散射體
- 聲子晶體中低頻減振降噪技術(shù)及帶隙特性研究
.對(duì)晶格常數(shù)、散射體尺寸和陀螺式聲子晶體的角動(dòng)量、轉(zhuǎn)動(dòng)慣量和扭轉(zhuǎn)剛度對(duì)帶隙特性影響進(jìn)行了分析.康太鳳等[10]設(shè)計(jì)了一種空心散射體聲子晶體.這種聲子晶體由四個(gè)環(huán)氧樹(shù)脂連接板與空心鉛柱組合而成，其中鉛柱上附著硅橡膠材料.考慮應(yīng)用場(chǎng)景不同，學(xué)者們針對(duì)不同應(yīng)用場(chǎng)景對(duì)聲子晶體進(jìn)行了設(shè)計(jì)與研究.許祥曦[11]將桁架管設(shè)計(jì)為一維聲子晶體周期性排列結(jié)構(gòu)形式，用于海洋平臺(tái)桁架減振系統(tǒng).Sheikhaleh等[12]利用二維光子晶體加壓濾波，基于波長(zhǎng)調(diào)制方法，提出了一種新型
陜西科技大學(xué)學(xué)報(bào) 2023年1期2023-03-04
- 雙表面周期性彈性聲子晶體板中的谷拓?fù)鋺B(tài)*
排列的三角棱柱散射體組成,在只關(guān)注面外模式的Lamb 波的情況下,構(gòu)建了彈性聲子晶體的谷拓?fù)鋺B(tài).只需簡(jiǎn)單旋轉(zhuǎn)散射體,體系就會(huì)出現(xiàn)能帶的反轉(zhuǎn),研究發(fā)現(xiàn)通過(guò)調(diào)節(jié)散射體的高度,可以實(shí)現(xiàn)谷拓?fù)溥吘墤B(tài)頻率的調(diào)控,由不同的谷霍爾材料組成的邊緣界面處可以實(shí)現(xiàn)較寬頻率的激發(fā),進(jìn)一步證實(shí)了邊緣態(tài)頻率可調(diào)控的思想可以在彈性材料中實(shí)現(xiàn),并利用兩種不同相組成的聲子晶體板研究了拓?fù)漭斶\(yùn)情況,表現(xiàn)出優(yōu)異的輸運(yùn)性能.這為谷拓?fù)浔Ｗo(hù)彈性波激發(fā)中實(shí)現(xiàn)新的自由度.1 引言近年來(lái)研究較多的拓?fù)?/div>
物理學(xué)報(bào) 2022年24期2022-12-31
- 微米顆粒衍射成像過(guò)程仿真與特征分析
布即衍射圖像與散射體的形態(tài)和折射率分布高度相關(guān),所以基于散射光成像理論的檢測(cè)技術(shù)被廣泛應(yīng)用于生物、大氣、海洋科學(xué)等領(lǐng)域[1,2]. 近年來(lái),Yu[3～5]等人開(kāi)發(fā)出一種可以同時(shí)獲得散射體在不同偏振方向上的衍射圖的衍射成像式流式細(xì)胞儀,如圖1 所示. 入射線偏振光被流體室中的微粒散射后進(jìn)入數(shù)值孔徑為0.55 的顯微物鏡,然后經(jīng)過(guò)鏡筒透鏡成像于CCD 傳感器上. 通過(guò)分析衍射圖像特征可以實(shí)現(xiàn)包括生物細(xì)胞在內(nèi)的不同結(jié)構(gòu)散射體的區(qū)分和結(jié)構(gòu)參數(shù)變化分析[6～8].- 超大規(guī)模非平穩(wěn)MIMO信道估計(jì)問(wèn)題研究與設(shè)計(jì)
圍也隨之?dāng)U大，散射體和用戶將位于大規(guī)模陣列的近場(chǎng)區(qū)域中，目前信道建模中通常采用的平面波將不再適用，對(duì)于超大規(guī)模天線陣列，球面波將是信道建模更合理的選擇［2］。另外，當(dāng)天線規(guī)模較大時(shí)，散射體反射的信號(hào)將不能到達(dá)整個(gè)天線陣列，此時(shí)超大規(guī)模MIMO 信道將呈現(xiàn)空間非平穩(wěn)特性［3-5］，需要考慮散射體或者子陣列的可見(jiàn)區(qū)域。在模擬近場(chǎng)效應(yīng)時(shí)，文獻(xiàn)［6］證明了拋物面波模型比平面波模型精確，比球面波模型簡(jiǎn)單，相比于平面波假設(shè)的信道估計(jì)，用拋物面波假設(shè)信道估計(jì)時(shí)多了對(duì)距離信號(hào)處理 2022年9期2022-10-11
- 一種基于圓環(huán)模型的網(wǎng)格搜索定位算法*
AOA)信息對(duì)散射體進(jìn)行定位，然后將散射體作為虛擬基站進(jìn)行網(wǎng)格搜索，最后將符合條件的網(wǎng)格點(diǎn)約束平均得到移動(dòng)臺(tái)(Mobile Station,MS)位置。文獻(xiàn)[2]根據(jù)先驗(yàn)的建筑信息模型，將建筑模型的幾何約束信息加入到原有的優(yōu)化問(wèn)題中，較好地提升了定位性能。文獻(xiàn)[3]針對(duì)內(nèi)點(diǎn)法局部最優(yōu)性質(zhì)，提出了一種網(wǎng)格搜索方法，設(shè)立兩個(gè)誤差因子，根據(jù)誤差因子的上下限設(shè)置網(wǎng)格區(qū)域，將網(wǎng)格內(nèi)滿足約束的點(diǎn)平均后得到MS位置。文獻(xiàn)[4]根據(jù)先驗(yàn)的基站周?chē)目臻g布局確定出散射區(qū)域并電訊技術(shù) 2022年8期2022-08-26
- 地震多級(jí)散射波正演模擬方法＊
攜帶了大量源于散射體的構(gòu)造和巖性信息，具有對(duì)地下縫、洞等小尺度非均質(zhì)體進(jìn)行精細(xì)刻畫(huà)的潛力.而對(duì)裂縫-孔洞型等非均勻體散射體進(jìn)行散射波場(chǎng)正演模擬，分析此類(lèi)介質(zhì)的散射波場(chǎng)特征是利用散射波分析研究地下散射體的基礎(chǔ).對(duì)散射波場(chǎng)的正演模擬是識(shí)別散射波的基礎(chǔ).Wu和Huang （1992）采用相位屏算子，模擬了二維垂直變背景情況下的散射場(chǎng)；Wu等（1995）引入De Wolf近似和相屏算子，計(jì)算了三維常背景情況下的背向散射場(chǎng)；符力耘等（1998）利用擾動(dòng)理論，建立了用地震學(xué)報(bào) 2022年4期2022-08-23
- 基于散射體信息的室內(nèi)NLOS單基站定位算法
的研究，為利用散射體進(jìn)行定位創(chuàng)造了條件[16]。文獻(xiàn)[17]利用反射鏡像分析法，結(jié)合信號(hào)的空間傳播模型與建筑幾何平面圖等先驗(yàn)信息，提高了多徑傳播條件下的定位精度。另外，由于現(xiàn)有網(wǎng)絡(luò)中存在相位誤差，例如載波頻偏(carrier frequency offset，CFO)和誤差采樣定時(shí)偏移(sampling timing offset，STO)[18]，因此，利用絕對(duì)的TOF進(jìn)行單基站定位比較困難，利用多徑信號(hào)之間的相對(duì)關(guān)系將此類(lèi)誤差相互抵消將是一個(gè)很好的研究- 一種基于散射路徑識(shí)別匹配的散射體定位算法
