電荷分布
- C4 F7 N／CO2 混合氣體中絕緣子表面電荷積聚特征
數(shù)。3 表面電荷分布特征3.1 CO2 中絕緣子表面電荷分布由圖5 所示的CO2在不同持續(xù)時(shí)間的+20 kV直流電壓作用下的絕緣子表面電荷分布圖可知：表面電荷密度達(dá)μC／m2數(shù)量級，即pC／mm2。絕緣子表面既有正電荷，也有負(fù)電荷，且正電荷占主導(dǎo)地位；大多數(shù)電荷分布區(qū)域位于外部法蘭附近，并且其密度隨著時(shí)間的增加而顯著增加；施加電壓120 min后，最大電荷密度達(dá)25 pC／mm2。圖5 CO2 中絕緣子表面電荷分布3.2 C4F7N／CO2 混合氣體中的表
實(shí)驗(yàn)室研究與探索 2022年10期2023-01-27
- 高能電子輻照下介質(zhì)材料內(nèi)沉積電荷分布試驗(yàn)研究
子誘發(fā)的沉積電荷分布特性是深層帶電效應(yīng)的重要考量因素，決定了介質(zhì)材料內(nèi)部的充電程度，是靜電放電是否發(fā)生的判斷依據(jù)之一。脈沖電聲（pulsed electro-acoustic, PEA）法由Takada等于20 世紀(jì)80 年代提出[12]；后來Laurent 團(tuán)隊(duì)將經(jīng)典PEA 裝置改進(jìn)為開放式PEA 裝置[13]，使其滿足電子輻射環(huán)境的測量要求，被廣泛應(yīng)用于星用介質(zhì)材料內(nèi)部沉積電荷分布的測試。國內(nèi)外多個(gè)科研團(tuán)隊(duì)針對μm 級厚度的薄膜材料開展了電子輻照環(huán)境下
航天器環(huán)境工程 2022年6期2023-01-03
- 氦氣下介質(zhì)阻擋放電表面電荷分布規(guī)律
不同材料表面電荷分布的差異[14]。Bogaczyk等對多脈沖DBD產(chǎn)生的殘余表面電荷進(jìn)行了測量,通過表面電荷分布得到的氣隙電壓的時(shí)空發(fā)展,表明了表面電荷記憶效應(yīng)保留了放電在空間上的不均勻性[15]。Mu等利用透射法探究了直流電壓下針板電極結(jié)構(gòu)正、負(fù)電荷二維分布的不同，以及不同材料表面電荷分布的差異[16]。Wild等對介質(zhì)表面電荷衰減過程進(jìn)行了研究,研究表明:表面電荷衰減過程的時(shí)間在秒量級,且電荷極性與氣隙中氣體的相關(guān)參數(shù)(氣壓、氣體組分等)均會對表面電
西安交通大學(xué)學(xué)報(bào) 2022年10期2022-11-02
- 關(guān)于《有限長帶電導(dǎo)體直線的電荷分布》的商榷
電導(dǎo)體直線的電荷分布規(guī)律.作者首先利用帶電導(dǎo)體橢球面的面電荷分布公式，將其轉(zhuǎn)化為旋轉(zhuǎn)橢球面的面電荷公式，再在直線上用投影的方法證明了電荷線密度公式：(1)其中，Q是所帶電量(默認(rèn)Q>0)，a是帶電線段的半長，x是導(dǎo)體上的點(diǎn)到中心的距離.第2種方法就是利用帶電橢圓面的電荷在直線上投影推導(dǎo)第2個(gè)電荷線密度公式：(2)第3種方法就是用圓環(huán)帶電導(dǎo)線在直線上的投影推導(dǎo)出第3個(gè)電荷線密度公式：(3)3個(gè)公式都在分母中出現(xiàn)根函數(shù)，可稱之為根式分布規(guī)律.但是各式系數(shù)不同，
大學(xué)物理 2022年6期2022-06-10
- 第一性原理研究氣體小分子吸附的石墨烯負(fù)載金屬原子體系
荷密度和自旋電荷分布變化，Mn 原子上分布著自旋向上的電荷，局部原子上自旋電荷分布的不對稱增加體系的磁矩(2.84 uB).計(jì)算發(fā)現(xiàn): 不同金屬原子摻雜的石墨烯結(jié)構(gòu)均具有很高的穩(wěn)定性( ＞5.0 eV) ，將為石墨烯基金屬催化材料的設(shè)計(jì)提供重要參考.如圖1( d) -( f) 所示，不同種類金屬原子( Fe、Co 和Mo) 摻雜的石墨烯體系表現(xiàn)出差異較大的磁矩(0.13 uB，0.72 uB，1.91 uB) ，而Ni-gra、Pd-gra 和Pt-gra
原子與分子物理學(xué)報(bào) 2022年4期2022-03-04
- 采用周期邊界條件計(jì)算高壓交流輸電桿塔周圍電場的簡化方法
下的輸電線路電荷分布和輸電桿塔電荷后，對桿塔周圍區(qū)域電場進(jìn)行計(jì)算。1 計(jì)算方法首先說明利用周期邊界條件求解輸電線路和桿塔電荷的計(jì)算要點(diǎn)和過程，然后對其進(jìn)行簡化，減少計(jì)算量，提高計(jì)算效率。1.1 周期邊界條件計(jì)算方法考慮桿塔的影響時(shí)，需要搭建三維輸電線路和桿塔模型。設(shè)輸電線長度為L，將其劃分成M段有限長圓柱導(dǎo)體，匹配點(diǎn)選在輸電線導(dǎo)體段表面，線電荷單元位于導(dǎo)體的中心軸線上。以導(dǎo)體棒左端為坐標(biāo)原點(diǎn)，沿著導(dǎo)體棒的中心線建立坐標(biāo)系，則第m段的中點(diǎn)的坐標(biāo)為ym，如圖1
南方電網(wǎng)技術(shù) 2021年10期2021-12-08
- 無限大非接地導(dǎo)體平板的靜電感應(yīng)
問題中，雖然電荷分布在無限大區(qū)域，但是由于不涉及具體的電勢數(shù)值，所以仍然可以選擇無窮遠(yuǎn)處為電勢零點(diǎn)，并不會造成電勢發(fā)散困難)，則電勢分布的定解問題為圖2 無限大非接地導(dǎo)體平板的靜電感應(yīng)(9)(10)(11)(12)定解問題 (11) 與定解問題 (1) 相同，因此，它們的解也相同，即(13)定解問題 (12) 的解為(14)式中，b1和c1為待定常量.因此，定解問題 (9) 的解為(15)(16)(17)導(dǎo)體平板上表面的感應(yīng)電荷總量為(18)定解問題 (1
大學(xué)物理 2021年11期2021-11-06
- 應(yīng)用ABEEM方法計(jì)算含金屬離子Ga3+蛋白的電荷分布
