電介質(zhì)
- 聚丙烯納米復(fù)合電介質(zhì)的陷阱分布特性與儲(chǔ)能性能提升研究
聚丙烯納米復(fù)合電介質(zhì)的陷阱分布特性與儲(chǔ)能性能提升研究張?jiān)此?閔道敏 高梓巍 朱遠(yuǎn)惟 王詩(shī)航（西安交通大學(xué)電力設(shè)備電氣絕緣國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室，西安 710049）為探究納米復(fù)合電介質(zhì)的陷阱分布特性及其對(duì)儲(chǔ)能性能的提升機(jī)理，本文制備三種聚丙烯納米復(fù)合電介質(zhì)，并測(cè)試其理化、介電及儲(chǔ)能特性。測(cè)試結(jié)果表明，摻雜氮化硼納米片的試樣具有更高的熔融溫度、結(jié)晶度、極化強(qiáng)度、電阻率、擊穿強(qiáng)度及儲(chǔ)能密度。分析發(fā)現(xiàn)，聚丙烯納米復(fù)合電介質(zhì)電導(dǎo)率的電場(chǎng)依賴性符合指數(shù)陷阱下的跳躍電導(dǎo)模型，
電氣技術(shù) 2023年9期2023-10-09
- 碳化硅與氮化硼協(xié)同增強(qiáng)PVDF電介質(zhì)材料的設(shè)計(jì)與性能研究
及高儲(chǔ)能密度的電介質(zhì)材料成為了行業(yè)關(guān)注的熱點(diǎn)。相比于傳統(tǒng)的陶瓷電介質(zhì)，聚合物復(fù)合電介質(zhì)材料具有質(zhì)量輕、柔性好、機(jī)械性能優(yōu)異、易加工的特點(diǎn)，在微電子器件、電力工程及通訊技術(shù)等方面有著巨大的應(yīng)用前景[1]。根據(jù)電介質(zhì)儲(chǔ)能理論，電介質(zhì)材料的儲(chǔ)能密度與其介電常數(shù)和擊穿強(qiáng)度的平方成正比，但高的介電常數(shù)往往伴隨著低的擊穿強(qiáng)度。因此，如何同時(shí)提高電介質(zhì)材料的介電常數(shù)和擊穿強(qiáng)度，是當(dāng)前電介質(zhì)材料研究的重要方向之一[2]。聚合物基復(fù)合電介質(zhì)材料主要包括陶瓷填充聚合物復(fù)合電介
- 三明治結(jié)構(gòu)PVDF電介質(zhì)材料的設(shè)計(jì)及性能研究
注的首要問題。電介質(zhì)材料因其高的功率密度，綠色環(huán)保，在電動(dòng)汽車、柔性電子和高能武器等領(lǐng)域有重要的應(yīng)用前景[1,2]。傳統(tǒng)的壓電、鐵電陶瓷材料雖然具有較高的儲(chǔ)能密度，但存在脆性大、介電損耗高、擊穿強(qiáng)度低等問題。以聚合物為基的薄膜電介質(zhì)材料損耗低、耐壓高、頻率響應(yīng)寬廣，且成本低、柔性好和易于加工等優(yōu)點(diǎn)，拓展了其在集成電路板、埋入式電容、5G/6G設(shè)備等領(lǐng)域的發(fā)展空間。目前以雙向拉伸聚丙烯(BOPP)為代表的聚合物薄膜電介質(zhì)已經(jīng)得到了商用。然而，其儲(chǔ)能密度較低，
- 柔性Hf O2/Ta2O5疊層?xùn)沤橘|(zhì)ZnO薄膜晶體管
方法是減小柵極電介質(zhì)層的厚度，然而柵極電介質(zhì)的精確厚度很難控制，并且可能導(dǎo)致高柵極泄漏電流。另一種方法是使用高K柵介質(zhì)材料［9］來增加?xùn)艠O電場(chǎng)的耦合。HfO2、Ta2O5就是很有前途的高K柵介質(zhì)材料，理論上相對(duì)介電常數(shù)分別約為18、25。我們發(fā)現(xiàn)在ZnO和Ta2O5之間插入HfO2薄層可以顯著降低柵漏電流并改善界面的質(zhì)量［10］。本文研究了具有堆疊柵極電介質(zhì)結(jié)構(gòu)［11-12］的底柵頂接觸型ZnO TFT的電學(xué)特性。在PI襯底上沉積Al柵電極，并在柵電極上沉
液晶與顯示 2022年10期2022-09-28
- 靜電場(chǎng)中導(dǎo)體和電介質(zhì)-電容、電容器與電子電路結(jié)合應(yīng)用
靜電場(chǎng)中導(dǎo)體和電介質(zhì)2章，在現(xiàn)在科學(xué)技術(shù)與生產(chǎn)力發(fā)展、前沿科學(xué)研究中，一直被熱門地關(guān)注與運(yùn)用中。例如，利用現(xiàn)暫態(tài)全過程的實(shí)現(xiàn)自適應(yīng)仿真與應(yīng)用[3]，新型儲(chǔ)能器件的研究與發(fā)展[4]，等等。然而，隨著新型IT 技術(shù)的飛躍發(fā)展，大學(xué)物理教學(xué)在理工應(yīng)用型本科學(xué)生中，不斷增長(zhǎng)性地面臨的無用而否定的聲討中，為此大學(xué)物理、大學(xué)物理實(shí)驗(yàn)面向與專業(yè)課結(jié)合性融入改革的探討與研究[5-7]是必須的，面對(duì)新工科教學(xué)的發(fā)展更是必要的。1 靜電場(chǎng)中導(dǎo)體和電介質(zhì)處在靜電場(chǎng)中的導(dǎo)體，會(huì)以
現(xiàn)代工業(yè)經(jīng)濟(jì)和信息化 2022年7期2022-09-02
- 有機(jī)-無機(jī)復(fù)合電介質(zhì)的電場(chǎng)分布特性及介電強(qiáng)度的有限元分析