些年，一種基于散射體的定位算法進(jìn)入研究者的視野，該算法通過(guò)充分利用NLOS環(huán)境下散射體提供的信息對(duì)目標(biāo)進(jìn)行定位。該算法可歸為基于散射體幾何信息的定位算法和基于虛擬基站的定位算法兩類(lèi)。文獻(xiàn)[7]說(shuō)明了基于散射體幾何信息的定位算法大多是根據(jù)散射體模型的差異，通過(guò)接收到的到達(dá)時(shí)間（Time of Arrival，TOA）、到達(dá)角度（Angle of Arrival，AOA）、發(fā)射角度（Angle of Departure，AOD）等測(cè)量值，以及散射體、基站和移動(dòng)通信技術(shù) 2022年5期2022-06-11
- 內(nèi)嵌局域共振型散射體結(jié)構(gòu)的低頻吸聲性能研究
彈性材料中引入散射體作覆蓋層被證明是有效的潛艇隱身手段[1]。該結(jié)構(gòu)利用共振使耗散效率低的入射縱波向高耗散橫波轉(zhuǎn)化；利用粒子間的多重散射效應(yīng)改變并增加入射波傳播路徑；利用基體材料阻尼特性對(duì)入射聲波進(jìn)行耗散。散射體包括單極和偶極形式，單級(jí)形式為各種各樣的腔[2-5]，偶極形式的主要是大密度球[6-7]。但是這種傳統(tǒng)設(shè)計(jì)的隱身材料已很難對(duì)抗工作頻率日益降低的聲吶探測(cè)。近年來(lái)局域共振聲學(xué)超材料迅猛發(fā)展，其超常吸聲效應(yīng)也備受關(guān)注。2000年Liu等[8]首次提出了振動(dòng)與沖擊 2022年8期2022-05-05
- 基于對(duì)比源的微波成像矩陣算法研究
射場(chǎng)數(shù)據(jù)，求解散射體材料系數(shù)、位置和形狀等參數(shù)。目前大部分成像算法都是基于Lippman-Schwinger 方程，由于方程的非線性與高度病態(tài)性，給求解過(guò)程帶來(lái)了一定的困難。因此，研究者們一直致力于性能良好的微波成像算法研究。但是由于微波成像算法具有嚴(yán)格的指向性，故算法種類(lèi)多樣。傳統(tǒng)微波成像算法主要包括隨機(jī)優(yōu)化算法[3]，例如：粒子群優(yōu)化(particle swarm optimization,PSO)，遺傳算法(genetic algorithm,GE)- 若干層析SAR成像方法在解疊掩性能上的對(duì)比分析
于可以分離疊掩散射體[2]，從而實(shí)現(xiàn)三維成像。Reigber等人[3]最早開(kāi)展了機(jī)載多基線層析技術(shù)的驗(yàn)證實(shí)驗(yàn)。Fornaro等人[4]推導(dǎo)了層析SAR成像方程，并使用TSVD方法在ERS數(shù)據(jù)上展開(kāi)了成像實(shí)驗(yàn)。Budillon等人[5]使用壓縮感知技術(shù)展開(kāi)了TomoSAR成像仿真實(shí)驗(yàn)，并應(yīng)用于ERS數(shù)據(jù)。早期的層析SAR數(shù)據(jù)分辨率不高，三維成像結(jié)果難以觀察到清晰的結(jié)構(gòu)信息。隨著更高精度、更高分辨率的TerraSAR-X Spotlight數(shù)據(jù)的應(yīng)用，獲得更好雷達(dá)學(xué)報(bào) 2022年1期2022-03-05
- 一種基于單次散射體定位的TOA/AOA混合定位算法*
LOS環(huán)境中的散射體位置相關(guān)信息，就有可能有效提高定位精度[1]。文獻(xiàn)[2-3]假設(shè)移動(dòng)臺(tái)(Mobile Station,MS)與散射體在同一直線上，并以此建立定位方程來(lái)實(shí)現(xiàn)移動(dòng)臺(tái)的位置估計(jì)，但散射體的這種線性分布是很難獲得與驗(yàn)證的。文獻(xiàn)[4]提出根據(jù)基站(Base Station,BS)側(cè)所獲得的測(cè)量信息來(lái)估算出散射模型的半徑，并產(chǎn)生移動(dòng)臺(tái)可能位置候選點(diǎn)，再利用散射體信息篩選候選點(diǎn)的被動(dòng)定位算法。文獻(xiàn)[5]提出一種非線性約束定位方法，根據(jù)散射體位置分布以電訊技術(shù) 2022年1期2022-02-12
- 多振子聲子晶體的低頻特性研究
硅橡膠包覆的鉛散射體嵌入到八邊形塑料基體中，在0～3 000 Hz內(nèi)帶隙的占有率超過(guò)95%，其中第一帶隙位于96～1 403 Hz，研究表明通過(guò)增加大質(zhì)量振子的密度和減小輕質(zhì)量振子的密度可以拓寬帶隙寬度。Gao等[10]所設(shè)計(jì)的空心結(jié)構(gòu)內(nèi)部由矩形連接板連接兩個(gè)振子和基體，研究表明，彈性波傳播在空心結(jié)構(gòu)聲子晶體時(shí)，更容易產(chǎn)生散射和反射，因此可以獲得特定頻率范圍內(nèi)的帶隙。進(jìn)一步計(jì)算沒(méi)有振子的空心結(jié)構(gòu)與只有一個(gè)振子的空心結(jié)構(gòu)的色散曲線，發(fā)現(xiàn)這兩種結(jié)構(gòu)在0～100人工晶體學(xué)報(bào) 2022年12期2022-02-01
- 基于分裂法的內(nèi)部Neumann反散射問(wèn)題*
數(shù)據(jù)來(lái)確定未知散射體的位置、形狀及其物理性質(zhì)。反散射問(wèn)題的研究成果已在聲納雷達(dá)探測(cè)、地球物理探測(cè)、醫(yī)學(xué)成像、生命科學(xué)、遙感技術(shù)等其他學(xué)科的研究領(lǐng)域中得到廣泛應(yīng)用。在現(xiàn)有的研究中，更多的是考慮入射波和散射波都在散射體的外部，稱之為外部反散射問(wèn)題（見(jiàn)文獻(xiàn)［1］），但是正如文獻(xiàn)［2-3］中所述，為了解決一些實(shí)際問(wèn)題，內(nèi)部反散射問(wèn)題也逐漸得到關(guān)注，相比于外部反散射問(wèn)題，其入射波和散射波都在散射體的內(nèi)部，且散射波在散射體內(nèi)部會(huì)不斷地進(jìn)行反射，所以內(nèi)部反散射問(wèn)題更為復(fù)- 聲波導(dǎo)中空間類(lèi)自彎曲波束構(gòu)建研究
究中，當(dāng)含有損散射體波導(dǎo)內(nèi)發(fā)生全透射時(shí)，聲波會(huì)繞過(guò)散射體，形成一定的空間波束[12]。本文以此提出一種間接構(gòu)建聲波導(dǎo)內(nèi)自彎曲波束的方法。通過(guò)在波導(dǎo)中虛構(gòu)散射體，人為設(shè)計(jì)幾何參數(shù)，并求解全透射聲場(chǎng)，獲得近似以散射體邊界為軌跡的類(lèi)自彎曲波束，包括類(lèi)Bessel波束、類(lèi)Weber波束以及類(lèi)Mathieu波束。所得的類(lèi)自彎曲波束具有自彎曲特性和自愈性，而且具有能量有限特性，具備物理可實(shí)現(xiàn)性。此外，基于同樣方法，本文構(gòu)建了聲道軸高匯聚波束以及淺海自彎曲波束。1 含散哈爾濱工程大學(xué)學(xué)報(bào) 2021年8期2021-09-08
- 基于機(jī)器學(xué)習(xí)的時(shí)間反轉(zhuǎn)散射體檢測(cè)方法
