入射波
- 霍普金森壓桿整形器模型
試時,斜坡型的入射波是合適的,因此需要對傳統(tǒng)的霍普金森桿產(chǎn)生的矩形波進(jìn)行整形。三桿技術(shù)[2]、異型子彈[3]和整形器[4]都可以對入射波波形進(jìn)行調(diào)整。在入射桿和子彈之間添加整形器是最簡單、實用的入射波整形方法。整形器的塑性變形能夠增加入射波的應(yīng)力上升時間,有利于實現(xiàn)應(yīng)力平衡和常應(yīng)變率。采用整形器調(diào)整入射波波形的試驗方法已經(jīng)成功應(yīng)用于測試金屬、橡膠和混凝土等多種類型材料[5-7]。整形器不僅應(yīng)用于傳統(tǒng)的霍普金森壓桿(SHPB),還應(yīng)用于霍普金森拉桿[8]裝置
兵工學(xué)報 2023年7期2023-08-08
- 高度局域線偏振時空光渦旋的生成方法
應(yīng)用前景。1 入射波包預(yù)處理不失一般性，具有拉蓋爾-高斯模分布且拓?fù)浜蔀?1的水平偏振STOV可表述為式中： ω 是波包在空間域內(nèi)的束腰半徑， ωt是時域中波包最大強(qiáng)度的 1 /e2處的半脈沖寬度。ex是沿x方向的單位向量。同樣地，拓?fù)潆姾蔀?1的水平線偏振光STOV可表述為通過之前的研究可知，由于時空像散效應(yīng)，波包中的時空螺旋相位在通過高數(shù)值孔徑透鏡聚焦時會被破壞[13]。為了防止時空相位結(jié)構(gòu)的崩潰，我們用類似于柱透鏡模式轉(zhuǎn)換器中用于從厄米-高斯（HG）
光學(xué)儀器 2022年6期2023-01-15
- 應(yīng)用混頻超聲檢測微小缺陷
]，其中，根據(jù)入射波信號相對于缺陷的位置的不同，共線混頻又分為同側(cè)共線混頻和異側(cè)共線混頻。非線性混頻現(xiàn)象最早由Jones[8]發(fā)現(xiàn)，并提出了兩列聲波產(chǎn)生混頻波的5種模式，給出了產(chǎn)生混頻效應(yīng)的共振條件。Croxford等[9]利用體波非線性效應(yīng)研究了材料塑性損傷和疲勞程度與混頻參量間的關(guān)系，發(fā)現(xiàn)混頻參量隨材料損傷或疲勞程度增大而增大。Zhao等[10]根據(jù)有限元仿真和實驗結(jié)果驗證入射波頻率對共線混頻信號強(qiáng)弱有影響。Jiao等[11]研究了非共線混頻法中的兩束
應(yīng)用聲學(xué) 2022年6期2022-11-23
- 規(guī)則波作用下斜開槽防波堤的波浪力研究
防波堤孔隙率和入射波陡等因素的關(guān)系，探討了雙層垂直開槽防波堤與波浪的相互作用，結(jié)果表明：雙層防波堤的透射系數(shù)和最大水平力大于單層防波堤對應(yīng)值。Bergmann等[11]研究了不同波參數(shù)和結(jié)構(gòu)孔隙率工況下的透水垂直墻壓力分布，并與不透水墻的理論公式進(jìn)行了對比，引入兩個與結(jié)構(gòu)孔隙率相關(guān)的參數(shù)解釋透水墻處的非線性過程，隨后建立了新的壓力分布預(yù)測公式。本文結(jié)合斜坡式防波堤和開孔防波堤的優(yōu)勢，提出了一種安全、高效和環(huán)保的斜開槽防波堤，通過在堤身開設(shè)三個高度不同的斜槽
海洋湖沼通報 2022年5期2022-11-04
- 基于全非線性流函數(shù)理論的規(guī)則波中船舶 大幅運動弱非線性數(shù)值模型研究
作用在船體上的入射波主干擾力（Froude-Krylov力，下文簡稱F-K力）和靜水恢復(fù)力是主要考慮的非線性流體載荷，通常在入射波面以下的瞬時船體濕表面上評估，線性波浪理論模型常用來進(jìn)行船體非線性F-K力的計算。然而不容忽視的事實是在高海況下海浪本身的非線性效應(yīng)較為明顯，典型的就是波面的尖峰坦谷特征。RAJENDRAN研究了二階Stokes波浪理論效應(yīng)對惡劣海況下船舶垂向非線性運動的影響，其中入射波壓力采用包括二階入射速度勢的波浪理論來計算，通過在瞬時船體
船舶 2022年4期2022-08-20
- 基于廣義總場散射場技術(shù)的地面電磁環(huán)境數(shù)值方法
能有效引入平面入射波，但散射體被限制在TF/SF邊界內(nèi)[9-10]。隨后，眾多學(xué)者對TF/SF進(jìn)行了改進(jìn)[5,11-17]。FDTD方法是研究電磁波與地面相互作用的常用數(shù)值計算方法[18-25]，而有效的平面波加載方法一直是重點關(guān)注的研究內(nèi)容。Chan等[18]最先提出將FDTD方法應(yīng)用于粗糙地面的散射計算。1994年，F(xiàn)ung等[19]較系統(tǒng)地闡述了用FDTD方法研究粗糙地面的電磁散射，提出以上表面處的TF/SF邊界為粗糙地面來加載入射波，側(cè)邊直接接吸收
現(xiàn)代應(yīng)用物理 2022年2期2022-08-11
- 半潮堤前的反射形態(tài)與時均流速場分析
要影響因素包括入射波陡、相對水深、相對淹沒深度，其中相對淹沒深度的影響最為顯著。采用模型試驗和時頻分離技術(shù)分析了不同水位工況下半潮堤的反射效應(yīng)，結(jié)合數(shù)值模擬進(jìn)一步研究了反射的波形和速度場。1 試驗布置和試驗方法試驗在波浪水槽中進(jìn)行，波浪水槽尺寸為30 m×0.4 m×0.65 m(長×寬×高)，如圖1所示。試驗工況來自于實際工程，依據(jù)重力相似準(zhǔn)則設(shè)計，考慮造波能力、水槽和建筑物尺度將模型比尺定為1∶40。x=0置于造波板的平衡位置，順浪向為正，z=0置于底
海洋工程 2022年3期2022-06-06
- SHPB入射波相似律與整形技術(shù)的試驗與數(shù)值研究