新型高儲(chǔ)能密度電介質(zhì)材料具有重要意義[1-3]。當(dāng)下儲(chǔ)能電介質(zhì)材料主要包括陶瓷，玻璃陶瓷和聚合物等。電介質(zhì)材料的儲(chǔ)能密度公式一般為[4]式中J為介質(zhì)材料的儲(chǔ)能密度，P為極化強(qiáng)度，E為電場(chǎng)強(qiáng)度，ε0為真空介電常數(shù)，εr為相對(duì)介電常數(shù)。對(duì)于線性電介質(zhì)材料而言，其儲(chǔ)能密度計(jì)算公式可簡(jiǎn)化為[5]由公式(1)、(2)可知，介質(zhì)材料的儲(chǔ)能密度主要取決于其相對(duì)介電常數(shù)εr與可施加的最大電場(chǎng)強(qiáng)度E。因此，新型高儲(chǔ)能密度介質(zhì)材料需要具有優(yōu)良的介電性能如高介電常數(shù)、較好的耐擊
- 各向異性電介質(zhì)靜電場(chǎng)泊松方程的變分問題
37）各向異性電介質(zhì)（限于僅有3個(gè)正交主軸方向的電介質(zhì)）靜電場(chǎng)的泊松方程是研究各向異性電介質(zhì)靜電場(chǎng)屬性的微分方程。已有相關(guān)的一些文獻(xiàn)研究解泊松方程的方法（如分離變量法、積分變換法）并結(jié)合具體的物理模型對(duì)各向異性電介質(zhì)靜電場(chǎng)屬性進(jìn)行了研究或?qū)⒉此煞匠套餍聭?yīng)用[1-9]。本文不從解泊松方程的具體方法技巧入手，而是根據(jù)對(duì)稱正定算子方程的變分原理[10]去構(gòu)造泛函，從泛函的角度去理解各向異性電介質(zhì)靜電場(chǎng)的泊松方程的物理意義。所構(gòu)造的泛函取得極值的變分問題與各向異性
- 核-殼結(jié)構(gòu)納米復(fù)合電介質(zhì)儲(chǔ)能特性研究進(jìn)展
有高儲(chǔ)能密度的電介質(zhì)材料成為發(fā)展下一代小型化、大容量電力電容器的迫切需求。電介質(zhì)材料的最大儲(chǔ)能密度Umax由外施電場(chǎng)E和最大電位移強(qiáng)度Dmax所決定，積分計(jì)算公式如式（1）所示。對(duì)于雙向拉伸聚丙烯薄膜（BOPP）等線性電介質(zhì)，其最大儲(chǔ)能密度Umax可直觀表示為式（2）。式（2）中：ε0為真空介電常數(shù)；εr為相對(duì)介電常數(shù)；Eb為電氣強(qiáng)度。式（2）表明，提高電介質(zhì)材料的相對(duì)介電常數(shù)和電氣強(qiáng)度是提升其儲(chǔ)能密度的關(guān)鍵。同時(shí)從電容器工作穩(wěn)定性的角度考慮，電容器的充放
絕緣材料 2022年5期2022-05-17
- 功率器件高電壓封裝用復(fù)合電介質(zhì)灌封材料研究
電壓封裝用復(fù)合電介質(zhì)灌封材料研究李俊杰1梅云輝2梁 玉1唐新靈3陸國(guó)權(quán)4（1. 天津大學(xué)材料科學(xué)與工程學(xué)院 天津 300350 2. 天津工業(yè)大學(xué)電氣工程學(xué)院 天津 300387 3. 先進(jìn)輸電技術(shù)國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室（全球能源互聯(lián)網(wǎng)研究院有限公司） 北京 102209 4. 美國(guó)弗吉尼亞理工大學(xué)電氣與計(jì)算機(jī)工程系 黑堡 弗吉尼亞州 24061）封裝絕緣材料是電力電子器件中最主要的絕緣組件，它的特性決定了高電壓功率器件的適用性。該文提出了一種添加納米級(jí)顆粒碳化硅
電工技術(shù)學(xué)報(bào) 2022年3期2022-02-21
- 環(huán)氧/POSS復(fù)合電介質(zhì)介電與熱學(xué)性能
/POSS復(fù)合電介質(zhì)介電與熱學(xué)性能李鵬新1崔浩喆1邢照亮2郭 寧3閔道敏1（1. 電力設(shè)備電氣絕緣國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室（西安交通大學(xué)） 西安 710049 2. 先進(jìn)輸電技術(shù)國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室（全球能源互聯(lián)網(wǎng)研究院有限公司） 北京 102209 3. 強(qiáng)脈沖輻射環(huán)境模擬與效應(yīng)國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室（西北核技術(shù)研究院） 西安 710024）研究縮水甘油基-籠型聚倍半硅氧烷（G-POSS）對(duì)環(huán)氧樹脂（EP）介電性能與熱學(xué)性能的影響和作用機(jī)理。實(shí)驗(yàn)制備G-POSS質(zhì)量分?jǐn)?shù)在0%、
電工技術(shù)學(xué)報(bào) 2022年2期2022-01-26
- 科研數(shù)據(jù)分析軟件在《大學(xué)物理實(shí)驗(yàn)》課程中的應(yīng)用
——以電介質(zhì)介電常數(shù)測(cè)量實(shí)驗(yàn)為例