大分子體系的電荷分布十分重要.楊等人根據(jù)密度泛函理論(DFT)和電負(fù)性均衡原理(EEM)發(fā)展了ABEEMσπ計(jì)算電荷方法(簡稱為ABEEM方法),可用于計(jì)算大分子體系的電荷分布[10-16]. ABEEM方法將分子電荷分解到了原子區(qū)域、σ鍵區(qū)域、π鍵區(qū)域和孤對電子區(qū)域.每個(gè)區(qū)域的選取都有實(shí)際的物理意義,而且點(diǎn)電荷會隨著周圍環(huán)境而浮動(dòng)變化,能夠很好地體現(xiàn)體系的靜電極化現(xiàn)象.ABEEM方法引入了一個(gè)能夠反映氫鍵的特殊效應(yīng)的氫鍵擬合函數(shù),從能量和成鍵角度更合理地
- 富勒烯Li@C32的穩(wěn)定性和振動(dòng)頻率的理論研究
原子后碳籠的電荷分布及電荷轉(zhuǎn)移情況，對純碳籠及內(nèi)嵌結(jié)構(gòu)的原子的電荷分布進(jìn)行統(tǒng)計(jì)分析，計(jì)算出碳籠上碳原子的電荷數(shù)的標(biāo)準(zhǔn)偏差(sq-c)以及內(nèi)嵌Li原子的電荷數(shù)(qLi)并列于表1中。從分析結(jié)果來看，相對母體碳籠，內(nèi)嵌物的碳籠電荷的標(biāo)準(zhǔn)偏差變小，表明內(nèi)嵌Li原子后，碳籠的電荷分布更加平均，可能是內(nèi)嵌后，結(jié)構(gòu)更加趨向球形結(jié)構(gòu)，突出碳籠的碳原子變少。從Li原子的電荷[q(Li)]來看，碳籠電荷向Li原子轉(zhuǎn)移，其中能量最低的內(nèi)嵌結(jié)構(gòu)Li@C32(D3)的電荷轉(zhuǎn)移最多
山西化工 2020年6期2021-01-10
- 磷脂分子POPE的浮動(dòng)電荷分子力場
以表現(xiàn)體系的電荷分布或偶極矩等隨環(huán)境和結(jié)構(gòu)的改變而發(fā)生的相應(yīng)變化,因此，建立磷脂分子的可極化力場近年來受到關(guān)注.目前，主要有3種可極化模型:誘導(dǎo)偶極模型[9-11]、Drude諧振子模型[1,10,12-13]和浮動(dòng)電荷模型[14-17].李國輝等人報(bào)道了基于誘導(dǎo)偶極模型的AMOEBA力場、磷脂雙層的1,2-二油?；?磷酸膽堿(DOPC)、1-棕櫚酰-2-油?；?磷脂酰乙醇胺(POPE)、1-棕櫚酰-2-油?；?sn-磷脂酰膽堿(POPC)和1,2-二肉豆
- 絲氨酸手性分子與離子單重低激發(fā)態(tài)特性的理論計(jì)算
分子和離子的電荷分布列于表2. 由表2可見： 1C和4C原子電荷分布隨手性分子俘獲電子數(shù)目的增加而增大, 5N,10O,13O,11H和12H原子電荷分布隨手性分子俘獲電子數(shù)目的增加而減小, 其中1C,4C,5N和12H原子電荷數(shù)值變化較大; 8C原子電荷分布隨手性分子俘獲電子數(shù)目的增加先減小后增加; 14H原子電荷分布隨手性分子俘獲電子數(shù)目的增加先增加后減小.表2 手性S-Ser分子和離子的電荷分布 2.2 手性S-Ser分子單重低激發(fā)態(tài)特性2.2.1
吉林大學(xué)學(xué)報(bào)（理學(xué)版） 2020年4期2020-07-18
- 淺談《大學(xué)物理》中的高斯定理在靜電平衡中的應(yīng)用
平衡時(shí)導(dǎo)體中電荷分布情況往往十分復(fù)雜，而利用高斯定理則可以直觀的分析導(dǎo)體的電荷分布情況。1 實(shí)心導(dǎo)體的電荷分布首先分析最簡單的情況，也即是實(shí)心導(dǎo)體的情況。如圖所示，當(dāng)體系達(dá)到靜電平衡時(shí)，由于附加電場的作用，導(dǎo)體內(nèi)部的電場強(qiáng)度處處為零，也即是。此時(shí)，如果我們在導(dǎo)體內(nèi)部選取一個(gè)如圖2所示的高斯面S，則，由高斯定理我們可以得到：高斯面內(nèi)電荷量的總和也為零。因此，當(dāng)我們可以得到導(dǎo)體內(nèi)部處處無電荷存在，并且只能存在于導(dǎo)體表面。圖2：實(shí)心導(dǎo)體的電荷分布2 當(dāng)導(dǎo)體中存在
科教導(dǎo)刊·電子版 2020年34期2020-02-23
- 學(xué)術(shù)研討論文選登電動(dòng)力學(xué)典型例題拓展： 接地導(dǎo)體球置于均勻外電場中
由導(dǎo)體球表面電荷分布σ的特點(diǎn)可知：可以把導(dǎo)體球上的電荷的效應(yīng)看作球心處的一個(gè)偶極矩為p的電偶極子。將偶極子形成電勢的表達(dá)式與φp比較可以得到導(dǎo)體球的電偶極矩p的形式。從電勢分布也可以得到電場E。上面談到的4個(gè)物理量(φ、σ、p和E)可以任意兩兩相互推導(dǎo)得出，如圖1所示。圖1 電場、偶極矩、感應(yīng)電荷面密度和電勢之間關(guān)系2 由φ直接導(dǎo)出E、p和σ2.1 由φ直接導(dǎo)出E電場與電勢之間存在微分關(guān)系(2)將式(1)代入式(2)，并在球坐標(biāo)系下求解，可得沿各坐標(biāo)的分量
物理與工程 2019年4期2019-09-26
- 諧振子模型在金屬納米顆粒等離激元研究中的應(yīng)用
峰值處對應(yīng)的電荷分布)(f=0.169eV、γ=0.521eV、ω0=2.494eV)； (d)納米棒的縱向吸收譜(內(nèi)圖為峰值處對應(yīng)的電荷分布)(f=0.660eV、γ=0.121eV、ω0=1.859eV)金納米棒是一維棒狀納米顆粒，表現(xiàn)出具有光偏振依賴性的SPR性質(zhì)——橫向SPR峰和縱向SPR峰，分別對應(yīng)于其徑向和軸向。圖1(b)所示為光垂直入射到放置于空氣中(折射率設(shè)為n=1)的金納米棒顆粒(尺寸為40nm×10nm)的數(shù)值計(jì)算模型。金的介電常數(shù)采用
物理與工程 2019年4期2019-09-26
- 柔性直流電纜絕緣料及電纜結(jié)構(gòu)設(shè)計(jì)研究