度不同，會導(dǎo)致入射波形發(fā)生彌散效應(yīng)[10]，這種現(xiàn)象不僅會影響試驗時的動態(tài)應(yīng)力平衡，而且有可能會掩蓋材料本身的力學(xué)特性。因此，為了能得到更準(zhǔn)確的試驗數(shù)據(jù)，需要對入射波的波形進(jìn)行修正，研究表明主要有改變撞擊桿的形狀[11]、使用預(yù)加載桿技術(shù)和脈沖整形器技術(shù)[12]。由于前兩種方法有很多弊端如撞擊桿形狀加工困難、很難實現(xiàn)恒應(yīng)變率加載等，所以波形整形器就成為應(yīng)用最廣泛的脈沖整形技術(shù)，它是通過對入射波形的調(diào)整來改變反射波形，其原理是在撞擊桿和入射桿端面之間放置一個
振動與沖擊 2022年6期2022-03-27
- 均勻平面波對理想導(dǎo)體垂直入射的matlab 仿真
1 中反射波和入射波形成駐波，本文利用Matlab 對駐波的形成和特點進(jìn)行了仿真，將抽象的電磁波形象化，取得良好的教學(xué)效果。2 均勻平面波對理想導(dǎo)體垂直入射仿真這里討論沿正Z 方向傳播的均勻平面波，其瞬時表達(dá)式的形式如下：以一頻率為10 MHz 的TEM 波在線性各項同性的理想介質(zhì)中的傳播為例，用matlab 軟件動態(tài)仿真了電磁波的傳播過程，其中電場強(qiáng)度的振幅取20 m，則磁場振幅為20/377≈0.05（m），用 到 了matlab 的zeros(())
廣東通信技術(shù) 2022年2期2022-03-09
- 自旋-軌道相互作用下X型渦旋光束的傳播特性
進(jìn)行了研究，當(dāng)入射波為傳統(tǒng)非經(jīng)典波束，即旋轉(zhuǎn)相位因子對強(qiáng)度和相位均有影響的渦旋光束時，傳統(tǒng)非經(jīng)典渦旋光束在實驗中不易進(jìn)行調(diào)制。PANG Xiaoyan 等［28］提出了一種新型的非經(jīng)典渦旋光束（X 型渦旋光束），此類非經(jīng)典渦旋光束的旋轉(zhuǎn)相位因子只對其光場相位分布有影響，并且通過空間光調(diào)制器或者螺旋相位板調(diào)制即可產(chǎn)生，并研究表明X 型渦旋光束在緊聚焦系統(tǒng)中會產(chǎn)生一些有異與傳統(tǒng)經(jīng)典渦旋和傳統(tǒng)非經(jīng)典渦旋光束的橫向焦移和光強(qiáng)旋轉(zhuǎn)現(xiàn)象，而且其旋轉(zhuǎn)相位梯度對非經(jīng)典渦旋
光子學(xué)報 2022年1期2022-02-22
- 基于土體連續(xù)性作用下?lián)跬翂恿憫?yīng)的顯式閉合形式解
相對轉(zhuǎn)度系數(shù)下入射波頻率對擋土墻-土系統(tǒng)內(nèi)力的影響，闡述入射波頻率對擋土墻-土系統(tǒng)動力響應(yīng)的影響。本文模型不僅傳承了Scott模型的簡便性，還考慮了土體連續(xù)性作用的影響。通過將結(jié)果與現(xiàn)有連續(xù)介質(zhì)模型和Scott模型獲得的結(jié)果進(jìn)行比較，有效地驗證了所提出模型的準(zhǔn)確性。1 分析方法1.1 擋土墻-土系統(tǒng)的微分方程地震作用下?lián)跬翂?土系統(tǒng)動力響應(yīng)計算示意圖如圖1所示，該系統(tǒng)經(jīng)受垂直入射的S波，其振幅為ur且頻率為ω?；靥钔量梢暈楦飨蛲缘酿椥圆牧?，擋土墻視為線
振動與沖擊 2022年3期2022-02-22
- 俯仰角對一維干涉儀測向及定位的影響分析
理圖輻射源目標(biāo)入射波到達(dá)同一基線的兩個天線單元時的相位差 由干涉儀基線長度、入射波相對于基線法線的角度、信號波長 共同確定。通過鑒相器解算出相位差 后，即可解算出入射波相對基線法線的角度，如下所示：2 建立干涉儀三維測向模型圖2 干涉儀三維測向模型現(xiàn)做如下假設(shè)[1]：①干涉儀基線d與飛機(jī)機(jī)身軸線平行安裝，圖中紅線代表干涉儀基線d；②H為載機(jī)相對于目標(biāo)的垂直高度；③R為飛機(jī)在目標(biāo)所在水平面上投影與目標(biāo)之間距離；④為干涉儀基線在目標(biāo)所在水平面投影與目標(biāo)之間夾角
科學(xué)與信息化 2022年1期2022-01-14
- 整形器對SHPB入射波形影響規(guī)律的定量研究
、脈沖的幅值等入射波特征[16]，減小了撞擊過程中產(chǎn)生的高頻振蕩以及實現(xiàn)試樣在加載過程中的恒應(yīng)變率加載. 波形整形技術(shù)主要有異型撞擊桿和波形整形器，后者在SHPB實驗中受到廣泛應(yīng)用. 對于整形器已經(jīng)有很多人開展了研究，大部分是針對某一類材料，例如對于混凝土等脆性材料，李為民等[17]研究了不同直徑黃銅整形器對入射脈沖的整形效果，實現(xiàn)了恒應(yīng)變率加載；對于泡沫鋁材料，ZOU等[18]采用紫銅作為整形器的材料，調(diào)整輸入波的形狀，成功地獲得了一種泡沫鋁在高應(yīng)變率下
北京理工大學(xué)學(xué)報 2021年9期2021-10-18
- 基于設(shè)計地震動的斜入射波時程確定方法對土石壩地震響應(yīng)的影響
計計算的前提，入射波是地震動輸入的基礎(chǔ)。GB 51247—2018 《水工建筑物抗震設(shè)計標(biāo)準(zhǔn)》[1]規(guī)定采用平坦基巖地表水平向地震動峰值加速度作為表征設(shè)計地震動強(qiáng)度的主要參數(shù)，設(shè)計地震動是抗震計算的依據(jù)，因此，研究設(shè)計地震動下入射波幅值及時程確定方法具有重要實際工程意義。在進(jìn)行大壩抗震設(shè)計計算時，通常假定地震波垂直入射[2]，按一維反演方法依據(jù)壩址設(shè)計地震動水平分量確定入射波幅值和時程。然而，當(dāng)工程場地距震源較近時，地震波經(jīng)過有限次反射和透射后到達(dá)地表，并
振動與沖擊 2021年19期2021-10-18
- 石墨烯超表面等離子體誘導(dǎo)透明的研究