基于此，本文以電介質(zhì)介電常數(shù)的測(cè)量實(shí)驗(yàn)為例，在掌握實(shí)驗(yàn)原理的基礎(chǔ)上，采集記錄實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)，然后利用Origin軟件分析處理實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)。本文充分展示了如何利用科研數(shù)據(jù)分析軟件來處理物理實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)，同時(shí)也證實(shí)了將數(shù)據(jù)分析軟件應(yīng)用到大學(xué)物理實(shí)驗(yàn)課程中的可行性。1 實(shí)驗(yàn)原理介電常數(shù)是電介質(zhì)材料本身的一個(gè)固有參數(shù)，描述了電介質(zhì)對(duì)外加電場(chǎng)的響應(yīng)能力。具體而言，在外加電場(chǎng)時(shí)，電介質(zhì)會(huì)產(chǎn)生感應(yīng)電荷從而削弱介質(zhì)中的電場(chǎng)。因此，電介質(zhì)材料被廣泛應(yīng)用在電容器以及電絕緣體中。本文主要分析
大學(xué)物理實(shí)驗(yàn) 2021年6期2021-12-30
- 伯努利方程在電介質(zhì)流體中的應(yīng)用
中應(yīng)用甚少.在電介質(zhì)流體的相關(guān)問題中，可將伯努利方程作適當(dāng)推廣，以拓寬其應(yīng)用范圍.1 電勢(shì)能密度的導(dǎo)出如圖1所示，一個(gè)電偶極子在非均勻場(chǎng)中的受力(1)其中p=ql為電偶極矩.圖1 電偶極子在非均勻場(chǎng)中的受力我們考慮體積為dV的分子團(tuán)，單位體積內(nèi)帶有n個(gè)電偶極子，現(xiàn)沿x方向由A到B，電場(chǎng)力做功(2)由極化強(qiáng)度矢量(3)將式(3)代入式(2)，有則有(4)則(5)即為電介質(zhì)在電場(chǎng)中的電勢(shì)能密度.2 伯努利方程在電介質(zhì)流體中的推廣對(duì)于體積為ΔV的流體，根據(jù)伯努利
物理通報(bào) 2021年10期2021-09-24
- 電介質(zhì)電容器用聚合物基儲(chǔ)能材料研究綜述
、超級(jí)電容器、電介質(zhì)儲(chǔ)能等?？沙潆婋姵啬芰棵芏雀?，但是其對(duì)環(huán)境的污染較大，電池中污染較小的是鋰電池，但其缺點(diǎn)在于成本過高[1]，因此對(duì)于高儲(chǔ)能要求行業(yè)不易實(shí)現(xiàn)大范圍應(yīng)用；超級(jí)電容器的介電常數(shù)很高，并且可以實(shí)現(xiàn)快速充放電，但由于其電介質(zhì)耐壓低，限制了其的大范圍發(fā)展；電介質(zhì)電容器功率密度很高，對(duì)環(huán)境也較為友好，因此在高壓直流輸電與新能源汽車等方面有所應(yīng)用?，F(xiàn)階段商用電介質(zhì)的儲(chǔ)能密度在10-2～10-1W·h/kg范圍，遠(yuǎn)低于電池的儲(chǔ)能密度（10～300W·h/
電子制作 2021年4期2021-06-16
- 基于時(shí)域有限差分法光學(xué)設(shè)計(jì)電介質(zhì)納米球薄膜鈣鈦礦光伏電池
磁理論設(shè)計(jì)一種電介質(zhì)納米球,增強(qiáng)入射太陽光耦合進(jìn)入到鈣鈦礦吸收層的能力,提高鈣鈦礦光伏電池的光吸收率。電介質(zhì)納米球不需要對(duì)鈣鈦礦吸收層進(jìn)行微納加工,因而不會(huì)增加電荷載流子的復(fù)合和捕獲。分析電介質(zhì)納米球的位置、半徑和填充率對(duì)鈣鈦礦光伏電池的光吸收率和光生電流的影響規(guī)律。1 模擬方法構(gòu)建的電介質(zhì)納米球提升鈣鈦礦光伏電池的光吸收率模型如圖1所示。圖1(a)為典型的平板型鈣鈦礦光伏電池,圖1(b)、(c)和(d)分別為前置位、后置位和前后雙置位電介質(zhì)納米球提升鈣鈦
- 非均勻可穿透電介質(zhì)正散射問題的適定性
究非均勻可穿透電介質(zhì)光波正散射問題的適定性.1 正散射問題的描述設(shè)電介質(zhì)為無限長(zhǎng)柱體，Ω 為該電介質(zhì)在二維平面上的投影區(qū)域，該有界區(qū)域具有光滑邊界?Ω.該電介質(zhì)的表面涂有金屬材料，假設(shè)電場(chǎng)極化為TM 模式，當(dāng)入射平面波（入射方向|d|=1）遇到涂有金屬材料的電介質(zhì)時(shí)，在電介質(zhì)邊界?Ω 產(chǎn)生傳輸邊界條件，該非均勻可穿透散射問題的模型可用Helmholtz方程的邊值問題描述為其中∶波數(shù)kj＞0（j=1，2），阻抗率λ＞0，ν 表示光滑邊界?Ω 的外單位法向量，
喀什大學(xué)學(xué)報(bào) 2020年3期2020-08-01
- 各向異性電介質(zhì)二維無限域拉普拉斯方程定解問題
正交主軸方向的電介質(zhì)）的電磁場(chǎng)[1]，其中各向異性電介質(zhì)拉普拉斯方程的定解問題是各向異性電介質(zhì)靜電場(chǎng)的基本問題之一。拉普拉斯方程的定解問題可分為有限域和無限域兩種情形，求解有限域拉普拉斯方程的方法有分離變量法、角基函數(shù)法、變分正則法和變分迭代法等，其中分離變量法較常用[2-5]；求解無限域拉普拉斯方程的方法有積分變換法、分離變量法等，其中積分變換法較常用[6]。分離變量法和積分變換法均可求解無限域拉普拉斯方程，但這兩種解法求得的解具有不同的數(shù)學(xué)形式。分離變
- 各向異性電介質(zhì)無界域泊松方程的定解問題
