劉 丹
(中國飛行試驗研究院,西安 710089)
根據(jù)牛頓黏性流體定律,剪應(yīng)力與邊界層內(nèi)速度梯度直接相關(guān),有如下關(guān)系
式中:μ 為流體動黏性系數(shù),u 為流速。
壁面剪應(yīng)力傳感器的標(biāo)定是其應(yīng)用于試驗測量的基本前提,即建立能夠反映剪應(yīng)力傳感器輸出信號(E)與給定的定常壁面剪應(yīng)力之間內(nèi)在關(guān)系的數(shù)學(xué)模型。也就是說,標(biāo)定是測量的逆過程[1]
壁面剪應(yīng)力傳感器的靜態(tài)標(biāo)定需要施加穩(wěn)定已知量值的剪應(yīng)力,讀取對應(yīng)輸出。采用流體力學(xué)經(jīng)典模型,通過測量其他物理量從而換算得到對應(yīng)壁面剪應(yīng)力值是常用方法[2-3]。動態(tài)剪應(yīng)力標(biāo)定需要加載一個周期性變化的剪應(yīng)力。通常動態(tài)標(biāo)定是為了研究傳感器在中頻或者高頻激勵下的響應(yīng)情況,因此需要動態(tài)標(biāo)定裝置能產(chǎn)生較高頻率的激勵信號[4-5]。
壁面剪應(yīng)力傳感器的標(biāo)定方法有很多,它們并不統(tǒng)一,但都需要提供穩(wěn)定可靠且量級相當(dāng)?shù)谋诿婕魬?yīng)力用于標(biāo)定,并且需要重復(fù)多次測量數(shù)據(jù)來分析壁面剪應(yīng)力測量的不確定度及電壓信號測量的不確定度[6-8]。正是由于各類標(biāo)定方法的復(fù)雜性,免標(biāo)定方法已經(jīng)成為一種新趨勢。
壁面剪應(yīng)力傳感器的種類較多,常見的有浮動元件式傳感器、熱線/熱膜式傳感器和底層隔板等。其中,基于熱傳遞的熱膜傳感器體積小、應(yīng)用快、發(fā)展快。具有對流場干擾小、空間分辨率和帶寬高、可靠性好等優(yōu)點(diǎn),應(yīng)用較為廣泛[9-11]。熱膜式壁面剪應(yīng)力傳感器主要基于對流換熱的原理,當(dāng)電流加熱敏感單元產(chǎn)生的熱能在不同流動情況下通過對流散熱的形式轉(zhuǎn)移到流場中,引起熱敏電阻阻值的變化而表征出壁面剪應(yīng)力[12-13]。
熱膜流速測量法基于壁面剪應(yīng)力和從嵌入式等溫金屬膜到流體流動的對流傳熱速率之間的關(guān)系,首先由Lévêque、Wang 等[14-15]提出,其適用于具有線性速度剖面的流動。Ludwieg[16]將Lévêque 的分析擴(kuò)展到湍流邊界層后,得出了類似的解
傳熱系數(shù)的精確測量并不簡單。熱膜產(chǎn)生的焦耳熱的很大一部分會通過壁面損失,而不是轉(zhuǎn)移到流體中,因此始終需要進(jìn)行標(biāo)定以確定和τw之間的關(guān)系。然而,其標(biāo)定結(jié)果易受環(huán)境溫度變化的影響,因此該方法不可靠,除非在控制良好的環(huán)境中[17-18]。以前的大多數(shù)研究并沒有標(biāo)定熱膜傳感器,只在定性觀測中對其進(jìn)行了使用[19-20]。
使用熱膜傳感器進(jìn)行可靠的定量測量需要消除通過基板的熱損失。被動隔熱方法,如熱膜傳感器下方的真空腔,由此而生[21]。然而,盡管其在靈敏度、帶寬和功耗方面有了改進(jìn),但熱損失仍然很大。之后研究人員又提出了一種使用與熱膜傳感器具有相同溫度的保護(hù)加熱器的主動隔熱方法,并通過數(shù)值模擬[22]證明了該方法的有效性。主動隔熱的想法很有吸引力,然而,傳感器和保護(hù)加熱器之間的溫差需要小于零點(diǎn)幾攝氏度,這對現(xiàn)有技術(shù)是一個挑戰(zhàn)。
