譚青，勞同炳，張桂菊, 3，張旭輝，易亮，徐順生

?

靜載與沖擊加載方式下滾刀破巖特性

譚青1, 2，勞同炳1, 2，張桂菊1, 2, 3，張旭輝1, 2，易亮1, 2，徐順生4

(1. 中南大學(xué) 高性能復(fù)雜制造國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室，湖南 長(zhǎng)沙，410083；2. 中南大學(xué) 機(jī)電工程學(xué)院，湖南長(zhǎng)沙，410083；3. 邵陽(yáng)學(xué)院機(jī)械與能源工程學(xué)院，湖南 邵陽(yáng)，422004；4. 湘潭大學(xué) 機(jī)械工程學(xué)院，湖南 湘潭，411105)

為了研究在單一恒定靜載荷和沖擊動(dòng)載荷這2種情況下盤形滾刀破巖機(jī)制，使用顆粒離散元法建立滾刀破巖的二維數(shù)值模型。通過控制破巖的垂直載荷，對(duì)滾刀破巖動(dòng)態(tài)過程進(jìn)行分析并研究靜載荷、沖擊動(dòng)載荷和沖擊次數(shù)對(duì)滾刀破巖特性的影響，最后通過實(shí)驗(yàn)對(duì)靜載荷下滾刀破巖情形進(jìn)行驗(yàn)證。研究結(jié)果表明：在單一恒定靜載荷下，滾刀破巖效果隨著靜載荷增大而提高；當(dāng)靜載荷達(dá)到一定值后，破巖效果提升不明顯，存在1個(gè)最佳靜載荷使破巖效果最優(yōu)；在沖擊動(dòng)載荷作用下，巖石裂紋擴(kuò)展情況與靜載荷的擴(kuò)展情況相似，但巖石內(nèi)部以剪切破壞為主；隨著循環(huán)沖擊動(dòng)載荷以及施加次數(shù)增大，巖石內(nèi)部產(chǎn)生的裂紋數(shù)增大并且有向水平貫穿的趨勢(shì)，破巖比能耗先減少后變化不大；滾刀在動(dòng)靜載荷作用下比能耗的變化趨勢(shì)基本一致，沖擊動(dòng)載荷破巖的比能耗比靜載荷作用下的比能耗高，大約是靜載荷破巖比能耗的1.4倍。

滾刀；顆粒流；破巖特性；比能耗；靜載荷；沖擊動(dòng)載荷

在地下掘進(jìn)過程中，盾構(gòu)刀具直接參與掘進(jìn)破巖的工作，因此，研究盾構(gòu)刀具切削巖石的特性、分析不同切削巖石的方法對(duì)于高效破巖的意義十分重大。到目前為止，國(guó)內(nèi)外眾多學(xué)者對(duì)盾構(gòu)刀具破巖機(jī)理開展了模擬建模和實(shí)驗(yàn)分析。LIU等[1]采用二維有限元仿真軟件對(duì)滾刀侵入巖石過程進(jìn)行了數(shù)值模擬，分析了巖石破碎過程的應(yīng)力分布以及刀具的受力情況。劉建琴等[2]通過有限元軟件對(duì)盤形滾刀回轉(zhuǎn)破巖進(jìn)行了仿真研究，優(yōu)化設(shè)計(jì)了滾刀安裝參數(shù)。夏毅敏等[3?4]使用有限元軟件和離散元軟件模擬分析了切削過程中巖石的破碎過程和切屑的形成過程。MOON等[5]通過顆粒離散元法從刀間距和切深的角度，研究了滾刀的最佳破巖情況。楊岳峰等[6]通過建立刀頭沖擊模型研究了沖擊作用下巖石裂縫擴(kuò)展情形。HUO等[7?8]通過動(dòng)力學(xué)建模以及數(shù)值仿真對(duì)重載沖擊作用下盤形滾刀及刀盤的振動(dòng)特性進(jìn)行了分析，并研究了滾刀切削過程的力學(xué)特性。金解放等[9]利用巖石動(dòng)靜組合加載霍普金森桿試驗(yàn)裝置研究了不同軸壓的巖石在循環(huán)沖擊過程中動(dòng)態(tài)強(qiáng)度和變形特性。趙伏軍等[10]介紹了其自行設(shè)計(jì)研制的多功能動(dòng)、靜態(tài)耦合載荷破巖試驗(yàn)系統(tǒng)并且通過試驗(yàn)分析研究了動(dòng)靜載荷耦合破巖具體形式。上述研究成果對(duì)于研究盤形滾刀破巖機(jī)理有很大的參考價(jià)值，但對(duì)于靜載荷與沖擊動(dòng)載荷作用下盤形滾刀破巖形態(tài)這一方面的研究往往局限于試驗(yàn)研究，而利用軟件建模配合實(shí)驗(yàn)研究較少，且試驗(yàn)研究很難從微觀角度觀察到滾刀在載荷作用下的破巖效果。離散元技術(shù)可以從微觀層面觀察揭示其破巖機(jī)理，對(duì)于研究滾刀在靜載荷和動(dòng)載荷作用下的破巖機(jī)理具有重要意義。為此，本文作者在簡(jiǎn)化滾刀破巖過程的基礎(chǔ)上，將刀圈運(yùn)用球體Clump模型代替剛性墻模型[11]建立載荷邊界條件下盤形滾刀破巖的離散元模型，并對(duì)模擬仿真結(jié)果進(jìn)行分析，研究滾刀在不同載荷形式作用下的破巖形式。