問題是要解決電荷分布測量問題，而絕緣空間電荷測量裝置的研制以及空間電荷陷阱能量的分析是其中的技術(shù)難點(diǎn)。通常在解決納米填料摻雜XLPE材料中的電荷分布問題時(shí)，可以通過物理或化學(xué)修飾等手段來解決材料間的相容性問題。研究指出，柔性直流電纜絕緣料中的電荷分布于體積電阻率呈正相關(guān)關(guān)系，且在空間電荷的影響下，運(yùn)行中的柔性直流電纜經(jīng)受的反極性沖擊電壓是電纜絕緣的關(guān)鍵因素。最后，基于以上研究成果開發(fā)出了耐高壓的柔性電纜絕緣結(jié)構(gòu)。關(guān)鍵詞：柔性直流電纜；電纜結(jié)構(gòu)；電荷分布；電
無線互聯(lián)科技 2018年6期2018-06-25
- 基于網(wǎng)狀靜電傳感器鼓泡流化床運(yùn)行參數(shù)監(jiān)測
參數(shù)如流速和電荷分布進(jìn)行實(shí)時(shí)地監(jiān)測。由于靈敏度高且分布均勻，網(wǎng)狀靜電傳感器被用來在實(shí)驗(yàn)室規(guī)模鼓泡流化床上測量固體顆粒的速度廓形和電荷分布。固體顆粒的速度廓形是通過對上下游平面對應(yīng)位置的靜電信號進(jìn)行互相關(guān)計(jì)算得到的。網(wǎng)狀電極上的感應(yīng)電荷可以通過靜電信號的均方根(RMS)估算。根據(jù)電荷重建算法，利用所有電極上的感應(yīng)電荷重建截面處固體顆粒的電荷分布。研究結(jié)果表明：網(wǎng)狀靜電傳感器可以捕捉到鼓泡流化床床壁附近的下落顆粒；由于流化床內(nèi)顆粒速度廓形的影響，傳感器中心處電
- 理清解決靜電平衡問題的思路
意電場對導(dǎo)體電荷分布的影響，除正、負(fù)電荷的分布，還有感應(yīng)電荷電量的變化。如圖1所示中，導(dǎo)體在移近固定的正電荷的過程中，感應(yīng)電荷有何變化？另外還有孤立帶電導(dǎo)體電荷分布及導(dǎo)體形狀對其的影響，孤立帶電導(dǎo)體的靜電荷由于靜電斥力的作用盡量分布在外表面，向外突出的地方曲率大且曲率為正，電荷分布較密，比較平坦的地方電荷分布較疏，向里凹進(jìn)的地方，曲率為負(fù)，電荷分布最疏如圖5所示。二、描繪靜電平衡導(dǎo)體周圍空間的電場，分析場強(qiáng)和電勢了解了導(dǎo)體表面的電荷分布，學(xué)習(xí)了靜電平衡導(dǎo)體
課程教育研究 2017年50期2018-01-19
- 靜態(tài)中立體帶電導(dǎo)體電荷分布概率的計(jì)算及趨膚效應(yīng)的詮釋
立體帶電導(dǎo)體電荷分布概率的計(jì)算及趨膚效應(yīng)的詮釋北京北方長城光電儀器有限公司 徐衛(wèi)星為了能夠了解導(dǎo)體內(nèi)電荷的分布概況,利用麥克斯韋方程組中電場積分式,令其電場強(qiáng)度與閉環(huán)回路(或封閉空間)的積分和為零的理念,建立坐標(biāo)模型和數(shù)學(xué)模型進(jìn)行運(yùn)算求得分布概率結(jié)果所采用的一種方法。麥克斯韋方程積分式；庫侖定律；導(dǎo)體內(nèi)電場強(qiáng)度處處為零；電荷分布概率；趨膚效應(yīng)引言上兩篇論文闡述了對線性帶電導(dǎo)體電荷分布概率的計(jì)算方法(發(fā)表在《電子技術(shù)與軟件工程》2016年16期第138頁 國
電子世界 2017年18期2017-09-30
- 處于靜態(tài)中帶電平面導(dǎo)體電荷分布概率的計(jì)算
帶電平面導(dǎo)體電荷分布概率的計(jì)算北京北方長城光電儀器有限公司 徐衛(wèi)星為了能夠了解導(dǎo)體內(nèi)電荷的分布概況,利用麥克斯韋方程組中電場積分式,令其電場強(qiáng)度與閉環(huán)回路(或封閉空間)的積分和為零的理念,建立坐標(biāo)模型和數(shù)學(xué)模型進(jìn)行運(yùn)算求得分布概率結(jié)果所采用的一種方法。麥克斯韋方程積分式；導(dǎo)體內(nèi)電場強(qiáng)度處處為零；電荷分布概率引言上一篇論文闡述了對線性帶電導(dǎo)體電荷分布概率的計(jì)算方法,本次繼續(xù)論述關(guān)于平面導(dǎo)體電荷分布概率的計(jì)算。( 上一篇論文發(fā)表在《電子技術(shù)與軟件工程》2016
電子世界 2017年17期2017-09-14
- 基于改進(jìn)Landweber算法的靜電傳感器研究*
ida設(shè)計(jì)了電荷分布重建的EST系統(tǒng)，重建的算法采用了基于“Circle of Appolonius”的BP法和最小方差(least square,LS)法[3]。在以上應(yīng)用于EST的常用算法中，LBP算法的不足之處在于靜電傳感器靈敏場的非線性機(jī)理；FLBP算法可提高圖像重建的精度，但使用比較繁瑣。在實(shí)際情況下，利用靜電傳感器獲得獨(dú)立的電荷測量值數(shù)很少，且其靈敏場的分布比較單一，敏感區(qū)域大都集中在電極附近，在使用以上算法時(shí)，EST的圖像重建精度較低。為了改
傳感器與微系統(tǒng) 2017年9期2017-09-11
- 靜電現(xiàn)象演示儀的制作研究
一節(jié)當(dāng)中,靜電荷分布的相關(guān)教學(xué)內(nèi)容具有抽象,講解難度大,學(xué)生相關(guān)生活經(jīng)驗(yàn)少,理解難度高的特點(diǎn)．盡管課本中的法拉第圓筒實(shí)驗(yàn)在一定程度上能說明靜電荷在內(nèi)外表面的分布問題,[1]以及尖端放電現(xiàn)象能說明尖端的電荷分布比較密集的特點(diǎn);但是兩個(gè)實(shí)驗(yàn)都存在著比較大的局限性．(1) 法拉第圓筒實(shí)驗(yàn)的局限性.成功率低:在天氣相對潮濕的南方,電荷損失比較大,在電荷轉(zhuǎn)移的過程中,電荷損失又會比較多,所以在檢驗(yàn)圓筒外表面電荷的時(shí)候,動(dòng)作必須迅速,電荷稍縱即逝,成功率比較低．實(shí)驗(yàn)不