Liu 等[23]首先成功地實現(xiàn)了主動隔熱。他們設(shè)計了一種雙層熱膜傳感器,如圖1 所示,由1 個非導(dǎo)電膜夾在2 層薄金屬膜之間組成。這2 層薄膜在相同的溫度下工作,下層薄膜作為上層薄膜的主動熱絕緣體。通過在2 個獨(dú)立的四線開爾文橋流速測量系統(tǒng)中使用高精度的電阻,它們能夠?qū)? 層薄膜之間的溫差降低到0.14°C 以下[24]。使用不同的電流加熱薄膜來調(diào)節(jié)薄膜溫度,薄膜的電阻會隨著溫度的變化而變化。例如,上層薄膜溫度Tu與其電阻Ru有關(guān)
圖1 雙層熱膜傳感器示意圖
這里,Ruo是環(huán)境溫度中上層薄膜的電阻值。實際上,上層和下層薄膜連接在2 個獨(dú)立的開爾文橋中,其中一個如圖2 所示。通過手動修改每個電橋中R1和R22 個電位計的阻值來調(diào)整薄膜溫度。另外2 個電位計R3和R4的阻值分別設(shè)置為R1和R2。電橋達(dá)到平衡后的結(jié)果Ru為
圖2 基于四線開爾文電橋的恒溫風(fēng)速儀(CTA)示意圖
基于這一溫差原理,Liu 等[25]估計,上層薄膜產(chǎn)生的焦耳熱總量中,只有不到5%的熱量通過基板散失,其余的熱量都轉(zhuǎn)移到流體中,由此提出了免標(biāo)定壁面剪應(yīng)力測量方法的概念,該方法利用傳熱和動量傳遞之間的關(guān)系來測量上層薄膜的焦耳熱,然后根據(jù)式(3)計算得到壁面剪應(yīng)力。
傳熱速率不僅會隨應(yīng)力的大小而變化,還隨應(yīng)力的方向而變化。Sumer 等[26]研究了表面貼裝單層熱膜傳感器的方向效應(yīng)。當(dāng)熱膜傳感器的窄邊平行于τw的方向時,恒溫風(fēng)速儀的原始電壓輸出最大,表明在這種情況下熱膜產(chǎn)生的焦耳熱最大。焦耳熱隨著偏航角(傳感器和應(yīng)力之間的角度)的增加而降低。按照相同的方法[27]模擬從傾斜熱線傳感器到冷環(huán)境流體的傳熱,Elvery 等[28]通過實驗研究了橫流速度分量對傳熱速率的影響。與熱線傳感器相比,熱膜傳感器的傳熱對偏航角的變化更為敏感:靈敏度(偏航系數(shù)k1)要大一個數(shù)量級。
從上層薄膜轉(zhuǎn)移到流體的總熱通量為
式中:we=wcosα 和le=l/cosα 分別是有效寬度和有效長度,ΔT=TW-T0是薄膜和環(huán)境流體之間的溫度差。從式(7)中可以看出,平均努塞爾數(shù)為
方向效應(yīng)和缺乏這種效應(yīng)的精確模型阻礙了熱膜流速儀在大多數(shù)飛行器、航行器表面應(yīng)力測量中的應(yīng)用[29]。例如,氣流在鈍體(如飛機(jī)機(jī)翼)上分離,會產(chǎn)生復(fù)雜的非定常近壁流動模式。在這種情況下,單個壁掛式熱膜傳感器無法區(qū)分表面流動大小和方向的瞬態(tài)變化。Sumer 等[30]利用一對垂直定位的熱膜傳感器,開發(fā)出一種能夠測量應(yīng)力矢量的雙組分壁面剪應(yīng)力測量技術(shù)。然而,該技術(shù)需要精密耗時的標(biāo)定過程,且標(biāo)定結(jié)果容易受到環(huán)境溫度微小變化的影響[31]。
