孟曉波 梅紅偉 陳昌龍 陳 燦 王黎明 關(guān)志成 周 軍

（1.清華大學(xué)深圳研究生院 深圳 518055 2.中國(guó)電力科學(xué)研究院 北京 100192）

1 引言

RTV 涂層具有很好的憎水性，在污穢狀態(tài)下也能有很好的絕緣特性，因此，近年來(lái)RTV 涂料廣泛應(yīng)用于輸電線(xiàn)路絕緣子上提高污穢狀態(tài)下絕緣子的外絕緣特性。在長(zhǎng)期的運(yùn)行中，RTV 涂層表面的局部放電會(huì)使其逐步喪失憎水性，污閃電壓也隨之下降[1]。所以有必要研究RTV 涂層表面局部放電特性，尋找抑制涂層表面局部放電的方法。

RTV 涂料的廣泛應(yīng)用，關(guān)于RTV 涂料的研究也非常之多，為RTV 涂料的工程應(yīng)用提供了很多理論依據(jù)[2-9]?？墒顷P(guān)于RTV 涂層表面局部放電特性的研究卻不多見(jiàn)。介質(zhì)表面局部放電的過(guò)程包含電暈放電、流注放電和電弧放電。流注放電是局部放電中物理過(guò)程最為復(fù)雜的，流注放電在場(chǎng)強(qiáng)足夠高的情況下將發(fā)展為先導(dǎo)放電和沿面閃絡(luò)[10-16]。因此，局部電弧放電是由涂層表面電暈、流注放電造成的，研究RTV 涂層表面的流注發(fā)展過(guò)程有利于深入理解涂層局部放電的機(jī)理。同時(shí)，如果能將局部電弧放電抑制在流注發(fā)展階段，由于局部放電造成的涂層性能降低將得到改善，將大大提高RTV 涂層的外絕緣特性。

在“三電極”結(jié)構(gòu)中，利用光電倍增管測(cè)量潔凈和涂抹RTV 涂料的絕緣介質(zhì)流注傳播特性。著重研究了潔凈和涂抹RTV 涂料的絕緣介質(zhì)流注傳播過(guò)程的差異，分析了RTV 涂層對(duì)表面流注傳播過(guò)程的影響。此外，對(duì)比了兩個(gè)廠(chǎng)家RTV 涂層表面流注發(fā)展特性，為評(píng)估RTV 涂料的絕緣性能提供了一種可行的方法。

2 試驗(yàn)?zāi)Ｐ图皽y(cè)量系統(tǒng)

圖1是試驗(yàn)?zāi)Ｐ秃蜏y(cè)量系統(tǒng)的示意圖。兩個(gè)平板電極和一個(gè)針電極組成三電極結(jié)構(gòu)。平行極板的直徑250mm，上下極之間的距離為100mm。針電極位于下極板中心的圓孔（直徑10mm）處，針尖略高于下極板平面，并與下極板絕緣。絕緣片試品（長(zhǎng)度100mm，寬度100mm，厚度5mm）垂直放置于兩平行極板之間。上極板施加負(fù)極性直流電壓，通過(guò)電阻分壓器分壓后經(jīng)由同軸電纜接入電壓測(cè)量?jī)x表，下極板接地。針電極處施加一個(gè)幅值脈寬可調(diào)（1～6kV，100～250ns）的方波脈沖電壓，觸發(fā)放電產(chǎn)生正極性流注。方波脈沖經(jīng)由泰克的高壓探頭分壓后接入4 通道2GHz 的安捷倫示波器，并作為示波器的觸發(fā)信號(hào)。

圖1 試驗(yàn)?zāi)Ｐ秃蜏y(cè)量系統(tǒng)示意圖Fig.1 Schematic of test model and measurement equipment

三個(gè)前面帶有寬度1mm 窄縫的光電倍增管分別對(duì)準(zhǔn)針尖、平行板電極中間位置、上極板的表面。由于流注發(fā)展過(guò)程中頭部會(huì)向空間輻射光子，因此，光電倍增管可以監(jiān)測(cè)流注的發(fā)展過(guò)程。通過(guò)觀(guān)察3個(gè)光電倍增管的輸出信號(hào)，就可以判斷流注發(fā)展的長(zhǎng)度，確定流注是否能發(fā)展到達(dá)上極板。

