黃高元，張國鴻，陳海波

（安徽省地球物理地球化學勘查技術院 ， 安徽合肥 230022）

CSAMT法數(shù)據(jù)處理中靜態(tài)效應校正應用研究

黃高元，張國鴻，陳海波

（安徽省地球物理地球化學勘查技術院 ， 安徽合肥 230022）

可控源音頻大地電磁（CSAMT）法在數(shù)據(jù)處理工作環(huán)節(jié)中，靜態(tài)效應校正是一項十分重要的工作內(nèi)容。校正工作的效果好壞直接影響著資料的定性、定量解釋。本文利用已知礦區(qū)的觀測資料及理論計算，給出了校正工作的應用結果，說明了校正工作的重要性。

CSAMT；數(shù)據(jù)處理；靜態(tài)效應；應用研究

0 引言

在CSAMT法勘探工作中，由于近地表的電性橫向存在不均勻性或地形起伏存在，觀測結果（特別是電阻率曲線）常發(fā)生畸變，通常表現(xiàn)為不同位置測點的頻率測深曲線沿視電阻率軸發(fā)生上、下平移。當近地表不均體為低阻（或山脊）時，測深曲線向下位移；當為高阻體（或山谷）時，測深曲線向上位移。這種現(xiàn)象稱為“靜態(tài)效應”。這種效應使視電阻率斷面等值線圖中，往往表現(xiàn)為直立密集的等值線分布，在做定性解釋時，誤將靜態(tài)效應推斷為陡立的深大斷裂或垂向大延深的異常體。因此，靜態(tài)效應校正是CSAMT資料處理的一項關鍵技術，是不可缺少的工作內(nèi)容。

1 靜態(tài)效應校正方法

目前有多種靜態(tài)效應校正的方法，但基于利用CSAMT法自身測量的野外數(shù)據(jù)，而不增加輔助的野外工作來說，一般采用的方法有“曲線平移法”、“空間濾波法”、“相位積分法”等。

1.1 曲線平移法

該方法簡單易行，就是將受到靜態(tài)效應測點的視電阻率曲線與測區(qū)內(nèi)正常測點的視電阻率曲線進行對比，以正常測點的高頻段背景電阻率為基準，將受到靜態(tài)效應測點的視電阻率曲線向上或向下平移。即：將受到靜態(tài)效應測點的視電阻率值加上一個常數(shù)或減去一個常數(shù)。

這種做法的關鍵是要準確地判定測點是否受到靜態(tài)效應影響，若判別出錯，會造成校正工作不完善或淹沒異常信息。

1.2 中值空間濾波法［1］

空間濾波法做靜態(tài)效應校正的基本出發(fā)點，是認為地下電性異常體或地質(zhì)構造引起的視電阻率沿測線方向的變化是平緩漸變的，而地表局部電性不均勻體或局部地形起伏沿測線方向引起的視電阻率會發(fā)生急劇變化。中值空間濾波法進行靜態(tài)效應校正的具體做法如下：

根據(jù)勘查區(qū)的地電條件，首先選擇一個在工作區(qū)內(nèi)厚度、深度和電阻率都比較穩(wěn)定的電性層，并大致估計其頻率測深曲線上對應的頻段，然后計算測深點在該頻段（如∶fm-fn）范圍內(nèi)實測視電阻率的幾何平均值：

然后將濾波窗口值內(nèi)（D=2L+1）各測點的ρa（i+k）（k=-L，-L+1，……，0，1，……，L）按大小排序，選其“中位數(shù)”作為平均視電阻率的濾波值ρLi，再以各測點的平均視電阻率ρai去除濾波值ρLi，得到靜態(tài)校正系數(shù)：

以校正系數(shù)乘相應測深點各頻點的視電阻率實測值ρsi（ f ），便得到經(jīng)過靜態(tài)效應校正后的視電阻率

1.3 相位積分法［1］

按定義，卡尼亞電阻率為：

或寫成：

將（7）式代入（4）式得

式（8）表明，阻抗相位φ（f）只與視電阻率ρs（ f ）在雙對數(shù)坐標系中頻率測深曲線的斜率有關，所以，靜態(tài)效應對阻抗相位φ（f）無影響。可見，通過對相位的頻測數(shù)據(jù)進行積分，計算由相位導出的視電阻率ρs（f），以獲得無靜態(tài)效應的視電阻率資料。計算的基本原理如下。

由（8）式有：

或寫成：

將（10）式在頻率區(qū)間［fL，fH］作積分可得：

或改寫成：

由（12）式可看出，對實測的阻抗相位數(shù)據(jù)φ（f）的積分，可計算出卡尼亞電阻率數(shù)據(jù)ρs（f）。若將全測區(qū)或整條剖面上各測點的ρs（fH）取為同一值ρn，則由相位φ（f）換算出的視電阻率ρφ（f），就相當于表層電性均與條件下的視電阻率，即無靜態(tài)效應的視電阻率值。