1 盤形滾刀破巖數(shù)值模型

1.1 巖石數(shù)值模型的確定

在利用顆粒流程序建立模型過程中，顆粒流的細(xì)觀參數(shù)需要一個(gè)標(biāo)定過程使得其與材料的宏觀物理力學(xué)參數(shù)一一對(duì)應(yīng)。在一般情況下，通過單軸壓縮和巴西劈裂數(shù)值試驗(yàn)對(duì)模型參數(shù)進(jìn)行標(biāo)定[12]。實(shí)驗(yàn)所使用的巖石來自廣東省佛山市某采石場(chǎng)，按照巖石力學(xué)試驗(yàn)性能測(cè)試的標(biāo)準(zhǔn)制作了直徑為50 mm、高為100 mm以及直徑為50 mm，高為50 mm的圓柱試樣以及邊長(zhǎng)為70 mm的正方體巖石試樣。并對(duì)巖石試樣幾個(gè)端面進(jìn)行打磨，使其垂直度和平行度均達(dá)到測(cè)試要求，對(duì)巖石的試樣力學(xué)參數(shù)進(jìn)行測(cè)試，得到巖石的力學(xué)性能參數(shù)如表1所示。

表1 硬巖材料宏觀參數(shù)

在巖石試樣數(shù)值模型模擬過程中，設(shè)定模型中的最大和最小顆粒半徑之比為1.66，其中最小顆粒半徑為8×10-4m?？紤]到顆粒與顆粒之間存在孔隙，設(shè)定顆粒的密度為3.145 t/m3。在二維模型參數(shù)標(biāo)定過程中，選取巖石試樣尺寸為長(zhǎng)×寬為100 mm×50 mm。

基于巖石試樣力學(xué)試驗(yàn)性能測(cè)試，在顆粒流程序軟件中對(duì)盤形滾刀破巖中的巖石進(jìn)行單軸壓縮和巴西劈裂的數(shù)值模擬，經(jīng)過不斷標(biāo)定選取合適的細(xì)觀參數(shù)去匹配表1中的宏觀參數(shù)，得到此時(shí)巖石試樣在PFC2D中的細(xì)觀參數(shù)如表2所示。

表2 細(xì)觀力學(xué)參數(shù)

1.2 滾刀載荷加載侵入破巖數(shù)值模型簡(jiǎn)化

隨著盾構(gòu)機(jī)刀盤的旋轉(zhuǎn)與推進(jìn)，盤形滾刀一方面在切向摩擦力的作用下作滾動(dòng)運(yùn)動(dòng)，另一方面在刀盤推力作用下作直線侵入運(yùn)動(dòng)[13]。在盤形滾刀破巖過程中，巖石裂紋的產(chǎn)生與擴(kuò)展的主導(dǎo)因素是主推力作用下的侵入運(yùn)動(dòng)。INNAURATO等[14]的研究都是通過二維的平面等效方式進(jìn)行，將盤形滾刀破巖簡(jiǎn)化為侵入破巖過程，其研究成果表明將盤形滾刀破巖簡(jiǎn)化成二維侵入破巖的問題是可行的?；诖耍疚闹饕芯勘P形滾刀在推力作用下巖石內(nèi)部裂紋的產(chǎn)生及擴(kuò)展過程，將滾刀破巖問題簡(jiǎn)化為二維侵入問題。