試驗(yàn)時(shí)，室內(nèi)溫度穩(wěn)定在25℃左右，相對(duì)濕度保持在65%左右，氣壓為標(biāo)準(zhǔn)大氣。試驗(yàn)中用到了三種試品，分別是尼龍片、涂抹RTV-1 的尼龍片、涂抹RTV-2 的尼龍片。同時(shí)，空氣中的流注發(fā)展特性也進(jìn)行了測(cè)量，用做絕緣介質(zhì)表面流注發(fā)展特性的參照。

3 涂抹RTV 的絕緣介質(zhì)表面流注發(fā)展特性試驗(yàn)結(jié)果

3.1 光電倍增管測(cè)量系統(tǒng)典型波形圖

圖2 絕緣介質(zhì)表面流注發(fā)展的典型波形圖(E=528kV/m)Fig.2 Typical photomultiplier signals of streamer propagation along insulation surface(E=528kV/m)

光電倍增管檢測(cè)尼龍片表面流注發(fā)展過(guò)程的典型輸出波形如圖2 所示?？梢园l(fā)現(xiàn)，絕緣介質(zhì)表面流注發(fā)展到達(dá)間隙中部、陰極板時(shí)有兩個(gè)分量，如圖2 所示2 號(hào)、3 號(hào)光電倍增管捕捉到了兩個(gè)光脈沖信號(hào)，而空氣中流注發(fā)展過(guò)程中光電倍增管至始至終都只捕獲到一個(gè)光脈沖信號(hào)[16]。Allen 最先發(fā)現(xiàn)這個(gè)現(xiàn)象，并將絕緣介質(zhì)表面流注的兩個(gè)分量中發(fā)展速度快定義為“沿面”分量，發(fā)展速度較慢的定義為“空氣”分量[12]。

3.2 流注傳播電場(chǎng)強(qiáng)度

Allen 定義了流注傳播到陰極板的概率為97.5%的外加電場(chǎng)為流注“穩(wěn)定”傳播電場(chǎng)Est[12]，本文采用此定義。簡(jiǎn)要敘述流注穩(wěn)定傳播電場(chǎng)的測(cè)量方法：保持針電極上脈沖電壓幅值為Upulse，逐漸升高平板間所施加的直流電壓Uapp。在每個(gè)電壓值下，施加20次脈沖，每次脈沖間隔為20s，以保證前一次的流注放電殘留的離子充分?jǐn)U散假設(shè)對(duì)準(zhǔn)負(fù)極板的3 號(hào)光電倍增管接收到n次脈沖信號(hào)，則該電壓值所對(duì)應(yīng)的流注在平行極板間傳播到負(fù)極板的概率為n/20。隨著兩平行板間電壓逐漸升高，流注的傳播概率從0%逐漸增大到100%。流注傳播概率和外加電場(chǎng)強(qiáng)度（Uapp/L）滿(mǎn)足高斯分布函數(shù)，因此，可以利用高斯函數(shù)進(jìn)行曲線(xiàn)擬合，繼而就可以求出流注穩(wěn)定傳播電場(chǎng)，具體內(nèi)容可參見(jiàn)文獻(xiàn)[16]。

三種試片表面流注傳播概率隨外加均勻電場(chǎng)的變化曲線(xiàn)如圖3 所示。利用高斯分布公式1 進(jìn)行擬合得到流注傳播概率隨電場(chǎng)強(qiáng)度變化的統(tǒng)計(jì)分布曲線(xiàn)。

式中，Ec是電場(chǎng)強(qiáng)度的平均值；w是方差。

圖3 三種絕緣介質(zhì)表面流注傳播概率隨電場(chǎng)強(qiáng)度的變化Fig.3 Probability of streamer propagation as a function of guiding field along three different insulation surfaces

