虛部
- 格點量子色動力學數(shù)據(jù)的虛部分布與信號改進*
點關聯(lián)函數(shù)實部與虛部對規(guī)范場采樣的分布,給出了一種可能的實、虛部分布間的定量關系,并通過計算實部與虛部的非平庸統(tǒng)計相關性對該關系加以驗證.利用該實、虛部的統(tǒng)計相關性,格點關聯(lián)函數(shù)的方差可以得到約40%的改進.這些結果為進一步理解格點計算中統(tǒng)計誤差的物理來源以及發(fā)展信號改進方案提供了全新的思路.1 引言在標準模型框架下,量子色動力學(QCD)是描述強相互作用的基本理論.然而,QCD 在強子能區(qū)具有非微擾特性,傳統(tǒng)量子場論中的微擾解法失效,需要非微擾求解方案.
物理學報 2023年20期2023-11-16
- 散射信道下OFDM/OQAM離散導頻迭代信道估計算法
交,存在著固有的虛部干擾,傳統(tǒng)的OFDM信道估計不適用OFDM/OQAM 系統(tǒng),因此需要根據(jù)散射信道的特點研究相應的信道估計算法。1 基于散射信道的OFDM/OQAM系統(tǒng)1.1 OFDM/OQAM系統(tǒng)假設OFDM系統(tǒng)子載波數(shù)為M,離散OFDM/OQAM 發(fā)送的信號可表示為[3](1)其中,am,n為第n個符號第m個子載波上的信號, 為原型濾波器。對于原型濾波器,在實部正交。(2)其中, ()*為共軛。假設對流層散射信道的單位脈沖響應為h[k],最大延遲擴展
南陽理工學院學報 2023年4期2023-10-19
- 黏彈性基體中FG-CNTRCs 圓柱殼熱振動特性分析
有頻率分為實部和虛部，分別表示系統(tǒng)的阻尼因子和有阻尼固有頻率，其中系統(tǒng)穩(wěn)定的充要條件為固有頻率實部為負［30］，且虛部反映了結構的抗彎剛度［31］，因此，本文主要分析各參數(shù)對無量綱固有頻率虛部的影響規(guī)律.非局部參數(shù)α對無量綱固有頻率實部的影響較小，而虛部隨非局部參數(shù)α的增大而減小.當非局部參數(shù)和地基彈性參數(shù)相同時，不同CNTs 分布類型對應的S-S CNTRCs 圓柱殼無量綱固有頻率虛部數(shù)值按大小排序為：FG-O＜FG-V＜UD＜FG-X，這是由于圓柱殼的
湖南大學學報（自然科學版） 2023年6期2023-07-14
- 基于改進型偏最小二乘法的諧波源識別
式（4）的實部和虛部展開就有公式（5）、公式（6）。式中：Ushx為系統(tǒng)側的h次諧波電壓源的實部；Ushy為系統(tǒng)側的h次諧波電壓源的虛部；Upcchx為公共耦合點的h次諧波電壓的實部；Upcchy為公共耦合點的h次諧波電壓的虛部；Ipcchx為公共耦合點的h次次諧波電流的實部；Ipcchy為公共耦合點的h次次諧波電流的虛部；Zshx為系統(tǒng)側的h次諧波阻抗的實部；Zshy為系統(tǒng)側的h次諧波阻抗的虛部。利用改進型偏最小二乘法對公式（5）、公式（6）進行回歸計算
中國新技術新產(chǎn)品 2023年6期2023-06-07
- 一維函數(shù)光子晶體的界面態(tài)
體組合結構的阻抗虛部進行了計算,分析了組合結構中存在多個界面態(tài)的條件以及多界面態(tài)的位置和數(shù)目,并對組合結構內(nèi)的電場分布進行了計算,結果表明,在界面態(tài)頻率處的光波存在明顯的光子局域.通過改變元胞數(shù)目可調(diào)控界面態(tài)的位置,并滿足對界面態(tài)不同的應用需求.但上述研究的光子晶體均為常規(guī)型,即折射率為常數(shù).本文利用傳輸矩陣法給出一維組合函數(shù)型光子晶體的匹配矩陣和傳輸矩陣,在此基礎上研究一維函數(shù)光子晶體的界面態(tài),并研究折射率端點值、介質(zhì)厚度和入射角對界面態(tài)位置的影響,從而
吉林大學學報（理學版） 2023年3期2023-05-21
- FBMC/OQAM系統(tǒng)部分置零編碼輔助導頻方案
信道時會產(chǎn)生固有虛部干擾，使得FBMC/OQAM系統(tǒng)中的信道估計、同步等關鍵技術變得更為困難[11-15]。傳統(tǒng)的基于OFDM系統(tǒng)的信道估計方式將不再適用于FBMC/OQAM系統(tǒng)，因此如何處理FBMC/OQAM系統(tǒng)中固有虛部干擾問題，將是信道估計技術研究的一個重點問題。由于導頻可以根據(jù)信道變化情況進行實時追蹤，故而在對有關時變信道的信道估計算法進行研究時，學者更偏向選擇基于對導頻的信道估計開發(fā)設計。目前利用導頻解決這一問題的方法，主要有干擾利用和干擾消除兩
計算機測量與控制 2023年1期2023-02-06
- 在具有Fano干涉非對稱雙量子阱中實現(xiàn)渦旋四波混頻
色散K+的實部和虛部隨半徑r的變化如圖3所示. 由圖3(B)和(E)可見, 當Δp=0時, 色散虛部和實部的值均等于0, 因此FWM場的相位不會發(fā)生扭曲, 其強度最強. 由圖3(A),(C),(D),(F)可見, 當Δp=5 meV或-5 meV時, 色散實部和虛部的值均增加, 表明相位的空間相關性和吸收均增加, 導致FWM場的相位發(fā)生扭曲且強度降低. 圖3(A)中色散的實部為正值, 圖3(C)中色散的實部為負值, 從而使FWM場相位旋轉(zhuǎn)方向相反； 圖3(