物理教師 2017年4期2017-04-27
- 給定電勢導(dǎo)體球與極板體系的電勢與電場
感應(yīng)，會導(dǎo)致電荷分布和空間電場發(fā)生改變，尤其是當(dāng)導(dǎo)體球本身帶電的時(shí)候，情況會變得更為復(fù)雜。球體在均勻電場中，電場分布有嚴(yán)格的解析解[1-2]。但當(dāng)導(dǎo)體球接近極板時(shí)，極板上的電荷分布會受到導(dǎo)體球上電荷的影響。計(jì)算了導(dǎo)體球接近極板時(shí)的情況，對于給定電勢的導(dǎo)體球，導(dǎo)體球上會帶有電荷，應(yīng)用球上所帶的電荷量來確定球上的電勢。實(shí)際上，當(dāng)導(dǎo)體球接近極板的時(shí)候，球與極板之間的電場不再是簡單的均勻電場和球的感應(yīng)電場的疊加，因?yàn)闃O板上的電荷分布也發(fā)生了變化。此外，球與極板之間
黑龍江科學(xué) 2017年2期2017-04-21
- 二氧化碳分子密度泛函計(jì)算研究
；密度泛函；電荷分布采用Gaussian view軟件的繪圖模塊繪制二氧化碳分子的分子模型，繪制好之后點(diǎn)擊Clean，圖1為二氧化碳分子的Gaussian view圖[1]。圖1二氧化碳分子的Gaussian view圖1 密度泛函方法的選擇經(jīng)過從頭算的HF/6-31G（d，p）方法幾何優(yōu)化后的二氧化碳，再在密度泛函（DFT）的LSDA、BPV86、B3LYP、B3PW91、PBEPBE和HCTH計(jì)算方法下對二氧化碳分子進(jìn)行再次幾何優(yōu)化，同時(shí)計(jì)算單點(diǎn)能和頻
卷宗 2016年8期2016-11-15
- 靜電放電對羥胺穩(wěn)定性影響的密度泛函研究
、電偶極距、電荷分布及分子總能量，并分析了HOMO能級、LUMO能級、能隙隨外電場變化規(guī)律，然后利用雜化CIS-DFT方法在相同基組下研究了外電場對羥胺分子前9個(gè)激發(fā)態(tài)的影響。結(jié)果顯示：分子的幾何結(jié)構(gòu)、電荷分布與外電場的大小呈現(xiàn)強(qiáng)烈的依賴關(guān)系。隨著外電場的不斷增加，分子的總能量逐漸減小，偶極距逐漸增大，能隙逐漸減小。同時(shí)，外電場對羥胺分子的激發(fā)態(tài)的激發(fā)能、波長和振子強(qiáng)度都有一定的影響。羥胺；靜電放電；穩(wěn)定性；密度泛函羥胺（Hydroxylamine，HA）
火工品 2016年2期2016-10-13
- 金屬離子對CHO細(xì)胞抗體表達(dá)及抗體電荷分布的影響
體表達(dá)及抗體電荷分布的影響張鑫濤 唐紅萍 趙亮 范里 劉旭平 繆仕偉 譚文松（華東理工大學(xué) 生物反應(yīng)器工程國家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室，上海 200237）旨在深入認(rèn)識金屬離子在中國倉鼠卵巢（CHO）細(xì)胞培養(yǎng)生產(chǎn)單克隆抗體過程中所發(fā)揮的作用。綜合考察了不同銅離子和鋅離子濃度下CHO細(xì)胞的生長、抗體的表達(dá)以及抗體的電荷分布情況。結(jié)果顯示，一方面，當(dāng)培養(yǎng)基中銅離子濃度為120 nmol/L、鋅離子濃度為50 μmol/L時(shí)，最有利于CHO細(xì)胞的生長和抗體的表達(dá)。過高或過低的
生物技術(shù)通報(bào) 2016年8期2016-09-14
- 電勢的多級展開與對稱性的關(guān)系
590)研究電荷分布在小區(qū)域內(nèi)的情況時(shí)，常用多級展開的方法.本文研究了對稱分布的帶電體的電勢場與電多極矩的關(guān)系，并用圖像的方法說明了電勢的各級展開多電荷勢的物理意義和疊加形式.從電多極矩的公式出發(fā)，分析了有對稱性的帶電體的電勢場與電多極矩的關(guān)系，并給出了對稱變換的正交矩陣.可以通過電荷分布的對稱性，迅速判斷多級展開的各級近似是否為零，并進(jìn)而得到簡化的多級展開式.這對加深電多極矩展開內(nèi)容部分的學(xué)習(xí)理解和具體計(jì)算十分有益.多級展開；電偶極矩；電四極距；對稱性1
物理與工程 2016年3期2016-08-31
- 從頭算和ABEEMσπ/MM對(CH3OH)n(n=3～12)和[Na(CH3OH)n]+(n=3～6)體系的研究
體系的結(jié)構(gòu)、電荷分布和結(jié)合能進(jìn)行研究. 依據(jù)從頭算結(jié)果構(gòu)建上述體系的ABEEMσπ/MM浮動(dòng)電荷勢能函數(shù), 并確定相關(guān)參數(shù). 結(jié)果表明, ABEEMσπ/MM所獲得的結(jié)構(gòu)和結(jié)合能等均優(yōu)于OPLS/AA力場, 并與從頭算結(jié)果相符, 其中鍵長的平均絕對偏差(AAD)小于0.004 nm, 鍵長、鍵角和結(jié)合能的相對均方根偏差(RRMSD)分別小于3.8%, 1.7%和6.8%; 電荷分布與從頭算結(jié)果的線性相關(guān)系數(shù)均大于0.99.從頭算; 原子-鍵電負(fù)性均衡浮動(dòng)電
高等學(xué)?；瘜W(xué)學(xué)報(bào) 2016年8期2016-08-30
- 水中三氯生光降解產(chǎn)物的理論分析
子中各原子的電荷分布進(jìn)行了計(jì)算，結(jié)果如圖1所示，三氯生分子中原子的靜電勢分布如圖2所示。圖1 三氯生分子中各原子的電荷分布從原子電荷分布圖中可以看出，1位上的C原子負(fù)電荷最大，為-2.199，同時(shí)從電子云分布圖上也可看出1位上的C-O鍵電子云密度最大，因而1位上的C-O鍵容易被缺電子的氧化性物質(zhì)進(jìn)行親電進(jìn)攻，導(dǎo)致C-O鍵斷裂，形成氯酚類化合物。此外，三個(gè)C-Cl鍵中，2位上的C-Cl鍵電荷分布最不均勻，因而更容易斷裂而形成脫氯產(chǎn)物。從國內(nèi)外文獻(xiàn)報(bào)道中得知，