正交主軸方向的電介質(zhì)）的電磁場(chǎng)，由各向異性電介質(zhì)靜電場(chǎng)的基本方程出發(fā)，導(dǎo)出靜電勢(shì)所滿足的泊松方程，寫出泊松方程的δ函數(shù)形式，并引進(jìn)分離變量法研究各向異性電介質(zhì)中有限域拉普拉斯方程的定解問題[1-2]。文獻(xiàn)[3-8]由泊松方程出發(fā)，應(yīng)用分離變量法、傅里葉變換法、格林函數(shù)法求解各向異性電介質(zhì)有界域或無界域的定解問題。本研究擬由泊松方程的δ函數(shù)形式出發(fā)，應(yīng)用聯(lián)合積分變換法求解點(diǎn)電荷在無限大導(dǎo)體平面上方的各向異性電介質(zhì)中激發(fā)的電勢(shì)分布，以期為數(shù)學(xué)方法在各向異性電介
- 高電壓脈沖對(duì)絕緣液內(nèi)礦石放電破碎仿真研究
沖對(duì)固-液混合電介質(zhì)的內(nèi)部作用機(jī)制，利用計(jì)算機(jī)模擬脈沖放電發(fā)展軟件HV-LAB建立固-液混合電介質(zhì)三維模型，設(shè)置等效電路參數(shù)、電極結(jié)構(gòu)、電極間距以及電介質(zhì)參數(shù)，再對(duì)該混合電介質(zhì)模型進(jìn)行高電壓破碎仿真試驗(yàn)。仿真結(jié)果顯示：當(dāng)脈沖發(fā)生器輸出電壓為400kV，固體電介質(zhì)和液體電介質(zhì)分別為磁黃鐵礦石、去離子水，電極結(jié)構(gòu)為針-針電極且電極間距為10cm時(shí)，固體電介質(zhì)內(nèi)部最大破碎深度為4.12cm，約為電極間距的1/3～1/2，并產(chǎn)生多條類似樹狀結(jié)構(gòu)的等離子放電通道。關(guān)
科技創(chuàng)新與應(yīng)用 2020年17期2020-06-12
- 三明治結(jié)構(gòu)PVA多層膜電容的設(shè)計(jì)與電學(xué)性能研究
商用聚合物薄膜電介質(zhì)的儲(chǔ)能密度僅有1.2-2 J·cm3，還不是理想的埋容材料[4].隨著太陽能和風(fēng)能的廣泛利用、電動(dòng)/混動(dòng)汽車的逐步市場(chǎng)化、微電子設(shè)備集成度的日益提高以及 5G/6G 技術(shù)的來臨，發(fā)展高效、耐高溫、環(huán)保、綠色的柔性電介質(zhì)儲(chǔ)運(yùn)體系成為產(chǎn)業(yè)界迫切需求[5].有機(jī)-無機(jī)復(fù)合是調(diào)控電介質(zhì)材料介電性能常用方法，也是埋容材料工藝的重要選擇，其中無機(jī)填料與高分子材料之間產(chǎn)生的界面極化效應(yīng)是有效提高體系介電常數(shù)的關(guān)鍵.大量研究表明，少量導(dǎo)電性(如碳納米管
- 基于改進(jìn)介質(zhì)微擾法的水膜厚度測(cè)量理論研究
VΔ厚度為b的電介質(zhì)，此時(shí)利用微波微擾法[5-6]可以通過測(cè)量諧振頻率間接確定環(huán)繞電介質(zhì)的厚度.由于圓柱腔內(nèi)壁附著水膜屬于小體積VΔ而εΔ、μΔ較大的介質(zhì)微擾情況，在利用介質(zhì)微擾法推導(dǎo)圓柱腔內(nèi)水膜厚度和諧振頻偏的關(guān)系式時(shí)，通常采用準(zhǔn)靜態(tài)法[7]近似.考慮到圓柱諧振腔內(nèi)的電場(chǎng)為交變場(chǎng)，將交變電場(chǎng)下電介質(zhì)內(nèi)的電場(chǎng)等效成靜電場(chǎng)下電介質(zhì)內(nèi)的電場(chǎng)存在誤差，影響水膜厚度測(cè)量的準(zhǔn)確度，所以有必要推導(dǎo)出交變電場(chǎng)下電介質(zhì)內(nèi)的電場(chǎng)方程.國(guó)內(nèi)外對(duì)交變電場(chǎng)下電介質(zhì)的研究主要集中于
天津大學(xué)學(xué)報(bào)(自然科學(xué)與工程技術(shù)版) 2020年3期2020-01-17
- 電介質(zhì)材料和物理專題編者按
電介質(zhì)材料有許多獨(dú)特的物理性質(zhì)， 如介電、壓電、熱釋電、鐵電、電光、非線性光學(xué)及其耦合特性等， 在傳感、換能、探測(cè)、醫(yī)療、通信、國(guó)防等眾多領(lǐng)域具有廣泛的應(yīng)用價(jià)值. 相關(guān)的物理研究主要涉及介電材料內(nèi)部束縛電荷在電、磁、光、力、熱等外場(chǎng)作用下的極化過程和與極化相關(guān)的各種物理現(xiàn)象; 通過設(shè)計(jì)材料的成分與結(jié)構(gòu)等， 揭示諸多性能的調(diào)控規(guī)律和微觀機(jī)制， 在此基礎(chǔ)上開發(fā)高性能電子器件.今年恰逢鐵電材料被發(fā)現(xiàn)100周年. 鐵電性作為電介質(zhì)材料物理內(nèi)涵的重大發(fā)現(xiàn)之一， 源于
物理學(xué)報(bào) 2020年12期2020-01-01
- 復(fù)合電介納米質(zhì)的短時(shí)擊穿及長(zhǎng)時(shí)失效特性
和研究高性能的電介質(zhì)材料。目前，電力設(shè)備絕緣系統(tǒng)中往往使用聚合物微米復(fù)合絕緣材料。然而，微米復(fù)合材料由于雜質(zhì)、缺陷等問題往往具備較差的電特性，如擊穿場(chǎng)強(qiáng)低、電阻率低、空間電荷易積聚以及耐老化性能差等問題。近年研究表明，當(dāng)復(fù)合材料中顆粒尺度縮小到納米級(jí)別時(shí)(＜100nm)，體系會(huì)出現(xiàn)奇特和優(yōu)異的介電特性(擊穿、空間電荷積聚、耐電暈老化等)[3-4]。這種存在納米尺度的粒子的復(fù)合介質(zhì)被稱為納米復(fù)合電介質(zhì)，并且成為電氣絕緣等領(lǐng)域研究的熱點(diǎn)，通過調(diào)控粒子的尺度等可
