鄭 金
(凌源市職教中心 遼寧 朝陽 122500)
在機(jī)械振動中,共振現(xiàn)象包括兩種,即位移共振和速度共振;在電磁振蕩中,共振現(xiàn)象也包括兩種,即電壓共振和電流共振,統(tǒng)稱為電諧振.那么位移共振與速度共振有何異同?電壓共振與電流共振相當(dāng)于機(jī)械振動中的哪種共振?下面舉例分析.
物體在彈簧彈力和正比于速度的線性力作用下的運(yùn)動為阻尼振動.
【例1】有一個豎直彈簧振子,彈簧的勁度系數(shù)為κ,振子為圓盤形,質(zhì)量為m,其表面與彈簧垂直,在某種液體中上下振動,在運(yùn)動速度較小的情況下,粘滯阻力的大小與速率成正比,即f=κ′v,若圓盤還受到一個沿豎直方向的周期性外力F′=Fmsinω′t的作用,選擇平衡位置為原點(diǎn),坐標(biāo)軸豎直向下,設(shè)開始向下的初速度為v0,試求振子的位置坐標(biāo)隨時間的變化規(guī)律.
解析:對于豎直彈簧振子,當(dāng)以平衡位置為坐標(biāo)原點(diǎn)時,重力無影響;再者,振子質(zhì)量較小,重力可忽略.圓盤形的振子體積較小,受到液體的浮力可忽略不計,以豎直向下為正方向,由牛頓第二定律,有
-κx-κ′v+Fmsinω′t=ma
即
如圖3所示,將圓臺母線延長,恰交于小活塞中點(diǎn)O,以O(shè)為原點(diǎn)建立x軸.
則
所以
設(shè)OE=x,則
所以深度E處水的壓強(qiáng)為
E處長為dx的微元環(huán)面積dS為
缸體側(cè)壁所受總壓力
所以缸體側(cè)壁所受總力的豎直分力F側(cè)為
F側(cè)=F總sinθ=
8F+136=8F+136 (單位:N)
所以
N=G缸-F側(cè)=
50×10-(8F+136)=
-8F+364 (單位:N)
即
齊次微分方程的特征方程為
其兩個根為
當(dāng)阻尼因數(shù)較小即β<ω0時,為弱阻尼狀態(tài),特征方程有兩個共軛復(fù)根,即
對該式有兩種情況:
(1)無阻尼時,即當(dāng)β=0時,r=±iω0,振動為無阻尼的受迫振動,這種振動包括兩種情形.
其一,若擾動度頻率與固有頻率不等,即ω′≠ω0,則由高等數(shù)學(xué)二階常系數(shù)非齊次線性微分方程理論可知,微分方程的通解為
其二,若擾動頻率等于固有頻率,則微分方程的通解為
【例2】如圖1所示,有一個電阻R,自感L,電容C和電源E串聯(lián)組成的電路,其中R,L及C為常量,電源電動勢是時間t的函數(shù):E=Emsinω′t,這里Em及ω′也是常量.電源內(nèi)阻不計.當(dāng)閉合開關(guān)接通電源時,試推導(dǎo)電容器兩極的電壓隨時間變化的微分方程及電諧振條件.
圖1
列出回路電路電壓方程為
E-EL-uC-uR=0
即
得
化簡為
可知函數(shù)y最小值的條件是
此時電壓幅取得最大值,因此RLC串聯(lián)電路的電壓諧振與機(jī)械振動的位移共振相應(yīng).
由此可知電流幅取極大值的條件是外界擾動頻率ω′與系統(tǒng)固有頻率ω0相等,因此電流諧振與機(jī)械振動的速度共振相應(yīng).
電流諧振現(xiàn)象可通過實驗來觀察,將RLC串聯(lián)電路中的電阻元件換為小燈泡,當(dāng)調(diào)節(jié)交流電源的頻率等于RLC串聯(lián)電路的固有頻率時,即在ω′=ω0的條件小燈泡最亮,表明此時電流最大,即電路中交變電流的有效值最大,發(fā)生電流諧振.這是由于諧振時電抗為零,則阻抗最小,即RLC串聯(lián)電路的等效電阻為純電阻R.電諧振實質(zhì)是在交流電通過RLC電路中的電容和電感時,交流電源本身的周期性變化與LC電路充、放電的周期性變化步調(diào)一致,即二者固有頻率相等,達(dá)到穩(wěn)定狀態(tài).
對于串聯(lián)諧振電路發(fā)生諧振的條件,還可通過歐姆定律和阻抗公式及容抗公式來推導(dǎo).
設(shè)電路中交流電源為E=Emsinωt,則阻抗為
而
令
y=R2ω2C2+(ω2LC-1)2=
L2C2ω4+(R2C2-2LC)ω2+1
這是關(guān)于變量ω2的二次函數(shù),有最小值條件是
即
在此條件下,電容器兩端的電壓的有效值達(dá)到最大,電壓的峰值也達(dá)到最大,因此發(fā)生電壓諧振.
參考文獻(xiàn)
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