錢(qián)華峰 王其申
(安慶師范學(xué)院數(shù)學(xué)與計(jì)算科學(xué)學(xué)院,安徽 安慶 246011)
LRC電路系統(tǒng)的對(duì)稱(chēng)性與守恒量
錢(qián)華峰 王其申
(安慶師范學(xué)院數(shù)學(xué)與計(jì)算科學(xué)學(xué)院,安徽 安慶 246011)
Lagrange力學(xué)在類(lèi)力學(xué)系統(tǒng)中有著重要的應(yīng)用,利用Lagrange方程,可用來(lái)處理一些類(lèi)力學(xué)系統(tǒng)的問(wèn)題。本文運(yùn)用Lagrange方程處理LRC電路系統(tǒng),通過(guò)引入群的無(wú)限小變換,可以獲得該類(lèi)力學(xué)系統(tǒng)的對(duì)稱(chēng)性和守恒量。
類(lèi)力學(xué)系統(tǒng);LRC電路;對(duì)稱(chēng)性;守恒量
Lagrange力學(xué)是分析力學(xué)的重要組成部分,但在很多非力學(xué)和非物理領(lǐng)域有著重要的應(yīng)用,Lagrange方程的優(yōu)點(diǎn)之一,可用來(lái)處理一些類(lèi)力學(xué)系統(tǒng)的問(wèn)題。本文運(yùn)用Lagrange方程來(lái)處理由電感L,電阻R,電容C和電動(dòng)勢(shì)E所組成的電路系統(tǒng)的問(wèn)題。在LRC電路系統(tǒng)中,通過(guò)引入群的無(wú)限小變換,可以獲得該類(lèi)類(lèi)力學(xué)系統(tǒng)的對(duì)稱(chēng)性和守恒量。
我們首先分析最簡(jiǎn)單的LRC串聯(lián)電路,如圖1所示
圖1
這是一個(gè)最基本的振蕩電路,如果電源是電動(dòng)勢(shì)E=E0ejωt的穩(wěn)態(tài)振蕩,則由電路中各元件的物理性質(zhì)和歐姆定律,電路中的電流所滿(mǎn)足的方程是
這一方程與圖2所示的力學(xué)振動(dòng)系統(tǒng)的振動(dòng)微分方程
有著完全相同的形式。
圖2
比較以上兩式,可以看到存在以下類(lèi)比關(guān)系:
機(jī)械振動(dòng) 質(zhì)點(diǎn)位移(x) 質(zhì)量(m) 彈簧常數(shù)(K) 阻尼系數(shù)(γ) 強(qiáng)迫力(F)電磁振蕩 電容帶電量(q) 自感系數(shù)(L) 電容量的倒數(shù)(C-1) 電阻(R) 電動(dòng)勢(shì)(E)
根據(jù)這一對(duì)應(yīng)關(guān)系,進(jìn)一步可以指出兩個(gè)系統(tǒng)之間存在如下的能量之間的對(duì)應(yīng)關(guān)系:
動(dòng)能 勢(shì)能 耗散能 補(bǔ)充能源機(jī)械振動(dòng) 1 2mx˙2 1 2kx2 1 2 γx˙ 2 F電磁振蕩 1 2Lq˙2 1 2cq2 1 2Lq˙2 E
此表說(shuō)明:LRC電路中磁場(chǎng)能量相應(yīng)于動(dòng)能,電場(chǎng)能量相應(yīng)于勢(shì)能,電阻耗損的能量相應(yīng)于阻尼力所耗損的能量。
假設(shè)LRC電路系統(tǒng)由m個(gè)回路組成,每個(gè)回路由導(dǎo)線和電容,電感組成。用ik(k=1,2,…m)表示第k個(gè)回路中的電流,qk表示電容器中的電荷,它與電流之間的關(guān)系為q˙k=ik,Rk和Ck,Lk分別表示為第k個(gè)回路中的電阻和電容,電感。系統(tǒng)受理想,完整的約束,取qk為廣義坐標(biāo),LRC電路系統(tǒng)如圖3所示:
圖3
系統(tǒng)的Lagrange函數(shù)為:
系統(tǒng)的能量耗散函數(shù)為:
則系統(tǒng)的Lagrange方程為:
T,V分別為系統(tǒng)的動(dòng)能和勢(shì)能
假設(shè)方程(4)非奇異,由(4)可解得:
引進(jìn)群的無(wú)限小變換:
其中ε為無(wú)限小參數(shù),ξ0,ξk為無(wú)限小變換的生成元或生成函數(shù)。取無(wú)限小生成元向量
式中右式為第二項(xiàng)對(duì)重復(fù)指標(biāo)從1到m求和(下同)。其一次擴(kuò)展為
以及二次擴(kuò)展為
若LRC電路系統(tǒng)在變換(5)下,使Noether等式成立
