基于密度泛函理論的外電場(chǎng)下C5F10O的結(jié)構(gòu)及其激發(fā)特性*

李亞莎 孫林翔 周筱 陳凱 汪輝耀

(三峽大學(xué)電氣與新能源學(xué)院, 宜昌 443002)

采用密度泛函(DFT)B3LYP/6-311g(d)對(duì)C5F10O分子進(jìn)行幾何結(jié)構(gòu)優(yōu)化, 研究外加電場(chǎng)(0-0.03 a.u.,1 a.u.= 5.142 × 1011 V/m)對(duì)分子的幾何結(jié)構(gòu)、能量、前線軌道能級(jí)、紅外光譜的影響.在相同基組下, 采用TD-DFT方法計(jì)算和分析C5F10O的軌道成分和激發(fā)特性.研究表明: 隨著電場(chǎng)增加, 5C—15F與4C=16O鍵能逐漸減小, 鍵長(zhǎng)增大; 13F原子的電荷布居數(shù)變化最快, 更容易在外電場(chǎng)力的作用下失去電子; 分子體系勢(shì)能不斷增加, 穩(wěn)定性逐漸減低; 能隙EG值不斷減小, 分子更容易激發(fā)到激發(fā)態(tài)參與到化學(xué)反應(yīng)中.紅外光譜中, 4個(gè)吸收峰發(fā)生藍(lán)移, 4個(gè)吸收峰發(fā)生了紅移.使用空穴-電子分析法, 指認(rèn)了C5F10O分子前8個(gè)單重激發(fā)態(tài)的激發(fā)特征.第一激發(fā)態(tài)的激發(fā)能微小增長(zhǎng), 波長(zhǎng)減小, 出現(xiàn)藍(lán)移; 其余激發(fā)態(tài)的激發(fā)能均降低, 波長(zhǎng)均變長(zhǎng), 發(fā)生紅移, 導(dǎo)致C5F10O分子中的電子變得越來越容易激發(fā), 體系的穩(wěn)定程度減小.

1 引 言

六氟化硫(SF6)氣體具有較高的絕緣性能和滅弧能力, 并且很難參與化學(xué)反應(yīng), 因此被廣泛應(yīng)用于大量高壓設(shè)備中, 如氣體絕緣封閉組合電器(GIS)、充氣柜(C-GIS)、氣體絕緣斷路器(GCB)和氣體絕緣管道母線 (GIL)等[1?4].然而,SF6氣體的溫室效應(yīng)值 (GWP)約為 CO2的23900倍, 并且由于SF6的化學(xué)性質(zhì)極為穩(wěn)定, 能在空氣中穩(wěn)定存在3000多年[5,6].因此在1997年聯(lián)合國(guó)氣候變化公約締約方簽訂了《京都議定書》, 將SF6列為限制性使用的溫室氣體之一, 限制其使用量[7].而使用N2、CO2氣體與SF6混合,雖可以降低其使用量, 但通常需要進(jìn)行高壓壓縮.考慮經(jīng)濟(jì)效益以及可行性問題, 尋找同SF6氣體絕緣性能相當(dāng), 溫室效應(yīng)指數(shù)較低的新型環(huán)保型絕緣氣體成為國(guó)內(nèi)外研究的熱點(diǎn)[8].

全氟五碳酮(C5F10O)不可燃、不破壞臭氧層、具有超低 (GWP ≈ 1)的全球變暖潛能值, 在大氣中存在時(shí)間約為16 d, 并且電氣絕緣強(qiáng)度為SF6的2.1倍, 可在多種絕緣設(shè)備中代替SF6, 是近年來發(fā)現(xiàn)的最有潛力替代六氟化硫的絕緣氣體之一[9].瑞士ABB公司將C5F10O與空氣混合, 用于22 kV開關(guān)柜并通過了根據(jù)IEC 62271-200-2001進(jìn)行的應(yīng)用性能測(cè)試[10].

