俞海玲 牟海鵬
(1.泰山學(xué)院,山東 泰安 272055;2.山東濟(jì)寧運河煤礦有限責(zé)任公司,山東 濟(jì)寧 272000)
隨著淺埋煤層的逐漸枯竭,近年來,我國煤礦開采逐漸轉(zhuǎn)向深部。許多深部綜采工作面頂板存在潛在災(zāi)害問題,尤其是有些煤層工作面頂板層厚度、硬度較大,初次垮落步距較長。在此情況下,深孔爆破得到了廣泛應(yīng)用。隨著煤礦開采深度的不斷增加,深孔爆破時炮孔所承受的地應(yīng)力作用也越來越大。因此,地應(yīng)力場影響與深部煤層爆破安全問題越來越受到國內(nèi)外學(xué)者的關(guān)注[1]。針對不同地應(yīng)力條件對巖體爆破效果的影響,國內(nèi)外學(xué)者從理論、實驗和數(shù)值模擬等方面進(jìn)行了一定的研究,為有無地應(yīng)力條件的深孔爆破效果研究提供了重要參考。黃志增等[2]構(gòu)建沿空留巷頂板模型,分析深孔爆破及巷道支護(hù)對頂板活動規(guī)律的影響,確定深孔爆破切頂?shù)膮?shù),有效解決沿空留巷圍巖控制問題。駱浩浩等[3]進(jìn)行多次扇形孔爆破試驗,通過線性擬合得到爆破塊度分布預(yù)測模型,并計算對應(yīng)爆堆的分形維數(shù),發(fā)現(xiàn)扇形孔微差起爆有利于降低中深孔爆破粉礦率。劉帥等[4]使用數(shù)值模擬的方法,研究巖石單孔爆破在各情況下的損傷情況,發(fā)現(xiàn)裝藥長度的改變影響巖石損傷的增長速率,地應(yīng)力抑制巖石爆破損傷。李明杰等[5]使用LS-DYNA 軟件對單孔爆破漏斗的形成過程進(jìn)行了模擬,研究相鄰炮孔不同間距對爆破效果的影響,并為修正爆破參數(shù)提供依據(jù)。陳幫洪等[6]模擬了扇形炮孔下巖石爆破過程,優(yōu)化了無底柱分段崩落法爆破參數(shù);針對煤層堅硬頂板爆破,研究了側(cè)壓力系數(shù)與不耦合系數(shù)對裂紋延伸的作用。李楠等[7]依據(jù)理論分析,對深孔爆破的各相關(guān)參數(shù)進(jìn)行優(yōu)化,完善了厚硬頂板鉆孔爆破預(yù)裂技術(shù)。韓亮等[8-9]基于大傾角無人工作面深孔爆破試驗,依據(jù)工程實際對爆破參數(shù)進(jìn)行優(yōu)化并加以驗證,其成果為后續(xù)生產(chǎn)積累了經(jīng)驗。韓曉飛等[10]利用LS-DYNA 軟件對爆破過程進(jìn)行模擬,通過改變孔徑及孔間距,對比得出其對應(yīng)力波傳播以及裂縫發(fā)育形態(tài)的影響。王建超等[11]進(jìn)行了深孔爆破參數(shù)優(yōu)化試驗,通過改變孔徑、孔排距等參數(shù),結(jié)合爆破效果及成本得出最合理爆破參數(shù)。雖然上述研究對深孔爆破提供了經(jīng)驗,但是由于爆炸過程的復(fù)雜性,目前在研究爆破裂紋擴(kuò)展的過程中確定爆破參數(shù)時,仍然主要采用無地應(yīng)力條件,存在一定程度的誤差。因此,為改善爆破效果,有必要開展地應(yīng)力場對巖體爆破裂紋擴(kuò)展的影響的相關(guān)研究。