山東工業(yè)技術(shù) 2015年18期2015-07-16
- 核電荷分布對類氫原子基態(tài)能量計(jì)算的影響
張小景，張永慧，張現(xiàn)周(河南師范大學(xué)物理與電子工程學(xué)院，新鄉(xiāng)453007)1 IntroductionAt present，researches on hydrogen atom and hydrogen-like ions have been very mature using Dirac equation. Many methods［1-4］have been used to calculate the atomic properties，especi
原子與分子物理學(xué)報(bào) 2015年3期2015-07-13
- 花朵“秒殺”昆蟲的絕密武器
科學(xué)家想看看電荷分布是否也對蜜蜂產(chǎn)生影響。他讓一些假花擁有同樣多的靜電荷，但電荷分布卻不相同。觀察發(fā)現(xiàn)，比起電荷均勻分布的花朵，蜜蜂更青睞那些電荷分布在花瓣邊緣上的花朵。研究還表明，蜜蜂在“拜訪”花朵的過程中，身上帶的部分正電荷與花朵上的負(fù)電荷中和了，使得花朵所帶的電荷減少?；ǘ浔话菰L的次數(shù)越多，所帶電荷就越少，靜電場也就越弱。這就相當(dāng)于告訴后來的蜜蜂：“我的花粉已經(jīng)被授得差不多了，你不用光顧啦?！泵鄯渫ㄟ^感知靜電的強(qiáng)弱，及時(shí)了解一朵花是否有授粉的必要，所
讀寫算·高年級 2015年8期2015-07-12
- 關(guān)于孤立導(dǎo)體在點(diǎn)電荷靜電場中的感應(yīng)電荷分布情況探討
體表面的感應(yīng)電荷分布情況，已經(jīng)有一些理論推導(dǎo)和定性分析[3-7]。然而這些分析都沒有直觀的給出導(dǎo)體的感應(yīng)電荷分布情況及其影響因素。本文通過有限元方法對點(diǎn)電荷靜電場中的孤立導(dǎo)體進(jìn)行建模仿真，并定量分析其感應(yīng)電荷的分布情況及其影響因素。2 靜電感應(yīng)現(xiàn)象理論基礎(chǔ)通過查閱高等電磁理論可知，麥克斯韋方程組可以描述一切電磁場相關(guān)的物理規(guī)律，其中關(guān)于電場的高斯定理可以描述靜電場相關(guān)的現(xiàn)象。因而本文從電場的高斯定理出發(fā)，采用有限元方法建立二維模型對孤立金屬球在點(diǎn)電荷靜電場
電子世界 2015年24期2015-03-29
- ABEEM方法研究氣相中氯交換的SN2(C)反應(yīng)
(C)反應(yīng)的電荷分布.研究結(jié)果顯示：該反應(yīng)的相對能量與碳原子或氫原子的相對電荷間存在很好的線性關(guān)聯(lián)，碳原子或氫原子的電荷分布與C—Cl及C—H鍵長存在很好的線性關(guān)聯(lián)，這表明中心原子碳及氫原子電荷分布在氯交換的SN2(C)反應(yīng)中發(fā)揮重要作用.ABEEM方法； SN2(C)反應(yīng)； 電荷分布以碳為中心的雙分子親核取代[SN2(C)]反應(yīng)是一個(gè)最基本的化學(xué)反應(yīng)，在有機(jī)和生物化學(xué)中起著非常重要的作用[1-9].各種實(shí)驗(yàn)和理論都聚焦在研究背面進(jìn)攻的反轉(zhuǎn)構(gòu)型的SN2(C
沈陽化工大學(xué)學(xué)報(bào) 2015年1期2015-03-22
- 電荷體系在變化外電場中的能量(勢能）與受力
］分析了一定電荷分布的電荷體系在不變外電場(即當(dāng)電荷體系在外電場中的位置發(fā)生變化時(shí)，外電場的分布情況和產(chǎn)生外電場的電荷分布情況不變）中的能量，即一定電荷分布的電荷體系在不變外電場中的勢能。這種情況下，一定電荷分布的電荷體系在外電場中的能量(勢能）就是電荷體系與外電場的相互作用能。但在實(shí)際中，一般情況下，一定電荷分布的電荷體系在外電場中的位置發(fā)生變化時(shí)，外電場的分布情況和產(chǎn)生外電場的電荷分布情況會隨之而發(fā)生變化，這里，我們把這種外電場簡單稱之為變化外電場，如
安陽師范學(xué)院學(xué)報(bào) 2015年5期2015-03-10
- 有限元計(jì)算方法中時(shí)間步長的Newmark處理
器的電極上的電荷分布情況與外加電壓激勵(lì)的關(guān)系，并對計(jì)算結(jié)果進(jìn)行了分析.有限元方法;Newmark方法;電荷分布①0 引言有限元法(Finite Element Method，簡寫為FEM)是求解微分方程的一種有效的數(shù)值計(jì)算方法，用有限元法方法進(jìn)行波動(dòng)數(shù)值模擬有非常廣泛的應(yīng)用.有限元法起源于固體力學(xué)的應(yīng)用需求，其應(yīng)用逐步擴(kuò)展到熱傳導(dǎo)、計(jì)算流體力學(xué)、電磁學(xué)等不同領(lǐng)域，成為很重要的數(shù)值計(jì)算方法.由于有限元法對計(jì)算機(jī)資源消耗很大，一般在空間離散上采用了大小不同的矩
棗莊學(xué)院學(xué)報(bào) 2015年2期2015-02-07
- 平行板電容器帶不等量電荷的若干問題
不等量電荷;電荷分布 中圖分類號：G633.7 文獻(xiàn)標(biāo)識碼：A ? ?文章編號：1003-6148（2015）1-0041-3人教版高中物理選修3-1第一章第8節(jié)電容器的電容一節(jié)第二段中說到：“把電容器的一個(gè)極板與電池組的正級相連，另一個(gè)極板與負(fù)極相連，兩個(gè)極板將分別帶上等量的異號電荷，這個(gè)過程叫做充電?！睆拇硕卧捴锌芍?，在用電池充電時(shí)，電容器將帶上等量的異號電荷。那么，電容器能不能帶不等量電荷。如果能，它們是不是也都分布在兩極板的內(nèi)部。這時(shí)，電容容器的內(nèi)
物理教學(xué)探討 2015年1期2015-01-29