、裂縫等小尺度散射體.而這些與地震主波長(zhǎng)尺度相當(dāng)或更小的局部構(gòu)造和巖性信息對(duì)于提高地震勘探的分辨率具有重要意義，也有利于提高小尺度地質(zhì)體的預(yù)測(cè)精度和鉆探目標(biāo)靶點(diǎn)選擇的可靠性.地下小尺度散射體的地震響應(yīng)常表現(xiàn)為繞射波或散射波(繞射波即狹義上的散射波)，因此，繞射波成像成為檢測(cè)地下散射體最常用的方法.在地震原始數(shù)據(jù)中，繞射波能量一般比反射波能量弱一到兩個(gè)量級(jí)(Landa et al.,2008)，往往淹沒(méi)在較強(qiáng)的反射波信號(hào)中，準(zhǔn)確識(shí)別難度較大，而在常規(guī)資料處理地球物理學(xué)報(bào) 2021年9期2021-09-06
- 聲子晶體結(jié)構(gòu)在功率超聲換能器中的應(yīng)用*
連通的材料稱為散射體，連通為一體的材料稱為基體[5]，圖1(b)為聲子晶體原胞的截面圖，其中圓形為散射體，其余為基體，a為原胞的晶格常數(shù)，r為散射體的半徑。聲子晶體結(jié)構(gòu)形成的特殊色散關(guān)系，會(huì)使得處于帶隙范圍內(nèi)的彈性波被禁止傳播。將開(kāi)槽后的結(jié)構(gòu)定義為一個(gè)聲子晶體結(jié)構(gòu)，空氣為散射體，剩余材料為基體，由此可以解釋對(duì)橫向振動(dòng)的抑制作用是由于共振頻率處于聲子晶體帶隙范圍內(nèi)，被禁止傳播。由圖1(a)可以看出，二維聲子晶體結(jié)構(gòu)與1-3型復(fù)合材料結(jié)構(gòu)相似，Wilm等[6]應(yīng)用聲學(xué) 2021年3期2021-07-27
- 幾何隨機(jī)分布模型的高速鐵路山地信道建模
建筑物或樹(shù)木等散射體外，遠(yuǎn)端的山體同樣會(huì)對(duì)信號(hào)產(chǎn)生反射和散射。因此，在中國(guó)高鐵迅速發(fā)展的研究背景下，建立合理、準(zhǔn)確的山地地形信道模型是十分必要的。目前，只有少量文獻(xiàn)針對(duì)山地地形的無(wú)線信號(hào)傳輸進(jìn)行了測(cè)量與建模研究[1-3]。信道模型的構(gòu)建主要基于部分測(cè)量數(shù)據(jù)，缺乏一定的普適性。文獻(xiàn)[4]采用射線跟蹤法對(duì)戶外場(chǎng)景和隧道內(nèi)的無(wú)線信號(hào)傳播特性進(jìn)行了建模研究，該模型計(jì)算復(fù)雜度較高，實(shí)現(xiàn)困難。文獻(xiàn)[5]基于隨機(jī)傳播圖理論構(gòu)建了髙鐵無(wú)線信道仿真模型，雖然模型簡(jiǎn)單，但其預(yù)- 基于散射體信息的室內(nèi)NLOS 多站協(xié)作定位算法
播模型法、基于散射體信息法等。目前，傳播模型法大部分基于經(jīng)典散射模型。文獻(xiàn)[15]提出了一個(gè)推導(dǎo)的散射模型，包括圓環(huán)模型、圓盤(pán)模型以及橢圓模型的到達(dá)角（AOA,angle of arrive）、飛行時(shí)間（TOF,time of flight）概率密度函數(shù)的方法。由于室內(nèi)場(chǎng)景大小的限制，大部分散射模型僅僅適用于室外的蜂窩網(wǎng)定位，因此在室內(nèi)環(huán)境下傳播模型法應(yīng)用較少。而基于散射體幾何位置關(guān)系的定位算法，其巧妙之處在于把NLOS 干擾帶來(lái)的定位誤差轉(zhuǎn)換為可用的物理通信學(xué)報(bào) 2021年5期2021-06-04
- 散射體邊界的凸起結(jié)構(gòu)對(duì)聲子晶體帶隙的影響
的帶隙產(chǎn)生則由散射體自身的振動(dòng)特性占主導(dǎo)作用[9].本文所研究的二維固/固型聲子晶體的帶隙特性符合Bragg散射機(jī)理，帶隙頻率的波長(zhǎng)和晶格常數(shù)處于同一數(shù)量級(jí).聲子晶體的結(jié)構(gòu)設(shè)計(jì)是帶隙研究中的關(guān)鍵問(wèn)題，對(duì)帶隙的打開(kāi)、寬度和所處位置具有決定性影響[10-11].晶胞由散射體和基體組成，改變散射體的形狀是調(diào)控帶隙結(jié)構(gòu)的一種手段. Kuang 等[12]利用數(shù)值方法研究了三維立體聲子晶體的能帶結(jié)構(gòu)，分析了4 種不同形狀的散射體（球形、立方、菱形十二面體和截八面體）- 基于角度重構(gòu)和差分飛行時(shí)間的室外多站定位*
要可以分為基于散射體相關(guān)信息的非直達(dá)波定位方法和基于不等式約束和統(tǒng)計(jì)模型的非直達(dá)波定位方法?；?span id="j5i0abt0b" class="hl">散射體相關(guān)信息的非直達(dá)波定位方法又可以分為兩類(lèi)[1]。一類(lèi)是基于散射傳播模型的室外NLOS定位方式，通過(guò)對(duì)散射體模型的研究從而獲得各種場(chǎng)景下的參數(shù)統(tǒng)計(jì)分布來(lái)完成對(duì)移動(dòng)臺(tái)的定位[2]。在散射體傳播模型中通常假設(shè)散射體按照某種特定的方式分布，例如在移動(dòng)臺(tái)周?chē)鶆蚍植蓟蛘唠S機(jī)分布、在移動(dòng)臺(tái)與基站之間按某種方式分布等。例如文獻(xiàn)[3]利用了多路徑散射模型來(lái)考慮NLOS傳播電訊技術(shù) 2021年4期2021-04-24
- 實(shí)現(xiàn)散射場(chǎng)強(qiáng)整形的微散射體陣列逆向設(shè)計(jì)方法*
種基于全介電微散射體的散射陣列結(jié)構(gòu)逆向設(shè)計(jì)方法,用以實(shí)現(xiàn)散射電場(chǎng)強(qiáng)度整形.該方法基于空域傅里葉變換與角譜變換,從給定目標(biāo)區(qū)域處期望實(shí)現(xiàn)的散射場(chǎng)強(qiáng)分布出發(fā),逆向求得所需的感應(yīng)源,再利用電磁感應(yīng)源理論,逆向設(shè)計(jì)微散射體陣列,且只需通過(guò)解析計(jì)算便能夠快速地求取出微散射體陣列的電磁參數(shù)值分布.基于提出的逆向設(shè)計(jì)方法,文中提供了三維情況下的具體算例,實(shí)現(xiàn)了給定方形面目標(biāo)區(qū)域的散射場(chǎng)強(qiáng)整形.理論計(jì)算結(jié)果與全波仿真結(jié)果符合良好,表明本文提出的逆向設(shè)計(jì)方法具有可行性與有效物理學(xué)報(bào) 2021年1期2021-01-14
- 水聲環(huán)境UWA信道散射模型參數(shù)仿真分析
傳播區(qū)域內(nèi)局部散射體的分布。設(shè)計(jì)合適的UWA 通信系統(tǒng)，信道模型不可或缺。已有研究人員針對(duì)UWA通信系統(tǒng)提出了建立幾何散射模型的假設(shè)。幾何假設(shè)包括Tx、Rx 的位置以及散射區(qū)域的形狀。其中，典型的散射區(qū)域主要由環(huán)形、圓盤(pán)和橢圓形建模。在文獻(xiàn)[4-5]中，研究了一種環(huán)形模型，其中局部散射體分布在以Rx 為中心的薄環(huán)上。文獻(xiàn)[6]對(duì)空心圓盤(pán)模型的TOA 和AOA 的統(tǒng)計(jì)數(shù)據(jù)進(jìn)行了研究，其中散射體位于空心圓盤(pán)內(nèi)。在文獻(xiàn)[7-8]中提出了另一種幾何模型，其中散射體計(jì)算機(jī)工程與應(yīng)用 2020年24期2020-12-26
