張文曉,遲劭卿*,蔣 皓,楊章毅
(1.西華大學(xué)航空航天學(xué)院,四川 成都 610039;2.西華大學(xué)智能空地融合載具與管控教育部工程研究中心,四川 成都 610039)
電驅(qū)涵道風(fēng)扇因其低油耗的特點(diǎn),逐漸引起了學(xué)者們的關(guān)注[1]。涵道風(fēng)扇相較于常規(guī)旋翼或螺旋槳具有更高的氣動(dòng)效率,對(duì)風(fēng)扇轉(zhuǎn)子的包容性設(shè)計(jì)使得其安全性更好,也更加符合航空綠色、高效、安全的發(fā)展目標(biāo)[2]。電驅(qū)動(dòng)涵道風(fēng)扇是創(chuàng)新型航空動(dòng)力裝置,因此,開(kāi)展電驅(qū)動(dòng)涵道風(fēng)扇的設(shè)計(jì)與試驗(yàn)研究具有十分重要的工程實(shí)踐意義。
相較于單螺旋槳,涵道風(fēng)扇在涵道的環(huán)括作用下優(yōu)勢(shì)凸顯,同時(shí)涵道壁本身也能夠提供附加拉力,從而提高涵道風(fēng)扇的動(dòng)力系統(tǒng)效率[3]。Akturk等[4]提出“double ducted fan (DDF)”概念,并模擬驗(yàn)證了其能顯著降低沿邊飛行區(qū)的入口唇緣分離。近些年,對(duì)涵道風(fēng)扇的數(shù)值模擬的研究發(fā)展迅速。許和勇等[5]模擬分析了涵道螺旋槳和孤立螺旋槳的懸停狀態(tài)下的氣動(dòng)性能。其結(jié)果表明,涵道在入口前緣形成了較大的負(fù)壓區(qū)會(huì)產(chǎn)生附加拉力,與孤立螺旋槳相比,涵道螺旋槳能產(chǎn)生更高的升力及氣動(dòng)效率。賀興柱等[6]通過(guò)數(shù)值模擬并分析得到單旋翼涵道風(fēng)扇相較于孤立螺旋槳,可以在較小功耗下產(chǎn)生一個(gè)較大升力。鄧陽(yáng)平等[3]模擬并計(jì)算分析了影響涵道風(fēng)扇系統(tǒng)氣動(dòng)特性的因素。其結(jié)果表明,考慮黏性的影響能夠更精確地描述系統(tǒng)能量的損失。蘇雷等[7]采用遺傳算法對(duì)涵道入口半徑等參數(shù)進(jìn)行了優(yōu)化,發(fā)現(xiàn)當(dāng)涵道入口曲率半徑較小,且其入口頂點(diǎn)靠近涵道外側(cè)時(shí),涵道風(fēng)扇有較好的懸停效果。張陽(yáng)等[8]對(duì)分布式涵道風(fēng)扇—機(jī)翼構(gòu)型建模,并對(duì)分布式涵道風(fēng)扇的轉(zhuǎn)速、間距等因素進(jìn)行了模擬研究。其結(jié)果表明,分布式涵道風(fēng)扇因其噴流的耦合作用提高了風(fēng)扇總拉力及機(jī)翼的升力。葉坤等[9]采用動(dòng)量源法對(duì)風(fēng)扇進(jìn)行簡(jiǎn)化,并基于響應(yīng)面模型和神經(jīng)網(wǎng)絡(luò)模型對(duì)涵道進(jìn)行了氣動(dòng)優(yōu)化計(jì)算,取得了較好的優(yōu)化效果。叢偉等[10]數(shù)值模擬分析了有無(wú)槳轂對(duì)涵道風(fēng)扇整體氣動(dòng)性能的影響。其結(jié)果表明,雙旋翼間的干擾使其拉力性能下降,旋翼轉(zhuǎn)速增加,涵道附加拉力能快速上升。
也有學(xué)者對(duì)涵道風(fēng)扇進(jìn)行了實(shí)驗(yàn)研究。李建波等[11]通過(guò)改變涵道高度、吹風(fēng)速度、涵道前傾角和風(fēng)扇槳距等參數(shù)在風(fēng)洞試驗(yàn)中探究了復(fù)雜流場(chǎng)中涵道的升力、阻力。其結(jié)果表明,在小型垂直起降無(wú)人機(jī)向前飛行時(shí)涵道風(fēng)扇系統(tǒng)的升力和阻力都隨飛行速度增大,且增加的升力和全部阻力(涵道前后部分唇口繞流不對(duì)稱增加的阻力和涵道體的迎風(fēng)阻力)幾乎都由涵道產(chǎn)生。