吉林大學學報（理學版） 2022年6期2022-11-20
- 吸收介質(zhì)中的費馬原理和折射定律
文中的復折射率的虛部不同于吸收介質(zhì)的復折射率的虛部,前者代表光線旋轉(zhuǎn),后者與光的衰減有關。對于吸收介質(zhì),有研究者用吸收介質(zhì)的復折射率參數(shù)代替透明介質(zhì)中的折射率參數(shù)獲得吸收介質(zhì)中復數(shù)形式的折射定律[1,10－11],但這樣處理會出現(xiàn)光路不可逆[12],有一定的局限性,必須考慮等幅面與等相面兩單位矢量之間的夾角對光線實際路徑的影響[13]。本文通過定義復有效折射率,利用費馬原理推導出光在吸收介質(zhì)界面折射時的折射定律,最后用傳播的有效折射率代替透明介質(zhì)折射定律中
上饒師范學院學報 2022年3期2022-10-12
- 一種超高頻微帶八木標簽天線的研究與設計
輸入阻抗的實部和虛部均有影響，但在常用頻段（902～928 MHz）中，T 型匹配網(wǎng)絡的長度對天線輸入阻抗實部和虛部的影響均較大，微帶八木天線輸入阻抗的實部和虛部隨T 型匹配網(wǎng)絡長度的增加而增加，且虛部的變化量大于實部的變化量。通過圖5 可以看出微帶八木天線輸入阻抗的實部隨T 型匹配網(wǎng)絡寬度的增加而增加，輸入阻抗的虛部隨寬度的增加而減少，且虛部的變化量小于實部的變化量。因此由以上的規(guī)律可知，首先改變W2可以匹配天線實部，改變L4，仍無法滿足虛部匹配大小。2
電子設計工程 2022年19期2022-10-11
- 一維PT對稱非厄米自旋軌道耦合Su-Schrieffer-Heeger 模型的拓撲性質(zhì)*
點,此時出現(xiàn)能量虛部.當γ ≈1.986 時,能隙重新在k=0 處閉合,且閉合點的能級虛部 I m(E)=0 (如圖4(e)).這說明了體系發(fā)生第二次相變,而且條件與(12)式一致.隨著非厄米勢能的增加,兩個奇異點繼續(xù)移動,復能區(qū)逐漸擴展到中心.在γ=2t=2.0 時,兩個奇異點在k=0處合并,虛部在k=0 處形成狄拉克錐,此時實部能量為E=±2δλ(如圖4(f)).最后,γ＞2t時,整個體系的能量全部為復數(shù),不再存在奇異點.根據(jù)以上結果,可以確定虛勢能在
物理學報 2022年17期2022-09-14
- 利用復數(shù)的幾何意義解題
的橫坐標，復數(shù)的虛部（b）是其對應點的縱坐標。下面舉例分析復數(shù)幾何意義的應用。解題指導：利用復數(shù)與點的對應關系解題的步驟：先確定復數(shù)的實部與虛部，然后確定復數(shù)對應點的橫、縱坐標，再根據(jù)已知條件，確定實部與虛部滿足的關系。解題指導：復數(shù)z與向量OZ是一一對應關系。一個向量不管怎樣平移，它所對應的復數(shù)是不變的，但其起點與終點對應的復數(shù)可能改變。解題指導：解答本題的關鍵是利用復數(shù)與復平面上點的對應關系，畫出復數(shù)在復平面上所表示的區(qū)域。
中學生數(shù)理化·高一版 2022年6期2022-07-08
- 石墨烯2種電導率模型的比較與分析
部有著明顯差異,虛部完全相同。Kubo公式計算出來的介電常數(shù)實部是隨著頻率的增加趨近于Drude公式計算出來的結果的?？赡苁且驗镵ubo公式與Drude公式之間所差的帶間躍遷的表達式及Drude公式的過于簡化造成這種差異。折射率的變化趨勢相同,并沒有受到介電常數(shù)結果的影響,因此Kubo公式和Drude公式均可用來計算石墨烯的折射率,但Drude公式更便于計算。1 石墨烯電導率模型在微波波段,石墨烯的電導率為復數(shù)σ=σ′-iσ″。石墨烯的電導率可由Kubo公
沈陽師范大學學報(自然科學版) 2022年1期2022-05-05
- 復數(shù)問題常見典型考題賞析
一個復數(shù)的實部和虛部,需要把復數(shù)化為a+bi的形式,還要注意這里a,b均為實數(shù)。解答復數(shù)的概念題,一定要緊扣復數(shù)的定義,牢記i的性質(zhì)。例1 現(xiàn)有下列四個命題:①若a∈R,則(a+1)i是純虛數(shù);②若a,b∈R,且a＞b,則a+i＞b+i;③若(x2-4)+(x2+3x+2)i是純虛數(shù),則實數(shù)x=±2;④實數(shù)集是復數(shù)集的真子集。其中正確命題的序號是_____。解：對于復數(shù)a+bi(a,b∈R),當a=0且b≠0時,a+bi為純虛數(shù)。對于①,若a=-1,則(a
中學生數(shù)理化·高一版 2022年3期2022-04-15
- 復數(shù)問題常見典型考題賞析