金屬線條可以被入射波直接激勵，在頻譜上產(chǎn)生相應(yīng)的諧振曲線，開口環(huán)作為暗模不被入射波直接激勵，而是通過明模式的近場作用對它產(chǎn)生共振激勵，從而在原來的高吸收譜中產(chǎn)生一個透明窗口[10-11]. ZHANG等[12]設(shè)計了一個寬度較寬的銀線條作為明模式以及一對寬度較窄的銀線條作為暗模式來實現(xiàn)EIT，該結(jié)構(gòu)通過明暗模式之間的近場耦合來形成PIT現(xiàn)象. 當(dāng)明暗模式相互靠近時，暗模式會被明模式的諧振場激發(fā)，在諧振場處產(chǎn)生誘導(dǎo)透明. 隨著諧振單元距離減小，明暗模式之間的
深圳大學(xué)學(xué)報（理工版） 2021年5期2021-09-23
- 非均勻波導(dǎo)中的最大聲能流透射及魯棒性分析
式, 分析任意入射波的能流透射率隨頻率的變化, 進(jìn)而討論任意給定頻率下能夠產(chǎn)生最大能流透射率的最佳入射波, 并給出數(shù)組全透射聲場算例.最佳入射波僅由可傳播模態(tài)決定, 與衰逝模態(tài)無關(guān).利用衰逝模態(tài)不攜帶能流的特性, 討論衰逝模態(tài)對產(chǎn)生能流最大透射聲場的影響, 并分析最大能流透射的魯棒性.在頻率滿足一定條件時, 全透射聲場可能表現(xiàn)出完美魯棒性.文中所述方法可延伸至多種非均勻波導(dǎo)以分析其中的能流最大透射問題.1 引 言波在非均勻介質(zhì)中傳播時會受到多重散射的作用,
物理學(xué)報 2021年17期2021-09-17
- 柱面SH波作用下管道的動應(yīng)力集中研究
討論了爆心距和入射波頻率對DSCF的影響。最后，給出了波陣面曲率的影響可以忽略的爆心距閾值。1 管道與土體的動力相互作用分析1.1 簡化模型我們假設(shè)一個線狀波源位于O1，圓形管道軸線與O2重合，內(nèi)半徑為a，外半徑為b，O1O2之間的距離為r0，并在O1與O2分別建立坐標(biāo)系O1x1y1與O2x2y2(見圖1)。P為土體中任意一點，與O1、O2的距離分別為r1、r2，在O1處產(chǎn)生的柱面SH波的位移函數(shù)為[16-17](1)圖1 柱面SH波Fig.1 Cylin
工程爆破 2021年4期2021-09-06
- 瀝青混凝土路面電磁散射的FDTD研究
3)。1.3 入射波的引入在水平線上引入入射波，入射角為θi，角頻率為ω，連接邊上的點r′=xx′+yy′在入射波方向上的投影為d=xsinθi-ycosθi。(4)距離d的入射波可以通過以線性插值的方法得到，(5)式和(6)式中floor代表向下取整，Einc(d)=[1-d+floor(d)]Einc[floor(d)]+[d-floor(d)]Einc[floor(d)+1]，(5)Hinc(d)=[1-d+floor(d)]Hinc[floor(d
延安大學(xué)學(xué)報（自然科學(xué)版） 2021年2期2021-06-18
- 沖擊載荷下螺栓預(yù)緊力對應(yīng)力波影響分析
緊力模擬方法及入射波幅值選取2.1 預(yù)緊力加載方式數(shù)值模擬中可采取多種方法對螺栓施加預(yù)緊力，如初應(yīng)力單元法、初始滲透法、降溫等效法等[12]。文中采用降溫等效法，即先使螺栓軸向與法蘭面過盈配合，其后對螺栓升溫，使其軸向長度膨脹至大于法蘭厚度，再對螺栓溫降。由于螺栓的收縮受到緊固件的限制，使得螺桿受拉，被緊固件受壓，通過這樣的原理就能通過降低溫度來等效施加螺栓預(yù)緊力[6]。經(jīng)典的設(shè)計慣例是螺栓的預(yù)緊力一般可達(dá)螺栓屈服強(qiáng)度的50%～70%[13-14]。以此為
裝備環(huán)境工程 2021年5期2021-06-04
- 港內(nèi)地形對N波誘發(fā)的港灣共振影響研究
統(tǒng)研究了在不同入射波幅和港底剖面形狀條件下孤立波對港內(nèi)波幅演化、共振波幅及港內(nèi)總波能和相對波能分布的影響。Gao等[8-9]進(jìn)一步使用改進(jìn)的正交模態(tài)分解法和Boussinesq數(shù)值模型研究了連續(xù)孤立波和N波的波形參數(shù)對港內(nèi)最大爬高及港內(nèi)相對波能分布的影響，上述研究中港內(nèi)均設(shè)置為平底地形。隨后，鄭子波等[10]引入折線型地形，系統(tǒng)研究了該地形條件對孤立波誘發(fā)的港內(nèi)最大爬高及波能的影響。Gao等[11]利用Boussinesq數(shù)值模型研究了高模態(tài)下雙色短波群在
哈爾濱工程大學(xué)學(xué)報 2021年3期2021-05-08
- 基于超材料的太赫茲角度濾波器研究
透過正(法向)入射波，帶通角度濾波器僅可以透過[0°,90°)某一角度的入射波，高通角度濾波器僅可以透過某一角度到90°的入射波。傳統(tǒng)的角度濾波器可通過法布里-珀羅標(biāo)準(zhǔn)具形式來實現(xiàn)[6]，但其具有結(jié)構(gòu)復(fù)雜、體積大等缺點。近年來，有研究人員采用新的方法設(shè)計角度濾波器。如2012年文獻(xiàn)[7]提出了基于諧振波導(dǎo)光柵的帶通角度濾波器，其濾波角(入射波在該角度處具有最大的透射率)為45°，3 dB角度帶寬(比峰值功率小3 dB的角度寬度)為20°，該角度濾波器具有較
重慶郵電大學(xué)學(xué)報(自然科學(xué)版) 2021年2期2021-04-29
- 礁面大糙率存在下孤立波傳播變形及爬高實驗研究
耗將削弱大量的入射波能，因此研究海嘯波在珊瑚礁海岸附近的傳播變形和岸灘爬高特征，可為評估珊瑚礁地形對海嘯災(zāi)害的防治作用提供參考依據(jù)。由于海嘯波的首波接近孤立波，因此學(xué)術(shù)界多采用孤立波來模擬海嘯波[7]。與對規(guī)則波和不規(guī)則波的研究相比，國內(nèi)外利用物理模型實驗來研究孤立波與粗糙珊瑚礁地形相互作用問題較為少見。文獻(xiàn)中僅有Quiroga 和Cheung[8]將礁面糙率概化為與水槽等寬并按照一定間距分布的矩形木條，通過物理模型實驗對不同礁面粗糙度時孤立波傳播變形特性
海洋學(xué)報 2021年3期2021-04-29
- V形布局地形上不同頻率入射波的布拉格共振特性研究
