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      非簡并光學(xué)參量振蕩器中量子態(tài)頻率上轉(zhuǎn)換

      2014-03-25 11:22:16
      關(guān)鍵詞:量子態(tài)參量光學(xué)

      明 瑩

      ( 延邊大學(xué)理學(xué)院 物理系, 吉林 延吉 133002 )

      參量頻率轉(zhuǎn)換能夠產(chǎn)生可調(diào)諧的相干輻射和壓縮光[1],因此被廣泛應(yīng)用于干涉測量、精確測量和光譜學(xué)等方面,并成為量子網(wǎng)絡(luò)的重要組成部分[2].在量子網(wǎng)絡(luò)中, 實(shí)現(xiàn)量子態(tài)的單位轉(zhuǎn)換的方法有很多,例如可以通過粒子湮滅或產(chǎn)生來實(shí)現(xiàn),也可以通過參量頻率上轉(zhuǎn)換來實(shí)現(xiàn),等等.由于參量頻率上轉(zhuǎn)換能夠顯著提高轉(zhuǎn)換效率[3],因此被認(rèn)為是目前解決量子態(tài)轉(zhuǎn)換的最佳方法,但在所知文獻(xiàn)中其轉(zhuǎn)換效率均低于50%.研究[4-5]表明,在共振腔內(nèi)進(jìn)行頻率轉(zhuǎn)換可以有效增強(qiáng)轉(zhuǎn)換效率.基于文獻(xiàn)[5],本文提出了在光學(xué)參量振蕩腔中的量子態(tài)頻率上轉(zhuǎn)換的方案.

      1 理論模型

      (1)

      (2)

      (3)

      (4)

      圖1 實(shí)驗(yàn)裝置圖

      (5)

      (6)

      (7)

      (8)

      (9)

      (10)

      (11)

      (12)

      (13)

      (14)

      (15)

      (16)

      (17)

      (18)

      (19)

      (20)

      (21)

      (22)

      用振幅和位相正交量定義X=a+a+和Y=-i(a-a+), 獲得輸出場諧波模的起伏為:

      經(jīng)過傅里葉變換后可得到:

      δX0(Ω)=-1/{Ω2(iΩ+γ0+μ0)(γ+μ)+2Ω(Ω-iμ0-2iγ0σ2)(γ+μ)2+

      (23)

      δY0(Ω)=1/{-Ω2(iΩ+γ0+μ0)(γ+μ)+2Ω(-Ω+iμ0+2iγ0σ2)(γ+μ)2+

      (24)

      (25)

      (26)

      其中:

      R1=Ω2(iΩ+γ0+μ0)(γ+μ)+2Ω(Ω-iμ0-2iγ0σ2)(γ+μ)2+4γ0(1-σ2)(γ+μ)3,

      2Ω(Ω-iμ0-2iγ0σ2)(γ+μ)2-4γ0(1-σ2)(γ+μ)3,

      R2=-Ω2(iΩ+γ0+μ0)(γ+μ)+2Ω(-Ω+iμ0+2iγ0σ2)(γ+μ)2+4γ0σ2(γ+μ)3,

      2Ω(-Ω+iμ0+2iγ0σ2)(γ+μ)2-4γ0σ2(γ+μ)3,

      (27)

      (28)

      2 結(jié)果與討論

      圖2 信號傳遞效率TX、TY和轉(zhuǎn)換效率η隨泵浦參數(shù)σ的變化曲線

      參考文獻(xiàn):

      [1] Burnham D C, Weinberg D L. Observation of simultaneity in parametric production of optical photon pairs[J]. Phys Rev Lett, 1970,25(2):84-87.

      [2] Cirac J I, Zoller P, Kimble H J, et al. Quantum state transfer and entanglement distribution among distant nodes in a quantum network[J]. Phys Rev Lett, 1997,78(16):3221-3224.

      [3] Giorgi G, Mataloni P, Marini F D. Frequency hoppping in quantum interferometry: efficient up-down conversion for qubits and ebits[J]. Phys Rev Lett, 2003,90(2):027902.

      [4] Bosenberg W R, Guyer D R. Broadly tunable, single-frequency optical parametric frequency-conversion system[J]. J Opt Soc Am B, 1993,10(9):1716-1722.

      [5] Bai Y F, Zhai S Q, Gao J R, et al. Noise-free frequency conversion of quantum states[J]. Chin Phys B, 2011,20(3):034207.

      [6] Jen H H, Kennedy T A B. Efficiency of light-frequency conversion in an atomic ensemble[J]. Phys Rev A, 2010,82(2):023815.

      [7] Pooser R C, Marino A M, Boyer V, et al. Low-noise amplification of a continuous-variable quantum state[J]. Phys Rev Lett, 2009,103(1):010501.

      [8] Gardiner C W, Collett M J. Input and output in damped quantum systems: quantum stochastic differential equations and the master equation[J]. Phys Rev A, 1985,31(6):3761-3774.

      [9] Reynaud S, Fabre C, Giaocobino E. Quantum fluctuations in a two-mode parametric oscillator[J]. J Opt Soc Am B, 1987,4(10):1520-1524.

      [10] Collett M J, Gardiner C W. Squeezing of intracavity and traveling-wave light fields produced in parametric amplification[J]. Phys Rev A, 1984,30(3):1386-1391.

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