一個復數(shù)的實部和虛部，需要把復數(shù)化為a+bi的形式，還要注意這里a，b均為實數(shù)。解答復數(shù)的概念題，一定要緊扣復數(shù)的定義，牢記i的性質(zhì)。題型三：復數(shù)的相等復數(shù)相等的充要條件是“化虛為實”的主要依據(jù)，一般用來求解參數(shù)的值。解決復數(shù)相等問題的關鍵是利用實部與實部相等、虛部與虛部相等列方程求解。當a，b，c，d∈R時，a+bi=c+di<=>a=e且b=d。題型四：復數(shù)與復平面內(nèi)點的關系在復平面內(nèi)，復數(shù)的實部就是其對應點的橫坐標，復數(shù)的虛部就是其對應點的縱坐標。已
中學生數(shù)理化·高一版 2022年3期2022-04-05
- 淺析復數(shù)問題的轉(zhuǎn)化策略
化為復數(shù)的實部與虛部應滿足的條件，即把復數(shù)化為代數(shù)形式，再列出實部和虛部滿足的方程（不等式）。復數(shù)z=a+bi（a，b∈R），當b=0時，z為實數(shù);當b≠0時，z為虛數(shù);當a=0，b≠0時，z為純虛數(shù)。評析：兩個復數(shù)相等的充要條件是它們的實部和虛部分別相等。解答本題的關鍵是理解復數(shù)概念，明確復數(shù)的實部和虛部。評析：實系數(shù)一元二次方程的虛數(shù)根是成對的，這是實系數(shù)一元二次方程的根的重要性質(zhì)。四、利用復數(shù)的幾何意義復數(shù)有著鮮明的幾何背景與濃厚的幾何意義，復數(shù)z=
中學生數(shù)理化·高一版 2022年3期2022-04-05
- 復數(shù)學習中應關注的要點梳理
中a為實部,b為虛部,復數(shù)是既有“大小”又有方向的量,其“大小”又稱為復數(shù)的“?！?表示為|z|＝;實部相等,虛部互為相反數(shù)的兩個復數(shù)是共軛復數(shù);當實部為0,虛部不為0時,z為純虛數(shù),當虛部為0時,z為實數(shù).這些都是復數(shù)最基本的概念,以這些概念為視角的試題是高考常考題型.解題中要注意對概念進行辨析.例1“a＝0”是“復數(shù)z＝a＋bi(a,b∈R)為純虛數(shù)”的( ).A.充分不必要條件 B.必要不充分條件C.充要條件 D.既不充分也不必要條件學生在解答本題時
高中數(shù)理化 2022年3期2022-03-14
- 一維反轉(zhuǎn)對稱光子結構的表面阻抗特性及其應用
反射系數(shù)的實部和虛部。由式(15)知，表面阻抗的實部大于或等于零。當光子結構為半無限大時，帶隙內(nèi)的反射率R=1，從而帶隙內(nèi)的表面阻抗實部等于零，即在帶隙內(nèi)表面阻抗是一個純虛數(shù)。由(16)式可知表面阻抗的虛部與反射系數(shù)的虛部正相關，根據(jù)式(9)，PCI以及PCII光子結構的反射系數(shù)可進一步表示為(17)(18)由式(17)～(18)可知，PCI和PCII的反射系數(shù)分母的值大于0，因此兩個光子結構的表面阻抗虛部的符號分別與-(B1C1+AD1)和-(B2C2+
青島科技大學學報（自然科學版） 2021年5期2021-10-21
- 某型相控陣雷達脈沖壓縮截位方式研究
寬固定為32位（虛部和實部各16位，最高位為符號位），因此，在每一步驟結束都需要進行截位操作，然后將截位后的32位結果輸入下一級IP核，如圖1所示。圖1 FPGA實現(xiàn)脈沖壓縮的過程截位操作會帶來無法避免的精度損失，而FPGA實現(xiàn)脈沖壓縮時進行了三次截位，導致輸出結果出現(xiàn)了無法忽略的誤差，在某型雷達的信號處理中表現(xiàn)為信噪比不穩(wěn)定，易出現(xiàn)漏檢、錯檢的情況。2 普通脈沖壓縮截位方式的改進FPGA數(shù)據(jù)流的位寬是固定的，因此脈沖壓縮時必須進行截位。為了減少精度損失，
電子世界 2021年12期2021-07-29
- 夸克膠子等離子體的電導：色流體力學方法
L/ωp的實部與虛部隨頻率ω的變化關系.圖1計算了縱向電導實部ReσL/ωp隨頻率變化關系.從圖1中可以看出，在類空區(qū)間ωk，實部σL/ωp為零.圖1 標度縱向電導實部隨頻率的變化關系曲線Fig.1 The real part of the scaled longitudinal electric conductivity ReσL/ωp as a function of frequency ω(27)Θ為階梯函數(shù)，當ωk，實部等于零.圖2計算了縱向電導虛
湖北民族大學學報(自然科學版) 2021年1期2021-04-02
- 一些常系數(shù)非齊次線性微分方程的復數(shù)解法
λx的解的實部和虛部，它們的特解分別是的實部和虛部，特解的共同形式：其中，Qm（x）是m次復系數(shù)多項式，且當λ=α+βi不是特征方程的根與是特征方程的根時，k分別取0 及1。方程（2）的解y1＊=Rey=xkeαx[Qu（x）cosβx-Qv（x）sinβx]，方程（3）的解y2＊=Imy=xkeαx[Qu（x）sinβx+Qv（x）cosβx]，它們有共通形式：y=xkeαx[cosβxRm（x）+sinβxSm（x）]。推論：方程（4）的特解為y＊=R
