代銀松, 張希軍, 原青云, 范亞杰
(陸軍工程大學(xué)石家莊校區(qū)靜電與電磁防護(hù)研究所, 河北 石家莊 050003)
航天器的設(shè)計(jì)組裝會(huì)涉及到介質(zhì)材料的選取,在空間等離子體作用下不同形狀的介質(zhì)材料具有不同的帶電特性,而航天器介質(zhì)表面的電荷積累有可能產(chǎn)生嚴(yán)重的靜電放電危害[1-4]。目前,研究者對航天器介質(zhì)材料的帶電行為進(jìn)行了大量的地面模擬研究[5-9],如:蘇泉圣[6]系統(tǒng)地研究了介質(zhì)材料的形狀、面積和厚度對介質(zhì)材料充電速率和平衡電位的影響規(guī)律,得出平衡電位隨著材料厚度和面積的變大而上升,且受形狀的影響;李得天[7]研究了介質(zhì)材料面積對表面充放電的影響,得出形狀、厚度和接地結(jié)構(gòu)等因素對充電特性的影響規(guī)律。文獻(xiàn)[10-14]的作者通過電暈充電向圓形介質(zhì)材料表面注入電子的方法,研究了材料表面電位衰減規(guī)律,得出介質(zhì)材料表面電荷的消散主要受表面電導(dǎo)率的影響,但未研究介質(zhì)材料表面電位衰減過程中形狀對泄漏電流的影響。根據(jù)文獻(xiàn)[6]研究結(jié)果及介質(zhì)材料的表面電荷衰減機(jī)理可以推斷,介質(zhì)材料形狀很可能影響介質(zhì)表面電位衰減特性。
為了揭示介質(zhì)材料形狀對表面電位衰減的影響機(jī)理,深入研究介質(zhì)材料在充電過程中形狀對充電平衡電位的影響,筆者通過模擬空間環(huán)境下介質(zhì)材料的充電過程,使不同形狀的介質(zhì)材料帶有相同的電位,然后利用非接觸式電位計(jì)監(jiān)測介質(zhì)材料表面電位的衰減情況,分析材料形狀對介質(zhì)材料表面電位衰減的影響機(jī)制,以期為航天器介質(zhì)材料的帶電防護(hù)提供參考。
依據(jù)航天器表面帶電機(jī)理,通過模擬主要的空間充電環(huán)境因素,實(shí)現(xiàn)對航天器表面材料的充電,從而進(jìn)行相關(guān)的實(shí)驗(yàn)研究,這樣可減輕外界環(huán)境對測量結(jié)果的干擾及大幅降低實(shí)驗(yàn)成本。
航天器介質(zhì)材料表面帶電實(shí)驗(yàn)系統(tǒng)配置結(jié)構(gòu)如圖1所示。
圖1 航天器介質(zhì)材料表面帶電實(shí)驗(yàn)系統(tǒng)配置結(jié)構(gòu)
該系統(tǒng)主要由電子槍、電子槍控制系統(tǒng)、電位檢測系統(tǒng)、真空室、冷板溫度控制系統(tǒng)、真空控制系統(tǒng)及電腦控制系統(tǒng)組成,其利用單一電子槍發(fā)射電子束流,模擬地球同步軌道地磁亞暴等離子體環(huán)境的入射電子束流,從而使介質(zhì)材料表面帶電。
1)空間低能電子充電設(shè)備。電子槍在電子槍控制系統(tǒng)的作用下發(fā)射具有一定能量和密度的電子束流,給介質(zhì)材料充電,其中電子能量為0~30 keV(可調(diào)),電子束流密度為0~20 nA/cm2(可調(diào)),電子不均勻度小于30%。
2)真空控制系統(tǒng)。該系統(tǒng)包含真空室、機(jī)械泵、分子泵和氣瓶等設(shè)備。其中,真空室為內(nèi)直徑50 cm、長度50 cm的圓柱罐體,側(cè)面上裝有4個(gè)法蘭(2個(gè)觀測法蘭、1個(gè)信號(hào)線法蘭及1個(gè)備用法蘭),最低真空度可達(dá)10-5Pa,通過外接純凈氣體氣瓶和流量質(zhì)量控制器實(shí)現(xiàn)對真空罐內(nèi)真空度的調(diào)節(jié)。