云南電力技術(shù) 2019年4期2019-10-22
- 淺談氣體擊穿理論
完善，對(duì)于各種電介質(zhì)的擊穿理論，至今為止人們已經(jīng)做了很多研究。所謂擊穿，對(duì)于氣體而言，就是所謂的放電現(xiàn)象。在高壓放電技術(shù)中，氣體擊穿的理論是其他理論的基礎(chǔ)，因?yàn)闅怏w對(duì)于電力工業(yè)來說，是應(yīng)用最為廣泛的，比如高壓輸電。目前，幾乎國(guó)內(nèi)所有的輸電線都是利用空氣來絕緣，變壓器相間絕緣也以氣體作為絕緣材料。對(duì)氣體擊穿的理論做出介紹和分析?！娟P(guān)鍵詞】電介質(zhì) 氣體 擊穿 自持放電 非自持放電一、氣體擊穿的基本概念電介質(zhì)的擊穿，指的是固體、液體、氣體介質(zhì)以及混合介質(zhì)在電場(chǎng)作
中國(guó)校外教育(下旬) 2018年3期2018-05-23
- 靜電的危害及其在紡織材料中的產(chǎn)生機(jī)理
屬之間，金屬—電介質(zhì)與電介質(zhì)之間的相互接觸，金屬—金屬間緊密接觸雖能產(chǎn)生偶電層，但分離時(shí)接觸面兩連接正、負(fù)荷將互相中和，結(jié)果兩金屬均不帶電。而處于絕緣狀態(tài)的金屬——離分子電介質(zhì)，高分子電介質(zhì)之間緊密接觸時(shí)，兩者都會(huì)帶電。在紡織加工過程中，纖維與設(shè)備表面或其他機(jī)件(羅拉)接觸屆此情況，當(dāng)金屬與合成纖維緊密接觸時(shí)，對(duì)于金屬、電荷集中于表層，呈面分布，用面電荷密交等表征；對(duì)于電介質(zhì)，電荷分布于一定深度的表層內(nèi)，呈體分布，用體電荷等表征。設(shè)電介質(zhì)中電荷層厚度為d
西部皮革 2018年6期2018-05-07
- 空氣平行板電容器插入電介質(zhì)后電場(chǎng)強(qiáng)度的計(jì)算
板電容器未插入電介質(zhì)時(shí)，如圖1所示1.若保持電容器與電源相連2.若電容器充電后斷開電源圖1 圖2二、空氣平行板電容器填滿相對(duì)介電常數(shù)為ε電介質(zhì)時(shí)，如圖2所示1.若保持電容器與電源相連2.若電容器充電后斷開電源三、在空氣平行板電容器底部插入厚度為1.若保持電容器與電源相連2.若電容器充電后斷開電源圖3 圖4四、在空氣平行板電容器右側(cè)填入厚度為d，只占S/2面積，相對(duì)介電常數(shù)為ke電介質(zhì)時(shí)，如圖4所示1.若保持電容器與電源相連2.若電容器充電后斷開電源圖5五、
數(shù)理化解題研究 2018年7期2018-04-23
- 摻雜含量對(duì)環(huán)氧納米復(fù)合電介質(zhì)陷阱與空間電荷的影響?
對(duì)環(huán)氧納米復(fù)合電介質(zhì)陷阱與空間電荷的影響?袁端磊1)閔道敏2)?黃印2)謝東日2)王海燕1)楊芳1)朱志豪1)費(fèi)翔1)李盛濤2)1)(平高集團(tuán)有限公司,平頂山 467001)2)(西安交通大學(xué),電力設(shè)備電氣絕緣國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室,西安 710049)(2016年11月29日收到;2017年1月31日收到修改稿)環(huán)氧納米復(fù)合電介質(zhì)具有抑制空間電荷積聚、高電阻率、高擊穿強(qiáng)度等優(yōu)異性能,對(duì)直流電力設(shè)備的發(fā)展具有重要的作用.但納米粒子含量對(duì)納米復(fù)合電介質(zhì)陷阱、電導(dǎo)率和
物理學(xué)報(bào) 2017年9期2017-08-09
- 聚丙烯/氧化鋁納米電介質(zhì)的陷阱與直流擊穿特性?
烯/氧化鋁納米電介質(zhì)的陷阱與直流擊穿特性?馬超1)閔道敏1)?李盛濤1)鄭旭1)李西育2)閔超2)湛海涯3)1)(西安交通大學(xué),電力設(shè)備電氣絕緣國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室,西安 710049)2)(西安西電電氣研究院有限責(zé)任公司技術(shù)研究中心,西安 710077)3)(西安西電電力電容器有限責(zé)任公司研發(fā)處,西安 710082)(2016年11月30日收到;2016年12月10日收到修改稿)聚丙烯電介質(zhì)的直流擊穿場(chǎng)強(qiáng)是影響其儲(chǔ)能密度的關(guān)鍵因素,納米氧化鋁摻雜是一種提高聚合
物理學(xué)報(bào) 2017年6期2017-08-03
- 靜電場(chǎng)作用下電介質(zhì)電熱效應(yīng)的熱力學(xué)機(jī)理*
)靜電場(chǎng)作用下電介質(zhì)電熱效應(yīng)的熱力學(xué)機(jī)理*韓光澤 邢倩(華南理工大學(xué) 物理系， 廣東 廣州 510640)以電熱效應(yīng)為基礎(chǔ)的固體制冷技術(shù)在微電子器件散熱等方面有重要的應(yīng)用.文中將極化能引入熱力學(xué)基本微分方程，導(dǎo)出了靜電場(chǎng)作用下系統(tǒng)的熱容、溫度、熵和熱流量等隨外場(chǎng)變化的計(jì)算公式，并選用鈦酸鋇的實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)驗(yàn)證熱力學(xué)理論公式，發(fā)現(xiàn)這些熱力學(xué)理論計(jì)算式與文獻(xiàn)資料提供的實(shí)驗(yàn)結(jié)果相符.研究表明，電偶極矩隨外界溫度發(fā)生變化是產(chǎn)生電熱效應(yīng)的基礎(chǔ)，且介電常數(shù)的溫度變化率越大，
