補(bǔ)償法帶電體轉(zhuǎn)動(dòng)慣量

      趙 強(qiáng) 韓春杰

      (石家莊機(jī)械化步兵學(xué)院 河北 石家莊 050083)

      大學(xué)物理中所學(xué)的定理、定律或公式通常是解決具有對(duì)稱性分布的物理問題,而在解題過程中,常常遇到某些物理量分布不對(duì)稱性的問題.如何利用已有的知識(shí)解決這些難題,是學(xué)生深感困惑的事情.利用補(bǔ)償法巧妙地將一些不對(duì)稱分布問題假設(shè)在一定條件下變?yōu)閷?duì)稱分布,從而,使原問題的求解過程簡化或通過補(bǔ)償消除某些非對(duì)稱因素,將復(fù)雜的物理問題由難變易,由繁變簡.在計(jì)算挖空物體的轉(zhuǎn)動(dòng)慣量、帶電體的電場強(qiáng)度和載流導(dǎo)體的磁感應(yīng)強(qiáng)度等問題時(shí)常常用到補(bǔ)償法求解.

      1 求剛體的轉(zhuǎn)動(dòng)慣量

      解析:本題如根據(jù)轉(zhuǎn)動(dòng)慣量的定義積分計(jì)算比較困難.但用“補(bǔ)償法”(或稱“負(fù)質(zhì)量法”)計(jì)算,就簡單得多.設(shè)想在帶孔圓盤的每個(gè)小孔處填充質(zhì)量為正的和負(fù)的且相等的小圓盤, 這樣,并不改變?cè)瓉淼馁|(zhì)量分布[2], 但形成了正質(zhì)量的大圓盤和兩個(gè)負(fù)質(zhì)量的小圓盤的組合體, 它們的轉(zhuǎn)動(dòng)慣量都可按公式計(jì)算, 帶孔圓盤的轉(zhuǎn)動(dòng)慣量即可求得.

      正質(zhì)量的大圓盤對(duì)盤心O軸的轉(zhuǎn)動(dòng)慣量為

      圖1

      兩個(gè)負(fù)質(zhì)量的小圓盤對(duì)O軸的轉(zhuǎn)動(dòng)慣量為

      所以帶孔圓盤對(duì)O軸的轉(zhuǎn)動(dòng)慣量為

      2 求解帶電體的電場強(qiáng)度

      【例2】如圖2所示,在電荷體密度為ρ的均勻帶電球體中,存在一個(gè)球形空腔,若將帶電體球心O指向空腔球心O′的矢量用a表示,試求球形空腔中任一點(diǎn)的電場強(qiáng)度[3].

      圖2

      解析:本題所給的帶電體的電荷分布不滿足球?qū)ΨQ,它的電場分布也不是球?qū)ΨQ分布,因此,無法用高斯定理求其電場分布,也無法用點(diǎn)電荷場強(qiáng)公式由積分法求得,但可用場強(qiáng)的疊加原理,即補(bǔ)償法進(jìn)行求解.具體方法是挖去空腔球體的電場強(qiáng)度加上補(bǔ)有同樣電荷體密度的空腔球體的電場強(qiáng)度,就等于整個(gè)球體的電場強(qiáng)度.由于整個(gè)球體和補(bǔ)有電荷的空腔球體的電場強(qiáng)度很容易求出,所以,挖去空腔球體的電場強(qiáng)度就可以求出.

      挖去空腔的帶電球體在電學(xué)上等效于一個(gè)完整的、電荷體密度為ρ的均勻帶電球體和一個(gè)電荷體密度為-ρ的空腔球體.這樣,利用電場強(qiáng)度的疊加原理,挖去空腔的帶電球體的電場強(qiáng)度就可以計(jì)算.

      均勻帶電球體內(nèi)部一點(diǎn)的電場強(qiáng)度,由高斯定理可得

      由幾何關(guān)系可得

      r1-r2=a

      所以

      3 求載流導(dǎo)體的磁場分布

      【例3】如圖3所示,一根半徑為R的無限長載流直導(dǎo)體,在導(dǎo)體上有一半徑為R′的圓柱形空腔,該空腔的軸與直導(dǎo)體的軸平行,兩軸相距為d(d>R′).導(dǎo)體中有電流I沿軸向流過,并均勻分布在橫截面上.試求空心部分軸線上的磁感應(yīng)強(qiáng)度的大小[4].

      圖3

      解析:題中給出的電流為非對(duì)稱分布,產(chǎn)生的磁場分布不具有軸對(duì)稱性,因而不能用安培環(huán)路定理直接求解.但可以利用補(bǔ)償法求空腔內(nèi)的磁場分布.將題中的載流導(dǎo)體視作兩個(gè)半徑分別為R和R′的實(shí)心圓柱形導(dǎo)體,其電流密度j均為

      但兩導(dǎo)體上電流的流向相反.這相當(dāng)于在原導(dǎo)體空腔處補(bǔ)上電流密度相同、電流方向相反的兩束電流,此時(shí)空腔內(nèi)任一點(diǎn)的磁感強(qiáng)度為B=B1+B2.

      由安培環(huán)路定理知,空心圓柱體在其軸心處的磁感應(yīng)強(qiáng)度

      實(shí)心圓柱體在O′處的磁感應(yīng)強(qiáng)度可由安培環(huán)路定理求出

      所以

      參考文獻(xiàn)

      1 康穎.大學(xué)物理(下冊(cè)).北京:科學(xué)出版社,2006.152

      2 程國均.大學(xué)物理學(xué)教程.北京:科學(xué)出版社,2002.156

      3 馬文蔚.物理學(xué)(中冊(cè)).北京:高等教育出版社,2002.53

      4 張三慧.大學(xué)物理學(xué)(第三冊(cè)).北京:清華大學(xué)出版社,2000.180

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