- 基于部件級(jí)三維參數(shù)化電磁模型的SAR目標(biāo)物理可解釋識(shí)別方法
匹配階段來(lái)對(duì)應(yīng)散射體，并根據(jù)參考圖像和觀測(cè)圖像求解兩個(gè)散射體集之間的變換關(guān)系。然后，基于散射體的匹配結(jié)果設(shè)計(jì)匹配得分。最后在識(shí)別階段，根據(jù)匹配分?jǐn)?shù)將目標(biāo)分類(lèi)為合適的參考目標(biāo)類(lèi)別。具體而言，Chiang等人[19]提出了一種貝葉斯方法，其中模型預(yù)測(cè)的散射體和數(shù)據(jù)提取的散射體在匹配階段進(jìn)行組合，以計(jì)算候選假設(shè)的后驗(yàn)概率。其中遮擋被視為散射體丟失問(wèn)題，并且散射體之間的關(guān)系被忽略了。在實(shí)際情況中，由于雜波和其他非理想因素，總是存在冗余或丟失的散射體，這使得散射體匹雷達(dá)學(xué)報(bào) 2020年4期2020-09-05
- 基于二維三組元聲子晶體帶隙特性的振動(dòng)研究
參數(shù)有關(guān)，包括散射體的密度、彈性模量、散射體的形狀尺寸、填充率、晶格形式[6-8]等。聲子晶體獨(dú)特的帶隙特性，使其在實(shí)際的噪聲隔離和振動(dòng)控制等方面都具有潛在的應(yīng)用前景[9]。由于聲子晶體所具有的特殊帶隙特性，近年來(lái)吸引了大量學(xué)者對(duì)其進(jìn)行研究。徐麗[10]利用平面波展開(kāi)法，對(duì)二維二組元聲子晶體散射體的排列方式，及不同散射體材料下的帶隙特性進(jìn)行了計(jì)算；張明[11]利用時(shí)域有限差分法，對(duì)二維二組元聲子晶體在不同基體及散射體下的帶隙進(jìn)行了計(jì)算；張昭等[12]對(duì)不同- 一種基于聲學(xué)回波統(tǒng)計(jì)的水下散射體數(shù)量密度評(píng)估模型
氣泡群、魚(yú)群等散射體是海洋工程應(yīng)用中常見(jiàn)的散射體[1]，對(duì)這類(lèi)散射體的數(shù)量密度進(jìn)行評(píng)估不僅具有直接的工程應(yīng)用價(jià)值，并且其作為水聲研究中常見(jiàn)的混響散射體，是水下聲學(xué)應(yīng)用研究的重要內(nèi)容[2]。目前對(duì)這類(lèi)散射體群的數(shù)量密度評(píng)估主要包括光學(xué)與聲學(xué)2類(lèi)方法，其中聲學(xué)方法具有由于探測(cè)距離遠(yuǎn)的優(yōu)點(diǎn)，更為廣泛應(yīng)用前景。與單一散射體不同，這類(lèi)散射體的聲散射是由多個(gè)處于隨機(jī)運(yùn)動(dòng)狀態(tài)的散射元相干疊加而成，因而其回波信號(hào)具有明顯的隨機(jī)性與波動(dòng)性，這給基于聲學(xué)方法的水下散射體數(shù)量密數(shù)字海洋與水下攻防 2019年5期2020-01-15
- 二維結(jié)構(gòu)中亞波長(zhǎng)缺陷的超聲特征
兩個(gè)或兩個(gè)以上散射體同時(shí)存在時(shí)，這是因?yàn)閮?span id="j5i0abt0b" class="hl">散射體間存在耦合效應(yīng)，探測(cè)得到的反射回波中的特征信息與只有單個(gè)散射體時(shí)的特征信息有較大區(qū)別，因此，如何從得到的反射回波中提取有用的特征信息以確定兩散射體的大小、距離以及排列角度就成為了需要解決的問(wèn)題。傳統(tǒng)的超聲檢測(cè)技術(shù)通常會(huì)分析特征值，如聲速、聲衰減和聲阻抗[4]。筆者主要研究鋁板中干擾散射體對(duì)于需要重點(diǎn)檢測(cè)的較大散射體的反射回波的影響，得到兩散射體的尺寸及分布，為多缺陷損傷的檢測(cè)提出了一些理論參考。為了實(shí)現(xiàn)這一目無(wú)損檢測(cè) 2019年11期2019-11-20
- 數(shù)字化變電站無(wú)線監(jiān)測(cè)系統(tǒng)信道分析*
于電磁波是強(qiáng)反散射體，會(huì)改變電磁波的傳播路徑。因此，有必要研究金屬散射體空間分布對(duì)于無(wú)線信道的影響。文獻(xiàn)[3]從無(wú)線通信標(biāo)準(zhǔn)的層面分析無(wú)線通信在數(shù)字化變電站中的可行性，指出IEEE 802.11標(biāo)準(zhǔn)滿足數(shù)字化變電站的通信速率要求[3]。文獻(xiàn)[4]從安全性角度對(duì)無(wú)線通信在數(shù)字化變電站的運(yùn)用展開(kāi)研究[4]，給出3種保障信息安全的方法。文獻(xiàn)[5]從傳輸速率和安全性出發(fā)，指出無(wú)線通信在數(shù)字化變電站中的運(yùn)用前景良好[5]。文獻(xiàn)[6]詳細(xì)介紹了短距離無(wú)線通信在數(shù)字化變傳感器與微系統(tǒng) 2019年6期2019-06-05
- 100 MeV質(zhì)子雙環(huán)雙散射體擴(kuò)束方案設(shè)計(jì)*
子進(jìn)行了雙環(huán)雙散射體擴(kuò)束方案設(shè)計(jì). Geant4模擬表明該方案可在2.4 m位置產(chǎn)生一個(gè)均勻性為 ±1.89%、半徑為8 cm的照射野, 在5 m位置產(chǎn)生一個(gè)均勻性為 ±5.32%、半徑為20 cm的照射野. 此外, 利用Geant4對(duì)雙環(huán)雙散射體擴(kuò)束方法的基本原理進(jìn)行了進(jìn)一步探索, 并對(duì)第二散射體后加速器管道、初始束斑尺寸、照射野形成距離、改變?nèi)肷滟|(zhì)子能量等實(shí)際中各種可能因素對(duì)該方案擴(kuò)束效果的影響進(jìn)行了討論.1 引 言質(zhì)子是空間輻射環(huán)境中的主要成分, 其物理學(xué)報(bào) 2019年5期2019-03-26
- 基于散射體信息的單站內(nèi)三角形質(zhì)心定位算法
問(wèn)題，提出基于散射體信息的單站內(nèi)三角形質(zhì)心定位算法。首先運(yùn)用合成運(yùn)動(dòng)的擴(kuò)展卡爾曼濾波算法對(duì)圓軌跡擬合法所估計(jì)出的散射體位置與散射體到達(dá)目標(biāo)位置的距離進(jìn)行優(yōu)化；然后將所估計(jì)出的散射體作為虛擬觀測(cè)站，再根據(jù)引入可信度算子的內(nèi)三角形質(zhì)心定位算法削弱測(cè)距極大誤差對(duì)定位結(jié)果的影響；最后即可定位出目標(biāo)位置。仿真結(jié)果表明，該算法能夠有效提高定位精度，算法復(fù)雜度小且具有良好的穩(wěn)定性。關(guān)鍵詞： 合成運(yùn)動(dòng)； 散射體； 偽目標(biāo)； 可信度算子； 內(nèi)三角形質(zhì)心算法； 算法復(fù)雜度中圖現(xiàn)代電子技術(shù) 2018年18期2018-09-12