或寫成：

2 應用實例

圖1是安徽省泥河鐵礦區(qū)的一條地質(zhì)勘探剖面。圖2是CSAMT測量結果的校正前后的視電阻率等值線斷面圖。

從圖2（a）可看出，校正前的視電阻率斷面在134、138、142、158、166號點處均存在直立的高阻垂向異常帶，一般情況下會給人們認為是巖脈侵入體；而在154號點處為垂向陡立的低阻異常帶，往往會推斷成深大斷裂帶。這種靜態(tài)效應引起的高低阻直立異常帶與實際地質(zhì)情況完全不符，并掩蓋了礦體異常。

圖2（b）視電阻率斷面異常具有兩層電性結構特征，中高頻部分（102～104Hz）基本反映了火山巖盆地蓋層中火山碎屑巖的分布，低中頻部分（101～102Hz）反映了火山巖基底的閃長巖類巖石層的分布，礦體位于閃長巖體頂部或巖體中。

圖2（c）是泥河礦區(qū)5線經(jīng)過七點中值濾波校正后的視電阻率等值線斷面圖。與校正前圖2（a）相比，除剖面兩端外（因為是七點濾波），淺部（高頻部分）直立狀的異常帶基本消失，在150～164號點間，低中頻段（101～102Hz）表現(xiàn)為中低阻異常區(qū)，基本與磁鐵礦體分布范圍（圖1）一致。

圖2（d）是用公式（14）對泥河鐵礦區(qū)5線上實測的阻抗相位數(shù)據(jù)進行的靜態(tài)效應校正計算的相位視電阻率ρφ（f）斷面等值線圖。此外，圖2（d）與圖2（c）的高低阻異常的位置、形態(tài)基本吻合，只是高頻部分（≥104Hz），圖2（d）中視電阻率等值線走勢顯得更為舒展平緩，這是由于用相位計算視電阻率時，整條剖面所有測點的高頻電阻率ρn用了同一數(shù)值（30Ωm）的原因。由此可見，用相位實測數(shù)據(jù)進行靜態(tài)效應校正，其校正結果與地質(zhì)剖面（圖1）對比，地質(zhì)效果良好。

圖1 泥河鐵礦區(qū)5號地質(zhì)勘探線剖面圖Fig. 1 Geological prospecting line 5 profile across the Nihe iron ore district

圖2 泥河鐵礦區(qū)5線校正前后的視電阻率ρs（ f ）等值線斷面圖Fig. 2 Apparent resistivity ρs（f） isoline sections before and after correction on line 5 profile across the Nihe iron ore district

3 結束語

CSAMT法在數(shù)據(jù)處理工作中，在進行反演工作之前必須進行靜態(tài)效應校正。三種方法的靜態(tài)效應校正工作結果表明，校正后的視電阻率斷面圖均取得了良好的地質(zhì)效果。由于中值空間濾波法會縮減勘查剖面長度，造成剖面兩端信息丟失。所以在技術人員具有良好有素的技術技能時，建議采用曲線平移法和相位積分法進行靜態(tài)效應校正。

［1］ 羅延鐘，萬樂，等.CSAMT法的靜態(tài)效應校正方法［C］//.勘查地球物理地球化學文集（20）.北京：地質(zhì)出版社，1996.

［2］ Zonge K.L.，et al， Comparison of time， frequency and phase measurement in IP. Geophysical Prospecting，1972，（20）∶626～648.

［3］ 黃高元，張國鴻.CSAMT法張量與標量測量在已知鐵礦區(qū)上的對比試驗［J］.物探與化探，2014，38（6）：1207～1211.

［4］ 汪英宏，張國鴻，等.電性可控源音頻大地電磁法二維反演方法技術研究［J］.安徽地質(zhì)，2010，20（3）∶204～205.

STATIC EFFECT CORRECTION APPLIED IN CSAMT DATA PROCESSING

HUANG Gao-yuan， ZHANG Guo-hong， CHEN Hai-bo
（Institute of Geophysical and Geochemical Survey Technology of Anhui Province， Hefei， Anhui 230022， China）

∶ Static effect correction is very important in CSAMT data processing， and the correction result directly affects qualitative and quantitative interpretation of the data. This paper， based on observational data on known mineral district and theoretical calculation， gave correction application result and explained importance of correction.

∶ CSAMT； data processing； static effect； application study

P631.2

A

2015-12-30

黃高元（1962-），男，安徽懷寧人，高級工程師，現(xiàn)從事地球物理勘探工作。

1005-6157（2016）02-0114-3