現(xiàn)階段,數(shù)值模擬由于具有適應(yīng)性好、成本低、周期短等優(yōu)點,已經(jīng)廣泛應(yīng)用于研究巖石損傷。運用數(shù)值模擬,探究不同地應(yīng)力條件下爆破破巖效果影響規(guī)律,觀察爆炸過程中巖石裂隙擴(kuò)展和應(yīng)力波變化的過程,可以更深入地理解爆破中巖體裂紋發(fā)育的機(jī)理,對實際深層爆破開采活動具有一定的參考價值[12]。鑒于爆破試驗的過程復(fù)雜以及材料消耗較大,使用大型有限元軟件ANSYS/LS-DYNA 建立爆破模型,對在不同地應(yīng)力場下巖石的爆破效果進(jìn)行數(shù)值模擬,進(jìn)而為深層爆破提供理論支持。
使用ANSYS/LS-DYNA 進(jìn)行數(shù)值模擬。為追求較為真實的結(jié)果,需要選擇合適的巖石、炸藥及空氣材料模型,并且根據(jù)所選的模型材料,選擇合適的單元算法。由于爆破過程往往伴隨著較高的壓力與溫度,快速的能量釋放會導(dǎo)致巖體產(chǎn)生嚴(yán)重的破壞,物質(zhì)大變形表現(xiàn)為數(shù)值模擬中的孔壁單元的變形,常常使網(wǎng)格糾纏從而影響單元的精度,甚至?xí)鹁植空`差。為了預(yù)防因單元畸變產(chǎn)生的計算誤差,巖石采用Langrange 算法,空氣與炸藥使用ALE 算法,巖石和空氣、炸藥之間采用流固耦合算法[13]。
該文中巖石材料采用H-J-C 模型來模擬巖石在爆炸沖擊荷載下的動力學(xué)行為。該模型是基于應(yīng)變率效應(yīng)提出的一種巖石動態(tài)損傷本構(gòu)模型,能較好地反映爆破過程中在大應(yīng)變、高應(yīng)變率及高壓力作用下炮孔附近巖石的大變形規(guī)律及損傷特征[14],主要參數(shù)見表1[15]。為了更準(zhǔn)確地觀察地應(yīng)力條件對爆炸裂紋的影響,添加*MAT_ADD_EROSION 關(guān)鍵字,通過刪除失效巖石單元來模擬爆炸裂紋,確定巖石單元的破壞。
表1 HJC 本構(gòu)模型參數(shù)
炸藥材料采用*MAT_HIGH_EXPLOSIVE_BURN 定義,選用*EOS_JWL 狀態(tài)方程模擬炸藥爆轟產(chǎn)物壓力-密度-比能關(guān)系。主要模型參數(shù)見表2。對于空氣材料,選擇*MAT_NULL 并結(jié)合*EOS_LINEAR_POLYNOMIAL 狀態(tài)方程定義進(jìn)行數(shù)值模擬,空氣密度取1.200 kg/m3。
表2 炸藥材料及狀態(tài)方程參數(shù)
因深孔爆破藥卷長度遠(yuǎn)大于藥卷直徑,將三維模型簡化為一個二維平面應(yīng)變問題。巖石爆破模型尺寸為400 cm×400 cm×1 cm,炮孔直徑為8 cm,處于模型的幾何中心,在厚度即z軸方向進(jìn)行位移約束,模型如圖1。在x、y軸方向施加初應(yīng)力來模擬初始地應(yīng)力場,分6 種方案進(jìn)行研究,以此來對比分析地應(yīng)力的大小對爆破效果的影響。方案詳情見表3。
圖1 爆破數(shù)值模型
表3 數(shù)值模擬圍壓條件
在雙向等值地應(yīng)力條件下,對炮孔周圍爆破裂紋擴(kuò)展規(guī)律進(jìn)行了模擬,截取方案一、方案二、方案三在800 μs 時刻的爆破裂紋形態(tài)如圖2。
圖2 雙向等值地應(yīng)力條件下爆炸裂紋