利用已知參數(shù)的高斯分布式（1）計(jì)算流注的穩(wěn)定傳播場(chǎng)強(qiáng)，結(jié)果如圖4 所示?？梢钥闯觯猃埰屯磕≧TV 的尼龍片表面流注穩(wěn)定傳播電場(chǎng)都和脈沖幅值成線(xiàn)性關(guān)系，隨著脈沖幅值的增大，流注穩(wěn)定傳播電場(chǎng)減小。原因如下：外加脈沖電源幅值越大，流注初始獲得的能量越大，后續(xù)的流注傳播更容易，因此，流注傳播所需的穩(wěn)定傳播場(chǎng)強(qiáng)小。此外，也可以看出涂抹RTV 涂料的尼龍片表面流注的穩(wěn)定傳播場(chǎng)強(qiáng)大于潔凈尼龍片的流注穩(wěn)定傳播場(chǎng)強(qiáng)，而且不同的RTV 涂層表面流注的穩(wěn)定傳播場(chǎng)強(qiáng)存在較大差異。

圖4 三種絕緣介質(zhì)表面流注穩(wěn)定傳播電場(chǎng)隨脈沖幅值的變化Fig.4 Stability fields for streamer propagation as a function of the pulse voltage amplitude along three different insulation surfaces

在圖4 中給出了擬合曲線(xiàn)和公式，所用的擬合公式為

式中，Est為流注穩(wěn)定傳播電場(chǎng)；E0為脈沖幅值為0時(shí)流注的穩(wěn)定傳播電場(chǎng)；u為脈沖幅值。

3.3 流注傳播速度

流注穩(wěn)定電場(chǎng)強(qiáng)度下，流注傳播速度定義為流注穩(wěn)定傳播速度vst[12]。圖5 給出尼龍片和涂抹RTV的尼龍片表面流注在穩(wěn)定傳播速度隨外加脈沖電源幅值的影響。流注的傳播速度是利用三個(gè)光電倍增管之間的垂直距離和其產(chǎn)生的脈沖信號(hào)的上升沿起始點(diǎn)的時(shí)間差ΔT 的比值得到?？梢园l(fā)現(xiàn)，尼龍片和涂抹RTV 的尼龍片表面流注穩(wěn)定傳播速度都和脈沖幅值成線(xiàn)性關(guān)系，隨著脈沖幅值的增大，流注穩(wěn)定傳播速度增大。因?yàn)槊}沖幅值為流注的產(chǎn)生和傳播提供能量，脈沖幅值越大，流注初始時(shí)從脈沖電源獲得的能量越大，因此流注初始速度會(huì)越大。

在圖5 中給出了擬合曲線(xiàn)和公式，所用的擬合公式為

式中，vst為流注穩(wěn)定傳播電場(chǎng)Est下的傳播速度；v0為脈沖幅值為0 時(shí)流注的穩(wěn)定傳播速度；u為脈沖幅值。

圖5 三種絕緣介質(zhì)表面流注穩(wěn)定傳播速度隨脈沖幅值的變化Fig.5 Streamer stability propagation velocity as a function of the pulse voltage amplitude along three different insulation surfaces

圖6 和圖7 分別給出了尼龍片和涂抹RTV 的尼龍片表面流注“沿面”分量和“空氣”分量速度隨外加電場(chǎng)強(qiáng)度變化的曲線(xiàn)?？梢钥闯鼋^緣介質(zhì)表面流注“沿面”分量的速度大于空氣中流注傳播速度，而“空氣”分量的速度小于空氣中流注傳播速度。同時(shí)，“沿面”分量和“空氣”分量的速度隨著外加電場(chǎng)的變化不同，“沿面”分量速度受電場(chǎng)影響很大，隨著電場(chǎng)增大，“沿面”分量速度顯著增大；而“空氣”分量受電場(chǎng)很小，隨著電場(chǎng)增大，“空氣”分量速度增長(zhǎng)緩慢。此外，可以看出，尼龍表面涂抹RTV涂料之后表面流注的“沿面”傳播速度減慢了，而且不同RTV 涂層的流注“沿面”傳播速度也存在差別。三種絕緣介質(zhì)表面流注的“空氣”傳播速度差異較小，大小基本相同。