滾刀破巖數(shù)值模型如圖1所示，巖石的長(zhǎng)×寬為300 mm×160 mm，根據(jù)滾刀刀圈的結(jié)構(gòu)特性以及軟件中剛性墻無法施加推力載荷的條件，在建模過程中滾刀采用球體clump模型代替。通過賦予滾刀clump單一恒定載荷和循環(huán)沖擊動(dòng)載荷等不同的推力載荷形式，盤形滾刀往下運(yùn)動(dòng)并逐步侵入巖石，模擬滾刀在不同載荷形式作用下的破巖形式，觀察巖石內(nèi)部裂紋萌發(fā)與擴(kuò)展情況。其中滾刀沖擊動(dòng)載荷波形采取實(shí)驗(yàn)室常見的矩形波[15]，加載時(shí)間為24 μs。

圖1 滾刀破巖數(shù)值模型

2 滾刀在不同恒定靜載荷下破巖規(guī)律

2.1 滾刀在不同恒定靜載荷下數(shù)值模擬

靜載荷/ kN：(a) 20；(b) 26；(c) 32；(d) 38；(e) 44

從圖2可見：當(dāng)盤形滾刀以不同的靜載荷侵入巖石中時(shí)，巖石內(nèi)部同時(shí)存在剪切裂紋和張拉裂紋，整體表現(xiàn)為拉壓復(fù)合破壞；當(dāng)靜載荷較小時(shí)(見圖2(a))，盤形滾刀不能有效地侵入巖石，只能在巖石表面形成一些微小裂紋，甚至只發(fā)生彈性變形，破碎效果極差；當(dāng)靜載荷逐步增大時(shí)，巖石內(nèi)部中間裂紋和側(cè)向裂紋長(zhǎng)度明顯增大，破碎區(qū)域向巖石深部發(fā)展，側(cè)向裂紋長(zhǎng)度的增大速度高于中間裂紋長(zhǎng)度的增大速度(見圖2(b))；當(dāng)靜載荷增大到一定程度時(shí)(見圖2(c))，巖石側(cè)向裂紋往巖石自由平面發(fā)育，形成大體積破碎塊，巖石破碎體積增到最大；當(dāng)靜載荷繼續(xù)增大時(shí)，巖石內(nèi)部的側(cè)向裂紋與自由平面形成貫通，巖石破碎體積得不到明顯增大，且滾刀下方發(fā)生過度破碎，消耗能量也過多，巖石破巖效果并不隨之提高(見圖2(d)和圖2(e))。

盤形滾刀的破巖比能耗定義為刀具切削單位體積巖石所消耗的能量[17?18]，是表征破巖效率的重要參數(shù)，破巖比能耗越小，說明盤形滾刀破巖效率越高，其具體表達(dá)公式如下：

式中：為破巖比能耗；N為垂直力；為刀具破巖消耗的能量；為貫入度；為巖石破碎體積，=；為破碎面積之和，根據(jù)裂紋的擴(kuò)展情況測(cè)量；為單位厚度。

在靜載荷作用下，滾刀破巖裂紋長(zhǎng)度、破碎體積、比能耗隨靜載荷變化關(guān)系如圖3所示。從圖3可見：當(dāng)滾刀靜載荷低于32 kN時(shí)，巖石內(nèi)部產(chǎn)生的側(cè)向裂紋長(zhǎng)度與中間裂紋長(zhǎng)度增長(zhǎng)速度較大，裂紋分布的深度與其水平貫通面積也隨之增大，破碎體積明顯增大，滾刀破巖比能耗降低；當(dāng)滾刀靜載荷超過32 kN時(shí)，巖石內(nèi)部裂紋長(zhǎng)度增長(zhǎng)不明顯，破碎體積得不到明顯增大，破巖比能耗變化不明顯，反而有所上升，此時(shí)，靜載荷增大值對(duì)巖石破碎效果影響不大；當(dāng)靜載荷為32 kN時(shí)，盤形滾刀比能耗最小，其值為9.33 MJ/m3，此時(shí)，盤形滾刀在靜載荷作用下破巖效果最優(yōu)。