數(shù)學大世界 2021年1期2021-02-06
- 基于Kramers-Kronig方程的油紙絕緣寬頻域介電過程參數(shù)提取與分析
間復解析函數(shù)實、虛部關系的普適規(guī)律[8]。具體而言，復函數(shù)系統(tǒng)的實部可以表示為其虛部的積分形式，反之亦然，如式（1）所示。式（1）中：P為積分的柯西主值；ω為激勵的角頻率，與激勵源頻率f的關系為ω=2πf；φ′(ω)和φ″(ω)分別表示頻域內(nèi)復函數(shù)系統(tǒng)的實部和虛部，積分公式被稱為柯西主值積分。以姚熹院士為代表的諸多學者已經(jīng)對K-K方程在電介質(zhì)物理領域的適用性進行了證明[8]，然而，相較于光學或射頻通信領域的極高頻帶，油紙絕緣的FDS測量頻帶集中在10-3～
絕緣材料 2020年12期2020-12-30
- 一類NLS方程近似解誤差分析
分數(shù)階方程實部和虛部的誤差分析數(shù)據(jù)，在圖1～3中分別給出了相關近似解和精確解實部和虛部的立體圖和平面曲線圖。表1 當α=1, β=1時，實部和虛部的數(shù)值結果Tab.1 Numerical results of the exact and imaginary partswhen α=1, β=1表2 當α=0.5, β=0.5時，實部和虛部的數(shù)值結果Tab.2 Numerical results of the exact and imaginary part
黑龍江科學 2020年24期2020-12-23
- 高壓下新型超硬Im2-CN2晶體的電子結構和光學性質(zhì)
發(fā)光的性質(zhì)，其中虛部ε2(ω)與能帶結構直接相關，描述光子與電子的相互作用情況，反應光子的吸收情況，虛部越大代表吸收越強，實部ε1(ω)則可以通過Kramer-Kronig色散關系[20-21]由ε2(ω)直接導出。圖3是通過計算得到的復介電常數(shù)的實部和虛部。從圖2、3可以看出：(1)壓強由低到高對應的實部和虛部的主要峰值分別位于2.75和4.67 eV、2.82和4.97 eV、2.96和5.41 eV、3.15和5.78 eV處、3.43和5.97 e
石河子大學學報（自然科學版） 2020年5期2020-11-20
- 基于AD5933 的線路負載及故障檢測裝置
（電阻R）和阻抗虛部（電抗X）之和。其中電抗X與電源頻率f有關。（2）導納概念阻抗Z的倒數(shù)定義為導納Y。對于無源線性電路，有：其中：Y的實部G稱為電導，虛部B稱為電納，單位為西門子（S）。2 AD5933原理為了進行阻抗高精度測量，模擬采樣電路的準確性直接關系著系統(tǒng)精度。為減少了采用分立元器件帶來的干擾與測量誤差，選用ADI 公司基于矢量電流電壓原理的阻抗測量集成芯片AD5933 作為模擬前端。（1）AD5933 結構組成AD5933 結構組成如圖2 所示
現(xiàn)代計算機 2020年21期2020-09-02
- 溫度對超硬Im2-CN2晶體光學性質(zhì)的影響
光的性質(zhì)，其中，虛部ε2(ω)與能帶結構直接相關；實部ε1(ω)則可以通過Kramer-Kronig方程[23]由ε2(ω)直接導出。圖2所示為通過計算得到的不同溫度下的復介電常數(shù)的實部和虛部。從圖2可以看出：隨著溫度升高復介電常數(shù)的實部和虛部都向高能級方向移動。復介電常數(shù)的虛部和光的吸收有關，從圖2可以看出：虛部在可見光區(qū)間(1.6～3.1 eV)出現(xiàn)1個小的吸收峰，而在12～14 eV的紫外區(qū)間存在1個大的吸收峰。隨著溫度升高，靜態(tài)復介電常數(shù)實部逐漸減
邵陽學院學報（自然科學版） 2020年3期2020-07-06
- 中波48米小天線雙頻共塔的預調(diào)網(wǎng)絡設計
抗呈現(xiàn)實部過小、虛部過大。頻率越低實部越小，如1305kHz的天線輸入阻抗實部有55.7Ω，639kHz的天線輸入阻抗實部僅有13.1Ω，阻抗實部過小會在阻塞網(wǎng)絡上產(chǎn)生較大的視在功率，影響網(wǎng)絡的穩(wěn)定性。廣西雷電頻繁，對天線的防雷性能要求較高。因此本文介紹在使用中波小天線進行雙頻共塔發(fā)射時，如何設計預調(diào)網(wǎng)絡解決天線防雷和低頻阻抗實部過小造成阻塞網(wǎng)絡視在功率過大的問題。二、預調(diào)網(wǎng)絡的設計（一） 預調(diào)網(wǎng)絡的電路組成如圖2所示，中波小天線的預調(diào)網(wǎng)絡主要由并聯(lián)的電感
視聽 2020年3期2020-06-11
- 鍍金屬薄膜和敏感膜長周期光纖光柵復特征方程求解
解時，忽略ε3的虛部，直接求得實根neff；然后，考慮ε3的虛部的影響，設復數(shù)根neff=neff，r+ineff，i，通過改變兩個參量（neff，r，neff，i），可使復特征方程的實部和虛部都為零。為便于求解，令f（neff，r，neff，i）=0，引入：在1550nm附近，一些典型金屬如金、銅、鋁、鎳等其折射率虛部相對較大，運算中會產(chǎn)生Inf（無限大）和溢出問題。2.1 Inf問題的處理方法當貝塞爾函數(shù)的復宗量較大時，必須對貝塞爾函數(shù)進行改寫，第一類