目前針對(duì)C5F10O氣體的研究主要有:C5F10O純氣和混合氣體的介電性能研究[11?15],C5F10O與空氣混合氣體的有效電離系數(shù)研究[16],C5F10O/CO2混合氣體的絕緣性能及其應(yīng)用[17],C5F10O/CO2混合氣體燃弧特性的研究[18],C5F10O/CO2和C5F10O/N2電弧等離子體熱動(dòng)屬性與輸運(yùn)參數(shù)對(duì)比分析[19], 環(huán)保型絕緣氣體C5F10O的構(gòu)象分析[20], 氧氣對(duì)C5F10O/N2/O2混合氣體工頻擊穿電壓和分解特性的影響研究[21],300—3500 K下C5F10O分解組分的變化特征[22].隨著分子模擬技術(shù)的發(fā)展, C5F10O氣體越來越多地應(yīng)用于高電壓絕緣領(lǐng)域[23].而外電場(chǎng)對(duì)C5F10O的分子結(jié)構(gòu)及激發(fā)特性的影響研究還鮮有報(bào)道.

分子結(jié)構(gòu)決定分子的性質(zhì), 為研究氣體分子C5F10O的放電特性, 需要計(jì)算C5F10O的分子結(jié)構(gòu).在外電場(chǎng)的作用下, 氣體中的少量電子加速撞擊氣體分子電離出更多的電子, 進(jìn)而形成電子崩,因此分子在外場(chǎng)作用下的特性研究是許多領(lǐng)域的重要基礎(chǔ)性工作.同時(shí), 從長(zhǎng)間隙氣體放電的流注放電理論可知, 流注放電的發(fā)展和電離電荷引起的局部電場(chǎng)畸變以及光電離有關(guān), 而光子的產(chǎn)生與氣體的激發(fā)特性有關(guān), 研究氣體分子的激發(fā)特性有著重要意義.

本文利用密度泛函(DFT)B3LYP/6-311g(d)對(duì)C5F10O分子進(jìn)行幾何結(jié)構(gòu)優(yōu)化, 研究外加電場(chǎng)(0—0.03 a.u., 1 a.u.= 5.142 × 1011V/m)對(duì)分子的幾何結(jié)構(gòu)、能量、前線軌道能級(jí)、紅外光譜的影響.然后在相同基組下, 采用TD-DFT方法計(jì)算和分析C5F10O的軌道成分和激發(fā)特征.所有的計(jì)算均在Gaussian 09軟件包進(jìn)行[24].考慮到氣體分子之間較遠(yuǎn)的間距, 混合氣體中各組分在電場(chǎng)中的特性應(yīng)與純氣一致[25], 因此獲得的結(jié)論亦可用于混合氣體組成的系統(tǒng), 并可為相關(guān)實(shí)驗(yàn)和裝備的設(shè)計(jì)或進(jìn)一步的理論研究提供參考.

2 理論計(jì)算

外電場(chǎng)作用下C5F10O分子的哈密頓量H可以用(1)式來表示[26]:

其中,H0為分子在未加電場(chǎng)時(shí)的哈密量,Hint為外電場(chǎng)與分子體系相互作用時(shí)的哈密頓量.在偶極近似的情況下, 分子體系與外電場(chǎng)相互作用能為

其中,μ為電偶極矩,F為外電場(chǎng)作用力.分子的動(dòng)能和勢(shì)能可由其算符通過分子波函數(shù)計(jì)算[27], 而分子波函數(shù)可以表示成單電子波函數(shù)的線性組合.因此, 動(dòng)能算符的矩陣元表示為

核與電子間的吸引勢(shì)能矩陣元表示為

電子與電子間的排斥勢(shì)能是雙電子積分, 其矩陣元表示為

(3)式—(5)式中的Dirac符號(hào)表示單電子的波函數(shù).