(a) 靜載荷與裂紋長(zhǎng)度的關(guān)系；(b) 靜載荷與比能耗和破碎體積的關(guān)系

2.2 滾刀在不同恒定靜載荷下的實(shí)驗(yàn)研究

通過直線式盤形滾刀破巖實(shí)驗(yàn)臺(tái)進(jìn)行盤形滾刀破巖實(shí)驗(yàn)研究。實(shí)驗(yàn)裝置由機(jī)架、水平工作臺(tái)、液壓系統(tǒng)和電控測(cè)試系統(tǒng)共4部分構(gòu)成，整個(gè)實(shí)驗(yàn)臺(tái)由液壓系統(tǒng)進(jìn)行驅(qū)動(dòng)，盤形滾刀上下直線運(yùn)動(dòng)由垂直液壓缸驅(qū)動(dòng)，巖石縱向進(jìn)給由縱向液壓缸驅(qū)動(dòng)。

實(shí)驗(yàn)時(shí)，將盤形滾刀安裝于刀架上，并將盤形滾刀調(diào)至實(shí)驗(yàn)巖石正上方，通過垂直液壓缸加載裝置對(duì)滾刀施加垂直力，通過縱向液壓缸控制工作臺(tái)的前后移動(dòng)，從而使得滾刀滾壓切削巖石。實(shí)驗(yàn)滾刀使用常截面滾刀，直徑為432 mm，刀刃寬為18 mm，刀刃角為20°。巖石力學(xué)參數(shù)如下：抗壓強(qiáng)度為100.33 MPa，抗拉強(qiáng)度為5.69 MPa，彈性模量為11.45 GPa。由于實(shí)際的破巖總會(huì)出現(xiàn)巖石的階躍式破壞，而滾刀上受到的力不會(huì)實(shí)現(xiàn)恒定，但通過設(shè)定實(shí)驗(yàn)臺(tái)垂直油缸的油壓推力使得整個(gè)過程滾刀受力在一定靜載附近上下波動(dòng)，近似為恒定載荷破巖。試驗(yàn)中，垂直油壓分別選取6，7和8 MPa進(jìn)行多組驗(yàn)證試驗(yàn)。

在靜載荷作用下，滾刀破巖實(shí)驗(yàn)過程如下：首先，盤形滾刀在不同垂直載荷下侵入巖石；接著，控制實(shí)驗(yàn)臺(tái)縱向油缸使得巖石向前運(yùn)動(dòng)而進(jìn)行滾刀滾動(dòng)切削實(shí)驗(yàn)。每次實(shí)驗(yàn)切削結(jié)束后，使用帶百分表的游標(biāo)卡尺測(cè)量滾刀侵入深度，量取不同點(diǎn)切削槽的寬度并取平均值，并測(cè)量統(tǒng)計(jì)破碎塊的尺寸。使用攝像機(jī)觀察記錄滾刀侵入巖石時(shí)破碎坑的形狀，統(tǒng)計(jì)滾刀侵入巖石破碎坑的體積。

在靜載荷破巖試驗(yàn)中，在不同靜載荷下，巖石破碎坑與破碎塊的尺寸和形狀均有所不同，滾刀的貫入度也不一樣。在切削過程中，較大的靜載荷能促進(jìn)巖石裂紋擴(kuò)展，使得中間裂紋以及側(cè)向裂紋增長(zhǎng)，從而導(dǎo)致巖石的破碎坑寬度增大，貫入度增大。所以，當(dāng)靜載荷增大時(shí)，巖石破碎坑增大，滾刀的貫入度也隨之增大，被剝落的巖石碎屑增多。實(shí)驗(yàn)結(jié)果如表3 所示。

(2)With increasing number of the epochs,the errors in the carrier IAR decreased.