最強(qiáng)狀態(tài)對應(yīng)的入射波布拉格共振引發(fā)的波能聚焦特性，而真實的波浪由不同頻率的波組成。因此，本文采用文獻(xiàn)[10]中的數(shù)學(xué)模型進(jìn)一步研究了在二維布拉格共振的共振主頻附近，V形布局地形在不同頻率入射波下 （保持地形波陡與入射波波陡不變）的布拉格共振聚焦特性，研究的成果可為布拉格共振發(fā)電的實際應(yīng)用提供理論參考。1 波浪與地形的耦合模型及驗證利用不同頻率的規(guī)則波進(jìn)行正向入射和斜向入射（以 θ=19.47°為例，其中 θ為地形法線和入射波的夾角），以復(fù)演文獻(xiàn)[11]中的
可再生能源 2021年3期2021-03-20
- 煙顆粒對太赫茲波衰減特性的影響研究
算不同太赫茲波入射波長下煙顆粒的復(fù)折射率，見表1。本文在求解煙顆粒的衰減系數(shù)時對煙顆粒進(jìn)行多次旋轉(zhuǎn)并求平均值。表1 不同太赫茲波入射波長下煙顆粒的復(fù)折射率為了保證在對煙顆粒吸收和散射特性進(jìn)行計算時的精度，計算時輸入的模型必須滿足以下公式要求：|m′|kd(1)式中：m′為不同太赫茲入射波長下煙顆粒的復(fù)折射率，其值參考表1；d為相鄰的兩個偶極子間的距離(μm);k=2π/λ，λ為太赫茲波入射波長(μm)。若要滿足上述公式(1)，d需要足夠小，即偶極子數(shù)量N要
安全與環(huán)境工程 2021年1期2021-03-11
- 應(yīng)力波在吊索-梁結(jié)頭處的傳播規(guī)律
α。索1端部有入射波u0向上傳播，傳播至結(jié)頭處時發(fā)生反射和透射，產(chǎn)生的反射波向下傳播，包含縱波u1及橫波w1。同時，梁2中有透射縱波u2和透射彎曲波w2，梁3中有透射縱波u3和透射彎曲波w3，正負(fù)號規(guī)定如圖1所示，其中，假設(shè)各質(zhì)點縱向位移正方向與波的傳播方向相反，即為拉伸波。圖1 理論模型假設(shè)結(jié)頭為剛體，入射波由吊索傳播至結(jié)頭處時，結(jié)頭只有平動，而沒有轉(zhuǎn)動，結(jié)頭的縱向位移為u、橫向位移為w，正負(fù)號規(guī)定如圖2所示。圖2 結(jié)頭位移及轉(zhuǎn)角由結(jié)頭與梁和索的位移協(xié)調(diào)
科學(xué)技術(shù)與工程 2021年2期2021-02-23
- 非均勻波導(dǎo)中的聲聚焦
某位置時的最佳入射波, 并畫出了相應(yīng)的聚焦聲場.研究了三種非均勻情況: 水平變截面波導(dǎo)、含散射體波導(dǎo)以及聲速垂直變化波導(dǎo).結(jié)果表明, 當(dāng)輸入最佳入射波時, 在非均勻波導(dǎo)中可以產(chǎn)生良好的單點或多點聲聚焦效果, 聲波的聚焦過程充分地利用了波導(dǎo)結(jié)構(gòu)及介質(zhì)非均勻性對聲波的散射作用.1 引 言聲波聚焦在聲通信、聲成像、無損檢測以及超聲醫(yī)學(xué)治療等領(lǐng)域具有重要的應(yīng)用價值.目前實現(xiàn)聲波聚焦的一種手段是設(shè)計特殊的材料和結(jié)構(gòu), 例如二維聲子晶體[1]、聲透鏡[2,3]、負(fù)折射
物理學(xué)報 2020年7期2020-04-30
- 霍普金森撞擊桿對入射波形影響的數(shù)值模擬
，可以通過調(diào)整入射波形來加以改善[6]，通常用于調(diào)整入射波形的方法有，在輸入桿前預(yù)置一根相同材質(zhì)的彈性桿，整形器技術(shù)及改變撞擊桿的形狀。改變撞擊桿形狀并分析其參量對入射波形的影響正是本文的研究內(nèi)容。理論上最適合SHPB實驗的加載波為正弦諧波，它既能提供充足的上升時間又能消除波形中的振蕩現(xiàn)象，李夕兵[7-9]等通過機(jī)械反演研制出了梭形撞擊桿，并將其應(yīng)用于巖石材料的SHPB實驗[10-12]，認(rèn)為其能有效的消除振蕩現(xiàn)象,但絕大多數(shù)研究者在研究過程中并沒有針對不
工程爆破 2020年1期2020-03-23
- 非線性波動方程的新數(shù)值迭代方法*
是一個已知量.入射波的能流密度 Pi可以表示為本文需要計算在 x =L 處出射的各階諧波的聲場.它們可以表示為其中 Bon就是要計算的量.出射波的能流密度Pon可以表示為為了求解在 [ 0 ,L] 坐標(biāo)間隔內(nèi)的非線性聲場,用有限差分法來求解方程(17)—(23).在迭代計算中, 令 A(0)=0 和 A?(0)=0 , 非 零的 A(m)和A?(m)由邊界激勵條件產(chǎn)生.用到的邊界條件是：在x=0和 x =L 兩個端點處, 各階諧波的位移和垂直應(yīng)力都是連續(xù)的
物理學(xué)報 2020年3期2020-02-16
- 應(yīng)力波反射法判定缺陷程度的量化計算
，見圖1，樁頂入射波為V0，缺陷透射波為V。樁身缺陷界面Ⅰ（上界面）的入射波為Vi，反射波為Vr，樁身阻抗為Z1，缺陷段阻抗為Z2，阻抗比即樁身完整性系數(shù)）[2]。圖1 樁身缺陷當(dāng)樁頂入射波V0沿著樁身向下傳播[3-4]，樁身材料阻尼引起的阻力波幅值衰減符合指數(shù)規(guī)律，樁身阻尼系數(shù)為a，樁周土阻力引起的阻力波導(dǎo)致的速度衰減值為Vs1，令e-αx=φ則有：其中：x——缺陷位置到樁頂?shù)木嚯x；C——波速；△t——缺陷反射波與樁頂入射波峰的時間差。當(dāng)反射波Vr沿著樁
建材與裝飾 2020年4期2020-01-16
- 半波損失的形成和機(jī)理分析
振動相位相對于入射波到達(dá)入射點時的振動相位相差π，也就是發(fā)生了π相位突變，這種現(xiàn)象稱為半波損失．簡單地說，波從波疏介質(zhì)入射到波密介質(zhì)并從界面處反射回波疏介質(zhì)發(fā)生了π相位突變的現(xiàn)象稱為半波損失．舉例來說，如果我們將繩索的一端固定在墻壁上，那么當(dāng)機(jī)械波從繩索傳向墻壁并且從結(jié)點反射回繩索時，在結(jié)點處就會發(fā)生半波損失．同樣的，如果波從空氣傳向山體并從分界面處反射回空氣中時，也會發(fā)生半波損失．為什么π相位突變稱為半波損失呢？這是因為波在傳播過程中，在一個周期的時間內(nèi)