根據(jù)Grozema等提出的模型[28,29], 在電場(chǎng)作用下的激發(fā)能Eexc與外電場(chǎng)作用力F, 電偶極矩和二階極化率張量的變化量Dμ和Da滿足關(guān)系:

公式中的冒號(hào)表示雙重縮并.Eexc(0)為無電場(chǎng)下的激發(fā)能, 振子強(qiáng)度flu為[30]

其中, 線強(qiáng)度S為原子單位(),gl為加權(quán)因子,這里等于1,s表示波數(shù).

3 計(jì)算結(jié)果及分析

3.1 外電場(chǎng)對(duì)C5F10O分子結(jié)構(gòu)的影響

通過計(jì)算, 在能量最低時(shí), 得到穩(wěn)定的C5F10O基態(tài)分子結(jié)構(gòu)模型, 如圖1所示.在無外電場(chǎng)時(shí), C5F10O分子鍵長(zhǎng)與文獻(xiàn)值[31]的對(duì)比如表1所示.

沿y軸負(fù)半軸方向加入外電場(chǎng)后(0—0.03 a.u.,1 a.u.= 5.142 × 1011V/m), 得到 C5F10O 分子鍵長(zhǎng)和鍵角隨電場(chǎng)的變化如圖2、圖3所示.4C=16O鍵 長(zhǎng) 從 0.119086 nm緩 慢 增 長(zhǎng) 為0.120626 nm, 5C—15F 鍵長(zhǎng)從 0.132933 nm 增大為 0.136058 nm.這是由于 4C=16O鍵是由 2個(gè)sp2雜化軌道組成的雙鍵, 原子間距離近, 鍵能較強(qiáng), 不易在電場(chǎng)作用下發(fā)生變化; 而5C—15F鍵更長(zhǎng), 鍵能更小, 容易在外電場(chǎng)的作用下發(fā)生明顯變化.同時(shí)由于分子電荷布居數(shù)的改變, 影響了各個(gè)原子之間的局部電場(chǎng), 增大或減小了原子之間的鍵長(zhǎng)[32].在這里, C=O和C—F鍵都是極性共價(jià)鍵,Mulliken電荷布居計(jì)算誤差較大, 因此使用NBO 電荷布居數(shù)[33]計(jì)算, 如圖4 所示.O、F 原子電負(fù)性強(qiáng)于C原子, 因此O、F原子整體帶負(fù)電,C原子帶正電.在電場(chǎng)力的作用下, 5C—15F與4C=16O之間的電荷布居所產(chǎn)生的吸引力逐漸增大, 使其在外電場(chǎng)力和原子作用力的合力下, 鍵能逐漸減小, 鍵長(zhǎng)增大, 化學(xué)鍵更容易斷裂.

表1 C5F10O 分子鍵長(zhǎng)與文獻(xiàn)值的對(duì)比Table 1.The bond length of C5F10O compared with the reference.

圖1 C5F10O 分子的基態(tài)結(jié)構(gòu)Fig.1.Stable structure of C5F10O.

圖2 不同電場(chǎng)強(qiáng)度下 C5F10O 分子的鍵長(zhǎng)變化Fig.2.Bond length of C5F10O at different electric field.

圖3 不同電場(chǎng)強(qiáng)度下 C5F10O 分子的鍵角變化Fig.3.Bond angle of C5F10O at different electric field.

圖4 不同電場(chǎng)強(qiáng)度下C5F10O的NBO電荷布局?jǐn)?shù)Fig.4.NBO charge of C5F10O at different electric field.

圖5 不同電場(chǎng)強(qiáng)度下 C5F10O 的電子云Fig.5.Electron cloud of C5F10O at different electric field.

根據(jù)圖5, 我們可以清晰地看出C5F10O的電子朝著y軸正半軸移動(dòng), 這是因?yàn)殡娮幽骐妶?chǎng)運(yùn)動(dòng), 16O原子周圍的負(fù)電荷增多, 電荷布居數(shù)減小引起的.而位于同一垂直線上的6F原子和13F原子的變化速度不同, 位于上方的13F原子電荷布居數(shù)變化更快, 更容易在外電場(chǎng)力的作用下失去電子.