圖6 三種絕緣介質(zhì)表面流注“沿面”分量傳播速度隨外加電場(chǎng)的變化Fig.6 Streamer propagation velocity(‘surface’ component)as a function of the electric field along three different insulation surface

圖7 三種絕緣介質(zhì)表面流注“空氣”分量傳播速度隨外加電場(chǎng)的變化Fig.7 Streamer propagation velocity(‘a(chǎn)ir’ component)as a function of the electric field along three different insulation surfaces

圖6 和圖7 中的流注的速度曲線(xiàn)通過(guò)式4 進(jìn)行擬合的。

式中，vs為電場(chǎng)強(qiáng)度E 下流注傳播速度；n為級(jí)數(shù)，各個(gè)系數(shù)的取值如表1 所示。

表1 流注穩(wěn)定傳播電場(chǎng)、速度以及公式4 中的相關(guān)系數(shù)Tab.1 Streamer stability propagation field and associated velocities,together with coefficients for Equation 4

3.4 流注發(fā)光強(qiáng)度

流注的產(chǎn)生和發(fā)展過(guò)程中光電離起著至關(guān)重要的作用。流注頭部的光電離產(chǎn)生的二次電子崩為流注補(bǔ)充正、負(fù)電荷，流注通道才得以向前發(fā)展。流注放電過(guò)程中產(chǎn)生的光子，一部分在放電區(qū)域內(nèi)形成新的電子崩，一部分則散逸到放電區(qū)域以外。在一定的電場(chǎng)強(qiáng)度和空氣密度條件下，散逸到放電區(qū)域以外的光子數(shù)量能在一定程度上反映總的光子數(shù)量，兩者存在一定的比例關(guān)系。在本試驗(yàn)中，光電倍增管接收的光子就是散逸到放電區(qū)域外的那部分光子。同時(shí)，根據(jù)光電倍增管的工作原理其輸出光脈沖的幅值和接收到的光子數(shù)目成正比例關(guān)系。因此，可以認(rèn)為光電倍增管輸出光脈沖的幅值反映了流注頭部輻射光子的數(shù)目，從而可以反映流注放電過(guò)程中產(chǎn)生光子的量和后續(xù)的空間光電離的強(qiáng)弱。

圖8 給出了在流注穩(wěn)定傳播電場(chǎng)作用下3 號(hào)光電倍增管（上極板處）輸出光脈沖幅值隨脈沖幅值的變化?？梢钥闯?，尼龍片和涂抹RTV 的尼龍片表面流注穩(wěn)定傳播中發(fā)光強(qiáng)度都與脈沖幅值成線(xiàn)性關(guān)系，有些成正比例關(guān)系，而有些成反比例關(guān)系。當(dāng)所加脈沖幅值較大時(shí)，流注穩(wěn)定傳播場(chǎng)強(qiáng)較小，即外加場(chǎng)強(qiáng)較小。因脈沖幅值的增加而多注入的能量，不能彌補(bǔ)由于外加電場(chǎng)減小而造成的流注能量損失時(shí)，就造成了某些介質(zhì)表面流注傳播過(guò)程中發(fā)光強(qiáng)度隨著脈沖幅值的增加而減小。

圖8 三種絕緣介質(zhì)表面流注穩(wěn)定傳播過(guò)程中發(fā)光強(qiáng)度隨脈沖幅值的變化Fig.8 Light intensity of streamer stability propagation as a function of the pulse voltage amplitude along three different insulation surfaces

圖9 三種絕緣介質(zhì)表面流注穩(wěn)定傳播過(guò)程中“沿面”分量發(fā)光強(qiáng)度隨外加電場(chǎng)的變化Fig.9 Light intensity of streamer stability propagation(‘surface’ component)as a function of the electric field along three different insulation surface

圖10 三種絕緣介質(zhì)表面流注穩(wěn)定傳播過(guò)程中“空氣”分量發(fā)光強(qiáng)度隨外加電場(chǎng)的變化Fig.10 Light intensity of streamer stability propagation(‘a(chǎn)ir’ component)as a function of the electric field along three different insulation surfaces