電子元器件與信息技術 2020年2期2020-05-14
- 利用斜入射光反射差技術探究片狀材料的形貌與介電特性
OIRD的實部和虛部. 該檢測技術靈敏度可達到單分子層.圖1 OIRD檢測系統(tǒng)示意圖實驗樣品為Na2CO3，CaCl2，CaCO3和NaCl晶體粉末在25 MPa的壓力下壓制3 min制成的壓片，壓片直徑為30 mm，厚度分別是0.92，1.04，1.46，0.91 mm.3 結果與討論由OIRD技術的原理可知，當入射角一定時，反射率r與d和εd相關. 因此，當測試樣品電容率一定時，反射率與樣品的表面形貌密切相關. 本文探究了CaCl2壓片表面形貌對OIR
物理實驗 2020年2期2020-03-11
- 鈷-鐵沉積碳化硅顆粒及其吸波性能
SiC的介電常數(shù)虛部在測試范圍內(nèi)可以分為三個部分：1）頻率低于9.1 GHz時，兩者數(shù)值相差不多，最大差值只有0.067；2）在頻率介于9.1～13.0 GHz時，Co-Fe/SiC的介電常數(shù)虛部都高于SiC，尤其是在11.5 GHz時，Co-Fe/SiC介電常數(shù)虛部是SiC的5.7倍；3）在頻率大于13.0 GHz以后，Co-Fe/SiC的介電常數(shù)虛部低于SiC。材料的介電損耗通過 tanδe=ε"/ε'描述，其中ε'、ε"分別為介電常數(shù)的實部和虛部，δ
表面技術 2020年2期2020-03-04
- 高考復數(shù)問題的命題視角
質(zhì),復數(shù)的實部和虛部、共軛復數(shù)、復數(shù)的模等．準確理解這些概念是求解問題的關鍵．A. 充分不必要條件B. 必要不充分條件C. 充分必要條件D. 既不充分也不必要條件由復數(shù)單位的定義i2=-1,i4=1,所以i2 020=1,所以i+i2+i3+…+i2 020=0．2 考查基本運算復數(shù)的基本運算包括:加、減、乘、除、相等,求解中要準確理解、記憶相應的運算法則．如，復數(shù)的加、減法則，實部與實部相加減、虛部與虛部相加減;乘法法則,按分配律展開求解．除法法則，分母
高中數(shù)理化 2020年3期2020-02-29
- Parity-time對稱性對電注入半導體激光器的模式控制*
統(tǒng)中,哈密頓量的虛部通常被用來描述系統(tǒng)的耗散,這只是對物理現(xiàn)象的一種非本質(zhì)的唯象描述,因為這樣的描述并不具備幺正性.1998年,基于前人關于非厄米哈密頓量的研究,Bender和Boettcher[10]提出一類滿足PT對稱性的非厄米哈密頓量,PT對稱性中的P是parity,指的是空間反演變換;T是time,指的是時間反演變換,并證明在一定參數(shù)的取值范圍里,這類哈密頓量的本征能量為實數(shù),哈密頓量形式為H=p2+x2(ix)ε(ε≥ 0),空間反演變換P的作用
物理學報 2020年2期2020-02-18
- 例談復數(shù)應用中的計算兩次方法
詞】復數(shù);實部;虛部;計算兩次方法現(xiàn)代數(shù)學教育要求大力提高學生的數(shù)學素養(yǎng)，這不僅要使學生掌握數(shù)學知識，還要使學生掌握滲透于數(shù)學知識中的數(shù)學思想方法，使他們能用數(shù)學知識和方法解決實際應用問題.計算兩次方法是中學數(shù)學中常見的解題方法之一，它不僅可以建立關系不太明顯的恒等式，也可以在反證法中用來構成矛盾，使得最后求解成功.這種方法不僅在代數(shù)組合、幾何計數(shù)等問題中出現(xiàn)，在復數(shù)問題中也是一種有力的解題方法.對于這類問題，學生應給予重視，這對其思維鍛煉有很大的幫助.一
數(shù)學學習與研究 2020年23期2020-01-11
- 以不變應萬變
———復數(shù)創(chuàng)新題根源探索
，如復數(shù)的實部、虛部、純虛數(shù)、復數(shù)的相等、共軛復數(shù)等概念，以及復數(shù)模的運算；二是復數(shù)的幾何意義及其應用，如復數(shù)對應的點的位置，復數(shù)與方程的綜合問題等。分值在5 分左右，屬于中低檔題。但是許多學生在復習時，由于不注重方法，往往事倍功半，其實稍作研究可知，絕大部分試題均可以利用課本中例題、習題、引申題的結論快速求解。一、考查復數(shù)的有關概念【母題來源一】(人教A 版選修2-2 第104頁練習題1)說出下列復數(shù)的實部和虛部：解析因為該復數(shù)的實部和虛部互為相反數(shù)，則
中學生數(shù)理化(高中版.高考數(shù)學) 2019年12期2020-01-06
- PT對稱波導中周期勢的調(diào)制對相變的影響