目前對(duì)涵道風(fēng)扇的研究有很多,有的從涵道風(fēng)扇氣動(dòng)角度出發(fā),有的則是對(duì)涵道風(fēng)扇進(jìn)行參數(shù)優(yōu)化,但現(xiàn)階段對(duì)于分布式推進(jìn)的涵道外形的實(shí)驗(yàn)研究相對(duì)較少。Bento 等[12]將螺旋槳簡(jiǎn)化為一個(gè)近似無(wú)厚度的激勵(lì)盤進(jìn)行仿真,分析了將螺旋槳涵道從圓形修改為方形產(chǎn)生的影響,發(fā)現(xiàn)方形涵道在角區(qū)易于分離,并會(huì)產(chǎn)生強(qiáng)渦流。孫蓬勃等[13]對(duì)不同形狀涵道風(fēng)扇的推進(jìn)特性進(jìn)行了數(shù)值模擬分析,認(rèn)為純圓形機(jī)匣推進(jìn)特性最佳,純方形最差,且非圓機(jī)匣會(huì)影響風(fēng)扇進(jìn)口面積和槳尖渦的大小,進(jìn)而影響涵道推進(jìn)效率。石磊等[14]模擬驗(yàn)證了4 種不同形狀進(jìn)氣唇口對(duì)二元進(jìn)氣道的性能影響。其結(jié)果表明,減小唇口面積會(huì)帶來(lái)一定的流量損失,但可以有效地降低起動(dòng)馬赫數(shù),提高總壓恢復(fù)系數(shù)。李曉華等[15]以某涵道風(fēng)扇為原型,在流場(chǎng)中模擬研究了不同唇口外形(原型、橢圓形、圓形)、擴(kuò)張角和涵道高度對(duì)涵道風(fēng)扇氣動(dòng)特性的影響,得到涵道唇口曲率半徑過(guò)小則氣動(dòng)效率降低的結(jié)論。龔天宇等[16]在研究?jī)?nèi)外流耦合效應(yīng)對(duì)分布式涵道風(fēng)扇的氣動(dòng)性能影響時(shí),發(fā)現(xiàn)不同飛行狀態(tài)中轉(zhuǎn)子葉片和唇口壁面都會(huì)對(duì)風(fēng)扇推力有顯著影響。姬樂(lè)強(qiáng)等[17]應(yīng)用CFD 和動(dòng)量源方法對(duì)唇口半徑、涵道擴(kuò)散角等主要設(shè)計(jì)參數(shù)進(jìn)行了優(yōu)化設(shè)計(jì),使風(fēng)扇組合體總拉力得到了有效提高。
由上述可知,當(dāng)前對(duì)涵道風(fēng)扇的相關(guān)研究有很多,且隨著數(shù)值模擬技術(shù)的迅猛發(fā)展,學(xué)者可通過(guò)數(shù)值模擬研究涵道風(fēng)扇的氣動(dòng)特性。部分學(xué)者對(duì)涵道風(fēng)扇唇口形狀進(jìn)行了優(yōu)化分析,并通過(guò)數(shù)值模擬計(jì)算加以驗(yàn)證,分析了不同涵道唇口形狀對(duì)涵道氣動(dòng)性能的影響,但鮮有學(xué)者對(duì)不同涵道進(jìn)氣唇口開(kāi)展相關(guān)實(shí)驗(yàn)研究。本文基于當(dāng)前研究現(xiàn)狀,設(shè)計(jì)了4 種不同形狀的涵道進(jìn)氣唇口構(gòu)型,并開(kāi)展了相關(guān)實(shí)驗(yàn)研究,通過(guò)實(shí)驗(yàn)驗(yàn)證不同唇口構(gòu)型涵道風(fēng)扇之間的氣動(dòng)差異,并對(duì)此進(jìn)行簡(jiǎn)要的分析。
風(fēng)洞的整體外觀如圖1 所示。風(fēng)洞的氣動(dòng)外廓尺寸為9.1 m×3.2 m×22.42 m(寬×高×長(zhǎng),下同);實(shí)驗(yàn)段尺寸為1.2 m×1.2 m×2.5 m;穩(wěn)定段尺寸為3.2 m×3.2 m×2.4 m。風(fēng)洞的風(fēng)速范圍為0.5~60 m/s;紊流度為ε≤4.01‰。
圖1 風(fēng)洞整體外觀圖Fig.1 Physical view of wind tunnel