圖9 和圖10 分別給出了絕緣介質(zhì)表面流注“沿面”分量和“空氣”分量發(fā)光強(qiáng)度隨外加電場(chǎng)變化的規(guī)律?？梢园l(fā)現(xiàn)“沿面”分量發(fā)光強(qiáng)度受電場(chǎng)強(qiáng)度影響很大；而“空氣”分量受電場(chǎng)強(qiáng)度影響很小。三種試片“沿面”分量發(fā)光強(qiáng)度存在很大差別，而“空氣”分量發(fā)光強(qiáng)度卻差別較小。此外，可以看出，尼龍表面涂抹RTV 涂料之后表面流注的“沿面”發(fā)光強(qiáng)度減弱了，而且不同RTV 涂層的流注“沿面”發(fā)光強(qiáng)度也存在差別。對(duì)比圖6 可以看出絕緣介質(zhì)表面流注發(fā)光強(qiáng)度強(qiáng)的，其流注傳播速度也大。因?yàn)榱髯l(fā)光強(qiáng)度與后續(xù)光電離有著密切的關(guān)系，流注發(fā)光強(qiáng)度越強(qiáng)，后續(xù)光電離就會(huì)越劇烈，促進(jìn)了后續(xù)流注的發(fā)展，傳播速度也會(huì)越大。

圖9 和圖10 中的光強(qiáng)度曲線(xiàn)可以通過(guò)式（5）進(jìn)行擬合

式中，Ls為電場(chǎng)強(qiáng)度E 下流注傳播過(guò)程中的發(fā)光強(qiáng)度；Lst為流注穩(wěn)定傳播電場(chǎng)強(qiáng)度Est下的發(fā)光強(qiáng)度；n為級(jí)數(shù)，各個(gè)系數(shù)的取值見(jiàn)表2。

表2 流注穩(wěn)定傳播電場(chǎng)、發(fā)光強(qiáng)度以及式（5）中相關(guān)系數(shù)Tab.2 Streamer stability propagation field and associated light intensity,together with coefficients for Equation 5

4 討論

試驗(yàn)結(jié)果顯示：尼龍片表面涂抹RTV 涂料之后表面流注穩(wěn)定傳播電場(chǎng)大于潔凈尼龍片表面流注穩(wěn)定傳播電場(chǎng)，流注傳播速度規(guī)律相反。此外，不同RTV 涂層表面流注穩(wěn)定傳播電場(chǎng)和傳播速度也存在差異。下面將具體分析原因：

影響沿面流注傳播特性的影響因素主要是介電常數(shù)和表面狀況（電荷積累和附著、光致電子發(fā)射的能力）[12-15]。首先分析尼龍片涂抹RTV 后，介電常數(shù)變化帶來(lái)的影響。尼龍片的介電常數(shù)是 5，RTV-1 的是3.6，RTV-2 的是3.8。圖11是尼龍片和涂抹RTV 的尼龍片表面針電極前方1mm 以?xún)?nèi)電場(chǎng)變化情況，RTV 涂層考慮為0.5mm。可以發(fā)現(xiàn)涂抹RTV 的尼龍片針電極處電場(chǎng)被略微加強(qiáng)，大概到針電極前方1cm 處時(shí)，電場(chǎng)基本相同，由于針板間電勢(shì)差相同，此時(shí)，涂抹RTV 的尼龍片處的電場(chǎng)反而會(huì)小一些，流注的發(fā)展肯定受到減弱的電場(chǎng)的作用而發(fā)展減緩?？墒墙殡姵?shù)帶來(lái)的電場(chǎng)變化是很微弱的，尼龍片和涂抹RTV 后的尼龍片表面流注特性應(yīng)該不會(huì)有第二節(jié)試驗(yàn)結(jié)果那么大的差異，那么肯定是表面狀況帶來(lái)的變化產(chǎn)生的影響。

圖11 針電極前方距離1mm 以?xún)?nèi)的軸向電場(chǎng)變化Fig.11 Electric field variation at axial distances up to 1 mm from the tip of the needle electrode