當(dāng)σx=σy=0 時,巖石損傷程度最大,裂紋的延伸范圍最廣,并且?guī)r石的損傷范圍隨著地應(yīng)力的不斷增加而逐漸減少,在σx=σy=20 MPa 時損傷范圍最小,此時地應(yīng)力為三個方案中最大的,證明地應(yīng)力對巖石損傷具有抑制作用。當(dāng)巖石處于地應(yīng)力條件時,能夠增加巖石的抗拉強(qiáng)度與抗壓強(qiáng)度,增強(qiáng)巖石的抗損傷能力。由于破碎區(qū)形成時會消耗較多的爆破能量,且地應(yīng)力的增加促進(jìn)爆炸能量的衰減,所以巖石的損傷范圍會隨之減少。破碎區(qū)形成的持續(xù)時間較短,三種方案均少于100 μs。此過程爆炸沖擊波的壓力載荷遠(yuǎn)超巖體的抗壓強(qiáng)度,巖石發(fā)生嚴(yán)重的壓縮破壞從而被破壞粉碎,形成破碎區(qū)。從圖2 可以看出,三種方案的裂紋破碎區(qū)均近似為圓形,且破碎區(qū)半徑基本無差別。這是由于雙向等值地應(yīng)力條件下x、y軸方向上所受地應(yīng)力大小相同,對巖石損傷的抑制作用也基本相同,所以三種方案爆破形成的巖石破碎區(qū)均呈圓形。破碎區(qū)形成之后,其四周逐漸出現(xiàn)徑向裂隙并沿各個方向不斷延伸。綜合3 種方案模擬結(jié)果,裂紋擴(kuò)展方向呈放射狀分布,生成幾條較長的徑向主裂縫和許多分支微裂縫。由于破碎區(qū)形成且壓應(yīng)力波通過后,在巖石中積蓄的彈性變形能被釋放出來,生成與徑向壓應(yīng)力作用相反的向心拉應(yīng)力,當(dāng)拉應(yīng)力大于巖體抗拉強(qiáng)度時產(chǎn)生環(huán)向裂隙。
三種地應(yīng)力條件下單元A 的切向應(yīng)力動態(tài)變化過程如圖3 所示。圖中切向應(yīng)力拉為正,壓為負(fù)。由圖3 可知,在爆炸沖擊波通過巖石單元前,單元初始切向應(yīng)力保持不變,爆炸沖擊波通過巖石單元后,三種方案中測點的切向應(yīng)力時程曲線的形態(tài)大致相同,爆后大致恢復(fù)到之前的地應(yīng)力水平。由此可見,隨著地應(yīng)力的增加,切向拉應(yīng)力峰值逐漸減小,作用時間隨之縮短。即地應(yīng)力可以削弱爆炸荷載產(chǎn)生的切向拉應(yīng)力,從而達(dá)到抑制爆破裂紋擴(kuò)展的效果。
圖3 雙向等值地應(yīng)力條件單元A 切向應(yīng)力時程曲線
在實際工程中,一般炮孔所受的x、y軸兩方向上的主應(yīng)力是不相等的,因此需要進(jìn)行雙向不等值初始地應(yīng)力對巖石爆破效果影響的研究。截取方案四、方案五、方案六在800 μs 時刻的爆破裂紋形態(tài)如圖4。
圖4 雙向不等值地應(yīng)力條件下爆炸裂紋
整體來看,各方向地應(yīng)力不等時,爆破產(chǎn)生的裂紋形狀、范圍都會隨之改變,破碎區(qū)由等值時的近似圓形轉(zhuǎn)化為近似“橢圓形”。其中,方案四中y方向上巖石損傷區(qū)長度大于x方向,方案五中x方向上巖石損傷區(qū)長度大于y方向,方案六中x方向上巖石損傷區(qū)長度大于y方向上的長度,且方案六相較于方案四、五損傷差異較大。
對比方案四、五的模擬結(jié)果可得,地應(yīng)力由雙向等值變?yōu)椴坏戎禃r,四周徑向裂紋擴(kuò)展方向轉(zhuǎn)變?yōu)楦邢蚰骋环较驍U(kuò)展,由于方案四σx<σy且裂紋集中向y軸發(fā)展,方案五σx>σy且裂紋集中向x軸發(fā)展,得出裂紋會朝向地應(yīng)力較大的方向延伸,最大壓應(yīng)力方向即為破巖的主導(dǎo)方向。對比方案五、六的模擬結(jié)果可得,隨著側(cè)壓系數(shù)的增大,裂紋擴(kuò)展長度明顯減小,兩方向損傷差異更大,裂紋增長速度也明顯減慢。