- 均勻外電場(chǎng)中的一般橢球形導(dǎo)體
化的一般橢球形電介質(zhì)表面的極化電荷的分布規(guī)律與一個(gè)處在均勻外電場(chǎng)中具有相同形狀的導(dǎo)體橢球表面上感應(yīng)電荷的分布規(guī)律的相似性，通過先求出均勻極化橢球表面上極化電荷的分布規(guī)律，然后用類比的方法給出了一個(gè)處在均勻外電場(chǎng)中具有相同形狀的一般橢球形導(dǎo)體表面上電荷的分布規(guī)律。一般橢球； 面密度； 珀塞爾的觀點(diǎn)； 退極化因子文獻(xiàn)[1]討論了均勻外電場(chǎng)E0中旋轉(zhuǎn)橢球形導(dǎo)體表面的感應(yīng)電荷的分布規(guī)律，本文則討論均勻外電場(chǎng)E0中一般橢球形導(dǎo)體表面的感應(yīng)電荷的分布規(guī)律。和文獻(xiàn)[1]
物理與工程 2017年1期2017-03-23
- 石墨烯對(duì)反鐵磁光子晶體的法拉第效應(yīng)*
數(shù)的變化關(guān)系，電介質(zhì)排布有所不同，會(huì)導(dǎo)致其透射率發(fā)生很大變化.當(dāng)只在光子晶體中間的反鐵磁層上覆蓋單層石墨烯薄膜時(shí)，發(fā)現(xiàn)在THz頻域范圍內(nèi)，光子晶體會(huì)增強(qiáng)石墨烯對(duì)泵浦波的吸收.石墨烯；法拉第效應(yīng)；光子晶體0 引言隨著科學(xué)的發(fā)展，石墨烯材料逐漸走進(jìn)科學(xué)家的視野，因其光學(xué)、電子學(xué)、力學(xué)、熱學(xué)等領(lǐng)域都表現(xiàn)出了優(yōu)異的性質(zhì)[1]，被認(rèn)為是最有發(fā)展前景的材料之一.石墨烯在光學(xué)方面具有突出的性質(zhì)[2]，具有優(yōu)良的透明度，單層石墨烯的透過率在可見—紅外區(qū)可以達(dá)到97.7%，
- 超大規(guī)模集成電路多孔電介質(zhì)介電常數(shù)與分形維數(shù)
模集成電路多孔電介質(zhì)介電常數(shù)與分形維數(shù)唐燕妮(長(zhǎng)沙醫(yī)學(xué)院基礎(chǔ)醫(yī)學(xué)院,410219)技術(shù)的發(fā)展要求超大規(guī)模集成電路的特征尺寸進(jìn)一步降低以提高元件密度，這就需要低介電常數(shù)（k）的多孔電介質(zhì)的應(yīng)用。而多孔介質(zhì)的輸運(yùn)物理性質(zhì)通常與其微結(jié)構(gòu)有密切關(guān)系。本文在綜述多孔電介質(zhì)利用分形模型分析方法的基礎(chǔ)上，利用分形幾何理論，進(jìn)一步把多孔電介質(zhì)介電常數(shù)（k)與反映孔微結(jié)構(gòu)的分形維數(shù)聯(lián)系起來，更好地適應(yīng)于實(shí)際中不均一不規(guī)則的多孔電介質(zhì)介電常數(shù)的分析計(jì)算。超大規(guī)模集成電路（ul
電子測(cè)試 2016年21期2016-12-06
- 同心導(dǎo)體球殼間非均勻介質(zhì)中的靜電場(chǎng)
殼之間存在均勻電介質(zhì)(以下電介質(zhì)均指線性介質(zhì))，兩種不同的均勻的電介質(zhì)，給出了精確的解[1，2].而對(duì)存在非均勻介質(zhì)情況討論得較少，本文根據(jù)靜電場(chǎng)的唯一性定理討論比文獻(xiàn)[1，2]更一般情況的靜電場(chǎng).1 球殼間存在非均勻介質(zhì)時(shí)的靜電場(chǎng)如果同心導(dǎo)體球殼之間存在非均勻介質(zhì)，在一般情況，很難求出靜電場(chǎng)的精確表達(dá)式.但有些特殊情況，如當(dāng)介質(zhì)的介電常數(shù)可以寫成ε=εr(r)εθφ(θ，φ)圖1其中εr(r)可以在整個(gè)球殼內(nèi)連續(xù)變化，也可以在球殼內(nèi)按同心球面為邊界分塊連
大學(xué)物理 2016年1期2016-10-15
- 平行板電容器內(nèi)電介質(zhì)受力問題剖析
平行板電容器內(nèi)電介質(zhì)受力問題剖析李帥龍李智華(華中科技大學(xué)物理學(xué)院湖北 武漢430074)關(guān)于平行板電容器內(nèi)電介質(zhì)受力問題，普通大學(xué)電磁學(xué)教材大都利用虛功原理求解[1]，但沒有說明該力產(chǎn)生的根源.筆者基于液體表面張力的模型，對(duì)該力的產(chǎn)生做了深入剖析.特別地，本文將虛功原理的結(jié)果、邊緣效應(yīng)(即電容器邊緣處電介質(zhì)的極化不同于中心處電介質(zhì)的極化而產(chǎn)生的效應(yīng))的結(jié)論以及束縛電荷模型進(jìn)行對(duì)比和分析，揭示它們的統(tǒng)一性.平行板電容器電介質(zhì)邊緣效應(yīng)虛功原理束縛電荷1 前言
物理通報(bào) 2016年8期2016-09-18
- 基于最大熵原理的有極分子電介質(zhì)極化研究