這里提出了一種無需標(biāo)定即可測量局部壁面剪應(yīng)力大小和方向的技術(shù)。該技術(shù)使用兩個尺寸相同的雙層熱膜傳感器,彼此靠近并垂直放置,形成V 形(圖3)。坐標(biāo)x和z分別沿著和垂直于傳感器對的中心線。應(yīng)力方向與傳感器對中心線之間存在任意角度β。因此,應(yīng)力與2 個傳感器之間的角度分別為α1=β-π/4 和α2=β+π/4。從2 個傳感器傳遞到流體的熱量為
圖3 以V 形排布的雙組分傳感器示意圖
通過求解線性方程(9)和(10)可得到壁面剪應(yīng)力的大小和方向,條件是2 個傳感器具有相同的尺寸和相同的工作溫度(A1=A2=A和ΔT1=ΔT2=ΔT)
在這項技術(shù)中,使用下一節(jié)討論的風(fēng)速測量系統(tǒng)測量從2 個傳感器Q1和Q2傳遞到流體的熱通量。
為了證明方向效應(yīng)理論(式(6)或式(7)),并驗證雙組分免標(biāo)定測量技術(shù)(式(11)和式(12)),Liu 等[24]設(shè)置了3 個獨(dú)立的驗證實驗。在實驗一中,雙膜傳感器中上層薄膜產(chǎn)生的壁面剪應(yīng)力和焦耳熱之間的關(guān)系在長管設(shè)施中進(jìn)行了標(biāo)定。
在實驗二中,將標(biāo)定后的雙膜傳感器安裝在風(fēng)洞中浸入湍流邊界層的轉(zhuǎn)臺表面。通過旋轉(zhuǎn)轉(zhuǎn)臺,研究了方向效應(yīng)對傳感器到流體傳熱的影響。在實驗三中,通過使用一對未標(biāo)定的傳感器將所測得的壁面剪應(yīng)力矢量與已知值進(jìn)行比較,驗證了所提出技術(shù)的可行性。在所有實驗中,傳感器均由開爾文橋流速測量系統(tǒng)驅(qū)動。
在實驗一中,使用長管裝置研究了雙膜傳感器中上層薄膜產(chǎn)生的焦耳熱(Q)與傳感器位置處的局部壁面剪應(yīng)力之間的關(guān)系,這是應(yīng)力標(biāo)定的標(biāo)準(zhǔn)方法[32]。該設(shè)施的示意圖如圖4 所示。
圖4 傳感器標(biāo)定示意圖
經(jīng)過標(biāo)定的雙層熱膜傳感器,在閉式回流風(fēng)洞中研究了其方向效應(yīng)。風(fēng)洞有一個0.3 m 寬、0.3 m 高、0.7 m 長的試驗段,如圖5(a)—(c)所示。將經(jīng)過標(biāo)定的熱膜傳感器置于壁面剪應(yīng)力方向的法線上(α=0°),利用實驗一中獲得的標(biāo)定結(jié)果測量局部壁面剪應(yīng)力的大小和熱通量Q,并給出了每個偏航角的平均值。
圖5 雙組分免標(biāo)定技術(shù)驗證試驗示意圖
本實驗驗證了使用一對未經(jīng)標(biāo)定的雙層熱膜傳感器構(gòu)成的新型壁面剪應(yīng)力傳感器的有效性,該傳感器的圖片如圖5(d)所示。如圖3 所示,即2 個具有相同幾何形狀的傳感器垂直放置,并以V 形相互靠近。傳感器安裝在轉(zhuǎn)臺的中心,此處的流動條件與實驗二中的流動條件相同。
首先介紹了剪應(yīng)力傳感器的標(biāo)定與熱膜傳感器的測量原理,之后提出了一種基于方向靈敏度的局部雙組分壁面剪應(yīng)力測量技術(shù),該技術(shù)使用一對相互垂直放置的未經(jīng)標(biāo)定的雙層熱膜傳感器,利用從傳感器傳遞到流體的熱通量來確定壁面剪應(yīng)力的大小和方向,因此無需標(biāo)定。通過理論和實驗方法證明了嵌入式熱膜傳感器的方向靈敏度(對偏航角α 的靈敏度)為cos1/3α。