- N2負(fù)流柱放電過程仿真
漸增大；初始電荷分布直徑大小直接影響流柱的發(fā)展速度；另外，對于負(fù)流柱放電，粒子密度梯度及電場分布隨外電場增大而增大。endprint摘要：采用粒子連續(xù)性方程耦合泊松方程構(gòu)建氮?dú)夥烹娏黧w模型，使用有限元法對該模型求解，獲得窄間隙（5mm）氮?dú)夥烹娺^程粒子動(dòng)力學(xué)特性。由仿真結(jié)果可知：在均勻電場中，流柱頭部粒子密度隨放電過程的發(fā)展不斷增大；流柱頭部電子密度及電場強(qiáng)度隨初始電子密度的增加而逐漸增大；初始電荷分布直徑大小直接影響流柱的發(fā)展速度；另外，對于負(fù)流柱放電，
哈爾濱理工大學(xué)學(xué)報(bào) 2014年3期2015-01-04
- 水溶液中……配合物結(jié)構(gòu)和性質(zhì)的DFT研究
詞密度泛函；電荷分布；結(jié)合能；振動(dòng)頻率中圖分類號TF111文獻(xiàn)標(biāo)識碼A文章編號10002537（2014）04003804“氨浸萃取酸性電積”工藝[13]因具有可處理原料范圍廣，凈化負(fù)擔(dān)小，工藝流程短，環(huán)境污染小等優(yōu)點(diǎn)而越來越多得受到人們的青睞.但該工藝用于鋅濕法冶金體系時(shí)，由于其鋅萃取率不高，限制了整個(gè)工藝在鋅冶金中的發(fā)展.因此，氨浸體系中關(guān)于鋅萃取機(jī)理的研究顯得至關(guān)重要，而了解氨浸溶液中的物種結(jié)構(gòu)及其性質(zhì)是研究其萃取機(jī)理的基礎(chǔ).目前對氨性溶液中Zn（I
- 應(yīng)用ABEEM模型研究非金屬硼化物的電荷分布*
金屬硼化物的電荷分布*楊忠志，汪建江(遼寧師范大學(xué)化學(xué)化工學(xué)院，遼寧 大連 116029)通過大量量子化學(xué)計(jì)算，擬合確定了非金屬硼化物體系模型分子的ABEEM參數(shù).將這些參數(shù)應(yīng)用到ABEEM模型中計(jì)算非金屬硼化物模型分子的電荷分布，計(jì)算結(jié)果顯示，ABEEM模型計(jì)算得到的電荷分布與從頭算計(jì)算的電荷分布都有很好的一致性.還計(jì)算了測試分子的電荷分布從而驗(yàn)證了ABEEM參數(shù)的可轉(zhuǎn)移性，電荷分布變化的規(guī)律是在BF3，BCl3，BBr3，BI3分子中B原子電荷逐漸減小
- 鈰離子與H2O和CO2分子相互作用的理論研究
的幾何參數(shù)和電荷分布以及相互作用的能量數(shù)據(jù)，計(jì)算結(jié)果表明Ce對反應(yīng)物有影響，Ce活化了H2O和CO2分子.其中4價(jià)的鈰對H2O和CO2分子的影響更大.比較H2O和CO2與Ce離子在基態(tài)和激發(fā)態(tài)時(shí)的相互作用，發(fā)現(xiàn)相對高價(jià)的金屬離子對水和二氧化碳分子有較強(qiáng)的活化作用，激發(fā)態(tài)的配合物相互作用能量更高，但幾何參數(shù)與基態(tài)比較變化不大.說明鈰離子在反應(yīng)體系中總體上是高價(jià)態(tài)時(shí)基態(tài)對反應(yīng)物分子的活化能力強(qiáng)，低價(jià)時(shí)激發(fā)態(tài)相互作用能較大，說明鈰離子可能參與了光生電子的傳輸.鈰
- 靜電平衡導(dǎo)體表面電荷分布的MATLAB模擬
平衡導(dǎo)體表面電荷分布.相比第三類文獻(xiàn)，我們不僅總結(jié)了研究對象在初始狀態(tài)改變時(shí)相應(yīng)的變化趨勢，還以立體直觀的三維圖像呈現(xiàn)了感應(yīng)電荷分布.1 處在點(diǎn)電荷電場中的導(dǎo)體球圖1中一半徑為R的導(dǎo)體球，距球心a(a>R)處有一點(diǎn)電荷q，求導(dǎo)體球表面感應(yīng)電荷分布.圖1 處在點(diǎn)電荷電場中的導(dǎo)體球采用電像法[7]，表面的感應(yīng)電荷分布為(1)取導(dǎo)體球半徑為0.1 m,點(diǎn)電荷距離球心分別為0.2 m,0.3 m,0.5 m,導(dǎo)體球表面感應(yīng)電荷密度分布如圖2所示.由圖2可知，感應(yīng)電
物理通報(bào) 2014年3期2014-06-27
- 電介質(zhì)中極化電荷密度的計(jì)算
作用有關(guān)針對電荷分布具有一定對稱性的問題，分別利用這兩種方法分析了電介質(zhì)均勻且內(nèi)部不存在自由電荷、電介質(zhì)均勻但內(nèi)部存在自由電荷以及電介質(zhì)不均勻且內(nèi)部不存在自由電荷情況下介質(zhì)內(nèi)部的極化電荷密度，并通過實(shí)例加以詳盡的討論.極化率梯度；自由電荷密度；極化電荷密度0 引言當(dāng)對電介質(zhì)外加電場時(shí)，在電介質(zhì)表面甚至內(nèi)部會出現(xiàn)正負(fù)電荷，這種現(xiàn)象叫做電介質(zhì)的極化.電介質(zhì)上出現(xiàn)的極化電荷是其在電場作用下，內(nèi)部電荷發(fā)生微小移動(dòng)所造成的宏觀效果，電介質(zhì)中的帶電粒子被原子或分子緊密
石家莊學(xué)院學(xué)報(bào) 2014年6期2014-05-02
- 豐中子奇A核37-47P自旋和宇稱的相對論平均場模型研究
（E/A）和電荷分布的均方根半徑（Rrms），同時(shí)也給出了最新發(fā)布的NUBASE2012核數(shù)據(jù)表中的結(jié)果。表1 25-47P的平均結(jié)合能和電荷分布的均方根半徑，以及NUBASE2012核數(shù)據(jù)表中的結(jié)果和31P的電荷分布均方根半徑的實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)表中31P的電荷分布均方根半徑的實(shí)驗(yàn)值來自文獻(xiàn)[11]。另外，31P電荷分布的均方根半徑還有2個(gè)實(shí)驗(yàn)結(jié)果，分別是3.193 fm和3.187 fm[12]。對比3套參數(shù)給出的平均結(jié)合能和電荷分布的均方根半徑以及NUBASE