動(dòng)力測(cè)試平臺(tái)是靈翼飛航科技有限公司提供的WF-CO-70KGF 共軸雙槳測(cè)試平臺(tái),具有高精度的推拉力測(cè)量。拉力測(cè)量的量程為0~686 N,分辨率為9.8 N,傳感器精度為0.1%+0.1%FS(full scale)。圖2 為動(dòng)力測(cè)試平臺(tái)。圖3 為風(fēng)洞內(nèi)實(shí)驗(yàn)圖。在對(duì)涵道風(fēng)扇測(cè)試時(shí)發(fā)現(xiàn)靜推力在空曠區(qū)域和在開(kāi)口風(fēng)洞中所測(cè)試的結(jié)果有偏差。為明確誤差大小,分別測(cè)試了外擴(kuò)狀、喇叭狀2 種唇口在開(kāi)闊區(qū)域(無(wú)風(fēng)洞背景干擾影響)下的靜推力。
圖2 動(dòng)力測(cè)試平臺(tái)Fig.2 Dynamic test platform
圖3 風(fēng)洞內(nèi)實(shí)驗(yàn)圖Fig.3 Experimental image inside the wind tunnel
1.3.1 實(shí)驗(yàn)?zāi)P?/p>
圖4 為4 種不同進(jìn)氣唇口構(gòu)型的涵道風(fēng)扇,由CATIA 建模,涵道風(fēng)扇內(nèi)壁直徑為125.5 mm,4 個(gè)涵道其他部分一致,區(qū)別僅在于唇口構(gòu)型不同。模型加工時(shí)轉(zhuǎn)子及其他部分由鋁合金加工,喇叭狀的進(jìn)氣唇口為鋁合金材質(zhì),其余唇口材質(zhì)均為3D 樹脂。
圖4 4 種進(jìn)氣唇口模型圖Fig.4 Four kinds of intake lip models
1)喇叭狀進(jìn)氣唇口:在圓周方向均勻向外擴(kuò)展,且向外擴(kuò)展較大,唇口前緣處最大內(nèi)壁半徑為R=149.94 mm。
2)內(nèi)斂式進(jìn)氣唇口:在圓周方向均勻向外擴(kuò)展,且向外擴(kuò)展較小,唇口前緣處最大內(nèi)壁半徑為R=130.515 mm。
3)外擴(kuò)狀進(jìn)氣唇口:一半采取內(nèi)斂式進(jìn)氣唇口,唇口前緣處最大內(nèi)壁半徑為R=130.515 mm;另一半圓滑過(guò)渡為喇叭狀進(jìn)氣唇口,唇口最小距中心為d=121.142 mm。
4)圓轉(zhuǎn)方式進(jìn)氣唇口:一半采取內(nèi)斂式進(jìn)氣唇口,唇口前緣處最大內(nèi)壁半徑為R=130.515 mm;另一半圓滑過(guò)渡為平緩方形唇口,唇口最小距中心為d=126.136 mm。
圖5 為涵道發(fā)動(dòng)機(jī)的實(shí)物圖,為TP100L 系列定制款,其最大電流為234 A,最大電壓為115 V,最大功率為27 kW,最大轉(zhuǎn)速為15 500 r/min。
圖5 涵道發(fā)動(dòng)機(jī)實(shí)物圖Fig.5 Physical picture of the engine
1.3.2 實(shí)驗(yàn)工況
本文在風(fēng)洞的動(dòng)力實(shí)驗(yàn)臺(tái)上對(duì)不同唇口構(gòu)型分別做了系統(tǒng)性的推力實(shí)驗(yàn),在0、14.2、30.7、41.8、49.3 m/s 5 個(gè)來(lái)流風(fēng)速工況以及0、30%、60%、90%、100% 5 個(gè)油門開(kāi)度工況下分別測(cè)得了風(fēng)阻、靜推力及動(dòng)推力,并分別計(jì)算出其凈推力。然后為排除風(fēng)洞背景的干擾,分別對(duì)外擴(kuò)狀進(jìn)氣唇口、喇叭狀進(jìn)氣唇口在開(kāi)闊區(qū)域和開(kāi)口風(fēng)洞中的靜推力值進(jìn)行了對(duì)比分析。最后從得到的推力中對(duì)比分析唇口對(duì)涵道風(fēng)扇性能的影響因素。其中,主要參數(shù)含義如下。
