何振林 王登輝 陳 亮 熊 俊 宋曉東(中國(guó)核動(dòng)力研究設(shè)計(jì)院,四川 成都 610213)
本文儀器結(jié)構(gòu)如圖1 所示, 主要包括脈沖中子源、近伽馬探測(cè)器、遠(yuǎn)伽馬探測(cè)器等。
圖1 脈沖中子密度蒙特卡洛模型
測(cè)井儀采用D-T 源作為中子源, 脈沖中子發(fā)射14MeV 的快中子。 近伽馬探測(cè)器為BGO 晶體[1]。 遠(yuǎn)伽馬探測(cè)器BGO 晶體。 屏蔽體材料采用鎢鎳鐵。
對(duì)探測(cè)深度的研究仍然分近探測(cè)器和遠(yuǎn)探測(cè)器,巖性仍然分灰?guī)r和砂巖, 孔隙度分別取0.1%、30%和60%, 圖2 和圖3 為地層為灰?guī)r和砂巖時(shí)近探測(cè)器的歸一化的計(jì)數(shù)率隨地層的徑向厚度變化的曲線圖。 從圖2 可以看出, 灰?guī)r近探測(cè)器的探測(cè)深度相應(yīng)分別為27 cm、31 cm 和42 cm,隨著孔隙度的增大探測(cè)深度逐漸減小。從圖3 可以看出,砂巖近探測(cè)器的探測(cè)深度相應(yīng)分別為28 cm、32.5 cm 和44 cm, 同樣是隨著孔隙度的增大探測(cè)深度逐漸減小。 這是由于孔隙度越大,含氫量越高,對(duì)中子的減速能力越強(qiáng),產(chǎn)生的伽馬射線強(qiáng)度越小,因此,在一定的源距處探測(cè)到的伽馬計(jì)數(shù)率就越低。
遠(yuǎn)探測(cè)器的源距為53 cm,其他條件和近探測(cè)器相同。 從圖4 可以看出,灰?guī)r遠(yuǎn)探測(cè)器的探測(cè)深度分別為37.5 cm、42 cm、51 cm。 從圖5 可以看出,砂巖遠(yuǎn)探測(cè)器的探測(cè)深度分別為36.5 cm、39 cm、54 cm。 它們遵循和近探測(cè)器一樣的規(guī)律,即孔隙度越大,含氫量越高,對(duì)中子的減速能力越強(qiáng),產(chǎn)生的伽馬射線強(qiáng)度越小,因此,在一定的源距處探測(cè)到的伽馬計(jì)數(shù)率就越低。
圖2 灰?guī)r近探測(cè)器計(jì)數(shù)率隨地層徑向厚度變化曲線圖
圖3 砂巖近探測(cè)器計(jì)數(shù)率隨地層徑向厚度變化曲線圖
在同種巖性下,遠(yuǎn)探測(cè)器的探測(cè)深度較近探測(cè)器深, 伽馬射線經(jīng)歷產(chǎn)生和輸運(yùn)兩個(gè)過(guò)程, 在起始的一段距離內(nèi)伽馬射線的產(chǎn)生強(qiáng)于伽馬射線的衰減,之后伽馬射線的衰減強(qiáng)于產(chǎn)生, 由于近探測(cè)器源距較小,因此,受伽馬射線產(chǎn)生的影響強(qiáng)于伽馬射線衰減對(duì)它的影響,對(duì)地層的厚度不夠敏感,遠(yuǎn)探測(cè)器就不同,它受伽馬射線衰減的影響強(qiáng)于伽馬射線的產(chǎn)生,而伽馬射線衰減的距離比伽馬射線產(chǎn)生的距離遠(yuǎn),所以遠(yuǎn)探測(cè)器對(duì)地層的厚度更加敏感,因此,探測(cè)深度也相應(yīng)地更大[2-4]。
圖4 灰?guī)r遠(yuǎn)探測(cè)器計(jì)數(shù)率隨地層徑向厚度變化曲線圖
圖5 砂巖遠(yuǎn)探測(cè)器計(jì)數(shù)率隨地層徑向厚度變化曲線圖
源距是很重要的影響計(jì)數(shù)的因素,研究分灰?guī)r和砂巖兩種巖性,孔隙度取0.1%和60%兩種情況,計(jì)數(shù)分非彈性散射伽馬、俘獲伽馬兩種。非彈性散射伽馬、俘獲伽馬隨源距的變化規(guī)律如圖6 和圖7 所示。
可以看出,隨著源距的增大,不論巖性、孔隙度如何,非彈性散射伽馬計(jì)數(shù)俘獲伽馬計(jì)數(shù)以及總計(jì)數(shù)隨源距增大都按指數(shù)規(guī)律下降, 但是下降的規(guī)律和巖性,孔隙度有關(guān)。
圖6 非彈性散射伽馬計(jì)數(shù)隨源距的變化曲線圖
圖7 俘獲伽馬計(jì)數(shù)隨源距的變化曲線圖
本文研究了脈沖中子密度測(cè)井的探測(cè)深度及源距對(duì)非彈性散射伽馬、俘獲的影響規(guī)律,發(fā)現(xiàn)隨著源距的增大,非彈性散射伽馬計(jì)數(shù),俘獲伽馬計(jì)數(shù),總計(jì)數(shù)均按指數(shù)規(guī)律下降,但是巖性,孔隙度不同下降規(guī)律也不同。