物理通報 2019年1期2019-12-29
- 采用波浪繞射理論對凹入式出海閘閘前波浪高度分析與研究
邊界上結(jié)構(gòu)物對入射波的散射速度勢和未受結(jié)構(gòu)物擾動的入射波的速度勢，兩者迭加后即為結(jié)構(gòu)物邊界上擾動后的速度勢。該理論認(rèn)為，波浪遇到障礙物后即發(fā)生繞射現(xiàn)象，繞射后，其波列頻率和周期不變，只有波高發(fā)生了變化。也就是說，發(fā)生繞射后的波高與入射波高有著一一對應(yīng)的關(guān)系，這就為采用繞射理論計算不同凹入長度處閘前波浪高度奠定了基礎(chǔ)。繞射波高計算公式如下：Hd=KdHi(1)式中，Hd—防波堤后某點的繞射波高，m；Kd—繞射系數(shù)；Hi—防波堤口門處入射波波高，m。繞射系數(shù)K
水利規(guī)劃與設(shè)計 2019年8期2019-08-28
- 人工等離子體云電波傳播特性模擬研究
介電常數(shù);ω為入射波頻率。由公式(5)和(8)可以得到：(9)那么等離子體云對于特定入射波的散射截面可以表示為：(10)由公式(10)式能夠計算任意時刻等離子體云的散射截面，結(jié)合各向同性散射雷達(dá)方程，可以求解任意時刻散射場功率分布，得到人工等離子體云各向同性散射模型：(11)由(11)式可以計算任意時刻任意位置接收功率，其中，PR為接收功率，PT為發(fā)射機(jī)功率，G為收發(fā)天線增益，R1,2為斜向傳播距離，λ為入射波長。根據(jù)各向同性散射雷達(dá)方程和電子等離子體云散
中國電子科學(xué)研究院學(xué)報 2019年12期2019-06-08
- 平面P波在半圓形凹陷場地產(chǎn)生的動應(yīng)力路徑
中，上標(biāo)i表示入射波；波數(shù)α=ω/vp；ω為圓頻率；vp為P波波速；θα為入射波和法線的夾角。入射P波時存在波型轉(zhuǎn)換現(xiàn)象，產(chǎn)生反射P波和反射SV波。自由場的P波和SV波的勢函數(shù)為：φff=expiα(xcosθα-ysinθα)+K1expiα(xcosθα+ysinθα)(2)ψff=K2expiβ(xcosθβ+ysinθβ)(3)其中，K1和K2均為反射系數(shù)。自由場的P波和SV波勢函數(shù)可展開為柱面波函數(shù)：(4)(5)其中，an,bn,cn,dn均為已
山西建筑 2018年22期2018-09-05
- 水波與雙重不同豎直剛性薄板相互作用的理論研究*
，并考慮了斜向入射波和有限深水的情況.另外，他們使用的是變分方法結(jié)合多項伽遼金逼近法，得到了非常準(zhǔn)確的反射系數(shù)和透射系數(shù).文獻(xiàn)[3]應(yīng)用匹配特征值函數(shù)法定性研究了有限深水中正向波與雙重不同穿透水面剛性豎直薄板的相互作用，但是沒有考慮薄板吃水、兩板間距等因素對反射系數(shù)的影響，也沒有計算作用在薄板上的波浪力.Roy等[8-9]采用積分方程和單項伽遼金逼近法,研究了三組不同的雙重剛性薄板與斜向波在無限深水的相互作用，其中一組穿透水面，一組則是完全浸沒并向下有限延
- 影響陣列波束形成的幾個相關(guān)問題的研究?
對某些空間上的入射波具有所需響應(yīng)的方法。波束形成的實現(xiàn)方法有很多，特別是在實際應(yīng)用中，隨著微電子技術(shù)、計算機(jī)技術(shù)的快速發(fā)展，數(shù)字信號處理技術(shù)的運用使得時域、頻域下的波束形成方法相互貫穿［7］。基于波束形成技術(shù)的這些特點和優(yōu)勢使其在聲吶工程、水聲通信以及水聲信號處理中得到廣泛的應(yīng)用。隨著波束形成技術(shù)在水聲工程中的應(yīng)用日益廣泛，人們對于水聲信號處理中的波束形成問題的研究也越來越多，例如頻域?qū)拵Рㄊ纬桑?］、數(shù)字波束形成［9］、自適應(yīng)波束形成［10］等等，但對
艦船電子工程 2018年5期2018-05-29
- 單軸雙向加載分離式霍普金森壓桿的數(shù)據(jù)處理方法*
加另一個對稱的入射波，兩邊的入射波同時且對稱地對試樣進(jìn)行動態(tài)加載?；谝痪S應(yīng)力波傳播理論，推導(dǎo)出單軸雙向加載分離式霍普金森桿的數(shù)據(jù)處理公式，并通過有限元模擬對公式的可靠性進(jìn)行驗證。1 加載方式及數(shù)據(jù)處理公式1.1 實驗加載原理BSHCB裝置如圖1所示。在傳統(tǒng)的SHPB裝置的基礎(chǔ)上，將透射桿作為另一根入射桿，通過2個應(yīng)力波發(fā)生裝置從2根入射桿端面同時輸入2個相同的入射波，2根壓桿長度相同，因此2個入射波會同時到達(dá)試樣，對試樣進(jìn)行對稱加載。1.2 數(shù)據(jù)處理公式
爆炸與沖擊 2018年3期2018-05-21
- 瞬態(tài)激勵狀態(tài)下樁身速度以及樁身內(nèi)力計算
瞬態(tài)激勵狀態(tài)的入射波可以利用正弦脈沖或三角形脈沖進(jìn)行模擬。為了方便研究，這里按照非對稱三角形波展開討論。假定樁頂受到的入射波為三角形脈沖（見圖1），脈沖幅值為V0，脈沖寬度t1，上升階段脈沖寬度為m，下降階段脈沖寬度為n（顯然m+n=t1），波速C，樁長L，樁身力學(xué)阻抗Z，x為樁身計算截面到樁頂?shù)木嚯x。圖1 入射波為三角形脈沖（1）當(dāng)t≤t1時，則入射波未完全入射。畫出入射波關(guān)于縱坐標(biāo)V軸的對稱圖形，初始波V（0）沿著橫坐標(biāo)t軸從原點向右移動距離為Ct，則
建材與裝飾 2018年50期2018-02-22
- 波浪對并聯(lián)雙箱作用的耦合水動力共振分析