3)冷板溫度控制系統(tǒng)。通過冷卻塔和溫度控制設(shè)備對油液溫度進(jìn)行控制,然后通過油液循環(huán)控制真空室內(nèi)的冷板溫度。其中:冷板的作用是為介質(zhì)材料背面提供接地,并通過溫度控制設(shè)備和油路實(shí)現(xiàn)對冷板溫度的控制;金屬支架的作用是排除冷板對入射電子束流均勻度的影響,同時(shí)使介質(zhì)材料背面接地,并在冷板和介質(zhì)材料之間進(jìn)行溫度傳導(dǎo)。
4)電腦控制系統(tǒng)。通過傳感器將信號(hào)傳遞給電腦,實(shí)現(xiàn)對溫度、真空度、機(jī)械泵和分子泵工作狀態(tài)的監(jiān)控,同時(shí)可通過電腦的指令傳輸完成對溫度和真空度等的調(diào)節(jié)。
5)非接觸式電位計(jì)。由非接觸式電位計(jì)探頭和電位檢測系統(tǒng)組成。其中,非接觸式電位計(jì)探頭安裝在介質(zhì)材料上方的操作桿上,距介質(zhì)材料6 cm,在不使用時(shí)可移動(dòng)到其他位置。該非接觸式電位計(jì)型號(hào)為EST102,用于實(shí)時(shí)檢測介質(zhì)材料表面電位。
實(shí)驗(yàn)樣品處理:將介質(zhì)材料背部通過導(dǎo)電銀膠和相同尺寸的鐵板(厚度為1 mm)均勻黏合接地,并用重物按壓36 h,以保持其表面平整;實(shí)驗(yàn)前,用無水乙醇清洗介質(zhì)材料表面,風(fēng)干備用;黏合有聚酰亞胺材料的鐵板通過導(dǎo)電錫箔紙固定在金屬支架的小圓盤上,開啟電子槍使介質(zhì)材料帶相同的初始電位,再用非接觸式電位計(jì)檢測電位的變化情況。
實(shí)驗(yàn)條件為:電子束流密度為1 nA/cm2,電子能量為20 keV;介質(zhì)材料為聚酰亞胺薄膜,其厚度為100 μm;圓形、正方形和等邊三角形樣件的面積均為50.24 cm2;真空度為3×10-4Pa;冷板溫度為16.8 ℃。
電子束流密度用皮安表6485配合法拉第杯進(jìn)行測量,其中法拉第杯圓孔直徑為0.7 cm(電子垂直入射的圓孔),高度為6.8 cm。用紙杯和細(xì)銅線將法拉第杯固定在冷板上,法拉第杯的輸出信號(hào)線經(jīng)法蘭引出后接到皮安表上,法拉第杯外殼通過與冷板接觸而接地;為防止電子槍不穩(wěn)定產(chǎn)生的尖峰脈沖傷害皮安表,在皮安表信號(hào)線入口處串聯(lián)1個(gè)20 MΩ的電阻。皮安表讀數(shù)為I,則電子束流密度為
J=I/(0.352π)。
(1)
采用非接觸式電位計(jì)測量表面電位,其實(shí)質(zhì)是對材料表面電場的測量,基本方法為靜電感應(yīng)法。利用電容分壓原理,通過電位的校準(zhǔn)和標(biāo)定測量帶電樣件的電位,所得電壓是探頭相對有效面積的平均值,其基本過程為:首先,選好量程,將儀表開機(jī)預(yù)熱20 min;然后,利用與被測物件形狀、大小都相同的校準(zhǔn)件將電位計(jì)調(diào)零,并將校準(zhǔn)件和電位計(jì)的零電位端口相連;最后,將校準(zhǔn)件和1 kV或100 V的標(biāo)準(zhǔn)電壓相連,以使其讀數(shù)和標(biāo)準(zhǔn)電壓相同,完成對電位計(jì)的標(biāo)定。
