石 萌
(安徽省師范大學(xué)附屬中學(xué) 241000)
由于正負(fù)離子半徑大小不同,故離子化合物的結(jié)構(gòu)可以歸結(jié)為不等徑圓球密堆積的幾何問題.具體處理時一般可以按負(fù)離子(大球)先進(jìn)行密堆積,正離子(小球)填充空隙的過程來分析討論離子化合物的堆積結(jié)構(gòu)問題.下面將對離子晶體的幾種典型結(jié)構(gòu)型式進(jìn)行探討.
首先,將3個半徑較大的球相切堆積,3個球中心位置有個空隙,然后將1個半徑較小球放入空隙,使得小球剛好和3個打球相切,此時大小球半徑之間存在1個幾何關(guān)系,如圖1所示.
假設(shè)D=r+/r-,當(dāng)D=0,155時,小球在此空隙中既不滾動也不撐開;當(dāng)D<0.155時,此時3個大球帶負(fù)電斥力太大,小球陽離子無法將3個球吸引到一起,故不穩(wěn)定;當(dāng)D>0.155時,小球陽離子會將3個大球陰離子撐開,斥力變小,當(dāng)D大到一定程度,4個球即陰陽離子便會穩(wěn)定形成.這種情況陽離子所填充的是正三角形空隙,陽離子的配位數(shù)為3.但當(dāng)D值大于正四面體空隙的最小值時,離子晶體的結(jié)構(gòu)類型將會發(fā)生變化,配位數(shù)相應(yīng)的也會增加.
將4個等徑大小的球堆積成正四面體結(jié)構(gòu),中心位置出現(xiàn)1個空隙.將1個半徑小的球填入此空隙剛好使得小球與4個大球相切.根據(jù)幾何關(guān)系可以算出D的臨界值,如圖2所示.
圖2
同理,當(dāng)0.115
(1)若S2-作面心立方最密堆積,此時根據(jù)“最密堆積球數(shù):八面體空隙數(shù)∶四面體空隙數(shù)=1∶1∶2”可推知,八面體空隙有4個,四面體空隙有8個;又因為0.225 (2) 若S2-作六方最密堆積,Zn2+仍填入四面體空隙中.根據(jù)“球數(shù)∶八面體空隙數(shù)∶四面體空隙數(shù)=1∶1∶2”的關(guān)系推知,有一半四面體空隙未被占據(jù). 圖3 立方ZnS和六方ZnS是非常重要的兩種晶體結(jié)構(gòu). 已投入使用的半導(dǎo)體除Si、Ge單晶為金剛石型結(jié)構(gòu)外,Ⅲ-V族和Ⅱ-Ⅵ族的半導(dǎo)體晶體都是ZnS型,且以立方ZnS型為主.屬于六方ZnS結(jié)構(gòu)的化合物有Al、Ga、In的氮化物,一價銅的鹵化物,Zn、Cd、Mn的硫化物、硒化物. 當(dāng)大球作最密堆積時,由上下兩層各3個球相互錯開60°而圍成的空隙為八面體空隙,將小球填入空隙使得小球與空隙中的6個大球相切,由幾何關(guān)系可計算出D的臨界值,如圖4所示. 圖4 當(dāng)0.225 圖5 例如NaCl型(如圖5所示). Cl-作面心立方最密堆積,此時根據(jù)“最密堆積球數(shù)∶八面體空隙數(shù)∶四面體空隙數(shù)=1∶1∶2”可推知,八面體空隙有4個,四面體空隙有8個;又因為0.414 當(dāng)8個等徑大小的球堆積成1個立方體時,中心位置出現(xiàn)了1個空隙.將1個小球填進(jìn)此空隙且與8個球均相切時,根據(jù)幾何關(guān)系算出D得臨界值,如圖6所示. 圖6 圖7 當(dāng)0.414 例如CsCl型(如圖7所示). Cl-作簡單立方堆積,0.732 綜上所述,陽陰離子半徑比與配位數(shù)、所占空隙類型的關(guān)系見下表: D值范圍配位數(shù)空隙類型0.155≤D<0.2553正三角形0.255≤D<0.4144正四面體0.414≤D<0.7326正八面體0.732≤D<18正立方體D=112立方八面體三、正八面體空隙
四、立方空隙