- 二維聲子晶體帶隙特性分析與應(yīng)用研究
帶隙特性主要與散射體、基體的密度和彈性模量及散射體的填充率有關(guān)。但相關(guān)參數(shù)對(duì)帶隙的影響機(jī)理十分復(fù)雜，以各項(xiàng)參數(shù)作為單一變量難以全面分析帶隙特性。故在單一參數(shù)分析的基礎(chǔ)上，趙浩江等[4]研究發(fā)現(xiàn)散射體和基體的彈性模量比與密度比對(duì)聲子晶體薄板的帶隙有極大影響。張昭等[5]的研究則表明，當(dāng)散射體與基體彈性模量比處于不同數(shù)量級(jí)時(shí)，材料彈性模量對(duì)帶隙的影響會(huì)有很大差別。本文不僅研究散射體周長(zhǎng)、旋轉(zhuǎn)角等單一參數(shù)對(duì)帶隙的影響，而且研究在彈性模量比、密度比與填充率等多參量噪聲與振動(dòng)控制 2018年4期2018-08-30
- 一種填充空心玻璃微珠的粘彈性聚合物聲學(xué)特性研究
法中，針對(duì)球形散射體的理論模型最具代表性。常用方法有單體共振理論[2，4]、自恰理論[5-6]。單體共振理論未考慮散射體間聲波的多重散射，即從一個(gè)散射體發(fā)出的散射波不再被另一個(gè)散射體散射，這種方法通常用于求解散射體填充分?jǐn)?shù)較低的復(fù)合材料等效參數(shù)。自恰理論則根據(jù)微觀局部應(yīng)變張量，以勻化技術(shù)（homogenization technique）考慮散射體間聲波的多重散射效應(yīng)，所以這種方法常用于求解低頻條件下復(fù)合材料的等效參數(shù)。另一類(lèi)方法是數(shù)值方法，通常采用有限元船舶力學(xué) 2018年7期2018-07-30
- 異軸角散射法中散射體幾何模型的構(gòu)建與優(yōu)化
應(yīng)的激光散射的散射體對(duì)計(jì)算精度有很大影響。對(duì)于散射微元幾何建模,黃竹青、楊穎等[10-11]通過(guò)對(duì)CCD視場(chǎng)角均分方法求解單個(gè)散射體的體積。經(jīng)過(guò)分析發(fā)現(xiàn),此種建模方法存在以下不足:首先,均分方法應(yīng)是對(duì)視場(chǎng)角所對(duì)應(yīng)的底邊進(jìn)行均分,而非對(duì)視場(chǎng)角進(jìn)行均分,否則會(huì)造成散射微元之間大小關(guān)系變化,從而影響理論散射光強(qiáng)的變化趨勢(shì)；其次,把CCD相機(jī)像元之間不接收光強(qiáng)的縫隙當(dāng)作像元一部分,導(dǎo)致接收面積變大,致使理論散射光強(qiáng)計(jì)算數(shù)值偏大。本文針對(duì)異軸角散射法中散射體幾何建模激光與紅外 2018年2期2018-03-09
- 一種地空3D-Massive MIMO信道模型
維單跳同心圓環(huán)散射體的地空3D-Massive MIMO信道模型。相比傳統(tǒng)地空3D MIMO信道模型有兩方面改進(jìn)，首先是建立了基于單跳圓環(huán)散射體3D幾何精確位置關(guān)系的球面波天線陣元相位偏移模型，其次采用生滅過(guò)程對(duì)Massive MIMO陣列上的非平穩(wěn)特性進(jìn)行建模。推導(dǎo)了該模型的信道統(tǒng)計(jì)特征函數(shù)，通過(guò)對(duì)特征函數(shù)理論推導(dǎo)值與蒙特卡洛統(tǒng)計(jì)值進(jìn)行仿真對(duì)比，驗(yàn)證了理論推導(dǎo)正確性。此外，對(duì)所提信道模型與基于平面波的傳統(tǒng)地空3D MIMO信道模型的空間相關(guān)性進(jìn)行了分析及航空學(xué)報(bào) 2017年3期2017-11-20
- 利用海浪噪聲自相關(guān)實(shí)現(xiàn)散射體無(wú)源探測(cè)?
噪聲自相關(guān)實(shí)現(xiàn)散射體無(wú)源探測(cè)?遲靜 李小雷 高大治?王好忠 王寧(中國(guó)海洋大學(xué)海洋技術(shù)系,青島 266100)提出了一種利用海浪噪聲自相關(guān)實(shí)現(xiàn)散射體無(wú)源探測(cè)的新方法.將各接收器記錄噪聲信號(hào)的自相關(guān)減去所有接收器記錄噪聲信號(hào)自相關(guān)的平均值,得到散射信號(hào)的到達(dá)結(jié)構(gòu),然后結(jié)合基爾霍夫移位算法實(shí)現(xiàn)對(duì)散射體的探測(cè).與利用背景噪聲互相關(guān)提取格林函數(shù)從而實(shí)現(xiàn)散射體探測(cè)的方法不同,自相關(guān)無(wú)需考慮各個(gè)接收器之間的大量數(shù)據(jù)傳輸及時(shí)間同步問(wèn)題,這為相距較遠(yuǎn)的多接收器和移動(dòng)平臺(tái)目物理學(xué)報(bào) 2017年19期2017-10-23
- 移動(dòng)散射體下的V2V信道相關(guān)性和多普勒譜特性研究
李亦天?移動(dòng)散射體下的V2V信道相關(guān)性和多普勒譜特性研究梁曉林①趙雄文*①②③李亦天①①(華北電力大學(xué)電氣與電子工程學(xué)院 北京 102206)②(中國(guó)電波傳播研究所電波環(huán)境特性及模化技術(shù)國(guó)防科技重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室 青島 266107)③(東南大學(xué)移動(dòng)通信國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室 南京 210096)該文首次提出兩種典型的移動(dòng)散射體存在的車(chē)輛對(duì)車(chē)輛(V2V)的無(wú)線傳播信道模型，一種是基于一次散射發(fā)射(SBT)和一次散射接收(SBR)的信道，另一種是基于兩次散射(DB)的信道電子與信息學(xué)報(bào) 2017年3期2017-10-14
- 周期矩形輪廓聲學(xué)散射體的散射性質(zhì)預(yù)測(cè)算法及其應(yīng)用研究
期矩形輪廓聲學(xué)散射體的散射性質(zhì)預(yù)測(cè)算法及其應(yīng)用研究王海濤， 曾向陽(yáng)， 杜博凱， 劉延善(西北工業(yè)大學(xué) 航海學(xué)院，西安 710072)具有周期排列形式的散射體是建筑聲學(xué)中一種常見(jiàn)的聲學(xué)擴(kuò)散結(jié)構(gòu)，針對(duì)各種室內(nèi)環(huán)境中最為常見(jiàn)的周期矩形輪廓散射體，基于光柵方程發(fā)展了一種散射性質(zhì)預(yù)測(cè)算法，并利用此方法對(duì)矩形輪廓散射體的散射性質(zhì)進(jìn)行了預(yù)測(cè)及分析。先詳細(xì)介紹預(yù)測(cè)算法的推導(dǎo)過(guò)程，此算法僅利用散射體的幾何參數(shù)及入射波參數(shù)即可計(jì)算各個(gè)階次反射波的能量，從而對(duì)散射性質(zhì)進(jìn)行預(yù)測(cè)。振動(dòng)與沖擊 2017年7期2017-04-21