3種形狀介質(zhì)材料的充電曲線如圖2所示。可以看出:3種形狀介質(zhì)材料充電到相同電位8 750 V所用的時(shí)間不一致,其中圓形介質(zhì)材料充電時(shí)間最短,正方形的次之,三角形的充電時(shí)間最長。
圖2 3種形狀介質(zhì)材料的充電曲線
在地面模擬航天器帶電的過程中,主要考慮入射電子束流、二次電子流和泄漏電流對帶電過程的影響,其中:電子能量相同,則介質(zhì)材料中電子束流的入射深度相同;電子束流密度一定,則單位面積上沉積的電荷量相同;介質(zhì)材料的總面積一定,則二次電子流基本不變。因此,唯一影響介質(zhì)材料充電速度的因素是泄漏電流,即介質(zhì)材料表面電位的衰減效率。
設(shè)U0為初始電位值,U(t)為t時(shí)刻的電位,則t時(shí)刻介質(zhì)材料的表面電位衰減效率η為
η=[U0-U(t)]/U0×100%。
(2)
利用式(2)可求得一定時(shí)間段內(nèi)3種形狀介質(zhì)材料表面電位的衰減效率。3種形狀介質(zhì)材料樣件充電到8 750 V后,其表面電位隨時(shí)間變化的曲線如圖3所示。
圖3 3種形狀介質(zhì)材料表面電位隨時(shí)間的變化曲線
結(jié)合圖3和式(2)可得,介質(zhì)材料表面電位衰減效率呈指數(shù)變化,并與其形狀密切相關(guān):3種形狀的介質(zhì)材料樣件初始電位均為8 750 V,經(jīng)過45 min的衰減后,圓形、正方形和三角形介質(zhì)材料的電位分別為7 125、5 875、5 162.5 V,衰減效率分別為18.5%,32.85%、41%,說明圓形介質(zhì)材料表面電位的衰減速度最慢,衰減效率最低,正方形次之,而三角形的介質(zhì)材料表面電位的衰減速度最快,衰減效率最大。這個(gè)規(guī)律和圖2所示的充電規(guī)律相吻合。
介質(zhì)材料的形狀決定介質(zhì)材料邊緣的長度,其決定介質(zhì)材料表面電荷的分布和切向電場的強(qiáng)度,以及影響電荷的表面?zhèn)鲗?dǎo)。上述實(shí)驗(yàn)中介質(zhì)材料的厚度相等,幾何中心點(diǎn)的初始電位值相同,則體傳導(dǎo)電流對電位衰減的影響程度也相等,因此主要分析形狀的改變對表面電荷消散的影響。
面積相同、形狀不同的介質(zhì)材料實(shí)驗(yàn)樣件結(jié)構(gòu)示意圖如圖4所示,其中:r為圓形介質(zhì)材料的半徑;a、b分別為正方形介質(zhì)材料中心點(diǎn)到材料邊緣的最短、最長距離;c、d分別為等邊三角形介質(zhì)材料中心點(diǎn)到材料邊緣的最短、最長距離。
為便于分析,將介質(zhì)材料極限邊緣位置的電位都等效為零電位。介質(zhì)材料中心點(diǎn)電位過渡到零電位的過程中,等電勢線與介質(zhì)材料邊緣形狀相同,則中心點(diǎn)電荷移動(dòng)到邊緣的泄放通道主要取決于二者之間的最短距離,距離越短,則表面電阻值越小。圓形、正方形和三角形介質(zhì)材料從中心點(diǎn)到邊緣的距
圖4 3種形狀的介質(zhì)材料實(shí)驗(yàn)樣件結(jié)構(gòu)示意圖
離分別為r、a~b和c~d。假設(shè)3種介質(zhì)材料的面積均為S,則有
(3)