原理的有極分子電介質(zhì)極化研究田寶國(guó)曲亮生王棟(海軍航空工程學(xué)院基礎(chǔ)部，山東 煙臺(tái)264001)本文從最大熵原理出發(fā)，研究了有極分子電介質(zhì)的極化規(guī)律.結(jié)果表明，有極分子電介質(zhì)的電極化強(qiáng)度與電場(chǎng)強(qiáng)度并非遵從嚴(yán)格的線性關(guān)系，只是當(dāng)電場(chǎng)不很強(qiáng)時(shí)，電極化強(qiáng)度與電場(chǎng)強(qiáng)度近似成正比，而當(dāng)電場(chǎng)強(qiáng)度非常大時(shí)，電極化強(qiáng)度將趨于定值.利用該原理同樣可以研究無極分子電介質(zhì)的極化問題.熵；最大熵原理；電介質(zhì)極化；有極分子熵概念作為描述熱力學(xué)系統(tǒng)的態(tài)函數(shù)，最早是由克勞修斯于1865年
物理與工程 2016年3期2016-08-31
- 一起電梯“門鎖短接”的剖析
詞：線路絕緣 電介質(zhì) 線間短路 對(duì)地短路 門鎖短接1 案例概述2014年8月24日，抽查人員對(duì)其轄區(qū)進(jìn)行電梯監(jiān)督抽查過程中發(fā)現(xiàn)一臺(tái)參數(shù)為：載重800kg、層樓為11層11站、速度為1.5m/s的乘客電梯存在嚴(yán)重安全隱患。抽查人員在轎頂進(jìn)行檢修下行操作，以便檢查井道及層門的使用狀況，當(dāng)檢查到6樓層門時(shí)發(fā)現(xiàn)電梯在層門打開后仍能繼續(xù)檢修運(yùn)行，此時(shí)層門門鎖處于斷開狀態(tài)，屬于典型的嚴(yán)重安全隱患。同樣出現(xiàn)這種情況的樓層還有5層、4層和3層。抽查人員嘗試將電梯恢復(fù)正常運(yùn)
中國(guó)特種設(shè)備安全 2016年5期2016-07-13
- *1基于熱力學(xué)理論的電介質(zhì)性質(zhì)研究
于熱力學(xué)理論的電介質(zhì)性質(zhì)研究范建中(太原師范學(xué)院 基礎(chǔ)部,山西 晉中 030619)〔摘要〕電介質(zhì)材料在物理學(xué)的研究中具有非常重要的地位．文章由外電場(chǎng)對(duì)電介質(zhì)作功出發(fā)分別推導(dǎo)了電介質(zhì)所滿足的熱力學(xué)基本方程和Maxwell微分關(guān)系,并且由此出發(fā)導(dǎo)出了在絕熱條件下電介質(zhì)溫度隨電場(chǎng)強(qiáng)度變化的規(guī)律、介電常數(shù)的溫度系數(shù)變化的規(guī)律、等溫電致伸縮效應(yīng)和壓電效應(yīng)的表達(dá)式．通過分析可以得出結(jié)論,對(duì)于介電常數(shù)的溫度系數(shù)(TKE)小于零的電介質(zhì),在絕熱條件下減小外電場(chǎng)時(shí),電介質(zhì)
- 高頻傳輸線路
部（20）包括電介質(zhì)主體（200）。在電介質(zhì)主體（200），從第一主面?zhèn)妊刂穸确较?，形成接地?dǎo)體（211）、信號(hào)導(dǎo)體（221）、以及接地導(dǎo)體（231、232）。從與第一主面垂直的方向觀察，接地導(dǎo)體（231、232）設(shè)置在與信號(hào)導(dǎo)體（221）不重疊的位置。接地導(dǎo)體（2221、2222）形成在電介質(zhì)主體（200）的厚度方向上與信號(hào)導(dǎo)體（211）相同的位置上。接地導(dǎo)體（2221、2222、231、232）利用層間連接導(dǎo)體（290）與接地導(dǎo)體（211漣接。各接地
科技資訊 2016年10期2016-06-11
- 高頻傳輸線路
部（20）包括電介質(zhì)主體（200）。在電介質(zhì)主體（200），從第一主面?zhèn)妊刂穸确较颍纬山拥貙?dǎo)體（211）、信號(hào)導(dǎo)體（221）、以及接地導(dǎo)體（231、232）。從與第一主面垂直的方向觀察，接地導(dǎo)體（231、232）設(shè)置在與信號(hào)導(dǎo)體（221）不重疊的位置。接地導(dǎo)體（2221、2222）形成在電介質(zhì)主體（200）的厚度方向上與信號(hào)導(dǎo)體（211）相同的位置上。接地導(dǎo)體（2221、2222、231、232）利用層間連接導(dǎo)體（290）與接地導(dǎo)體（211）連接。各接
科技創(chuàng)新導(dǎo)報(bào) 2016年17期2016-05-30
- 高頻傳輸線路
部（20）包括電介質(zhì)主體（200）。在電介質(zhì)主體（200），從第一主面?zhèn)妊刂穸确较?，形成接地?dǎo)體（211）、信號(hào)導(dǎo)體（221）、以及接地導(dǎo)體（231、232）。從與第一主面垂直的方向觀察，接地導(dǎo)體（231、232）設(shè)置在與信號(hào)導(dǎo)體（221）不重疊的位置。接地導(dǎo)體（2221、2222）形成在電介質(zhì)主體（200）的厚度方向上與信號(hào)導(dǎo)體（211）相同的位置上。接地導(dǎo)體（2221、2222、231、232）利用層間連接導(dǎo)體（290）與接地導(dǎo)體（211）連接。各接
科技創(chuàng)新導(dǎo)報(bào) 2016年9期2016-05-14
- 提升電介質(zhì)物理課程教學(xué)生動(dòng)性的探索與實(shí)踐