料的增益和耗散的虛部,因此n(x)=n*(-x).則由折射率決定的勢函數(shù)滿足[9-13]U(x)=U*(-x) .(1)當光在波導中傳播時,麥克斯韋方程在傍軸近似下的光傳播方程類似于含時薛定諤方程[14-18],另外改變波導的彎曲程度可提供必要的驅(qū)動外場[19-20]。當周期勢的實部和虛部的周期相同,且實部振幅大于虛部振幅時,系統(tǒng)的哈密頓量處于PT對稱區(qū)域;當實部振幅小于虛部振幅時,PT對稱發(fā)生破缺;兩個振幅相等時是奇異點。當周期勢的實部和虛部周期不同時,
山西大學學報（自然科學版） 2019年1期2019-02-16
- 基于四通道單脈沖比統(tǒng)計特性的誘餌干擾檢測方法*
法，基于單脈沖比虛部檢測的廣義似然比檢測方法、復角檢測法、推廣正交檢測法?；诜雀怕史植嫉臋z測方法首先假定目標回波服從瑞利分布，誘餌信號幅度服從某種假定的分布，利用混合信號回波的概率分布檢測是否存在誘餌。這種方法的缺點非常明顯，因為誘餌轉(zhuǎn)發(fā)信號時具有調(diào)制功能，所以其干擾信號幅度分布是未知的。基于虛部的檢測方法是一種比較好的方法，本文在此基礎上，通過引入對角差通道，提出了雙門限的檢測方法，能夠可靠地對誘餌進行檢測。1 拖曳式誘餌干擾分析拖曳式誘餌干擾本質(zhì)上
航天電子對抗 2019年6期2019-02-13
- 10kW數(shù)字中波廣播發(fā)射機輸出網(wǎng)絡的調(diào)整方法
?。?～2Ω），虛部阻抗±jX等于0，相位為0，L5和C3對三次諧波呈串聯(lián)諧振狀態(tài)，然后接上E點。最快捷的調(diào)試方法是：根據(jù)串聯(lián)諧振時C3的容抗和L5的感抗相等，測出三次諧波頻率時固定電容C3的容抗，用矢量網(wǎng)絡分析儀的線夾滑動測出在L5上同樣值的感抗位置，把電容的引線接到L5該位置上，即可達到串聯(lián)諧振。2.2 T型網(wǎng)絡的調(diào)整由于T網(wǎng)絡輸入阻抗是帶通濾波輸出阻抗，應把它調(diào)整在50 Ω純阻。T網(wǎng)絡輸出阻抗是饋線阻抗50 Ω，它隨發(fā)射天線的阻抗變化而變化，實部阻抗
西部廣播電視 2018年12期2018-07-05
- 宇稱-時間反演對稱的Su-Schrieffer-Heeger模型的拓撲特性
H模型,其化學勢虛部具有PT對稱性的形式,即在每個原胞邊界兩端分別引入平衡的耗散和增益的化學勢。這個模型哈密頓量可以寫作為:(1)(a)λ=0.95;(b)λ=1.0;(c)λ=1.05.Here, Δ=0.5,φ=0 and λPT=1.Fig.1 Real parts (left panel) and imaginary parts(right panel) of energy in momentum space(a)λ=0.95; (b)λ=1.0;
山西大學學報（自然科學版） 2018年2期2018-05-21
- 復數(shù)知識要點歸納
分別是它的實部和虛部。若b=0,則a+bi為實數(shù);若b≠0,則a+bi為虛數(shù);若a=0且b≠0,則a+bi為純虛數(shù)。2.復數(shù)相等:a+bi=c+di?a=c且b=d(a,b,c,d∈R)。3.共軛復數(shù):a+bi與c+di共軛?a=c,b=-d(a,b,c,d∈R)。例1 (1)設x∈R,則“x=1”是“復數(shù)z=(x2-1)+(x+1)i為純虛數(shù)”的____(選填充分不必要條件、必要不充分條件、充分必要條件和既不充分也不必要條件)。解析：因為a+bi=__5
中學生數(shù)理化(高中版.高二數(shù)學) 2018年4期2018-05-05
- 基于頻響函數(shù)虛部的梁結構損傷檢測
歸一化的頻響函數(shù)虛部差與模態(tài)差在結構自振頻率下存在著對應關系。并指出，頻響函數(shù)虛部能夠有效的對結構損傷進行識別。高海洋等[11]基于頻響函數(shù)虛部，將模態(tài)曲率的方法應用到板結構的損傷檢測中，并指出虛部指標具有一定的抗干擾性?；谏鲜鲈?，本文以鋼質(zhì)懸臂梁為研究對象，提出了基于頻響函數(shù)虛部的梁結構損傷檢測方法。依據(jù)模態(tài)曲率提出了判別損傷的指標CIFF(imaginary part of frequency response function curvature
振動與沖擊 2018年2期2018-02-10
- 介電常數(shù)虛部對Mie粒子保守力非保守力的影響
006)介電常數(shù)虛部對Mie粒子保守力非保守力的影響李凱凱,陳君*(山西大學 理論物理研究所,山西 太原 030006)通過基于快速傅里葉變換和Mie理論的數(shù)值模擬以及基于多極展開理論的解析分析,研究了影響光力的介電常數(shù)虛部對介質(zhì)及金屬材料微粒z方向保守力、非保守力的影響。結果表明對于介質(zhì)材料以及金屬材料,解析結果和數(shù)值結果可以很好地保持一致。非保守力z分量的最大值總是出現(xiàn)在場強最大的位置,而保守力z分量的最大值則總是出現(xiàn)在場強最大值的兩邊,并且這兩種力均
山西大學學報（自然科學版） 2017年4期2018-01-02
- 囚禁單離子的量子阻尼運動?
