曹劍英 葛俊峰 彭先華
(集寧師范學(xué)院物理系 內(nèi)蒙古 烏蘭察布 012000) (揚(yáng)州高等職業(yè)技術(shù)學(xué)校 江蘇 揚(yáng)州 225000)
麥克斯韋氣體分子速率分布律是普通物理學(xué)熱學(xué)部分中一個(gè)講授和學(xué)習(xí)的重點(diǎn)和難點(diǎn),然而現(xiàn)行教材中都是直接就給出結(jié)果,沒有任何推導(dǎo)過程,對(duì)大多初學(xué)者來說是充滿好奇而又不能夠自然地接受.通過運(yùn)用統(tǒng)計(jì)規(guī)律作出詳細(xì)地理論推導(dǎo),為廣大師生作教學(xué)參考.
在1859年麥克斯韋用概率統(tǒng)計(jì)的理論建立了一個(gè)分子速率分布函數(shù)的形式,也稱速率分布律
其中k為玻爾茲曼常量,m和T分別為氣體分子量和溫度.
由于分子速率分布律是從概率理論推導(dǎo)出來的,人們自然很關(guān)心它的實(shí)際可靠性,試圖通過實(shí)驗(yàn)來驗(yàn)證.
因受技術(shù)條件的限制,氣體分子速率分布的實(shí)驗(yàn),直到20世紀(jì)20年代才得以實(shí)現(xiàn).圖1是實(shí)驗(yàn)所用裝置.
圖1 測(cè)定分子速率分布的實(shí)驗(yàn)裝置
或
上式表明,彎曲板上不同弧長(zhǎng)l處沉積的分子具有不同的速率.測(cè)量沉積的分子層厚度,即可求得分子束中各種速率v附近的分子數(shù)占總分子數(shù)的比率,從而得出分子速率的分布律[1].
設(shè)容器內(nèi)有一定量的處于熱平衡態(tài)的氣體,氣體分子總數(shù)為N,分子速度在三維空間的分量為vx,vy,vz.在速率區(qū)間vx~vx+dvx,vy~vy+dvy,vz~vz+dvz內(nèi)分子數(shù)dN與總分子數(shù)N和速率體積元dvxdvydvz的乘積成正比,即
dN=NF(v2)dvxdvydvz
上式表示單位速率間隔內(nèi)的分子數(shù)占總分子數(shù)的百分比.根據(jù)統(tǒng)計(jì)假設(shè),對(duì)某一給定的速率,分子在各個(gè)方向運(yùn)動(dòng)的概率是相等的.各速率分量相互獨(dú)立,因此
令
F(v2)=f(vx)f(vy)f(vz)
(1)
假設(shè)
積分后得
令常量A1=A2=A3=A,代入式(1)得
若考慮到無限大速率分子出現(xiàn)的概率極小,λ必為負(fù)值,令λ=-α2,由速率分布具有歸一化條件得
將
代入上式得
于是
(2)
在溫度為T時(shí),由能量均分定理,單原子分子的平均平動(dòng)動(dòng)能為
由
(3)
若單原子氣體分子速率分布函數(shù),用球坐標(biāo)描述方程,dvxdvydvz→v2dvdΩ(其中dΩ為立體角).所以氣體分子速率在v~v+dv區(qū)間的分布可表示為
(4)
將式(3)代入式(5)即可得出麥克斯韋速率分布律
圖2 麥克斯韋速率分布曲線
在分子動(dòng)理論中,常用到以下三種速率.
因
所以
對(duì)于連續(xù)分布,上式有
將b值代入
及
將麥克斯韋速率分布函數(shù)f(v)代入,可得理想氣體分子的方均根速率為
壓強(qiáng)公式推導(dǎo)出結(jié)果是一樣的[2].
麥克斯韋速率分布律是一條很重要的物理定律,在內(nèi)容和方法上都與以往有較大的不同,是學(xué)生從學(xué)習(xí)力學(xué)、熱學(xué)以來所遇到的一種嶄新的研究方法,初學(xué)者既感到新鮮,又感到繁難.此知識(shí)點(diǎn)采用什么方法講授是廣大同行關(guān)注的問題.
筆者應(yīng)用統(tǒng)計(jì)規(guī)律對(duì)麥克斯韋速率分布函數(shù)進(jìn)行合理、嚴(yán)密的數(shù)學(xué)推導(dǎo),對(duì)課堂上沒有充足時(shí)間推導(dǎo)的教師們給出一些參考,同時(shí)也對(duì)學(xué)生在自主學(xué)習(xí)的過程中起到了橋梁的作用.
參考文獻(xiàn)
1 趙近芳.大學(xué)物理簡(jiǎn)明教程.北京:北京郵電大學(xué)出版社,2008
2 陳秉巖,等.麥克斯韋速率分布律的推導(dǎo)方式探討.河海大學(xué)常州分校學(xué)報(bào),2006(6):15~21
3 程守洙.普通物理學(xué)(第五版).北京:高等教育出版社,2006