率入射時，隨著入射波高的增大，更多的能量被反射，導(dǎo)致雙箱間相對共振波高以及相對能量耗散的減小。當(dāng)入射波浪偏移共振頻率但仍在共振頻率附近時，相對能量耗散成為雙箱間相對波高降低的主要因素?？傊?，在共振條件下，自由水面非線性和流體黏性均有重要的影響。流體共振；非線性作用；能量耗散0 引 言船舶水動力問題是海洋工程領(lǐng)域的重要研究課題。近些年，隨著海上石油與天然氣的開采逐漸向深海及惡劣海洋環(huán)境發(fā)展，超大型生產(chǎn)船舶，如浮式生產(chǎn)儲油卸油裝置(FPSO)以及浮式液化天然氣
海洋工程裝備與技術(shù) 2017年3期2018-01-09
- 非周期波浪與直墻作用的非線性數(shù)值研究1)
現(xiàn)對于大幅值雙入射波問題，僅滿足弱色散關(guān)系的SGN模型大大低估了最大波浪爬高;其次，研究了雙入射波與直墻的非線性作用問題，發(fā)現(xiàn)線性預(yù)報對波浪最大爬高有較大低估，而波浪的非線性成分不只導(dǎo)致了自由面爬高的異常增大，也引起了局部自由面的高頻振蕩,該物理過程中，直墻所受的波浪載荷，也展示出了與波浪爬高相似的非線性特性;最后,對波浪爬升和波浪力的時間歷程進(jìn)行了頻譜分析，發(fā)現(xiàn)入射主頻波的部分能量傳遞給了更高頻的波浪成分，反映出該問題具有典型的非線性特性.非線性波浪，波
力學(xué)學(xué)報 2017年5期2017-11-11
- 電磁波反射折射能量守恒定律推導(dǎo)及應(yīng)用
數(shù)的教材討論了入射波、反射波和透射波功率之間的關(guān)系，所定義的分界面的功率反射系數(shù)和功率投射系數(shù)均以實際坡印廷矢量在分界面的法向上的投影為參考，得到的結(jié)論是分界面上入射、反射、透射波的平均功率密度滿足能量守恒關(guān)系[1,2]。這個結(jié)論當(dāng)然毋庸置疑，但大多數(shù)學(xué)生對此容易產(chǎn)生概念混淆，入射波、反射波和透射波有各自的傳播方向，自然，各自的坡印廷矢量方向與傳播方向一致，也是各不相同，為什么在討論能量守恒關(guān)系時一定要用各自在分界面法向的投影來考慮？如果不用投影，是不是就
電氣電子教學(xué)學(xué)報 2016年2期2016-12-29
- 一種海洋柔性膠囊波能發(fā)電裝置研究
式波高儀，測量入射波參數(shù)；試驗中在氣室模型頂部安裝有電容式波高儀，用于測量豎管內(nèi)水位的變化，氣室模型頂部有測壓口，用低壓力傳感器測量氣室內(nèi)相對壓力。全部測量用計算機(jī)控制。試驗時，根據(jù)試驗要求，將所需的造波機(jī)參數(shù)輸入計算機(jī)，造波機(jī)即可造出所需的波況。根據(jù)測得的入射波波高H0、入射波周期T、氣室內(nèi)壓力ΔPi和內(nèi)水位Hi的波動過程，即可算出入射波功率NW(W)、氣室平均輸出氣流功率NA(W)和氣室波能轉(zhuǎn)換效率ηA等參數(shù)。圖2 試驗裝置布置Fig.2 The la
海洋工程 2016年5期2016-10-12
- 電動機(jī)助繩“話”駐波
動彈性細(xì)繩產(chǎn)生入射波，入射波經(jīng)固定點反射形成反射波，當(dāng)反射波與入射波疊加在一起，產(chǎn)生駐波.繩駐波演示儀自制駐波是自然界中十分常見的一種現(xiàn)象，例如水波，樂器發(fā)聲，樹梢震顫等.為了比較形象、直觀地演示駐波，筆者制作了繩駐波演示儀.繩駐波演示儀是用彈性繩演示駐波的儀器，通過電動機(jī)的轉(zhuǎn)動，使轉(zhuǎn)動曲軸周期性敲擊彈性繩，從而帶動彈性細(xì)繩(即本裝置的彈性繩)產(chǎn)生一列入射波，入射波經(jīng)固定點反射回來，當(dāng)反射波與入射波疊加在一起，滿足一定的條件時就產(chǎn)生了駐波.1 器材清單小型
物理通報 2016年6期2016-09-05
- 用剛性表面球形傳聲器陣列重構(gòu)入射波聲場與識別定位聲源*
傳聲器陣列重構(gòu)入射波聲場與識別定位聲源*李敏宗1，盧奐采1，2*，金江明1（1.浙江工業(yè)大學(xué)機(jī)械工程學(xué)院，特種裝備制造與先進(jìn)加工技術(shù)教育部/浙江省重點實驗室，杭州310014；2.浙江工業(yè)大學(xué)，浙江省信號處理重點實驗室，杭州310014）剛性表面球形傳聲器陣列是測量三維聲場常用的前端，由于剛性球面對入射波聲場有散射影響，直接測量值不是原入射波聲場的聲壓值，因而不能使用在自由聲場條件下建立的聲場模型和近場聲全息方法來重構(gòu)入射波聲場。通過剛性球體表面聲波散射的
傳感技術(shù)學(xué)報 2015年10期2015-11-28
- 基于緩坡方程在島礁地形上波浪破碎的模擬研究
Reiε；ε為入射波和反射波之間相位差；R為振幅衰減；α與ρ的關(guān)系為（3）入射邊界條件。對于一般波浪傳播模擬，可認(rèn)為波浪是從一直線上開始向計算區(qū)域內(nèi)入射傳播的，而在這條直線上有入射勢（ΦI=a）和散射勢ΦS，且不考慮入射邊界對于散射勢的反射，因此有1.3方程求解假設(shè)將要求解的區(qū)域劃分為有限個單元，取其中一個具有代表性的單元，假定權(quán)函數(shù)為N，采用加權(quán)余量法、分部積分和格林公式等，可以建立求解單元上的有限元方程，最后將單元有限元方程在全區(qū)域上進(jìn)行疊加，即可得到
水道港口 2015年4期2015-06-29
- 一維帶限分形Weierstrass地面的寬帶電磁散射特性研究
到了散射系數(shù)隨入射波波長的變化曲線。分析了高度起伏均方根、分維數(shù)、土壤濕度、溫度對散射系數(shù)的影響結(jié)果。結(jié)果表明，高度起伏均方根、分維數(shù)、土壤濕度對散射系數(shù)的影響明顯，而溫度對散射系數(shù)幾乎無影響。寬帶電磁散射；分形粗糙地面；微擾法；散射系數(shù)粗糙面電磁散射特性的研究在海洋工程、雷達(dá)探測、環(huán)境遙感、輻射定標(biāo)制導(dǎo)武器的設(shè)計、飛行器的隱身以及反隱身等軍用、民用領(lǐng)域有著廣泛的應(yīng)用。近年來有關(guān)該領(lǐng)域的研究引起了國內(nèi)外諸多學(xué)者們的重視[1-5]，相關(guān)的研究方法也在不斷的豐