3.2 外電場(chǎng)對(duì)C5F10O分子能量的影響

根據(jù)計(jì)算結(jié)果, 得到不同電場(chǎng)下C5F10O分子總能量、動(dòng)能以及勢(shì)能的變化數(shù)據(jù).由圖6可知,隨著外電場(chǎng)的增大, 分子體系的總能量E和動(dòng)能Ek逐漸減小.這是由于正負(fù)電荷中心的不斷偏移,以及分子極性的不斷增大所導(dǎo)致的; 而分子勢(shì)能則不斷增大, 分子體系的穩(wěn)定性是與勢(shì)能相關(guān)的, 體系勢(shì)能變大, 分子穩(wěn)定性降低.

圖6 能量隨電場(chǎng)強(qiáng)度的變化 (a), (b), (c)分別是總能量、動(dòng)能和勢(shì)能隨電場(chǎng)強(qiáng)度的變化Fig.6.Variation of energy of C5F10O at different electric field.Panels (a), (b), and (c) are changes of total energy,kinetic energy, and potential energy at different electric field.

3.3 外電場(chǎng)對(duì)C5F10O前線軌道的影響

采用相同泛函和基組, 得到C5F10O最高已占據(jù)軌道 (HOMO)能級(jí)EH和最低未占據(jù)軌道(LUMO)能級(jí)EL的數(shù)據(jù), 由

可以得到分子能隙EG的數(shù)據(jù).圖7表示了分子處于基態(tài)時(shí), C5F10O的前線軌道圖.可以發(fā)現(xiàn)HOMO(MO 64)軌道主要由O原子孤對(duì)電子n軌道和3C—4C—5C的s軌道組成, 最容易被激發(fā)至LUMO(MO 65)軌道C=O鍵的π*空軌道中.

圖7 C5F10O 的前線軌道圖Fig.7.Molecular frontier orbital of C5F10O.

表2 不同電場(chǎng)強(qiáng)度下C5F10O的前線軌道能級(jí)Table 2.Frontier orbital energy levels of C5F10O at different electric field.

由表2可知, 隨著外加電場(chǎng)的增大, LUMO能級(jí)逐漸減小, 電子更容易被躍遷到該空軌道中, 分子的親電性增加; HOMO能級(jí)同樣減小, 位于其能級(jí)上的電子更加穩(wěn)定.能隙EG表示了電子從HOMO軌道躍遷至LUMO軌道的能力, 表現(xiàn)了分子活化參與化學(xué)反應(yīng)的能力[34].從圖8可知,EG值逐漸減小, 電子從HOMO軌道躍遷到LUMO軌道所需要的能量降低, 分子容易激發(fā)到激發(fā)態(tài)而變得更加活躍, 體系的穩(wěn)定程度也就越小, 參與化學(xué)反應(yīng)的能力增強(qiáng), C5F10O絕緣氣體老化程度也就隨之增加.

圖8 不同電場(chǎng)強(qiáng)度下 C5F10O 的能隙變化Fig.8.Energy gap of C5F10O at different electric field.

3.4 外電場(chǎng)對(duì)C5F10O紅外光譜的影響

使用與優(yōu)化相同的方法對(duì)C5F10O的振動(dòng)頻率進(jìn)行了計(jì)算, 得到了在外電場(chǎng)為 0, 0.015, 0.030 a.u.時(shí)的數(shù)據(jù), 如圖9所示.

圖9 不同電場(chǎng)強(qiáng)度下 C5F10O 的紅外光譜Fig.9.Infrared spectrum of C5F10O at different electric field.