表3 不同的靜載荷模型最終實(shí)驗(yàn)結(jié)果

從表3可見：當(dāng)靜載荷逐步增大時(shí)，滾刀的貫入度增大，巖石破碎坑體積與破碎坑的寬度也隨之增大，但增長(zhǎng)速度減緩，與模擬仿真變化趨勢(shì)一致，驗(yàn)證了模擬仿真結(jié)果的可靠性。

3 滾刀在沖擊動(dòng)載荷下破巖規(guī)律

3.1 滾刀在沖擊動(dòng)載荷下受力規(guī)律

為了實(shí)現(xiàn)盤形滾刀靜載荷和沖擊載荷的衡量標(biāo)準(zhǔn)，使得滾刀加載靜載荷與加載沖擊動(dòng)載荷消耗的能量相等，便于后續(xù)破碎效果比較，以能產(chǎn)生與靜載荷作用時(shí)消耗能量相等的沖擊載荷作為當(dāng)量沖擊載荷，并以此作為矩形波沖擊載荷的峰值。產(chǎn)生此沖擊載荷消耗的能量可由沖擊桿動(dòng)能推算得到。當(dāng)滾刀分別在靜載荷與矩形波沖擊載荷作用下進(jìn)行破巖時(shí)，通過觀察比較靜載荷與沖擊動(dòng)載荷的破巖情況，并計(jì)算各自的比能耗，比較兩者的破巖效果。實(shí)驗(yàn)臺(tái)的沖擊加載設(shè)備簡(jiǎn)化圖如圖4所示。

圖4 盤形滾刀沖擊破巖受力示意圖

滾刀與巖石相互作用下及滾刀在沖擊動(dòng)載荷作用下，其侵入微分方程的一般形式[19]為

式中：為沖擊動(dòng)載荷的侵入載荷；為侵入系數(shù)；為滾刀的平均波阻；()為滾刀沖擊后承受的沖擊載荷函數(shù)；為時(shí)間。在=0時(shí)，=0 N，解式(2)可得

考慮到?jīng)_擊桿跟滾刀相互作用下，將沖擊桿看成剛體，不考慮撞擊面的變形，當(dāng)初始條件為=0 s時(shí)，沖擊桿速度=0，按照牛頓定律與一維應(yīng)力波原理可得

式中：為沖擊桿質(zhì)量。將式(4)代入式(3)得

式中：=2/()；為撞擊侵入指數(shù)，為量綱一的量。

可求得最大侵入力為

結(jié)合沖擊破巖時(shí)消耗的動(dòng)能為02/2，假定靜載力破巖消耗的能量與沖擊破巖消耗的能量一樣，當(dāng)量沖擊載荷為最大侵入力的一半，則可得當(dāng)量沖擊載荷與靜載荷作的功的關(guān)系如下：

3.2 滾刀在沖擊動(dòng)載荷下破巖規(guī)律

從圖5可見當(dāng)盤形滾刀以不同循環(huán)沖擊載荷侵入巖石中時(shí)巖石內(nèi)部的裂紋分布情況。對(duì)比于靜載荷破巖情況，巖石內(nèi)部滾刀下面的區(qū)域主要是剪切裂紋，以壓破壞為主，而巖石內(nèi)部的側(cè)向裂紋主要由拉破壞所致；當(dāng)沖擊次數(shù)一樣時(shí)，巖石的貫入度隨著沖擊動(dòng)載荷的增大而增大，巖石內(nèi)部產(chǎn)生的裂紋數(shù)目也隨之增大，巖石內(nèi)部的側(cè)向裂紋得到擴(kuò)展，并趨向于巖石的自由平面，有利于形成較大的破碎塊，降低盤形滾刀破巖的比能耗，提高破巖效率。從圖6可見：當(dāng)巖石沖擊動(dòng)載荷峰值由264 kN變化到360 kN時(shí)，滾刀的貫入度由3.33 mm增大到4.21 mm，巖石內(nèi)部側(cè)向裂紋長(zhǎng)度由39.55 mm增長(zhǎng)到67.88 mm，巖石內(nèi)部中間裂紋長(zhǎng)度由53.48 mm增長(zhǎng)到75.12 mm。觀察圖5(a)和圖5(b)可見：在沖擊載荷峰值的增量一樣時(shí)，巖石內(nèi)部側(cè)向裂紋的擴(kuò)展長(zhǎng)度比中間裂紋擴(kuò)展長(zhǎng)度大。這是由于在盤形滾刀破巖過程中，沖擊動(dòng)載荷增大能促進(jìn)巖石內(nèi)部的側(cè)向裂紋發(fā)育，導(dǎo)致巖石產(chǎn)生大體積破碎塊，而巖石內(nèi)部在滾刀貫入部位形成大面積破碎粉末，產(chǎn)生的中間裂紋不能得到有利發(fā)育。當(dāng)單純地提高沖擊動(dòng)載荷時(shí)(據(jù)圖5(c)和圖5(d))，巖石在高沖擊動(dòng)載荷的作用下，貫入度和破碎體積稍增大，但效果并不顯著。從圖5(a)也可看出：當(dāng)沖擊動(dòng)載荷增大時(shí)，貫入度和破碎體積變化曲線的斜率變小，貫入度和破碎體積增大效果不明顯。另外，對(duì)比圖5(e)，(f)，(g)和(h)中盤形滾刀沖擊動(dòng)載荷破巖情形，當(dāng)沖擊載荷不變時(shí)，隨著沖擊次數(shù)增大，滾刀破巖各參數(shù)量變化趨勢(shì)大致與增大沖擊載荷的變化趨勢(shì)一樣，如圖6所示。表4給出了各組沖擊動(dòng)載荷破巖模型的滾刀破巖比能耗。從表4可見：比能耗隨著沖擊動(dòng)載荷的增大先減少再增大。而當(dāng)沖擊動(dòng)載荷施加的次數(shù)增大時(shí)，巖石在高沖擊動(dòng)載荷的作用下，其內(nèi)部已經(jīng)形成過破碎，從而導(dǎo)致巖石反復(fù)破碎，消耗的能量也會(huì)過多，容易導(dǎo)致能量耗散，因此，沖擊動(dòng)載荷沖擊次數(shù)對(duì)于破巖效果提高影響不大，比能耗反而增大。