- 一種非迭代的聲學(xué)反演點(diǎn)散射體散射系數(shù)方法*
代的聲學(xué)反演點(diǎn)散射體散射系數(shù)方法*張寅權(quán)， 王 寧， 李小雷， 張 爽(中國(guó)海洋大學(xué)信息科學(xué)與工程學(xué)院，山東 青島 266100)多體散射環(huán)境下，本文提出一種非迭代的聲學(xué)反演點(diǎn)散射體散射系數(shù)的方法。這種方法運(yùn)用非向量數(shù)學(xué)運(yùn)算，從而避免測(cè)量多基地響應(yīng)矩陣，與現(xiàn)有的方法相比更容易實(shí)現(xiàn)。本文對(duì)兩種布設(shè)環(huán)境數(shù)值仿真驗(yàn)證該方法的有效性，并在噪聲環(huán)境下將本文方法與現(xiàn)有的兩種非迭代反演方法進(jìn)行比較。仿真結(jié)果表明：(1)反演公式中矩陣的條件數(shù)由布設(shè)環(huán)境決定，布設(shè)環(huán)境通過(guò)條- 聲子晶體板中低頻完全禁帶形成機(jī)理研究
結(jié)構(gòu)由錐形復(fù)合散射體周期性陣列于一個(gè)二維二組元聲子晶體板兩邊構(gòu)成。采用有限元方法對(duì)其禁帶特性和禁帶形成機(jī)理進(jìn)行理論研究,獲得了聲子晶體板中低頻完全禁帶的形成機(jī)理以及禁帶調(diào)節(jié)規(guī)律。研究發(fā)現(xiàn),不同形式的板波模態(tài)與對(duì)應(yīng)的局域共振模態(tài)依據(jù)模態(tài)疊加原理相互耦合生成面內(nèi)、面外兩種禁帶,二者疊加形成完全禁帶;散射體振子的等效彈簧質(zhì)量系統(tǒng)耦合是難以產(chǎn)生低頻完全禁帶的主要原因。研究結(jié)果表明:新型聲子晶體板中散射體振子的等效彈簧質(zhì)量系統(tǒng)可被引入的橡膠填充體解耦,致使面內(nèi)、面外西安交通大學(xué)學(xué)報(bào) 2016年12期2016-12-22
- 基于二維空間域移動(dòng)通信統(tǒng)計(jì)信道的空時(shí)特性*
的概念，即假定散射體均勻分布在橢圓區(qū)域（宏蜂窩）或圓形區(qū)域（微蜂窩）。在宏蜂窩和微蜂窩中，假定散射體為橢圓模型(EM)或圓模型(CM)時(shí)或許是合理的，但對(duì)于一般散射體模型而言，要確保當(dāng)散射體為其他分布類(lèi)型的情況下都是有效的，就需要獲得信道參數(shù)。推導(dǎo)了在一般散射體模型中基站信號(hào)的到達(dá)角度和到達(dá)時(shí)延的聯(lián)合概率密度函數(shù)、邊緣概率密度函數(shù)，它適用于多種蜂窩型，重點(diǎn)研究高斯分布的散射體，最后仿真驗(yàn)證了推導(dǎo)的合理性。單信道散射體；到達(dá)角度；到達(dá)路徑；概率密度函數(shù)；高斯電子技術(shù)應(yīng)用 2016年8期2016-12-01
- 單面柱聲子晶體板低頻帶隙特性與機(jī)理分析
限元法計(jì)算分析散射體材料屬性和散射體形狀對(duì)單面柱板結(jié)構(gòu)局域共振型聲子晶體帶隙特性的影響，并通過(guò)計(jì)算單胞位移特征模式解釋聲子晶體帶隙特性變化的物理機(jī)理.結(jié)果表明：散射體的密度和彈性模量以及散射體形狀通過(guò)改變聲子晶體單胞局域狀態(tài)，對(duì)聲子晶體帶隙特性產(chǎn)生很大影響.總結(jié)聲子晶體板結(jié)構(gòu)低頻帶隙特性變化規(guī)律，為工程減振降噪提供參考.關(guān)鍵詞： 聲子晶體； 散射體； 基體； 帶隙特性； 位移特征模式； 密度； 彈性模量； 減振降噪中圖分類(lèi)號(hào)： O481.1； TB535計(jì)算機(jī)輔助工程 2016年5期2016-11-25
- 原子序數(shù)對(duì)反散射峰與散射體飽和厚度的影響
程序模擬確定了散射體的飽和厚度，并得出了其與原子序數(shù)的關(guān)系。結(jié)果表明，反散射峰面積在原子序數(shù)達(dá)到26以后開(kāi)始減小，飽和厚度隨原子序數(shù)增加呈現(xiàn)出指數(shù)衰減的趨勢(shì)。在源與探測(cè)器的距離為10 mm、20 mm、30 mm時(shí)，F(xiàn)e、Cu和Pb的飽和厚度的理論值與模擬值的平均誤差為0.11、0.06和0.31.由此可見(jiàn)，源與探測(cè)器的距離對(duì)反散射的影響較大。試驗(yàn)結(jié)果對(duì)進(jìn)一步開(kāi)展反散射在工業(yè)、農(nóng)業(yè)和醫(yī)療業(yè)的輻射屏蔽的研究有一定的指導(dǎo)作用。關(guān)鍵詞：散射體；反散射；MCNP5科技與創(chuàng)新 2016年17期2016-11-04
- 基于分形結(jié)構(gòu)的植被高階相干散射模型研究
情況下，植被中散射體獨(dú)立不相關(guān)的假設(shè)無(wú)效，此時(shí)應(yīng)考慮散射體之間的相干效應(yīng)以及近場(chǎng)互作用。該文提出一種基于分形結(jié)構(gòu)的植被高階相干散射模型，該模型利用分形理論生成近乎真實(shí)植被的3維幾何結(jié)構(gòu)，根據(jù)每個(gè)散射體的空間位置信息考慮了相干效應(yīng)，應(yīng)用互易定理計(jì)算了相鄰散射體間高階互作用，結(jié)合非相干的分層模型中后向散射機(jī)制劃分方式，給出了各項(xiàng)散射機(jī)制的表達(dá)式。與機(jī)載合成孔徑雷達(dá)實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)對(duì)比，驗(yàn)證了模型的準(zhǔn)確性。在針葉林仿真參數(shù)下，分析了各項(xiàng)散射機(jī)制對(duì)總散射效應(yīng)的貢獻(xiàn)與入射頻電子與信息學(xué)報(bào) 2016年10期2016-10-13
- 城市建筑物永久散射體識(shí)別策略研究
城市建筑物永久散射體識(shí)別策略研究楊魁?，劉俊衛(wèi) （天津市測(cè)繪院，天津 300381）針對(duì)城市建筑物永久散射體識(shí)別的應(yīng)用需求，在有效分析建筑物永久散射體原理基礎(chǔ)上，根據(jù)幅離差閾值法、子視相關(guān)法、相干系數(shù)法應(yīng)用于建筑物永久散射體識(shí)別的優(yōu)缺點(diǎn)，采用多種方法相結(jié)合的永久散射體識(shí)別策略來(lái)實(shí)現(xiàn)建筑物的監(jiān)測(cè)。并以天津市不同類(lèi)型建筑物為例，從密度、點(diǎn)位分布、質(zhì)量等方面分析和對(duì)比永久散射體識(shí)別策略相對(duì)于其他單一方法的優(yōu)勢(shì)，驗(yàn)證了識(shí)別策略的有效性。建筑物；永久散射體識(shí)別；In城市勘測(cè) 2016年2期2016-08-16
- 分析材料參數(shù)對(duì)二維固/固聲子晶體能帶結(jié)構(gòu)的影響