分子處于基態(tài)時(shí), 記錄其8個(gè)主要的吸收峰.通過對(duì)比可以發(fā)現(xiàn), 位于 705.42 cm–1、1232.72 cm–1和1285.57 cm–1處的吸收峰對(duì)應(yīng)1C—2C—3C—4C—5C的面內(nèi)搖擺振動(dòng)、面外搖擺振動(dòng)和剪式振動(dòng), 均出現(xiàn)藍(lán)移現(xiàn)象.這是由于在外電場(chǎng)的作用下, 改變了分子的電荷布居數(shù), 使碳鏈整體鍵能增大, 紅外光譜發(fā)生藍(lán)移.位于 827.24 cm–1以及 1872.02 cm–1處的吸收峰分別歸屬于O=C—CC基團(tuán)的不對(duì)稱變形振動(dòng)和4C=16O鍵的伸縮振動(dòng), 由于4C=16O鍵長(zhǎng)增大, 導(dǎo)致鍵能減小, 吸收峰發(fā)生紅移.位于 1183.46 cm–1、1210.73 cm–1處的吸收峰分別對(duì)應(yīng)于以2C為中心的基團(tuán)和以5C為中心的基團(tuán)的對(duì)稱變形振動(dòng), 出現(xiàn)紅移現(xiàn)象, 鍵能逐漸變小,基團(tuán)穩(wěn)定性下降.位于 1333.81 cm–1處的吸收峰歸屬于1C—2C—3C的不對(duì)稱伸縮振動(dòng), 出現(xiàn)藍(lán)移現(xiàn)象, 其鍵能在外電場(chǎng)作用下不斷增大, 基團(tuán)更加穩(wěn)定.

3.5 外電場(chǎng)對(duì)C5F10O激發(fā)態(tài)的影響

在上文C5F10O分子基態(tài)結(jié)構(gòu)的基礎(chǔ)上, 采用WB97XD/6-311g(d)方法計(jì)算得到C5F10O分子在無外電場(chǎng)下的激發(fā)數(shù)據(jù).運(yùn)用空穴-電子分析法考察分子的電子激發(fā)特征, 可以定量考察電子轉(zhuǎn)移距離、空穴與電子的分離程度、分子軌道對(duì)空穴和電子的貢獻(xiàn)程度、空穴與電子之間的激子束縛能(exciton binding energy).定義衡量空穴和電子質(zhì)心之間距離的D指數(shù)、衡量空穴和電子的分離程度的t指數(shù)和激子束縛能EC[35]:

其中:Xele,Yele,Zele是電子質(zhì)心坐標(biāo);Xhole,Yhole,Zhole為空穴質(zhì)心坐標(biāo);HCT為空穴-電子的平均延展程度;rhole,rele為空穴分布和電子分布.在電子躍遷過程中, 被激發(fā)到激發(fā)態(tài)的電子和基態(tài)中殘留的空穴由于庫侖力相互作用, 將形成一個(gè)束縛態(tài),稱為激子, 其之間的空穴-電子庫倫相互作用力, 則為激子束縛能.激子束縛能大, 表明空穴-電子之間的距離更近, 自由激子容易和雜質(zhì)結(jié)合形成發(fā)光中心[36].根據(jù)計(jì)算, 可以得到無外電場(chǎng)下C5F10O分子前8個(gè)單重激發(fā)態(tài)的激發(fā)特性, 如表3所示.

使用Multiwfn可以繪制出C5F10O分子軌道躍遷圖[35,37], 如圖10所示, 其等值面為0.02結(jié)合圖10和表3, 可以分析分子前8個(gè)單重激發(fā)態(tài)的激發(fā)特性.S(0)→S(1)中空穴和電子軌道分別主要由 MO 64 (HOMO)、MO 65 (LUMO)組成,D指數(shù)小,t指數(shù)明顯為負(fù), 空穴和電子分布之間沒有顯著的分離, 結(jié)合上圖可以準(zhǔn)確地判斷為O原子n軌道 → C=O鍵π*軌道的局域激發(fā), 印證了上文對(duì)前線軌道的激發(fā)預(yù)測(cè).S(0) → S(2)空穴和電子 軌 道 主 要 由 MO 63 (HOMO-1)、 MO 65(LUMO)組成, 可以發(fā)現(xiàn),D指數(shù)較大,t指數(shù)為正, 并且激子束縛能較小, 空穴-電子距離遠(yuǎn), 應(yīng)為2C—3C鍵的s軌道→C=O鍵π*軌道的電荷轉(zhuǎn)移激發(fā).