取決于能量本征值虛部的大小,從而可以通過調(diào)節(jié)系統(tǒng)參數(shù)來提高開放系統(tǒng)的存活概率.非厄米哈密頓量的位置期待值滿足的運動方程和經(jīng)典諧振子阻尼運動方程在形式上具有一致性.因此,采用非厄米哈密頓量來描述有阻尼的囚禁離子運動是可行的,并且控制開放系統(tǒng)定態(tài)之間的量子躍遷對量子信息處理具有實際意義.2 囚禁阻尼單離子非厄米哈密頓系統(tǒng)的精確量子態(tài)考慮一個囚禁在Paul阱中的單離子系統(tǒng),離子的運動方向沿x軸,且受到一個沿該方向的靜電場作用.考慮可用阻尼來描述的開放環(huán)境,其經(jīng)典
物理學報 2017年23期2017-12-25
- 鐵氧體/碳化硅/石墨三層涂層復合材料介電性能
對介電常數(shù)實部、虛部和損耗角正切的影響。結果表明：該復合材料在低頻段具備良好的介電性能，涂層厚度對介電常數(shù)實部、虛部和損耗角正切影響較大；底層鐵氧體涂層厚度為0.5mm，中層碳化硅涂層厚度為0.3mm，表層石墨涂層厚度為0.3mm時，鐵氧體/碳化硅/石墨三層涂層復合材料的介電常數(shù)實部、虛部、損耗角正切最大。滌綸；鐵氧體；碳化硅；石墨；涂層；介電性能電磁波是由同相且互相垂直的電場與磁場在空間中衍生發(fā)射的震蕩粒子波，具有波粒二象性[1-3]。電磁波向空中發(fā)射或
材料工程 2017年1期2017-02-07
- 淺談正Γ型匹配網(wǎng)絡的設計
容；電感；實部；虛部；阻抗。天線阻抗為Ra±jXa，既有實部Ra，又有虛部±jXa，對不同的頻率呈現(xiàn)不同的天線阻抗。而饋線阻抗Zc為定值，一般是50Ω、75Ω、230Ω等。要使天線的實部阻抗Ra等于饋線阻抗Zc，虛部電抗±jXa抵消為0，就要用Γ型網(wǎng)絡或其他網(wǎng)絡對實電阻Ra進行調(diào)配，使Ra=Zc，再對±jXa進行諧振抵消，使±jXa=0。這就是Γ型網(wǎng)絡和其他網(wǎng)絡匹配的原理。正Γ型網(wǎng)絡用于天線實部電阻Ra抗元件，使它的性質(zhì)和±jXa′串化并相反，數(shù)值和±jX
卷宗 2016年8期2016-11-15
- 地震信號隨機噪聲壓制的雙樹復小波域雙變量方法
，同一方向?qū)嵅颗c虛部系數(shù)、實部(或虛部)系數(shù)與對應的模之間存在較強的相關性.鑒于此，對同一方向?qū)嵅颗c虛部小波系數(shù)建立雙變量模型，從含噪地震信號小波系數(shù)中估計原始信號的小波系數(shù)，再基于雙樹復小波逆變換重構得到降噪后的地震信號.進一步對同一方向?qū)嵅?或虛部)系數(shù)與對應的模建立雙變量模型，得到地震信號隨機噪聲壓制的第二種雙樹復小波域雙變量方法.最后對合成地震記錄和實際地震資料中的隨機噪聲進行壓制的實驗結果證實本文兩種方法都能夠有效地壓制地震信號中的隨機噪聲.雙樹
地球物理學報 2016年8期2016-09-29
- 一種降低MIMO-OFDM系統(tǒng)PAPR的低復雜度SLM算法
域信號分成實部和虛部后分別進行不同的相位旋轉(zhuǎn)，再通過IFFT（快速傅里葉逆變換）調(diào)制模塊得到相應的時域序列，最后通過多天線間實部和虛部序列的不同組合來產(chǎn)生更多的具有不同PAPR（峰均功率比）的備選序列。仿真結果表明，所提算法能有效地抑制MIMO-OFDM信號的PAPR。相比傳統(tǒng)SLM算法能有效降低計算復雜度。多輸入多輸出正交頻分復用；選擇性映射；峰均功率比；計算復雜度0 引 言MIMO（多輸入多輸出）技術在不需要增加頻譜資源和天線發(fā)送功率的情況下，可以成倍
光通信研究 2016年4期2016-09-20
- 中波發(fā)射天線概述
射機效率不高，且虛部阻抗大，天線的Q值高（Q值是指品質(zhì)因數(shù)：XL/R或Xc/R其中XL是電器元件的感抗、Xc電器元件的容抗），造成天線工作時邊帶頻率的阻抗與載頻的阻抗相差較大，使發(fā)射機在載波工作時正常，調(diào)幅工作時高音頻技術指標差，嚴重時還會出現(xiàn)高音頻調(diào)制時駐波比大降和關功放現(xiàn)象。對此，可采取以下措施：①加高天線；②加頂；③改變擬制網(wǎng)絡的設計和采取低Q值的π型網(wǎng)絡。圖1 天線大最電流位置中波天線的阻抗為復阻抗，既有實部R，又有虛部感抗或容抗±jX，它隨著工作
西部廣播電視 2016年24期2016-04-11
- 雙頻共塔的預調(diào)網(wǎng)絡設計
，實部電阻相等，虛部電抗絕對值相等。當兩發(fā)射機功率 P1=P2時，塔底電壓相等，達到了降低雙工網(wǎng)絡的視在功率之目的。2.計算串聯(lián)X01元件值根據(jù)串聯(lián) X01后兩頻率的阻抗圓直徑相等的要求，計算串聯(lián) X01電抗值，使兩頻率阻抗由 ZA變?yōu)?ZB，使阻抗圓直徑由OA變?yōu)镺B，見圖2所示。圖2 計算串 01X 元件值由 OB1=OB2得：式中， X011和 X012分別為 X01對頻率 和 f2呈現(xiàn)的電抗值。當 X01為電感L時， X011＞ 0是感抗， X01
中國傳媒科技 2016年12期2016-03-07
- PE模型SSFT解電波傳播問題的虛部增量法
一種等效方法——虛部增量法，將窗函數(shù)濾波的過程綜合到環(huán)境折射效應計算中去，不再需要單獨進行濾波計算。在理論推導的基礎上，設計了實現(xiàn)步驟，分析了該方法的計算性能優(yōu)勢，并對2種方法的等效性做了仿真分析。1 PE模型的SSFT解及吸收層窗函數(shù)法濾波設電磁場時諧因子為e－iωt，忽略后向傳播并作近軸條件下的窄角近似可得標準拋物方程 （standard parabolic equation，SPE）為式中：u（x，z）——水平距離x、垂直高度z 處的場解，k——自由