當(dāng)尼龍片表面涂抹RTV 后，表面狀況將發(fā)生很大的變化。如圖12是三種材料表面在400 倍顯微鏡下的照片?？梢园l(fā)現(xiàn)RTV-2 涂層表面的粗糙度最大，RTV-1 涂層次之，尼龍片的最小。介質(zhì)表面粗糙度越大，表面電荷積累越嚴(yán)重[17]。因此，從粗糙度角度來(lái)說(shuō)的話(huà)，RTV-2 涂層表面最容易積累電荷，RTV-1次之，尼龍片最不容易積累電荷。

圖12 三種絕緣介質(zhì)表面狀況顯微圖（400 倍）Fig.12 Micrograph of insulation surface(400 times)

介電常數(shù)（容性）對(duì)介質(zhì)表面的電荷積累也有一定的影響，介電常數(shù)（容性）大的絕緣介質(zhì)表面積累電荷越多[18,19]。RTV 涂層介電常數(shù)比尼龍介質(zhì)小，但是尼龍片涂抹RTV 后體積變大了，整體的容性增加，表面電荷積累也會(huì)增多。因此，從介電常數(shù)角度來(lái)說(shuō)，RTV-2 涂層表面最容易積累電荷，RTV-1次之，尼龍片最不容易積累電荷。

絕緣介質(zhì)表面不可避免的要存在“缺陷”，即陷阱。絕緣介質(zhì)表面陷阱能捕獲電荷，陷阱越多，捕獲的電荷越多，絕緣介質(zhì)表面也越容易積累電荷[20]。根據(jù)硅橡膠和尼龍的TSC 試驗(yàn)結(jié)果（見(jiàn)表1），尼龍表面的陷阱數(shù)量大于硅橡膠的陷阱數(shù)量。因此，從表面的陷阱角度來(lái)看，尼龍介質(zhì)表面的電荷積累比RTV 涂層要多。

表3 三種絕緣介質(zhì)的TSC 特性Tab.3 TSC parameters of three kinds of insulation

綜合考慮粗造度、介電常數(shù)（容性）、陷阱的影響，不好確定各種介質(zhì)表面積累電荷的大小。根據(jù)文獻(xiàn)[20]的試驗(yàn)結(jié)果，陷阱對(duì)表面積累電荷的影響程度不是太大，陷阱數(shù)量差距很大時(shí)，表面積累的電荷差距較小，因此，不考慮陷阱對(duì)絕緣介質(zhì)表面電荷積累的影響。單從粗造度、介電常數(shù)（容性）角度考慮的話(huà)，RTV-2 涂層表面最容易積累電荷，RTV-1次之，尼龍片最不容易積累電荷。圖13所示為絕緣介質(zhì)表面存在負(fù)電荷時(shí)表面切向電場(chǎng)變化，三種絕緣介質(zhì)表面電荷密度為按照大小規(guī)律假設(shè)值。

圖13 絕緣介質(zhì)表面存在負(fù)電荷時(shí)表面切向電場(chǎng)變化Fig.13 Variation of tangential electric field along insulation surfaces with negative charge

從圖13 可以發(fā)現(xiàn)，由于負(fù)電荷的影響，涂抹RTV 的尼龍片針電極處電場(chǎng)增大很多，甚至，經(jīng)過(guò)幾厘米后，負(fù)電荷對(duì)電場(chǎng)的增強(qiáng)作用還很明顯。與此同時(shí)，負(fù)電荷對(duì)絕緣材料后半段電場(chǎng)的影響也是很大的，絕緣介質(zhì)后半段（靠近上級(jí)板）電場(chǎng)急劇減少，甚至出現(xiàn)負(fù)值。因此，電荷積累嚴(yán)重的絕緣介質(zhì)表面的流注發(fā)展到后半段時(shí)由于表面電荷造成的電場(chǎng)削弱更嚴(yán)重，發(fā)展受到抑制，需要更大的外加均勻電場(chǎng)使流注能順利發(fā)展到陰極板，而流注發(fā)展速度和頭部發(fā)光強(qiáng)度也會(huì)減緩。此外，在流注沿介質(zhì)表面發(fā)展時(shí)，表面容易積累電荷的絕緣介質(zhì)，也更容易造成流注頭部電荷的附著，造成流注頭部電荷減少，不利于流注頭部的電離作用，因此，流注的傳播速度和頭部發(fā)光強(qiáng)度會(huì)較小，同時(shí)流注的發(fā)展也需要更大的電場(chǎng)強(qiáng)度。因此，利用表面電荷造成的電場(chǎng)畸變和流注頭部電荷附著效應(yīng)對(duì)沿面流注傳播的影響，可以很好的解釋第二節(jié)中的試驗(yàn)結(jié)果：RTV-2 涂層表面的流注穩(wěn)定傳播電場(chǎng)最大，而傳播速度和發(fā)光強(qiáng)度最小；RTV-1 涂層次之；尼龍片表面流注穩(wěn)定傳播電場(chǎng)最小，而傳播速度和頭部發(fā)光強(qiáng)度最大。