1)風(fēng)阻:涵道風(fēng)扇油門開(kāi)度為0%時(shí),不同來(lái)流風(fēng)速下所測(cè)得的涵道阻力。
2)靜推力:0 m/s 來(lái)流風(fēng)速時(shí),在動(dòng)力測(cè)試平臺(tái)上直接測(cè)得的涵道風(fēng)扇推力。
3)動(dòng)推力:不同來(lái)流風(fēng)速下,在動(dòng)力測(cè)試平臺(tái)上直接測(cè)得的涵道風(fēng)扇推力。
4)凈推力:不同來(lái)流風(fēng)速下,排除風(fēng)阻影響時(shí)的涵道風(fēng)扇推力,即凈推力等于動(dòng)推力減去風(fēng)阻。
1.4.1 模型簡(jiǎn)化
在進(jìn)行仿真分析計(jì)算時(shí),由于主要關(guān)注不同唇口構(gòu)型對(duì)涵道風(fēng)扇性能的整體影響,故對(duì)涵道模型進(jìn)行簡(jiǎn)化,保留進(jìn)氣錐和涵道壁,簡(jiǎn)化掉電機(jī)和轉(zhuǎn)子,如圖6 所示(此處以內(nèi)斂式進(jìn)氣道唇口為例,其他類型的進(jìn)氣唇口簡(jiǎn)化方式與之相同)。
圖6 喇叭狀進(jìn)氣唇口簡(jiǎn)化前后模型圖Fig.6 Model of horn shaped intake lip before and after simplification
1.4.2 流域劃分
在數(shù)值模擬時(shí),為避免邊界對(duì)涵道風(fēng)扇周圍的流場(chǎng)產(chǎn)生干擾,并考慮到計(jì)算的時(shí)間限制及計(jì)算域的范圍限制,本文以轉(zhuǎn)子直徑R為基準(zhǔn)做一圓柱流體外域,流域進(jìn)口距涵道唇口為15R,流域出口距涵唇口為30R,外域直徑為15R。在此計(jì)算域內(nèi)能充分避免邊界對(duì)涵道風(fēng)扇周圍的流場(chǎng)產(chǎn)生干擾并有效提高整體計(jì)算效率。
1.4.3 網(wǎng)格劃分
為保證數(shù)值模擬計(jì)算的準(zhǔn)確性,同時(shí)盡可能減少網(wǎng)格數(shù)量,本文采取非結(jié)構(gòu)網(wǎng)格計(jì)算,以內(nèi)斂式進(jìn)氣唇口為例,網(wǎng)格總數(shù)量為77 萬(wàn)(其他唇口構(gòu)型的網(wǎng)格數(shù)量大致與其相同),其中涵道處網(wǎng)格和外流域網(wǎng)格處網(wǎng)格分別如圖7、8 所示。
圖7 涵道處網(wǎng)格Fig.7 Grid at duct fan
圖8 外流域網(wǎng)格Fig.8 Grid at External Flow Field
1.4.4 邊界條件
流域進(jìn)口為50 m/s 的速度進(jìn)口,流域出口為101.325 kPa 的壓力出口。涵道表面及外流域壁面定義為無(wú)滑移壁面條件,即在固體邊界上流體的速度等于固體表面的速度。湍流方程為標(biāo)準(zhǔn)k-ε模型。
從圖9、10 的壓力云圖結(jié)果可知,喇叭狀進(jìn)氣唇口和內(nèi)斂式進(jìn)氣唇口附近壓力分布較均勻,而外擴(kuò)式進(jìn)氣唇口和圓轉(zhuǎn)方式進(jìn)氣唇口附近壓力分布明顯不均勻。從流線圖可以明顯看到:各進(jìn)氣唇口下的進(jìn)氣錐后側(cè)產(chǎn)生明顯的馬蹄渦,這符合圓柱繞流的基本規(guī)律;在喇叭狀進(jìn)氣唇口壁面處產(chǎn)生了明顯的漩渦,且其壁面上速度較小,而其他類型進(jìn)氣唇口的唇口涵道外壁未出現(xiàn)漩渦,這可能是由于喇叭狀進(jìn)氣唇口向外擴(kuò)展較大(唇口處半徑較大)而導(dǎo)致氣流分離,影響涵道風(fēng)扇的氣動(dòng)性能,使涵道風(fēng)扇表面的氣動(dòng)性能變差。