(a) P沖=264 kN (n=4)；(b) P沖=312 kN (n=4)；(c) P沖=336 kN (n=4)；(d) P沖=360 kN (n=4)；(e) n=2 (P沖=312 kN)；(f) n=4 (P沖=312 kN)；(g) n=6 (P沖=312 kN)；(h) n=8 (P沖=312 kN)

(a) 沖擊載荷與破碎體積跟貫入度的關(guān)系；(b) 沖擊載荷與裂紋長(zhǎng)度的關(guān)系；(c) 沖擊次數(shù)與破碎體積跟貫入度的關(guān)系；(d) 沖擊次數(shù)與裂紋長(zhǎng)度的關(guān)系

表4 不同的沖擊動(dòng)載荷模型最終比能耗

4 靜載荷與沖擊動(dòng)載荷破巖效果比較

沖擊作為一種及其簡(jiǎn)單的破巖手段，相對(duì)于靜載荷，其能在較短時(shí)間獲得很大的力，能夠使巖石內(nèi)部瞬間萌發(fā)大量裂紋，為后續(xù)破巖打下了有利基礎(chǔ)。在沖擊動(dòng)載荷作用下，巖石的侵入硬度和強(qiáng)度都有所提高，滾刀破巖比能耗相對(duì)于靜載荷作用較高。BAKER等[20?21]通過對(duì)玻璃、瓷器和水泥砂漿試塊進(jìn)行強(qiáng)度測(cè)試試驗(yàn)，發(fā)現(xiàn)抗壓強(qiáng)度和抗拉強(qiáng)度的倒數(shù)與加載時(shí)間的對(duì)數(shù)呈線性關(guān)系；隨著加載時(shí)間減少，物體強(qiáng)度隨之增大，這對(duì)滾刀破巖有利。在滾刀破巖過程中，分別比較在靜載荷為26，32，38和44 kN，及相對(duì)應(yīng)的當(dāng)量沖擊動(dòng)載荷分別264，312，336和360 kN作用下的4組硬巖破巖比能耗，結(jié)果見圖7。

1—靜載荷；2—?jiǎng)虞d荷。

從圖7可見：對(duì)于此種硬巖，滾刀在動(dòng)、靜載荷作用下比能耗的整體變化呈下降趨勢(shì)；滾刀破巖的比能耗都隨著靜載荷或動(dòng)載荷增大而減低，變化趨勢(shì)近似一致；純沖擊動(dòng)載荷破巖的比能耗都高于靜載荷作用下的比能耗，相對(duì)應(yīng)動(dòng)靜載荷比能耗的比值均值約為1.4，單純的沖擊動(dòng)載荷并不能有效地提高破巖效率。