延安大學(xué)學(xué)報（自然科學(xué)版） 2015年4期2015-06-15
- 澆鑄類炸藥應(yīng)力應(yīng)變曲線的SHPB測量*
應(yīng)變加載引起的入射波反射波重疊失效，是進(jìn)行澆鑄類炸藥SHPB實驗的難點所在。本文中對傳統(tǒng)SHPB實驗方法進(jìn)行改進(jìn)，在試樣兩端面加裝石英晶體應(yīng)力計，引入石英計所獲得的應(yīng)力數(shù)據(jù)與應(yīng)變片測得數(shù)據(jù)共同對試樣應(yīng)力應(yīng)變狀態(tài)進(jìn)行計算。該方法可以提高透射信號幅值，提供試樣大應(yīng)變加載，避免了入射波反射波重疊導(dǎo)致的信號失效問題，修正了SHPB實驗過程中的應(yīng)力時空不均勻性的影響，提高了實驗結(jié)果的可靠性。利用改進(jìn)后的實驗方法對典型澆鑄類炸藥進(jìn)行了實驗研究，得到了較準(zhǔn)確的應(yīng)力應(yīng)變曲
爆炸與沖擊 2015年6期2015-04-12
- 對機(jī)械波半波損失現(xiàn)象的物理解釋
反射和透射。設(shè)入射波、反射波和透射波波函數(shù)分別為圖1 平面簡諧波垂直入射到兩種介質(zhì)分界面示意圖式中，φ'1和φ2分別為x=0 處反射波和透射波相對于入射波的相位差，u1和u2分別為波在兩種介質(zhì)中的傳播速度。在分界面上(x=0 處)的邊界條件為(1)位移連續(xù)，即(2)應(yīng)力連續(xù)，以縱波為例，有式中，Y1和Y2分別為兩種介質(zhì)的楊氏彈性模量。通常，將式(1)、式(2)和式(3)代入式(4)和式(5)用數(shù)學(xué)方法證明半波損失現(xiàn)象。1 用物理方法解釋半波損失現(xiàn)象由式(1
電子科技 2015年11期2015-03-06
- 全反射地震P 波的Goos－Hanchen 效應(yīng)定量分析
的實驗證明，斜入射波的橫向偏移現(xiàn)象是波所具有的共同特性之一。然而在地震勘探的理論研究與數(shù)據(jù)處理中，目前均未考慮波的橫向偏移問題，實際上只要存在全反射就必然存在波的橫向偏移，因此研究波的Goos－Hanchen 效應(yīng)對地學(xué)參數(shù)的測量及地震勘探會有較大的影響，在測井分析與解釋中也將具有應(yīng)用前景。1 P波在反射界面的反射系數(shù)如圖1 所示，當(dāng)P 波入射到兩介質(zhì)界面上時，其反射系數(shù)為［2］圖1 P 波的反射其中，B1，B2分別為波P 的入射波、反射波;ρ1c1和ρ2
電子科技 2015年7期2015-03-06
- 規(guī)則波下張力腿平臺時域響應(yīng)分析
4 s)及不同入射波角度(0°，15°，22.5°，30°，45°)組合而成，各工況標(biāo)記為D* H* T*，如D0H6T10 表示入射波角度0°，波高6m，波周期10s 的計算工況。本文對不同入射波角度、波高和波周期展開討論。2.1 不同入射波角度對平臺各水動力特性的影響在相同波高和波周期下，不同入射波角度15°，22.5°，30°時張力腿平臺六自由度水動力特性的計算結(jié)果如圖1和圖2所示(由于篇幅關(guān)系，部分圖沒有列出)。圖1 不同入射波角度橫搖時歷曲線Fi
艦船科學(xué)技術(shù) 2014年8期2014-12-05
- 低應(yīng)變波形曲線分析
射波速度符號和入射波符合一致，樁底處反射波應(yīng)力的速度的幅值低于入射波,隨著樁底土質(zhì)變軟,(如樁底沉渣)樁底土的波阻抗變得更小,此時除樁底反射波速度符號和入射波符合一致外,反射波幅值也變大。當(dāng)把樁底土波阻抗小到可以忽略時，則可有：下行的壓力波變上行拉力波，入射波全反射，質(zhì)點速度加倍。由此顯示樁底反射波的幅值變得更大，人們可以利用其強(qiáng)弱定性確定端承樁的沉渣厚薄。(2)當(dāng)端承樁和嵌巖端承樁的樁底巖土波阻抗逐漸增大時，反射波的幅值變小，若樁底巖土波阻抗大于樁身波阻
四川建筑 2014年5期2014-09-03
- 1維光子晶體中TM波的傳輸公式及其辨析
夠反映反射波與入射波的數(shù)量關(guān)系，且能夠反映反射波與入射波的位相關(guān)系。這些結(jié)果對研究1維光子晶體中TM波的傳輸性質(zhì)是有幫助的。材料；光子晶體；TM波；反射系數(shù)；透射系數(shù)引 言光子晶體的概念自JOHN和YABLONOVITCH于1987年提出來后，由于利用光子晶體的帶隙可以十分方便地控制光波的傳播，光子晶體的研究很快成為光學(xué)的前沿領(lǐng)域內(nèi)一個活躍的課題［1-6］。在光子晶體的研究中由于1維光子晶體的結(jié)構(gòu)最簡單、研究最方便，但它卻具有其它高維光子晶體的基本屬性。因
激光技術(shù) 2014年3期2014-06-09
- 后彎管式波力發(fā)電裝置氣室結(jié)構(gòu)的試驗研究＊
較上，全面考察入射波參量和裝置結(jié)構(gòu)參量對裝置水動力學(xué)特征與一次能量轉(zhuǎn)換效率的影響則有待進(jìn)一步加強(qiáng)。此外，前人裝置的研發(fā)目標(biāo)主要集中于百瓦級的航標(biāo)燈供電裝置應(yīng)用，而對于漂浮式10kW級裝機(jī)容量的裝置研究仍較少。本文擬在前人研究基礎(chǔ)上，以10kW級后彎管式漂浮型發(fā)電裝置為研究對象，以裝置的水動力學(xué)性能為主要研究內(nèi)容，以氣室內(nèi)相對波高作為主要表征參數(shù)，通過斷面水槽水工物理模型試驗，考察了氣室內(nèi)水柱振蕩幅度與入射波波高和入射波周期之間的關(guān)系，分析了氣室完全開敞、輸
中國海洋大學(xué)學(xué)報（自然科學(xué)版） 2014年2期2014-04-17