- 靜電場電勢零點(diǎn)選取原則的討論
下，對于場源電荷分布在有限空間內(nèi)的靜電場的電勢零點(diǎn)選在無限遠(yuǎn)處；場源電荷分布在無限空間內(nèi)的靜電場的電勢零點(diǎn)選在有限遠(yuǎn)處。1 電勢零點(diǎn)選取具有任意性從物理學(xué)角度看，電勢是一個(gè)相對量，參考點(diǎn)不同，各點(diǎn)的電勢不同。參考點(diǎn)改變，雖然要影響場中各點(diǎn)的電勢值，但并不改變電場。正因?yàn)椴煌碾妱菘梢悦枋鐾浑妶觯晕锢韺W(xué)上允許電勢零點(diǎn)選擇的任意性［1］。圖1 電勢分布函數(shù)圖像2 場源電荷的分布規(guī)律對電勢零點(diǎn)選取的影響雖然原則上電勢零點(diǎn)的選擇是任意的，但不是完全不受限制。
唐山學(xué)院學(xué)報(bào) 2014年6期2014-01-02
- 水二聚體間電荷轉(zhuǎn)移與分子軌道研究
聚體分子間的電荷分布。本文系統(tǒng)地研究了水二聚體在不同構(gòu)象時(shí)的原子電荷分布以及分子軌道的變化情況，以便使水中氫鍵的本質(zhì)特點(diǎn)表現(xiàn)得更加清晰。1 模擬參數(shù)與計(jì)算細(xì)節(jié)CPMD方法是在贗勢和平面波的基礎(chǔ)上具體實(shí)現(xiàn)的［3，8］，本文應(yīng)用CPMD方法結(jié)合限定性動(dòng)力學(xué)方法對水二聚體進(jìn)行模擬。設(shè)定立方體盒子的邊長為L＝18.897 3a.u.。模擬采用BLYP的交換關(guān)聯(lián)泛函和范數(shù)不變的Troullier Martins贗勢近似。Kohn－Sham軌道在平面波基組下展開，能量
唐山學(xué)院學(xué)報(bào) 2014年6期2014-01-02
- WmBn(m+n≤7)團(tuán)簇電子結(jié)構(gòu)與光譜性質(zhì)的計(jì)算研究
道上的NBO電荷分布.表1 WmBn (m+n≤7)團(tuán)簇基態(tài)結(jié)構(gòu)的自然電子組態(tài)和電荷Table 1 Natural electron configuration and atomic charge of the ground state structures of WmBn(m+n≤7) clusters因?yàn)槊總€(gè)原子處在不等價(jià)的空間位置,所受到的勢場不同,當(dāng)一部分原子失去電荷,另一部分得到電荷就出現(xiàn)了電荷轉(zhuǎn)移現(xiàn)象.從表1發(fā)現(xiàn),鎢原子的6s軌道上的NBO電荷
- 外電場下熱脈沖法測量聚丙烯薄膜中空間電荷
薄膜內(nèi)部空間電荷分布,使熱脈沖法測量聚合物薄膜內(nèi)部空間電荷分布更加快速有效.1 實(shí)驗(yàn)原理(1)通過解一維熱傳導(dǎo)方程可以得到樣品內(nèi)部的瞬時(shí)溫度[2](2)(3)αε是與溫度有關(guān)的介電常數(shù),αz是樣品的熱擴(kuò)散系數(shù),S是樣品吸收熱量的面積,δT(z,t)表示樣品中溫度的增量,αP是與溫度相關(guān)的極化強(qiáng)度.E(z,t)是樣品中空間電荷形成的電場,是空間和時(shí)間的函數(shù).P(z,t)是樣品的極化強(qiáng)度.圖1為在外加+100 V電壓下聚丙烯薄膜中的熱脈沖響應(yīng)圖.對于非極性的聚
- 應(yīng)用ab initio方法和ABEEMσπ模型研究含鋁金屬酶＊
大分子體系的電荷分布及Fukui函數(shù)的計(jì)算，結(jié)果顯示，ABEEMσπ模型計(jì)算得到的電荷分布及Fukui函數(shù)與從頭算和實(shí)驗(yàn)結(jié)論均有很好的一致性.還進(jìn)一步計(jì)算分析了1L3R酶與絲氨酸結(jié)合前后的分子各區(qū)域的電荷分布，結(jié)果表明，Al3＋是1L3R酶的活性中心，根據(jù)結(jié)合后分子的Fukui函數(shù)可以得出絲氨酸會使1L3R酶的活性降低.另外，通過比較兩者結(jié)合前后Al3＋的廣義Fukui函數(shù)，證明了廣義Fukui函數(shù)可用于該體系分子間反應(yīng)活性的比較，同時(shí)也說明利用ABEEM
- 應(yīng)用矩量法研究有限長帶電直導(dǎo)線的電荷分布
將對導(dǎo)體上的電荷分布產(chǎn)生影響［1］，有限長帶電直導(dǎo)線上的電荷分布并非均勻.本文采用矩量法［2～4］數(shù)值求解了有限長帶電直導(dǎo)線的電荷分布，討論了計(jì)算矩陣元的分段數(shù)對電荷密度數(shù)值解的影響.1 矩量法概述在電磁工程應(yīng)用中，給定邊值問題的場方程歸結(jié)為如下算子方程已知邊界條件為式中，L為線性算子；g為已知激勵(lì)函數(shù)；u為待求函數(shù).就積分方程而言，若對應(yīng)于靜電場中帶電導(dǎo)線l′上的線電荷密度u＝τ（r′）分布問題，如給定該導(dǎo)線的電位g＝φ，則算子對函數(shù)u構(gòu)造一個(gè)由有限個(gè)線
物理與工程 2013年2期2013-07-05
- 用鏡像法求解幾類典型靜電場問題的教學(xué)研究
任意邊界或者電荷分布的情形, 此類問題不存在解析求解方案, 這時(shí)只能借助計(jì)算機(jī)技術(shù)獲得數(shù)值解答. 盡管對于某些簡單規(guī)則的邊界形狀, 人們可以通過分離變量、積分變換、Green函數(shù)等方法求得問題的解析解, 可是計(jì)算過程通常冗長繁雜, 學(xué)生在學(xué)習(xí)時(shí)往往會因?yàn)槿狈χ庇^的物理圖景而感覺困難. 然而, 考慮到空間點(diǎn)電荷激發(fā)電場的Coulomb 定律和電勢的疊加原理卻十分簡單, 那么在某些簡單邊界形狀和電荷分布下, 靜電場(或電勢)也可以通過鏡像法求得[3—5].鏡像