5 結(jié)論

1) 隨著靜載荷增大，巖石破碎體積和側(cè)向裂紋長(zhǎng)度先增大后趨于不變，破巖比能耗先減少后有所上升，當(dāng)靜載荷為32 kN時(shí)破巖效果最優(yōu)。

2) 當(dāng)靜載荷逐步增大時(shí)，滾刀貫入增大，巖石破碎塊體積與破碎坑的寬度也隨之增大，但增長(zhǎng)速度減緩，與模擬仿真變化趨勢(shì)一致。

3) 在矩形波沖擊動(dòng)載荷作用下，巖石裂紋擴(kuò)展情況與靜載荷的擴(kuò)展情況相似。當(dāng)峰值及施加次數(shù)增大時(shí)，滾刀貫入度隨之增大，裂紋長(zhǎng)度增大且有向水平貫穿的趨勢(shì)，巖石破碎體積增大，破巖比能耗減少。單純靠提高沖擊載荷或沖擊次數(shù)不能顯著提高破巖效率。

4) 滾刀在靜載荷和沖擊動(dòng)載荷作用下，比能耗的變化趨勢(shì)基本一致，但沖擊動(dòng)載荷破巖的比能耗比靜載荷作用下的高，大約是靜載荷破巖的1.4倍，故單純的沖擊動(dòng)載荷并不能有效提高破巖效率。

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(編輯 陳燦華)

Disc cutter cutting mechanism under static loading and impact dynamic loading conditions

TAN Qing1, 2, LAO Tongbing1, 2, ZHANG Guiju1, 2, 3, ZHANG Xuhui1, 2, YI Liang1, 2, XU Shunsheng4

(1. State Key Laboratory of High Performance Complex Manufacturing, Central South University, Changsha 410083, China;2. School of Mechanical and Electrical Engineering, Central South University, Changsha 410083, China;3. Department of Mechanical and Energy Engineering, Shaoyang University, Shaoyang 422004, China;4. School of Mechanical Engineering, Xiangtan University, Xiangtan 411105, China)

In order to research the disc cutter cutting mechanism under static loading and impact dynamic loading conditions, a two-dimensional numerical simulation method with which disc cutters break rock was established based on the particle discrete element method. Stress boundary condition was considered instead of velocity boundary condition. The dynamic process of breaking rock under constant static loading and impact dynamic loading was analyzed. The effects of load and impact cycle numbers on the characteristics of breaking rock were studied. Finally, an experiment was carried out on the linear experiment platform. The results show that the increase of static load can improve the rock fragmentation effects under constant static loading. When static load reaches a certain value, the rock fragmentation effects change inconspicuously and there is a optimal value which makes the rock fragmentation effects best. Under impact dynamic loading, the rock crack propagation behavior is similar to that under static loading, but the rock is prior to shear failure. With the increase of dynamic load and frequency, the number of rock cracks increases and the specific energy consumption decreases and then changes little. Meanwhile, the rock cracks tend to penetrate rock free surface. The variation trend of the specific energy consumption under constant static loading is consistent with that under cyclic impact dynamic loading and the former is 1.4 times of the latter.

cutter; particle flow; cutting characteristics; specific energy consumption; constant static loading; impact dynamic loading

TP391.9；U455.3+1

A

1672?7207(2018)01?0101?08

10.11817/j.issn.1672-7207.2018.01.014

2017?01?02；

2017?03?14

國(guó)家重點(diǎn)基礎(chǔ)研究發(fā)展計(jì)劃(973計(jì)劃)項(xiàng)目(2013CB035401)；國(guó)家高技術(shù)研究發(fā)展計(jì)劃(863計(jì)劃)項(xiàng)目(2012AA041801)；國(guó)家自然科學(xué)基金資助項(xiàng)目(51274252) (Project(2013CB035401) supported by the National Basic Research Development Program(973 Program) of China; Project(2012AA041801) supported by the National High Technology Research and Development Program(863 Program) of China; Project(51274252) supported by the National Natural Science Foundation of China)

張桂菊，博士研究生，副教授，從事巖石切削機(jī)理研究；E-mail: zhangguiju1999@sina.cn