- 波浪譜形對不規(guī)則波數(shù)值模擬的影響
，如果可以忽略入射波浪譜形的影響，采用規(guī)則入射波來代替不規(guī)則入射波勢必會大大減少計算工作量，提高計算效率。本研究利用將數(shù)值模擬分析了波浪譜形對不規(guī)則波浪數(shù)值模擬結(jié)果的影響。研究中，采用不同參數(shù)的JONSWAP譜來模擬不規(guī)則入射波浪要素分布，采用波浪拋物型緩坡方程來模擬近岸波浪傳播，通過模擬結(jié)果的比較來分析波浪譜形狀對模擬結(jié)果的影響。1 數(shù)學(xué)模型1.1 JONSWA波浪譜波浪譜描述了不規(guī)則波浪能量在頻率上的分布，在波浪的理論研究和實際應(yīng)用中都有十分重要的意義
海岸工程 2013年4期2013-11-12
- SHPB 波形整型器實驗研究
形整形技術(shù)，將入射波改造成三角形波進(jìn)行實驗研究。后經(jīng) Kolsky，H.［4］和 Davies，RM.［5］等人發(fā)展，廣泛用于多種工程材料，如復(fù)合材料、陶瓷、巖石等，很好地解決了應(yīng)力均勻性問題。李為民等人［6］研究了厚度相同、直徑不同的H62黃銅材料作為波形整型器的整形效果，認(rèn)為該黃銅整型器對入射波波形有明顯的改善，入射波上升沿延長1倍～2倍，呈半正弦波形狀。O S Lee等研究了直徑相同、厚度不同的整型器對入射波的影響，結(jié)果表明，整型器厚度越小，入射波的
山西建筑 2013年14期2013-08-23
- 氣幕防波堤消波性能影響因素數(shù)值模擬研究
尺條件下，不同入射波浪周期和入射波高，以及不同的管道淹沒深度條件下對氣幕防波堤消波性能進(jìn)行分析比較，進(jìn)一步明確影響氣幕防波堤消波性能的主要因素，為氣幕防波堤的設(shè)計和實際應(yīng)用提供參考依據(jù)。2 數(shù)學(xué)模型本文將空氣和水組成的兩相流體看成是一種變密度單流體，以連續(xù)方程、雷諾平均方程和k-ε方程為控制方程，采用VOF(Volume of Fluid)方法追蹤兩相流界面。通過UDF(User Defined Function)在連續(xù)方程中添加質(zhì)量源項Sm和動量方程中添
長江科學(xué)院院報 2012年6期2012-12-03
- 一種基于Kd-tree 射線追蹤法的衛(wèi)星RCS 預(yù)估方法
。4.2 根據(jù)入射波判斷初次入射明暗面該步驟需對所有面元一一進(jìn)行判斷,判斷其是否被入射波直接照射到。判斷某一面元m 是否被入射波照射到的方法如下。設(shè)入射波矢量為 i,面元m 的法向矢量為 n ,則m 面元被入射波照亮應(yīng)滿足以下兩個條件:(1)入射波矢量為 i 與面元m 的法向矢量為 m(mx,my,mz)滿足: i × m ≤0;(2)入射波照射到面元m 的過程未被其他面元遮擋。其中,條件2 的判斷方法如下:設(shè)面元中心點坐標(biāo)rm(xm, ym,zm),入射
電訊技術(shù) 2012年5期2012-03-18
- 惠更斯原理及其應(yīng)用的教學(xué)處理
法：(1)根據(jù)入射波的波線畫出入射波的波面：取4條等間距波線a，b，c，d，作出a剛好射到界面時的波面AE，可以看出波面上各點到達(dá)界面的時間不同，A點最先到達(dá)界面，E點最后到達(dá)界面[圖2(a)]．(2)畫E點剛好到達(dá)界面D時的波陣面.2)過D點作這3個圓弧的包絡(luò)面DF，這是反射后新的波面[圖2(c)]．(3)分別過A，B，C，D這4點作包絡(luò)面的垂線[圖2(d)]，是反射波的波線代表反射波的傳播方向．(4)波從E傳播到D所用的時間與子波從A傳播到F所用的時間
物理通報 2012年7期2012-01-23
- 具有A.K.Fung海譜的粗糙海面電磁散射的微擾法研究
散射角、風(fēng)速、入射波頻率變化的曲線，討論了粗糙面高度起伏均方根、海水溫度、風(fēng)速、入射波頻率對散射系數(shù)的影響，得出了具有A.K.Fung海譜的粗糙海面散射系數(shù)的特征。數(shù)值計算結(jié)果表明粗糙面高度起伏均方根、海水溫度、風(fēng)速、入射波頻率對散射系數(shù)影響是比較復(fù)雜的。電磁散射；微擾法；A.K.Fung海譜；散射系數(shù)Abstract: The electromagnetic scattering from random rough sueface with plane
海洋通報 2011年2期2011-09-25
- 碟形越浪式波能發(fā)電裝置越浪性能的試驗研究*
了裝置越浪量與入射波要素的變化關(guān)系,得到了不同干舷高度在各入射波要素下裝置的波能俘獲能力。碟形越浪式;物理模型試驗;波浪要素;干舷高度;越浪性能隨著不可再生能源的日益枯竭,對于新能源的開發(fā)刻不容緩。海洋波浪能是1種無污染、可再生的能源,與其他海洋能源相比,它具有能量轉(zhuǎn)換原理簡單、相對成本低的優(yōu)點,因此世界各國對于海洋波浪能的開發(fā)非常重視。1980年代以來,挪威[1]、日本[2]、印度[3]、英國[4]、葡萄牙[5]與中國[6]等國家相繼建造了數(shù)種波能發(fā)電裝
中國海洋大學(xué)學(xué)報（自然科學(xué)版） 2011年3期2011-01-05
- 金屬材料SHPB 實驗數(shù)據(jù)處理的三波校核法*
按一定高度找到入射波前沿上一點A,再順前沿找到第1 振蕩峰值點B,然后反向找到前沿上1/3 高度點C,再按點C 前后6 點的平均斜率找到與基線相交的點D,作為計算波頭。這種處理方法可以明顯消除波形反常記錄,是一種有效的方法。但是,這種經(jīng)驗性方法沒有足夠的理論說明波頭是否真正對齊,存在較大的人為因素,因此誤差較大。目前,有些研究者通過測量入射桿和透射桿應(yīng)變計的距離,結(jié)合實測壓桿波速及預(yù)估的試樣波速計算三波之間的波頭差,在理想條件下,該方法得到的實驗結(jié)果精度較
爆炸與沖擊 2010年4期2010-02-26