表3 C5F10O 前 8 個(gè)單重激發(fā)態(tài)的激發(fā)特性Table 3.Excitation characteristics of first 8 singlet-excited states of C5F10O.

S(0) → S(3)、S(0) → S(4)的激發(fā)數(shù)據(jù)相似:D指數(shù)不大,t指數(shù)為負(fù)數(shù), 同時(shí)激子束縛能較大,為典型的局域激發(fā).S(0) → S(3)對(duì)應(yīng) 5C—4C=16O鍵的s軌道 → C=O鍵π*軌道的局域激發(fā);S(0) → S(4)對(duì)應(yīng) C=O鍵 s軌道 → C=O鍵π*局域激發(fā); S(0) → S(5)激發(fā)數(shù)據(jù)雖然與前兩個(gè)激發(fā)態(tài)相似, 但將等值面調(diào)至0.01后, 根據(jù)圖11,可以發(fā)現(xiàn)其應(yīng)為O原子n軌道 → 碳鏈π*軌道的電荷轉(zhuǎn)移激發(fā).

圖10 C5F10O前8個(gè)單重激發(fā)態(tài)的電子躍遷圖(等值面為0.02)Fig.10.Electron transition of first 8 single-excited states of C5F10O (value = 0.02).

圖11 C5F10O 第 5 個(gè)單重激發(fā)態(tài)的電子躍遷圖 (等值面為0.01)Fig.11.Electron transition of the 5 single-excited states of C5F10O (value = 0.01).

S(0) → S(6)、S(0) → S(7)的激發(fā)數(shù)據(jù)同樣相似:D指數(shù)大,t指數(shù)為正, 激子束縛能小, 可以認(rèn)定為電荷轉(zhuǎn)移激發(fā).S(0) → S(6)為 13F、14F、15F原子孤對(duì)電子n軌道 → C=O鍵π*軌道的電荷轉(zhuǎn)移激發(fā); S(0) → S(7)為 10F、11F、12F 原子的n軌道→C=O鍵 π*軌道的電荷轉(zhuǎn)移激發(fā).S(0)→S(8)雖t指數(shù)略微負(fù)值, 但激子束縛能較小,并且從圖10我們可以看出, 應(yīng)為 9F、12F、13F、15F原子的n軌道 → C=O鍵π*軌道的電荷轉(zhuǎn)移激發(fā).

為進(jìn)一步研究外電場(chǎng)對(duì)C5F10O分子激發(fā)態(tài)的影響, 計(jì)算了外電場(chǎng)下前8個(gè)激發(fā)態(tài)的激發(fā)能Eex、波長(zhǎng)l和振子強(qiáng)度f, 計(jì)算結(jié)果如表4, 5, 6所示.

從表4, 5, 6 可以看出, 在 外電場(chǎng)作用下,C5F10O分子前8個(gè)單重激發(fā)態(tài)始終無禁阻躍遷,振子強(qiáng)度均不為0, 都能發(fā)生電子躍遷.其中第5激發(fā)態(tài)的振子強(qiáng)度最高為0.0591, 吸光率最強(qiáng).結(jié)合前文對(duì)前8個(gè)激發(fā)態(tài)的指認(rèn)可以看出, 電荷轉(zhuǎn)移激發(fā) (n= 6, 7, 8)所需要的能量普遍大于局域激發(fā) (n= 1, 3, 4)所需能量, 只有第 2 激發(fā)態(tài)由于電子轉(zhuǎn)移距離較短, 激發(fā)能較低.第 1激發(fā)態(tài)(n→ π*)的電子躍遷所需能量最小, 激發(fā)能為4.041 eV, 相應(yīng)的吸收光波長(zhǎng)為 306.80 nm, 在近紫外區(qū).其余7個(gè)激發(fā)態(tài)的躍遷軌道能級(jí)較高, 吸收光波長(zhǎng)在遠(yuǎn)紫外區(qū).沿著y軸負(fù)半軸不斷增加電場(chǎng)后, 除了第1激發(fā)態(tài)的激發(fā)能微小增長(zhǎng)以外, 其余7個(gè)激發(fā)態(tài)的所需要的能量均降低.這也反應(yīng)了除第1激發(fā)態(tài)的波長(zhǎng)減小, 出現(xiàn)藍(lán)移以外, 其余7個(gè)激發(fā)態(tài)的波長(zhǎng)均變長(zhǎng), 發(fā)生紅移, 導(dǎo)致C5F10O分子中的電子變得越來越容易激發(fā), 體系的穩(wěn)定程度也就越小.