其中 GN=GN(t,q,q˙)稱(chēng)為規(guī)范函數(shù),則系統(tǒng)具有 Noether對(duì)稱(chēng)性,并存在 Noether守恒量
證明:
將(8)式中的 代入得:
將(4)代入上式得:
方程(2)在無(wú)限小變換(5)下,Lie對(duì)稱(chēng)性確定方程為:
利用(6),(7),(8)式得到
此方程為關(guān)于無(wú)限小生成元ξ0,ξk相對(duì)于LRC電路系統(tǒng)的確定方程。
對(duì)于滿(mǎn)足方程(9)的 ξ0, ξk如果存在滿(mǎn)足
的函數(shù) GN=GN(t,q,q˙),則存在對(duì)應(yīng)于 Lie 對(duì)稱(chēng)性的守恒量
證明見(jiàn)(3)中的證明。
假設(shè)在無(wú)限小變換(5)下,取無(wú)限小生成元向量
X(1)是無(wú)限小生成元向量X(0)的一次擴(kuò)展,有
對(duì)LRC電路系統(tǒng),生成元滿(mǎn)足如下方程
則相應(yīng)的對(duì)稱(chēng)性為L(zhǎng)RC電路系統(tǒng)的Mei對(duì)稱(chēng)性。
如果無(wú)限小變換(5)是系統(tǒng)的 Mei對(duì)稱(chēng)性變換,且存在規(guī)范函數(shù) GN=GN(t,q,q˙),滿(mǎn)足方程:
本文中研究結(jié)果表明:群的無(wú)限小變換,在LRC電路系統(tǒng)同樣具有Noether對(duì)稱(chēng)性,Lie對(duì)稱(chēng)性,Mei對(duì)稱(chēng)性,當(dāng)其生成元ξ0,ξk滿(mǎn)足一定的確定方程時(shí),便可獲得相對(duì)應(yīng)的守恒量,從而可以開(kāi)辟應(yīng)用Lagrange力學(xué)來(lái)研究這些領(lǐng)域的新途徑。
[1]趙躍宇,梅風(fēng)翔.力學(xué)系統(tǒng)的對(duì)稱(chēng)性與守恒量[M].北京:科學(xué)出版社,1999.
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[3]張毅,葛偉寬.相對(duì)論性力學(xué)系統(tǒng)的 Mei對(duì)稱(chēng)性導(dǎo)致的新守恒律[J].物理學(xué)報(bào),2005,54(04):1464~1467.
[4]梅風(fēng)翔,劉瑞,羅勇.高等分析力學(xué)[M].北京:科學(xué)出版社,1999.
[5]王其申.經(jīng)典力學(xué)[M].合肥:中國(guó)科學(xué)技術(shù)大學(xué)出版社,2005.
SYMMETRIES AND CONSERVED QUANTITIES OF THE LRC CIRCUIT SYSTEM
Qian Hua-feng Wang Qi-shen
(School of Mathematics and Computation Science of Anqing Teacher College,Anqing Anhui 246011)
The important applications are obtained for the Lagrange mechanics in the class-mechanical system.Taken use of the Lagrange equation,we can deal with some the class-mechanical system questions.Used the Lagrange equation under the group infinitesimal transformations,the symmetries and conserved quantities of the LRC circuit system are obtained.
the class-mechanical system; LRC circuit; symmetry; conserved quantities
O302
A
1672-2868(2010)06-0057-05
2010-09-05
錢(qián)華峰(1973-),男,安徽桐城人。安慶師范學(xué)院數(shù)學(xué)與計(jì)算科學(xué)學(xué)院研究生。
責(zé)任編輯:宏 彬