圖9 各進(jìn)氣唇口壓力云圖及流線圖Fig.9 Pressure nephogram and streamline diagram of each intake lip
圖10 各進(jìn)氣唇口壓力云圖及z=0.07 截面(唇口附近)處壓力云圖Fig.10 Pressure nephogram of each intake lip and pressure nephogram at section z=0.07 (near the lip)
2.2.1 風(fēng)阻實(shí)驗(yàn)結(jié)果
圖11 為不同風(fēng)速下4 種進(jìn)氣唇口的風(fēng)阻(反向推力)。由圖可知:4 種構(gòu)型的進(jìn)氣唇口風(fēng)阻值均隨風(fēng)速的增加而增大,且在31 m/s 風(fēng)速之前4 種構(gòu)型的進(jìn)氣唇口風(fēng)阻值相差不大;在31 m/s 風(fēng)速之后,隨著風(fēng)速增大,風(fēng)阻值增大的斜率增加,且喇叭狀進(jìn)氣唇口的風(fēng)阻值增加趨勢(shì)遠(yuǎn)大于其他3 種構(gòu)型的唇口,在49.3 m/s 風(fēng)速時(shí),喇叭狀進(jìn)氣唇口的風(fēng)阻相比內(nèi)斂式進(jìn)氣唇口的增加了14.85%。涵道風(fēng)扇的風(fēng)阻值越大,其氣動(dòng)性能越差,結(jié)合模型(其他3 種構(gòu)型唇口有一半一樣)可知,喇叭狀進(jìn)氣唇口的風(fēng)阻較大是由于其唇口向外擴(kuò)展較大(唇口處半徑較大)而導(dǎo)致的,且這種差距在較大風(fēng)速(31 m/s 以上)時(shí)更明顯。這與上述數(shù)值模擬得到的喇叭狀進(jìn)氣唇口在較大風(fēng)速時(shí)氣動(dòng)性能變差的結(jié)果相對(duì)應(yīng)。
圖11 不同風(fēng)速下四種進(jìn)氣唇口的風(fēng)阻Fig.11 Wind resistance of four intake lips at different wind speeds
2.2.2 靜推力實(shí)驗(yàn)結(jié)果
圖12 為不同油門下各進(jìn)氣唇口的靜推力結(jié)果圖。由圖可知,油門加大時(shí),4 種唇口涵道風(fēng)扇的靜推力值都隨之增大,且在90%油門開(kāi)度以內(nèi)基本呈線性關(guān)系,在油門開(kāi)度超過(guò)90%時(shí),靜推力的斜率逐漸下降。其中,喇叭狀進(jìn)氣唇口的靜推力值增加最多,在100%油門開(kāi)度時(shí)可達(dá)24.349 kg,內(nèi)斂式進(jìn)氣唇口的涵道的靜推力值增加最少,在100%油門開(kāi)度時(shí)可達(dá)20.023 kg,且隨著油門開(kāi)度加大,不同唇口之間的靜推力值逐漸拉大。據(jù)此分析,在較低油門開(kāi)度(60%以下)時(shí),涵道唇口對(duì)靜推力變化不明顯,隨著油門開(kāi)度加大,涵道唇口對(duì)靜推力的影響逐漸凸顯出來(lái),在100%油門開(kāi)度時(shí),喇叭狀、外擴(kuò)式進(jìn)氣唇口的靜推力相比內(nèi)斂式進(jìn)氣唇口分別增加了21.61%、11.08%。在較高油門開(kāi)度(60%油門開(kāi)度以上)時(shí),唇口構(gòu)型對(duì)涵道靜推力的影響更加明顯。
圖12 不同油門下各進(jìn)氣唇口的靜推力Fig.12 Static thrust of each intake lip under different throttles
2.2.3 動(dòng)推力實(shí)驗(yàn)結(jié)果
