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      激光衍射法測量液體的表面張力

      2012-02-19 05:28:28羅道斌劉建科申志榮符林軍
      陜西科技大學學報 2012年3期
      關(guān)鍵詞:表面張力條紋振幅

      羅道斌, 劉建科, 申志榮, 符林軍

      (陜西科技大學 理學院, 陜西 西安 710021)

      0 引言

      表面張力系數(shù)是液體的一個重要參量,測量液體表面張力的方法有吊環(huán)法、拉脫法等,這些都是基于力學平衡來測量液體的表面張力.光學測量技術(shù)具有快速、無損等特點,所以自激光器發(fā)明以來,光學測量技術(shù)廣泛應(yīng)用于各種物理參量的測量,陜西師范大學苗潤才教授用激光干涉法測量液體的表面張力系數(shù),實現(xiàn)了液體表面張力系數(shù)的光學測量[1,2],并首次觀察到穩(wěn)定的液體表面張力波的激光衍射現(xiàn)象[3].我們嘗試用激光衍射法測量了液體表面張力系數(shù),實驗采集了清晰、穩(wěn)定的液體表面張力波的激光衍射圖樣,建立一種液體的表面張力系數(shù)測量的光學測量方法,此方法具有非接觸、無損的特點.

      1 實驗裝置和實驗結(jié)果

      實驗裝置圖如圖1所示,低頻信號發(fā)生器的輸出驅(qū)動表面張力波激發(fā)器,控制表面張力波激發(fā)器的頻率,激發(fā)器在液體表面上產(chǎn)生頻率可控的表面張力波,液體表面張力波的振幅可以通過調(diào)節(jié)激發(fā)器的輸入功率來調(diào)節(jié).液體樣品為蒸餾水.光源為He-Ne激光器,激光束斜入射到產(chǎn)生液體表面張力波的液面上,調(diào)整激光的入射方向,使得光斑長軸方向和液體表面張力波的傳播方向一致.為了得到清晰的衍射圖樣,需要選擇合適的入射角和觀察距離,為了使得衍射條紋間距更好分辨,盡量增大激光的入射角.激光的波長為632.8nm,實驗中入射角為1.45 rad,衍射圖樣用CCD采集.

      圖1 實驗裝置圖

      調(diào)整好實驗參數(shù),我們采集表面張力波的激光衍射圖樣.圖2為頻率為180 Hz的表面張力波在不同振幅下采集的圖樣.從圖2中可看到衍射條紋十分清晰、穩(wěn)定,條紋的對比度非常高.

      圖2 頻率為180 Hz時不同振幅下的衍射圖樣

      2 理論分析

      如圖3所示,不考慮復雜的液體表面張力波諧波等因素,可以把液體表面張力波簡單的看成是正弦波:

      Y=hsin(ωt-kx) (1)

      (2)

      上式中λ為入射激光波長,j為虛數(shù)單,L為激光光斑在液體表面張力波傳播方向的寬度,rect表示矩形函數(shù).

      圖3 液面波動示意圖

      由(3)式可得觀察區(qū)衍射條紋的相對光強分布的表達式為

      (4)

      由液體的色散關(guān)系[5]:

      (5)

      上式中α是液體的表面張力系數(shù),g是重力加速度,ρ是液體的密度,k為表面張力波的波數(shù).(5)式建立了液體表面張力和液體表面張力波之間的關(guān)系.微小振幅的液體表面張力波的回復力主要是液體的表面張力,此時液體表面張力波是表面張力波,因此可以忽略液體重力的影響,上式可以近似為

      (6)

      理論分析上,還可以根據(jù)物理光學知識,利用光柵方程分析光的衍射情況,根據(jù)衍射條紋的特征,求解光柵常數(shù).斜入射的情況下,光柵方程為

      d(sinθ-sinφ)=kλ(7)

      d為光柵常數(shù),在此情況下,光柵常數(shù)即為液體表面張力波的波長,θ為斜入射角,φ為衍射角,k為衍射級次,λ為光波的波長.通過測量觀測距離、衍射條紋的間距等量可求出衍射角和光柵常數(shù).再根據(jù)液體的色散關(guān)系(5)式,求得液體表面張力.具體的測量和求解過程,這里不再贅述.

      3 實驗結(jié)果及其分析

      按照圖1所示的實驗裝置,選擇合適的入射角θ和觀察距離z,并控制好液體表面張力波的振幅,以便在觀察屏上出現(xiàn)清晰的衍射條紋.圖2為表面張力波頻率為180 Hz時,在不同振幅下采集的衍射圖樣.從圖2中可以發(fā)現(xiàn):不同振幅下,各級條紋的相對強度不同,但是條紋的中心位置、條紋間距不隨振幅變化.實驗發(fā)現(xiàn),衍射條紋的間距和液體表面張力波的波長有關(guān),條紋的強度和液體表面張力波的振幅有關(guān),這和理論分析吻合,由(4)式可知,表面張力波的波長確定條紋中心位置,β(即和液體表面波的振幅緊密相關(guān))確定衍射條紋的相對強度.λ、z、θ為已知實驗參量,實驗中測得一級條紋中心到零級條紋中心之間的距離x′,通過(4)式的關(guān)系,便可以求出表面張力波的波長,由波長可以求得表面張力波的波數(shù)k,再通過(6)式可以求得液體的表面張力系數(shù).

      4 結(jié)論

      (1)實驗中觀察到穩(wěn)定、清晰的表面張力波激光衍射圖樣.

      (2)理論上分析了表面張力波的光衍射效應(yīng),得到了衍射光場的解析表達式.根據(jù)衍射光場和表面張力波之間的關(guān)系,進一步可求得液體的表面張力系數(shù).

      (3)基于液體表面張力波光衍射效應(yīng),建立了測量液體表面張力的實驗裝置,該方法具有實時、無損和簡單實用的特點.

      [1] 苗潤才,趙曉鳳,時 堅.低頻液體表面張力波的激光干涉測量[J].中國激光,2004,31(6):752-756.

      [2] Miao Runcai, Zhao Xiaofeng, Shi Jian. Modulated interference of reflected light from liquid wave at tens Hertz frequencies[J].Opt.Comm,2006,259(2):592-597.

      [3] Runcai Miao,Zongli Yang, Jingtao Zhu, et al. Visualization of low-frequency liquid surface acoustic waves by means of optical diffraction[J].Appl.Phys. Lett.,2002,80(17):3033-3035

      [4] J.W.Goodman.Introduction to Fourier Optics[M].New York: McGraw-Hill,1968:69-71

      [5] J. Lighthill. Waves in Fluids[M].Cambridge:Cambridge University Press, 1978.

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