表4 不同電場(chǎng)強(qiáng)度下C5F10O前8個(gè)單重激發(fā)態(tài)的激發(fā)能Table 4.Excitation energy of first 8 singlet-excited states of C5F10O at different electric field.

表5 不同電場(chǎng)強(qiáng)度下C5F10O前8個(gè)單重激發(fā)態(tài)的波長(zhǎng)Table 5.Wavelength of first 8 singlet-excited states of C5F10O at different electric field.

表6 不同電場(chǎng)強(qiáng)度下C5F10O前8個(gè)單重激發(fā)態(tài)的振子強(qiáng)度Table 6.Oscillator strength of first 8 singlet-excited states of C5F10O at different electric field.

4 結(jié) 論

本文運(yùn)用B3LYP/6-311g(d)方法對(duì)C5F10O分子進(jìn)行了結(jié)構(gòu)優(yōu)化, 計(jì)算出不同外電場(chǎng)下對(duì)分子幾何結(jié)構(gòu)、能量、前線軌道能級(jí)、紅外光譜的影響,同時(shí)使用含時(shí)密度泛函(TD-DFT)WB97XD/6-311g(d)方法對(duì)激發(fā)態(tài)和軌道成分進(jìn)行研究和分析, 研究表明, 隨著外電場(chǎng)強(qiáng)度沿著Y軸負(fù)半軸不斷增加:

1) 5C—15F與4C=16O在電荷布居數(shù)的影響下, 鍵能逐漸減小, 鍵長(zhǎng)增大.13F 原子的電荷布居數(shù)變化更快, 更容易在外電場(chǎng)力的作用下失去電子.

2) 分子總能量和動(dòng)能逐漸降低; 分子體系的勢(shì)能不斷增加, 分子的穩(wěn)定性逐漸降低.

3) LUMO能級(jí)和HOMO能級(jí)逐漸減小, 分子的親電性增加; 能隙EG值不斷減小, 分子更容易激發(fā)到激發(fā)態(tài)而參與到化學(xué)反應(yīng)之中.

4) 紅外光譜中, 隨著外電場(chǎng)的增加, 位于705.42 cm–1、 1232.72 cm–1、 1285.57 cm–1以 及1333.81 cm–1處的吸收峰發(fā)生藍(lán)移, 代表著振動(dòng)所需的能量變高, 對(duì)應(yīng)基團(tuán)的鍵能增大, 基團(tuán)更加穩(wěn)定 ; 827.24 cm–1、 1872.02 cm–1、 1183.46 cm–1和1210.73 cm–1處的吸收峰發(fā)生了紅移, 代表著振動(dòng)所需的能量變低, 對(duì)應(yīng)基團(tuán)的鍵能減小, 基團(tuán)更加不穩(wěn)定.

5) 使用空穴-電子分析法, 考察了分子的電子激發(fā)數(shù)據(jù), 指認(rèn)了C5F10O分子前8個(gè)單重激發(fā)態(tài)的激發(fā)特征.第1激發(fā)態(tài)的激發(fā)能微小增長(zhǎng), 波長(zhǎng)減小, 出現(xiàn)藍(lán)移; 其余激發(fā)態(tài)的激發(fā)能均降低, 激發(fā)態(tài)的波長(zhǎng)均變長(zhǎng), 發(fā)生紅移, 導(dǎo)致C5F10O分子中的電子變得越來越容易激發(fā), 體系的穩(wěn)定程度減小.