圖13 及圖14 分別為60%、100%油門開(kāi)度下的動(dòng)推力圖。由圖可知,4 種唇口的涵道風(fēng)扇動(dòng)推力值隨風(fēng)速增加而減小,隨油門開(kāi)度的增大而增加,且均在風(fēng)速為31 m/s 后曲線斜率增大。其中,在風(fēng)速為31 m/s 之前,喇叭狀進(jìn)氣唇口在相同風(fēng)速下的涵道動(dòng)推力值最大,外擴(kuò)式進(jìn)氣唇口次之,內(nèi)斂式進(jìn)氣唇口最小。在100%油門開(kāi)度、49.3 m/s的風(fēng)速時(shí)喇叭狀進(jìn)氣唇口涵道風(fēng)扇的動(dòng)推力可達(dá)8.63 kg,外擴(kuò)式進(jìn)氣唇口涵道風(fēng)扇的動(dòng)推力可達(dá)8.916 kg。在100%油門開(kāi)度、14.2 m/s 風(fēng)速時(shí),喇叭狀、外擴(kuò)式進(jìn)氣唇口的動(dòng)推力相比內(nèi)斂式進(jìn)氣唇口分別增加了18.00%、12.31%。隨著風(fēng)速增大,喇叭狀進(jìn)氣唇口的動(dòng)推力與外擴(kuò)式進(jìn)氣唇口的動(dòng)推力之間差值減少,整體上喇叭狀進(jìn)氣唇口的動(dòng)推力與外擴(kuò)式唇口的動(dòng)推力值相差不大,而與內(nèi)斂式進(jìn)氣唇口、圓轉(zhuǎn)方式進(jìn)氣唇口之間的動(dòng)推力值相差較大,表明喇叭狀進(jìn)氣唇口、外擴(kuò)式進(jìn)氣唇口較于其他2 種類型唇口的涵道動(dòng)推力更高。
圖14 100%油門開(kāi)度不同風(fēng)速下各進(jìn)氣唇口的動(dòng)推力Fig.14 Dynamic thrust of each intake lip at different wind speeds on 100% throttle
2.2.4 凈推力實(shí)驗(yàn)結(jié)果
圖15 及圖16 分別為60%、100%油門開(kāi)度下的凈推力圖。由圖可知,4 種唇口涵道的凈推力在同一油門下隨風(fēng)速增加而減小,隨油門的增大而增加。其中,喇叭狀進(jìn)氣唇口在相同風(fēng)速下涵道的凈推力值最大,外擴(kuò)式進(jìn)氣唇口次之,圓轉(zhuǎn)方式進(jìn)氣唇口較小,內(nèi)斂式進(jìn)氣唇口最小。在100%油門開(kāi)度、49.3 m/s 風(fēng)速時(shí),喇叭狀進(jìn)氣唇口涵道風(fēng)扇的凈推力值可達(dá)18.3 kg,外擴(kuò)式進(jìn)氣唇口涵道風(fēng)扇的凈推力達(dá)17.1 kg,內(nèi)斂式進(jìn)氣唇口涵道風(fēng)扇的推力值僅為15.3 kg。在100%油門開(kāi)度、14.2 m/s 風(fēng)速時(shí),喇叭狀、外擴(kuò)狀進(jìn)氣唇口的凈推力相比內(nèi)斂式進(jìn)氣唇口分別增加了17.58%、12.77%。可知,喇叭狀進(jìn)氣唇口、外擴(kuò)式進(jìn)氣唇口與其他2 種構(gòu)型唇口間凈推力值相差較大,這與上述動(dòng)推力得到的結(jié)果基本一致。表明喇叭狀進(jìn)氣唇口、外擴(kuò)式進(jìn)氣唇口較于其他2 種類型唇口的涵道凈推力更高。而且喇叭狀進(jìn)氣唇口的凈推力值增加明顯,充分證明了涵道唇口半徑對(duì)涵道風(fēng)扇推力的影響,唇口半徑增大,涵道進(jìn)氣量增大,使得涵道風(fēng)扇的凈推力值增加。
圖15 60%油門開(kāi)度不同風(fēng)速下各進(jìn)氣唇口的凈推力Fig.15 Net thrust of each inlet lip at different wind speeds of 60% throttle
圖16 100%油門開(kāi)度不同風(fēng)速下各進(jìn)氣唇口的凈推力Fig.16 Net thrust of each inlet lip at different wind speeds of 100% throttle