綜合對比六種方案的模擬結(jié)果發(fā)現(xiàn):各方案破碎區(qū)形成的時間與破碎區(qū)半徑基本一致,證明破碎區(qū)的形成過程與是否存在地應(yīng)力無關(guān)。這是由于破碎區(qū)是在炸藥爆炸后產(chǎn)生的爆炸沖擊波壓力載荷遠(yuǎn)超過巖石的抗壓強(qiáng)度,從而巖石被破壞粉碎。在這個過程中,地應(yīng)力與爆炸瞬間產(chǎn)生的沖擊波壓力相比是非常小的,因此地應(yīng)力對破碎區(qū)的形成幾乎沒有影響。裂紋長度、形態(tài)受地應(yīng)力的影響較大,地應(yīng)力可以抑制裂紋延伸,主要是由于徑向裂紋擴(kuò)展主要受切向拉應(yīng)力分量控制,地應(yīng)力可以弱化該方向上的拉應(yīng)力分量,因此抑制了裂紋的延伸。由以上分析可知:當(dāng)各方向地應(yīng)力不同時,巖石損傷優(yōu)先向地應(yīng)力較大的方向延伸。
三種地應(yīng)力條件下單元A 和單元B 的切向應(yīng)力動態(tài)變化過程如圖5 所示,圖中切向應(yīng)力拉為正,壓為負(fù)。由圖5 可知,單元A 的切向拉應(yīng)力峰值隨著水平方向地應(yīng)力的增加而增大,但變化總體來說不明顯;對于單元B 來說,切向應(yīng)力峰值隨著側(cè)壓系數(shù)的增加而減少,當(dāng)σx/σy=3.0 時切向拉應(yīng)力峰值接近0 MPa,即隨著側(cè)壓系數(shù)的增大,該方向上可能不產(chǎn)生切向拉應(yīng)力。從整體來說,σx/σy=0.5 時單元A的切向拉應(yīng)力峰值小于單元B的切向應(yīng)力峰值,而σx/σy=2.0 與σx/σy=3.0 時單元A 的切向應(yīng)力峰值較大??梢钥闯觯谏羁妆七^程中,由于地應(yīng)力導(dǎo)向性,處于地應(yīng)力較大方向上單元的切向應(yīng)力峰值大于地應(yīng)力較小方向上單元的切向拉應(yīng)力峰值,因此裂紋擴(kuò)展主要沿地應(yīng)力較大的方向進(jìn)行。
圖5 雙向不等值地應(yīng)力條件單元A、B 切向應(yīng)力時程曲線
采用大型有限元軟件ANSYS/LS-DYNA 模擬不同地應(yīng)力條件下巖石爆破問題,探究了不同地應(yīng)力水平對炸藥爆炸效果的影響,得出以下結(jié)論:
1)地應(yīng)力可以遏制巖體爆破形成的損傷,無論處于雙向等值還是雙向不等值條件下,損傷程度均隨地應(yīng)力的增加而減小;地應(yīng)力通過削弱切向拉應(yīng)力分量對爆破裂紋的方向產(chǎn)生影響,抑制裂紋的擴(kuò)展,進(jìn)而影響其最終形態(tài)和爆破效果。
2)地應(yīng)力無法改變爆炸沖擊波及應(yīng)力波的傳播速度和規(guī)律,也無法改變爆炸應(yīng)力波在傳播過程中的衰減規(guī)律。
3)在雙向不等值地應(yīng)力條件下,由于地應(yīng)力導(dǎo)向性使得裂紋擴(kuò)展主要朝向地應(yīng)力較大的方向,使得爆破破碎區(qū)呈橢圓狀。同時隨側(cè)壓系數(shù)的增加,裂隙增長速度逐漸放緩,損傷差異越大。
4)通過數(shù)值模擬的方法對比不同地應(yīng)力對深孔爆破效果能夠得出:地應(yīng)力對深孔爆破的結(jié)果具有顯著影響,在工程實踐及爆破參數(shù)設(shè)計中,一定要引起足夠的重視。