此外，絕緣介質(zhì)表面光致電子發(fā)射也會(huì)影響流注的傳播過(guò)程，表面光致電子發(fā)射越強(qiáng)，越有利流注的傳播。根據(jù)TSC 試驗(yàn)結(jié)果（見(jiàn)表1），尼龍介質(zhì)表面陷阱雖然很多，不過(guò)大都是淺陷阱，很容易在高場(chǎng)強(qiáng)作用下或光子、高能電子碰撞下釋放電子，參與碰撞電離形成二次電子崩，促進(jìn)流注的發(fā)展，而RTV 涂層表面陷阱很少，而且深度很深，需要更高的電場(chǎng)或更高能量的光子、電子撞擊才會(huì)釋放二次電子。在相同的條件下，RTV 涂層表面光致電子發(fā)射效應(yīng)遠(yuǎn)小于尼龍介質(zhì)。因此，從絕緣介質(zhì)表面光致電子發(fā)射角度看的話(huà)，也可以很好的解釋為什么RTV 涂層比尼龍不利于沿面流注的傳播。

尼龍片涂抹RTV 涂料后，流注穩(wěn)定傳播電場(chǎng)增加，傳播速度及頭部發(fā)光強(qiáng)度減小，說(shuō)明RTV 涂層不利于流注的發(fā)展。因此，RTV 涂層可以有效的改善介質(zhì)表面的絕緣性能，避免沿面放電的出現(xiàn)。與此同時(shí)，不同廠(chǎng)家的RTV 涂料在流注傳播特性上存在差異，特別是流注穩(wěn)定傳播電場(chǎng)存在不小的差距，這可能將造成在實(shí)際應(yīng)用中RTV 涂層表面發(fā)生局部放電的情況存在不同。下一步進(jìn)行深入研究和調(diào)研各種RTV 涂層現(xiàn)場(chǎng)局部放電的情況，結(jié)合流注試驗(yàn)數(shù)據(jù)，找出流注傳播特性和現(xiàn)場(chǎng)局部放電嚴(yán)重程度的關(guān)系，應(yīng)該可以提出一種基于沿面流注放電特性試驗(yàn)檢驗(yàn)和評(píng)估RTV 涂料絕緣性能的試驗(yàn)方案。

5 結(jié)論

（1）尼龍片表面涂抹RTV 涂料之后表面流注穩(wěn)定傳播電場(chǎng)大于潔凈尼龍片表面流注穩(wěn)定傳播電場(chǎng)，流注傳播速度和頭部發(fā)光強(qiáng)度的規(guī)律相反。

（2）不同RTV 涂層表面流注穩(wěn)定傳播電場(chǎng)、傳播速度和頭部發(fā)光強(qiáng)度存在差異，主要是不同廠(chǎng)家的RTV 涂料在性能上存在差異造成的。

（3）表面陷阱多、粗造度大、介電常數(shù)（容性）大的絕緣介質(zhì)，其沿面流注穩(wěn)定傳播電場(chǎng)越大，相同的電場(chǎng)強(qiáng)度下的流注傳播速度和頭部發(fā)光強(qiáng)度越小。

（4）可以利用RTV 涂層表面流注傳播特性試驗(yàn)檢驗(yàn)和評(píng)估RTV 涂層絕緣性能。

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