圖17、圖18 分別為外擴(kuò)狀進(jìn)氣唇口、喇叭狀進(jìn)氣唇口風(fēng)洞內(nèi)外測(cè)量結(jié)果對(duì)比圖。由圖可知,在風(fēng)洞外測(cè)量的靜推力值均比在風(fēng)洞內(nèi)測(cè)量的值大,且喇叭狀進(jìn)氣唇口的差值更為明顯,在風(fēng)洞外測(cè)量的最大靜推力可達(dá)29.676 kg,而風(fēng)洞內(nèi)測(cè)量的靜推力僅為24.350 kg,相差5.3 kg,這主要是由于在風(fēng)洞中進(jìn)行測(cè)量時(shí)由于風(fēng)洞壁的影響會(huì)降低涵道的進(jìn)氣量導(dǎo)致的。喇叭狀進(jìn)氣唇口構(gòu)型的靜推力值明顯比外擴(kuò)狀進(jìn)氣唇口的大,這是由于喇叭狀進(jìn)氣唇口的唇口半徑比外擴(kuò)狀的更大,從而導(dǎo)致其涵道的進(jìn)氣量更大。
圖17 外擴(kuò)狀進(jìn)氣唇口風(fēng)洞內(nèi)外測(cè)量結(jié)果Fig.17 Measurement results of the expandable intake lip inside and outside the wind tunnel
圖18 喇叭狀進(jìn)氣口風(fēng)洞內(nèi)外測(cè)量結(jié)果Fig.18 Measurement results of the Horn shaped intake lip inside and outside the wind tunnel
本文通過(guò)數(shù)值模擬及實(shí)驗(yàn)手段對(duì)4 種不同唇口構(gòu)型的涵道風(fēng)扇進(jìn)行了研究。通過(guò)數(shù)值模擬手段對(duì)不同唇口構(gòu)型的流場(chǎng)分布進(jìn)行了分析,并通過(guò)搭建凈力測(cè)試平臺(tái)對(duì)結(jié)果進(jìn)行了驗(yàn)證,最后在回流風(fēng)洞中研究了不同唇口構(gòu)型對(duì)小型電驅(qū)涵道風(fēng)扇氣動(dòng)性能的影響,得出如下結(jié)論。
1)涵道風(fēng)扇的推力(靜推力、動(dòng)推力及凈推力)隨電機(jī)油門的增大而增大,隨來(lái)流風(fēng)速的增加而降低。涵道風(fēng)扇的風(fēng)阻隨著風(fēng)速的增加而增大。
2)增大涵道唇口半徑可以有效提高涵道風(fēng)扇的推力。喇叭狀、外擴(kuò)式進(jìn)氣唇口構(gòu)型涵道風(fēng)扇的推力都較大。在100%油門開(kāi)度時(shí),相比于內(nèi)斂式進(jìn)氣唇口,喇叭狀、外擴(kuò)式進(jìn)氣唇口構(gòu)型的靜推力分別提高21.61%、11.08%;在14.2 m/s 風(fēng)速時(shí),喇叭狀、外擴(kuò)式進(jìn)氣唇口構(gòu)型的動(dòng)推力分別提高18.00%、12.31%,凈推力分別提高17.58%、12.77%。喇叭狀進(jìn)氣唇口的推力值均比外擴(kuò)狀進(jìn)氣唇口的值大,表明涵道唇口半徑增大可以有效提高涵道風(fēng)扇的推力。
3)增大唇口半徑會(huì)提高涵道風(fēng)扇推力,但過(guò)大的唇口半徑在較大風(fēng)速(31 m/s 以上)時(shí)會(huì)影響涵道風(fēng)扇的氣動(dòng)性能。數(shù)值結(jié)果與實(shí)驗(yàn)結(jié)果表明,過(guò)大的唇口半徑會(huì)導(dǎo)致在較大風(fēng)速時(shí)涵道風(fēng)扇的風(fēng)阻增加,在49.3 m/s 風(fēng)速時(shí),喇叭狀進(jìn)氣唇口的風(fēng)阻相比內(nèi)斂式進(jìn)氣唇口的增加了14.85%。在流場(chǎng)上表現(xiàn)為進(jìn)氣唇口的外壁面有明顯的渦旋渦結(jié)構(gòu),即涵道風(fēng)扇唇口外壁側(cè)氣流分離嚴(yán)重,影響了涵道風(fēng)扇的氣動(dòng)性能。