計算機工程與設計 2014年9期2014-12-23
- 瞬變電磁測井原理研究ⅠⅠ：精確解的響應
出的二次場響應，虛部的第1項是直接耦合信號。而勢函數(shù)作為級數(shù)展開時，其第1項是Doll幾何因子推導時所得到的直接耦合信號，虛部的第1項則是Doll幾何因子給出的二次場響應。因此，Doll幾何因子是電磁感應響應的一階近似，其他項在計算中被忽略了。對于瞬變電磁測井，第2項以后的項不是無限小項，不能夠忽略。因此，必須研究精確解的特征。瞬變電磁測井的瞬變激發(fā)頻率有一個范圍，頻譜中，其幅度隨頻率減小。圖1（a）所示的激發(fā)波形是一個瞬變激發(fā)波形，其突變是用一個指數(shù)函數(shù)
測井技術 2014年3期2014-04-23
- 復數(shù)運算的常見題型
找準復數(shù)的實部和虛部，從定義出發(fā)，把復數(shù)問題轉(zhuǎn)化成實數(shù)問題來處理.點撥 復數(shù)的分類及對應點的位置問題都可以轉(zhuǎn)化為復數(shù)的實部、虛部應該滿足的條件問題，只需把復數(shù)化為代數(shù)形式，列出實部、虛部滿足的方程即可.2. 常規(guī)復數(shù)的代數(shù)形式的四則運算問題復數(shù)的加法、減法、乘法運算可以類比多項式運算，復數(shù)除法的關鍵是分子分母同乘以分母的共軛復數(shù)，以實現(xiàn)復數(shù)分母的“實數(shù)化”.3. 與復數(shù)相等有關的四則運算問題endprint復數(shù)的基本概念、復數(shù)相等的充要條件以及復數(shù)的代數(shù)運
高中生學習·高二版 2014年1期2014-02-14
- 一類四元數(shù)矩陣保左特征值的線性映射條件*
中的元素ass的虛部對應成比例且mssnss=1，或虛部對應為零.1 定理2的證明1.1 輔助引理為證明定理2，首先給出一些輔助結果.引理2 若ab=ba，則a與b的虛部對應成比例，或虛部對應為零.證明設a=a1+a2i+a3j+a4k，b=b1+b2i+b3j+b4k，則：ba=(a1b1-a2b2-a3b3-a4b4)+(a1b2+a2b1+a4b3-a3b4)i+(a1b3+a3b1+a2b4-a4b2)j+(a1b4+a4b1+a3b2-a2b3)
菏澤學院學報 2014年5期2014-02-07
- 正負相間雙曲函數(shù)方冪和*
實部與實部相乘+虛部與虛部相乘，利用三角函數(shù)公式.cos(α-β)=cosαcosβ+sinαsinβ，整理化簡，注意到(dn+1-1)/(d-1)整理復數(shù)形式將實部代入與式(1)左端實部相等得式(9).(2)前一復數(shù)實部乘以后一復數(shù)虛部+前一復數(shù)虛部乘以后一復數(shù)實部利用三角函數(shù)公式sin(α-β)=sin cosβ-cosαsinβ，整理化簡注意到(dn+1-1)/(d-1)整理復數(shù)形式將虛部代入與式(1)左端虛部相等得式(10).同法利用式(2)、(3
重慶工商大學學報（自然科學版） 2012年8期2012-05-26
- 鉻污染土壤介電性質(zhì)影響因素研究
介電常數(shù)的實部和虛部變化較為明顯;隨著鉻污染物質(zhì)量分數(shù)、含水率和孔隙比的增大，土壤復介電常數(shù)的實部和虛部均有增大的趨勢.通過分析土壤復介電常數(shù)和含水率、鉻污染物質(zhì)量分數(shù)及孔隙比的變化關系，推導了土壤含水率與介電常數(shù)實部、鉻污染物質(zhì)量分數(shù)與介電常數(shù)虛部的關系模型，并能夠?qū)︺t污染土壤的鉻污染物質(zhì)量分數(shù)及含水率進行分析評價，為介電常數(shù)法用于土壤中鉻污染物質(zhì)量分數(shù)的快速檢測提供了有益的探索.鉻污染土壤;復介電常數(shù);頻散特性;電法監(jiān)測Abstract:In orde
環(huán)境科學研究 2011年1期2011-09-23
- 簡諧環(huán)形荷載作用下飽和土體中圓形襯砌隧洞的動力響應研究
向位移幅值實部和虛部曲線圖3 無量綱孔隙水壓幅值實部和虛部曲線從圖2、圖3 可知，襯砌隧洞和無襯砌隧洞的徑向位移和孔隙水壓的幅值實部、虛部均對稱分布于荷載作用平面的兩側，而z 向位移的幅值實部、虛部則反對稱分布于荷載作用平面的兩側。由于襯砌剛度大于飽和土體的剛度，在半徑r =1.1 和r =1.5 處，襯砌隧洞的徑向位移及z 向位移幅值的最大實部與虛部均小于無襯砌隧洞相應位移幅值的最大實部、虛部。此外，由于輻射阻尼的影響，不管是無襯砌隧洞還是襯砌隧洞，r
鐵道建筑 2011年1期2011-07-23
- 兩個三角函數(shù)積的和的封閉形和式
實部與實部相乘+虛部與虛部相乘,利用三角函數(shù)公式cos(α-β)=cosαcosβ+sinαsinβ,整理化簡與 (1)式左端實部相等得 (5)式 (2)前一復數(shù)實部乘以后一復數(shù)虛部+前一復數(shù)虛部乘以后一復數(shù)實部利用三角函數(shù)公式sin(α-β)=sincosβ-cosαsinβ整理化簡與 (1)式左端虛部相等得式 (6).同法利用式 (2)得式 (7)、(8).利用式 (3)、(4)分別得式 (9)、(10)與 (11)、(12).[1] 楊存典,劉端森.
河北北方學院學報（自然科學版） 2010年4期2010-01-18