構(gòu)的影響，發(fā)現(xiàn)散射體的剪切模量和密度是影響聲子晶體能帶結(jié)構(gòu)的主要因素，楊氏模量對(duì)聲子晶體能帶結(jié)構(gòu)的影響極小。當(dāng)散射體的剪切模量小于基體時(shí)，聲子晶體出現(xiàn)了多條帶隙；反之聲子晶體的帶隙在填充率較大時(shí)出現(xiàn)，且與基體的剪切模量差值越大，聲子晶體的帶隙越寬。當(dāng)散射體的密度小于基體時(shí)，只有在填充率較大時(shí)出現(xiàn)帶隙且極窄；反之，聲子晶體出現(xiàn)了多條帶隙。繼而采用鎢、鈹、碳、硅四種材料設(shè)計(jì)二維聲子晶體，計(jì)算結(jié)果與上述推論頗為吻合，這為設(shè)計(jì)聲子晶體在選材方面提供了理論依據(jù)。聲子甘肅科技縱橫 2016年4期2016-08-12
- 植被微波遙感下粒子的散射特性研究
任意形狀的介質(zhì)散射體。此模型被選擇為研究葉片散射[3]。設(shè)入射的平面波為：其中，k是背景介質(zhì)的波數(shù)；i是入射方向，q為v或h，分別為垂直極化和水平極化。而經(jīng)歐拉角進(jìn)行旋轉(zhuǎn)可得出不同角度下的旋轉(zhuǎn)坐標(biāo)系，從而可以得到植被枝干、葉片不同的取向，其中本文的歐拉角旋轉(zhuǎn)取向如圖1所示。圖1 歐拉角的取向農(nóng)作物的結(jié)構(gòu)通?？煞譃閹撞糠郑缜o、葉等，通常被模擬為的單個(gè)散射粒子。我們常見(jiàn)的散射粒子模型有：有限長(zhǎng)介質(zhì)圓柱體模型；球形瑞利粒子模型；瑞利近似下的非球形粒子模型；廣義電子世界 2016年23期2016-03-12
- 基于LLL算法的永久散射體差分干涉相位解纏
要的環(huán)節(jié)。永久散射體技術(shù)在2001年由Ferretti 提出［1］，其相位解纏也屬整數(shù)最小二乘范疇。荷蘭Delft 大學(xué)的Teunissen教授對(duì)模糊度提出LAMBDA 解法［2］，并通過(guò)Z 變換對(duì)模糊度協(xié)方差降相關(guān)處理。由于Z 變換對(duì)整周模糊度的搜索影響很大，近期不同的整周模糊度約化方法大量提出，包括LLL 方法［3，4］、聯(lián)合去相關(guān)［5］等。LLL 方法受到了越來(lái)越多的關(guān)注，本文基于此進(jìn)行永久散射體差分干涉相位解纏。1 永久散射體差分干涉相位解纏假設(shè)永山西建筑 2015年3期2015-11-18
- 基于三維空間域模型的上行鏈路信道估計(jì)
就分別提出了散射體空間分布圓模型和橢圓模型［7-8］。在此基礎(chǔ)上又提出了Mahmoud.S和Jaafar.I的散射體雙曲線分布模型散射體空心圓環(huán)分布模型［9-10］以及Jiang.L［11-12］的基于瑞利分布和指數(shù)分布圓模型等。但是以上模型仍然存在一定的估計(jì)錯(cuò)誤，都沒(méi)考慮過(guò)俯仰角對(duì)信道參數(shù)估計(jì)的影響。文獻(xiàn)［13-14］給出了測(cè)量結(jié)果，表明在俯仰角大于10°情況下，波達(dá)信號(hào)中大約包含了65%［13］的總能量，當(dāng)俯仰角在0°～10°時(shí)，波達(dá)信號(hào)中包含了 9哈爾濱工程大學(xué)學(xué)報(bào) 2015年8期2015-08-30
- 非穩(wěn)態(tài)三維散射場(chǎng)景的時(shí)域自相關(guān)特性分析
導(dǎo)了立體空域內(nèi)散射體相對(duì)于收發(fā)節(jié)點(diǎn)隨機(jī)運(yùn)動(dòng)散射場(chǎng)景的時(shí)域自相關(guān)函數(shù)的數(shù)學(xué)表達(dá)式。該表達(dá)式為有限區(qū)間內(nèi)的高維積分，結(jié)合蒙特卡洛高維積分法和射線跟蹤法驗(yàn)證了該表達(dá)式的正確性。數(shù)值結(jié)果表明：節(jié)點(diǎn)運(yùn)動(dòng)速度、散射體速度和散射體數(shù)量越大，相應(yīng)的時(shí)域自相關(guān)函數(shù)衰減越快。該表達(dá)式和求解辦法具有較強(qiáng)的推廣性，通過(guò)降維可等效為二維散射場(chǎng)景，令散射體相對(duì)于收發(fā)節(jié)點(diǎn)靜止可等效為穩(wěn)態(tài)散射場(chǎng)景。相關(guān)結(jié)論可為下一代航空移動(dòng)通信寬帶傳輸體制的相干時(shí)間與相干距離的確定提供理論支撐。自相關(guān)函電子科技大學(xué)學(xué)報(bào) 2015年6期2015-06-26
- 散射體旋轉(zhuǎn)角對(duì)二維聲子晶體帶隙結(jié)構(gòu)影響分析
150001）散射體旋轉(zhuǎn)角對(duì)二維聲子晶體帶隙結(jié)構(gòu)影響分析杜敬濤，賀彥博，馮浩成（哈爾濱工程大學(xué)動(dòng)力與能源工程學(xué)院，黑龍江哈爾濱150001）為探討散射體旋轉(zhuǎn)作用對(duì)于彈性波在聲子晶體中的傳播特性產(chǎn)生的影響，采用平面波展開(kāi)法將散射體與晶格軸線夾角因素引入結(jié)構(gòu)函數(shù)，研究了在不同填充率下，伴隨著旋轉(zhuǎn)角的變化，正方形、橢圓形、正六邊形散射體禁帶出現(xiàn)的位置及寬度變化情況。研究結(jié)果表明：散射體旋轉(zhuǎn)角度對(duì)二維聲子晶體帶隙結(jié)構(gòu)具有顯著影響，并且散射體旋轉(zhuǎn)角對(duì)正六邊形、正方形哈爾濱工程大學(xué)學(xué)報(bào) 2014年11期2014-06-15
- 基于波場(chǎng)分解重建多個(gè)散射體的數(shù)值方法與模擬
場(chǎng)分解重建多個(gè)散射體的數(shù)值方法與模擬夏 赟1，王澤文1，趙學(xué)慧2（1.東華理工大學(xué)理學(xué)院，南昌330013；2.涼城四中，內(nèi)蒙古自治區(qū)烏蘭察布市013750）研究了重建多個(gè)散射體的逆散射問(wèn)題。利用波場(chǎng)分解的思想，首先給出了一種基于單層位勢(shì)實(shí)現(xiàn)散射波和遠(yuǎn)場(chǎng)模式分解的算法，將多個(gè)不可穿透的散射體產(chǎn)生的遠(yuǎn)場(chǎng)模式，分解成與散射體個(gè)數(shù)對(duì)應(yīng)的多個(gè)遠(yuǎn)場(chǎng)數(shù)據(jù)；然后，利用組合牛頓法給出了數(shù)值方法，把分解后得到的遠(yuǎn)場(chǎng)數(shù)據(jù)逐個(gè)重建多個(gè)散射體邊界；最后，通過(guò)數(shù)值模擬驗(yàn)證了該算法的- 車(chē)聯(lián)網(wǎng)系統(tǒng)的幾何信道模型
對(duì)一種有確定的散射體的情況進(jìn)行了計(jì)算分析。在這種場(chǎng)景下，散射體沿著平行于車(chē)道的旁路分布。其中，一個(gè)散射體在距車(chē)道δ1單位距離，與車(chē)輛A和B的距離分別為x和l-x如圖1所示。定義則多普勒頻移為：圖2顯示了多普勒頻移在x距離處散射體產(chǎn)生的多普勒效應(yīng)。對(duì)一種在旁路隨機(jī)分布的散射體的情況進(jìn)行了計(jì)算分析，并依據(jù)多普勒概率密度分布函數(shù)提出了一種多普勒特性描述。分析中考慮了不同的車(chē)速和散射體的位置?？篈EU-International Journal of Elec汽車(chē)文摘 2014年12期2014-02-04