由式(3)可得:c2 介質(zhì)材料中心點(diǎn)的電勢最高,介質(zhì)材料邊緣的電勢最低。在切向電場的作用下,介質(zhì)材料表面電荷會(huì)沿四周向邊緣擴(kuò)散,由于介質(zhì)材料周長和邊緣等電勢線長度近似相等,因此周長會(huì)影響介質(zhì)材料表面電位的衰減速度。假設(shè)圓形、正方形和等邊三角形介質(zhì)材料的周長分別為l1、l2、l3,則有 (4) 綜上可知:當(dāng)介質(zhì)材料面積和厚度相等時(shí),電荷主要泄放通道的等效電阻越小,介質(zhì)材料邊緣等勢線(零電勢)越長,則介質(zhì)材料表面衰減得越快,在一定時(shí)間段的表面電位衰減效率越大。 利用航天器介質(zhì)材料表面帶電實(shí)驗(yàn)系統(tǒng),研究了空間環(huán)境下介質(zhì)材料表面電位衰減特性和形狀的關(guān)系,得出以下結(jié)論: 1)在空間環(huán)境中,不同形狀的介質(zhì)材料表面電位的衰減效率均呈指數(shù)變化的趨勢,且主要受到泄漏電流的影響。 2)介質(zhì)材料的形狀影響航天器介質(zhì)材料的充電速度和表面電位衰減速度。航天器介質(zhì)材料在上述3種形狀中應(yīng)選擇三角形的介質(zhì)材料,這是因?yàn)檫x擇表面電位衰減速度快的介質(zhì)材料有利于降低介質(zhì)材料的放電幾率。 [1] 賈瑞金.地面實(shí)驗(yàn)室模擬空間等離子體環(huán)境的初步測試[J].航天器環(huán)境工程,2005,22(3):163-167. [2] 李盛濤,李國倡,閔道敏,等.入射電子能量對低密度聚乙烯深層充電特性的影響[J].物理學(xué)報(bào),2013,62(5):59401-59402. [3] 曹鶴飛,孫永衛(wèi),原青云,等.航天器背面接地介質(zhì)材料等離子體充電研究[J].強(qiáng)激光與粒子束,2015,27(10):15-18. [4] 王驥,邱家穩(wěn),秦曉剛,等.航天器介質(zhì)深層充電模擬研究[J].空間科學(xué)學(xué)報(bào),2008,28(3):242-247. [5] 許濱.航天器表面帶電規(guī)律及防護(hù)方法研究[D].石家莊:軍械工程學(xué)院,2013. [6] 蘇泉圣.典型航天器介質(zhì)材料表面充放電特性研究[D].石家莊:軍械工程學(xué)院,2016. [7] 李得天.介質(zhì)材料表面充放電面積影響及模擬實(shí)驗(yàn)[D].蘭州:蘭州空間技術(shù)物理研究所,2014:24-46. [8] 師立勤.低軌道航天器輻射環(huán)境和表面充電效應(yīng)研究[D].北京:中國科學(xué)技術(shù)大學(xué),2011. [9] 薛梅.高壓砷化鎵太陽陣ESD效應(yīng)及防護(hù)技術(shù)研究[D].天津:天津大學(xué),2007. [10] 王立.航天器的表面帶電及其防帶電設(shè)計(jì)[J].航天器工程,1994,3(5):42-48. [11] 雷偉群,烏江,彭平,等.改性聚酰亞胺復(fù)合材料的電導(dǎo)機(jī)理分析[J].北京航空航天大學(xué)學(xué)報(bào),2015,41(6):1049-1054. [12] 張重遠(yuǎn),黃彬,王娟,等.懸式瓷制絕緣子泄漏電流與表面污穢的關(guān)系[J].高電壓技術(shù),2008,34(4):655-659. [13] 李國倡,李盛濤,閔道敏,等.陷阱密度對低密度聚乙烯空間電荷形成與積累特性的影響[J].中國科學(xué)(技術(shù)科學(xué)),2013(4):375-381. [14] 王蓓,張貴新,王強(qiáng),等.SF6及空氣中絕緣子表面電荷的消散過程分析[J].高電壓技術(shù), 2011,37(1):99-100.5 結(jié)論