張峰 劉尊群
摘 ? 要:常規(guī)解法得出含電容器“單桿+導(dǎo)軌”模型中桿的收尾速度與回路中的電阻無關(guān),進(jìn)一步得出導(dǎo)體桿損失的機(jī)械能相同,但從能量守恒觀點(diǎn)定性分析發(fā)現(xiàn)回路中獲得的能量卻不相同,還有一部分能量去哪兒了?為解釋此矛盾,運(yùn)用微積分知識(shí),定量推導(dǎo)出回路中產(chǎn)生焦耳熱的表達(dá)式。結(jié)果表明,回路中產(chǎn)生的焦耳熱與電阻無關(guān),從能量觀點(diǎn)也得出導(dǎo)體桿損失的機(jī)械能相同。
關(guān)鍵詞:單桿導(dǎo)軌模型;電容器;收尾速度;計(jì)算焦耳熱
中圖分類號(hào):G633.7 文獻(xiàn)標(biāo)識(shí)碼:A ? ?文章編號(hào):1003-6148(2019)11-0056-2
1 ? ?問題的提出
1.1 ? ?含電容器“單桿+導(dǎo)軌”模型
在《電磁感應(yīng)》的復(fù)習(xí)備考中,含電容器“單桿+導(dǎo)軌”模型是一類常見問題,如圖1所示,兩根足夠長的光滑平行導(dǎo)軌間距為L,固定在水平面內(nèi),兩導(dǎo)軌左端接一電容為C的電容器,有一根質(zhì)量為m、長度為L的導(dǎo)體桿垂直兩導(dǎo)軌放置,不計(jì)一切電阻,整個(gè)裝置處在方向垂直于導(dǎo)軌平面向下的足夠大的勻強(qiáng)磁場(chǎng)B中。給桿一個(gè)初速度v0,使導(dǎo)體桿沿著導(dǎo)軌運(yùn)動(dòng)(導(dǎo)體桿始終與導(dǎo)軌接觸良好),求最終穩(wěn)定時(shí)導(dǎo)體桿速度的大小。
1.2 ? ?常規(guī)解析過程
給導(dǎo)體桿一個(gè)初速度v0,桿做切割磁感線運(yùn)動(dòng),產(chǎn)生感應(yīng)電動(dòng)勢(shì),對(duì)電容器充電,桿中有充電電流存在,桿將受到安培力的作用而減速,于是產(chǎn)生的感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)減小,當(dāng)桿兩端的電壓等于電容器兩端的電壓時(shí),回路中電流為零,桿最終以速度v做勻速運(yùn)動(dòng)。
1.3 ? ?提出問題
如圖2所示,若在電路中接入一個(gè)阻值為R的電阻,根據(jù)上面的求解過程,可以得出最終桿的收尾速度與圖1的結(jié)果一樣,即桿的收尾速度與回路中的電阻無關(guān)。
但從能量守恒的角度分析這兩種情況,圖1中的能量關(guān)系: mv ?- mv ?=E ;圖2中的能量關(guān)系: mv ?- mv ?=E +Q2。兩種情況下桿的收尾速度相同v1=v2=v,電容器充電完畢后的電壓也相同UC1=UC2=UC=BLv,電容器的能量也相同 EC1=EC2= CU ?。于是就引出了一個(gè)問題,圖1和圖2中導(dǎo)體桿損失了相同的機(jī)械能,但回路中卻獲得了不同的能量,圖2中多出了一個(gè)電阻R消耗的能量Q2,圖1中對(duì)應(yīng)的這部分能量都去哪兒了?
2 ? ?定量求解焦耳熱
2.1 ? ?分析和假設(shè)
為了解釋這個(gè)問題,我們從回路中產(chǎn)生的焦耳熱入手,分析含電容器“單桿+導(dǎo)軌”模型中產(chǎn)生的焦耳熱究竟與哪些因素有關(guān)。
導(dǎo)體桿一般是有電阻的(上述討論中將導(dǎo)體桿的電阻視為零是不合理的),將圖2電路中的電阻和導(dǎo)體桿的電阻視為回路的總電阻,上面要討論的圖1和圖2中的矛盾問題就變成在回路總電阻不同的情況下,導(dǎo)體桿以相同的初速度開始運(yùn)動(dòng)到最后勻速運(yùn)動(dòng)的過程中,回路中的總電阻產(chǎn)生的焦耳熱是否相同?
接下來先求出回路中電流隨時(shí)間變化的關(guān)系,然后再計(jì)算這一過程中產(chǎn)生的焦耳熱。
2.2 ? ?求解電流的表達(dá)式[1]
設(shè)經(jīng)過時(shí)間t,導(dǎo)體桿的速度為v。
2.3 ? ?求解焦耳熱
從圖3可以看出,導(dǎo)體桿從開始運(yùn)動(dòng)到桿中的電流趨于零,需要經(jīng)歷的時(shí)間趨于無窮大[2]。
3 ? ?結(jié) ?論
從以上定量計(jì)算的結(jié)果可以看出,整個(gè)過程產(chǎn)生的焦耳熱與回路中的電阻無關(guān),即兩種情況下產(chǎn)生的焦耳熱相同。從能量守恒的角度可得 mv ?- mv ?=EC+Q,故也可以推導(dǎo)出兩種情況下導(dǎo)體桿損失的機(jī)械能相同。
參考文獻(xiàn):
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(欄目編輯 ? ?羅琬華)