- 陣元間距對(duì)室內(nèi)MIMO系統(tǒng)信道容量的影響
較大。本文采用散射體的隨機(jī)分布信道模型，分析了天線陣元間距對(duì)室內(nèi)微微蜂窩MIMO系統(tǒng)各子信道間衰落相關(guān)性及信道容量的影響，為構(gòu)建室內(nèi)MIMO系統(tǒng)多天線陣列拓樸結(jié)構(gòu)提供理論依據(jù)。1 信道模型文獻(xiàn)[10]根據(jù)城市微區(qū)的環(huán)境特點(diǎn)，假設(shè)基站周?chē)鷽](méi)有散射體存在，散射體僅存在于移動(dòng)臺(tái)周?chē)?，將自由空間傳播、鏡面反射和繞射等一系列過(guò)程統(tǒng)一描述為散射過(guò)程，在此基礎(chǔ)上對(duì)相關(guān)的信道特性進(jìn)行了分析。而室內(nèi)傳播環(huán)境中，基站和移動(dòng)臺(tái)周?chē)加写罅康?span id="j5i0abt0b" class="hl">散射體存在，本文采用一個(gè)室內(nèi)MIM電子設(shè)計(jì)工程 2014年6期2014-01-16
- 互耦效應(yīng)對(duì)雙散射MIMO系統(tǒng)信道容量影響研究
、收發(fā)端皆存在散射體的雙散射MIMO信道傳輸模型，然后將天線互耦效應(yīng)引入此MIMO傳輸系統(tǒng)；接下來(lái)通過(guò)建立多天線系統(tǒng)等效互耦效應(yīng)網(wǎng)絡(luò)模型，推導(dǎo)了互耦效應(yīng)影響下空間相關(guān)系數(shù)和信道容量表達(dá)式；最后通過(guò)計(jì)算機(jī)仿真研究了雙散射環(huán)境下天線陣元互耦對(duì)MIMO系統(tǒng)信道容量的影響。仿真實(shí)驗(yàn)表明：雙散射環(huán)境下，互耦效應(yīng)將降低MIMO系統(tǒng)信道容量。MIMO；雙散射環(huán)境；互耦效應(yīng)；信道容量；空間相關(guān)性MIMO（Multiple Input and Multiple Output電子設(shè)計(jì)工程 2013年4期2013-07-13
- 雙散射環(huán)境下互耦對(duì)多入多出系統(tǒng)容量的影響
播的障礙物，且散射體只存在于接收端的情形. 顯然在實(shí)際MIMO信道中，散射體的位置不僅僅位于接收端周?chē)?，在發(fā)射端周?chē)矐?yīng)有大量散射體存在. 為此文獻(xiàn)[7-8]考慮了更切合實(shí)際的散射體位于收發(fā)兩端的情況，但論文的應(yīng)用背景是大尺寸MIMO系統(tǒng)，忽略了收發(fā)兩端天線陣元本身的互耦效應(yīng)對(duì)MIMO系統(tǒng)容量的影響，故其研究結(jié)論不適合緊湊型MIMO系統(tǒng). 文獻(xiàn)[9]雖然分析了天線單元間的互耦對(duì)室內(nèi)MIMO無(wú)線信道的影響，亦即考慮了散射體位于發(fā)射端與接收端的情況，但并沒(méi)有給電波科學(xué)學(xué)報(bào) 2013年4期2013-04-23
- 移動(dòng)通信室內(nèi)外空間幾何信道模型的分析與比較
播過(guò)程中,由于散射體介質(zhì)的存在,導(dǎo)致信號(hào)產(chǎn)生路徑損耗、陰影效應(yīng)以及多徑衰落等。尤其信號(hào)多徑分量的空間分布影響無(wú)線鏈路的性能,不同條件下的多徑效應(yīng)導(dǎo)致信號(hào)可能發(fā)生平坦衰落、頻率選擇性衰落和時(shí)間選擇性衰落,嚴(yán)重影響接收信號(hào)質(zhì)量。為了獲得豐富的無(wú)線信道空時(shí)信息,各類(lèi)空時(shí)信道模型相繼提出并被深入研究。近年來(lái),基于幾何單反射模型如幾何單反射圓盤(pán)模型(Geometrically Based Single Bounce Circular Model,GBSBCM)以及幾電訊技術(shù) 2012年12期2012-08-08
- MLD結(jié)構(gòu)下電磁兼容混響室內(nèi)場(chǎng)均勻性分析
增加。如果采用散射體來(lái)代替攪拌器的作用，那么1次測(cè)試時(shí)間就僅是攪拌器步進(jìn)1次的間歇時(shí)間，這樣就在相當(dāng)大的程度上縮短了測(cè)試時(shí)間，使得混響室更具有經(jīng)濟(jì)實(shí)用價(jià)值。因此，為了獲得均勻的場(chǎng)而合理安排散射體在混響室中的位置就顯得非常重要。一般而言，幾乎所有的混響室都是長(zhǎng)方體的，利用模攪拌和模調(diào)諧來(lái)改變混響室內(nèi)電磁場(chǎng)的邊界條件，從而產(chǎn)生統(tǒng)計(jì)均勻分布的場(chǎng)［1］。國(guó)內(nèi)外研究者在攪拌器的基礎(chǔ)上提出了改變混響室的形狀［2］、用散射體［3］以及散射體和攪 拌器相結(jié)合等方法［4－5艦船電子對(duì)抗 2012年5期2012-06-28
- 一種無(wú)線定位非視距誤差消除算法研究
2步:①估計(jì)出散射體的位置信息;②將散射體看作“虛擬基站”，利用TOA方法測(cè)量出移動(dòng)臺(tái)的方位。仿真表明，新算法在定位精度上比傳統(tǒng)的Chan算法和泰勒算法顯著提高。1 散射體模型分析研究文獻(xiàn)［3－4］提出，根據(jù)移動(dòng)臺(tái)所處環(huán)境和附近地形的不同，可以模擬出移動(dòng)臺(tái)周?chē)?span id="j5i0abt0b" class="hl">散射體的分布模型，利用該模型可以推導(dǎo)出TOA的概率密度函數(shù)，從而得到TOA的統(tǒng)計(jì)特性。本文算法也需要根據(jù)這個(gè)環(huán)境的統(tǒng)計(jì)特性來(lái)產(chǎn)生散射體的分布情況。DOS（disk of scatterers mode- 有限周期復(fù)合結(jié)構(gòu)隔振系統(tǒng)的有限元分析
的模態(tài)頻率隨著散射體密度的增加而減小，隨著散射體直徑的增大，隔振效果越好，并且有效隔振頻率范圍隨散射體直徑的增大而增大。周期；有限元法；隔振；復(fù)合結(jié)構(gòu)1 引言有限周期復(fù)合結(jié)構(gòu)由有限尺寸的彈性材料組成，在基體中周期性地鑲嵌散射體，當(dāng)彈性波在受到彈性常數(shù)及密度的周期性調(diào)制時(shí)，會(huì)產(chǎn)生彈性波帶隙，即在一定頻率范圍內(nèi)的彈性波的傳播將被抑制或禁止。因此，有限周期復(fù)合結(jié)構(gòu)在艦船低頻減振降噪［1－3］、抗沖擊［4］、水下結(jié)構(gòu)設(shè)計(jì)［5］、振動(dòng)濾波器、新型傳感器等方面，具有廣中國(guó)艦船研究 2009年1期2009-04-08
- 微米顆粒衍射成像過(guò)程仿真與特征分析