- 兩種繪制一維點(diǎn)電荷系電場線方法的比較
導(dǎo)體球面上的電荷分布，對兩種繪制一維點(diǎn)電荷系電場線方法進(jìn)行比較，指出各自的優(yōu)勢和不足.點(diǎn)電荷;接地導(dǎo)體球;電荷分布;電場線用電場線形象地描述電場，是幫助人們更好地理解電場的一種方法，文獻(xiàn)［1－4］提出了繪制一維點(diǎn)電荷系電場線的幾種不同方法，其中文獻(xiàn)［1－2］認(rèn)為相鄰電場線對某個(gè)點(diǎn)電荷的夾角是等間隔的，文獻(xiàn)［3］認(rèn)為相鄰電場線的C值之差是相等的.本文通過點(diǎn)電荷電場中接地導(dǎo)體球面上的電荷分布，對文獻(xiàn)［1］和文獻(xiàn)［3］兩種繪制一維點(diǎn)電荷系電場線方法進(jìn)行比較，指出
河池學(xué)院學(xué)報(bào) 2011年2期2011-12-22
- 一個(gè)靜電問題的能量解釋
問題.能量；電荷分布；曲率；靜電平衡利用能量關(guān)系處理問題，思路簡明，適用面寬，是一種在大學(xué)物理教學(xué)中值得重視的方法.在一些大學(xué)物理教材和參考書中［1］，常以下面這個(gè)問題作為靜電平衡時(shí)導(dǎo)體表面的電荷分布與曲率的關(guān)系的一個(gè)例子.如圖1所示，用一根很長的細(xì)導(dǎo)線將兩個(gè)半徑分別為R1和R2的球形導(dǎo)體連接起來，并使這個(gè)導(dǎo)體系統(tǒng)帶電，所帶總電量為Q（＞0），求兩導(dǎo)體球表面的電荷面密度σ1、σ2與曲率半徑R1、R2的關(guān)系.圖1這里要作一些適當(dāng)?shù)慕?因?qū)Ь€很長，可認(rèn)為這兩
物理與工程 2011年6期2011-12-21
- 平板電容器邊緣電場特性探究
平板電容器的電荷分布,可以計(jì)算平板電容器的電位和電場分布。為了求解方便,一般情況下將平板導(dǎo)體上的電荷分布視作均勻的,基于Schwarz-Christoffel變換,仿真求解平板電容器電場和電位分布。在實(shí)際情況下,平板導(dǎo)體上電荷分布并不是均勻的。本文討論線電荷密度為ρ的帶電長線在相距為r的點(diǎn)處產(chǎn)生的電位,然后利用Matlab仿真軟件,得出平板電容器上的電荷密度分布,最終給出空間電位分布和電場分布仿真圖形。從結(jié)果可以看出,平行板平均分塊數(shù)N越大,所得出的結(jié)果越
電氣電子教學(xué)學(xué)報(bào) 2011年4期2011-08-09
- 靜電平衡狀態(tài)下導(dǎo)體球的電荷分布
言孤立導(dǎo)體的電荷分布已經(jīng)多有研究[1～2]，但靜電平衡狀態(tài)下導(dǎo)體電荷分布的定量研究稍顯少些[3]，尤其是導(dǎo)體接地與否對電荷分布的影響方面的研究.本文就是以導(dǎo)體球?yàn)槔?，通過求解空間電勢并利用導(dǎo)體邊界條件中電勢與電荷面密度的關(guān)系探討導(dǎo)體球在兩種典型電場中靜電平衡下的電荷分布[4].2 兩種典型電場中導(dǎo)體球的電荷分布2.1 無窮大勻強(qiáng)電場中不接地導(dǎo)體球的電荷分布假設(shè)不帶電的導(dǎo)體球放入如圖1所示的勻強(qiáng)電場中，導(dǎo)體外空間無電荷分布.圖1欲求該導(dǎo)體球的電荷分布，可求解
物理通報(bào) 2011年2期2011-01-24
- 原子凈電荷分布對乙烯基類單體聚合機(jī)理的判定
原子之間的凈電荷分布產(chǎn)生影響.所以當(dāng)碳-碳雙鍵兩邊對稱或者其原子凈電荷之差較小時(shí)，如乙烯，則發(fā)生自由基聚合反應(yīng).而當(dāng)碳-碳雙鍵原子之間凈電荷之差較大時(shí)，如：烷氧基、硝基等，其碳-碳雙鍵電子云密度變化較大，則發(fā)生離子聚合反應(yīng)[3].而有些取代基，雖使碳-碳原子之間的凈電荷之差適中，但由于共軛作用，其電子流動(dòng)性較大，而使分子三種聚合機(jī)理都可能發(fā)生.文獻(xiàn)檢索表明，用DFT來研究聚合機(jī)理的較少.正是由于DFT可以計(jì)算化合物的凈電荷分布，因此可以通過計(jì)算不同種類的乙
- 基于格林函數(shù)聲表面波換能器的分析
數(shù)和電極上的電荷分布之間存在線性關(guān)系，所以可以由電極上的電荷分布計(jì)算出聲波的大小，可以把電極上的電荷分布看成產(chǎn)生聲表面波的源。格林函數(shù)表示如下[1]：其中 Ge( x)為靜電場部分， Gs( x,ω)為聲表面波部分，Gb( x,ω)為體聲波部分。在聲表面波器件中，由于換能器表面的機(jī)電耦合不是很強(qiáng)，其它作用比聲表面波作用弱得多，對表面換能起主要作用的是靜電荷。若其它作用省略，只考慮 Ge( x)，這種近似分析稱為準(zhǔn)靜態(tài)分析，那么有：相應(yīng)的格林函數(shù) Ge( x
通信技術(shù) 2010年2期2010-08-11
- 管道輸送粉體粒子起電電荷分布實(shí)驗(yàn)
粒子靜電起電電荷分布實(shí)驗(yàn)系統(tǒng)，用相關(guān)分析儀器進(jìn)行研究.圖1為實(shí)驗(yàn)系統(tǒng)示意.實(shí)驗(yàn)使用普通粉體粒子，中值直徑為7 μm，粒子質(zhì)量密度為2.3×103kg/m3.為保證實(shí)驗(yàn)粒子的連續(xù)供應(yīng)(即在小流量下的粉體粒子也能持續(xù)流動(dòng))，首先對臺式供料器進(jìn)行改進(jìn)，使粉體粒子可在空氣裹攜下進(jìn)入1個(gè)小的虹吸噴嘴.［5]粉體粒子被噴射器擴(kuò)散后，進(jìn)入1個(gè)內(nèi)徑為4.6 mm的不銹鋼直管.直管長度有0.05 m，0.25 m，0.50 m，1.00 m 和2.00 m等5種規(guī)格.空氣的
上海海事大學(xué)學(xué)報(bào) 2010年1期2010-07-23