，陸以杉?提升電介質(zhì)物理課程教學(xué)生動(dòng)性的探索與實(shí)踐崔巍巍[1]，劉立柱，翁凌，王誠(chéng)，陸以杉（哈爾濱理工大學(xué) 材料科學(xué)與工程學(xué)院，黑龍江 哈爾濱 150040）針對(duì)電介質(zhì)物理課程多學(xué)科交叉性以及理論性強(qiáng)的特點(diǎn)，提出在授課過程中運(yùn)用多種教學(xué)方法相結(jié)合的教學(xué)設(shè)計(jì)思想．即采用類比法并延伸類比前后照應(yīng)的方式組織教學(xué)內(nèi)容，通過與教學(xué)內(nèi)容相融合的方式維護(hù)課堂秩序，借助任務(wù)驅(qū)動(dòng)法鼓勵(lì)學(xué)生深入思考，通過角色扮演模擬物理過程等．實(shí)踐證明，這一改革措施提升了課堂教學(xué)生動(dòng)性，學(xué)生
高師理科學(xué)刊 2016年2期2016-03-19
- 等效思想在靜電學(xué)中的一個(gè)應(yīng)用
利用均勻極化的電介質(zhì)球周圍的電場(chǎng)與自由的余弦型球面電荷周圍的電場(chǎng)完全等效這一思想，證明了帶有余弦型球面電荷分布的電介質(zhì)球殼發(fā)生均勻形變時(shí)，其內(nèi)部的電場(chǎng)始終保持為方向恒定的均勻場(chǎng)，并進(jìn)一步求出了帶電球殼內(nèi)電場(chǎng)強(qiáng)度和形變之間的關(guān)系.等效思想；余弦型球面電荷；均勻電場(chǎng)有這樣一個(gè)有趣的靜電學(xué)問題：一電介質(zhì)薄球殼，其表面絕緣地分布著一層余弦型面電荷σ=σ0cosθ.忽略電荷之間的庫(kù)侖力，同時(shí)也忽略電介質(zhì)球殼自身的內(nèi)應(yīng)力，試證明當(dāng)此球殼在任一方向發(fā)生均勻形變而在垂直方
物理與工程 2016年5期2016-02-23
- 電擊裝置中電介質(zhì)對(duì)放電效應(yīng)的影響及分析
尚東電擊裝置中電介質(zhì)對(duì)放電效應(yīng)的影響及分析西安武警工程大學(xué)裝備工程學(xué)院 鄧春澤西安武警工程大學(xué)信息工程系 楊尚東電擊裝置放電效應(yīng)受到各種因素的影響，這些因素不僅包括電擊裝置本身輸出參數(shù)、人體因素，還包括放電電介質(zhì)的物理性質(zhì)，環(huán)境溫度，濕度等等。對(duì)電擊裝置放電效應(yīng)進(jìn)行研究，其目的就是找出各種因素對(duì)放電效應(yīng)的影響規(guī)律。本文采用理論分析和實(shí)驗(yàn)相結(jié)合的方法，研究了電介質(zhì)對(duì)電擊裝置放電效應(yīng)的影響。放電效應(yīng)；介電常數(shù)；脈沖輸出能量0 引言為了研究電擊裝置放電效應(yīng)的影響
電子世界 2015年23期2015-12-29
- 用有限差分法分析電介質(zhì)靜電場(chǎng)特性
有限差分法分析電介質(zhì)靜電場(chǎng)特性唐正明1，章三妹2，馮正勇1(1.西華師范大學(xué)物理與電子信息學(xué)院，四川 南充 637009；2.西華師范大學(xué)實(shí)驗(yàn)中心，四川 南充 637009)電介質(zhì)內(nèi)的電位分布、電場(chǎng)分布和極化等特性相對(duì)常規(guī)靜電場(chǎng)問題難于理解.在介紹有限差分法求電位分布原理的基礎(chǔ)上，導(dǎo)出了介質(zhì)中拉普拉斯方程的有限差分形式；通過巧妙設(shè)計(jì)非均勻介質(zhì)區(qū)域并運(yùn)用Matlab求解，分析了電介質(zhì)的靜電場(chǎng)特性.理論分析與仿真計(jì)算結(jié)果符合較好.有限差分法；介質(zhì)極化；靜電場(chǎng)；
- 電介質(zhì)復(fù)介電常數(shù)的教學(xué)和實(shí)驗(yàn)
通過推導(dǎo)得到了電介質(zhì)復(fù)介電常數(shù)和介質(zhì)損耗角等物理概念。但絕大多數(shù)學(xué)生很難理解復(fù)介電常數(shù)的物理意義，而在教材中由于篇幅所限也沒有對(duì)這方面的內(nèi)容做詳細(xì)地闡述。本文從時(shí)諧電磁場(chǎng)情況下電介質(zhì)的電極化物理過程出發(fā)，通過理論推導(dǎo)，建立了介質(zhì)損耗與復(fù)介電常數(shù)的關(guān)系。在此基礎(chǔ)上，以電容器為例，得到了時(shí)諧場(chǎng)情況下的等效電路，進(jìn)一步得到電介質(zhì)的復(fù)介電常數(shù)實(shí)部和虛部與頻率的關(guān)系，并指導(dǎo)本科生測(cè)量了電介質(zhì)的介質(zhì)損耗角正切，得到了復(fù)介電常數(shù)的頻率特性。實(shí)踐表明，學(xué)生通過該過程的理論
電氣電子教學(xué)學(xué)報(bào) 2015年2期2015-07-04
- 幾何結(jié)構(gòu)對(duì)油紙絕緣電介質(zhì)頻率響應(yīng)特性影響規(guī)律
結(jié)構(gòu)對(duì)油紙絕緣電介質(zhì)頻率響應(yīng)特性影響規(guī)律劉 君，劉玉龍，許 勇，胡 琳，楊 帆(國(guó)網(wǎng)成都供電公司，四川 成都 610041)為將電介質(zhì)頻率響應(yīng)更準(zhǔn)確地應(yīng)用于工程實(shí)際，研究幾何結(jié)構(gòu)對(duì)油紙絕緣電介質(zhì)頻率響應(yīng)特性影響規(guī)律。根據(jù)電介質(zhì)頻率響應(yīng)原理，建立測(cè)試系統(tǒng)；根據(jù)電介質(zhì)理論建立油紙絕緣幾何結(jié)構(gòu)物理模型；對(duì)不同油-紙相對(duì)大小油紙絕緣電介質(zhì)頻率響應(yīng)進(jìn)行了數(shù)值計(jì)算及試驗(yàn)驗(yàn)證；擬合得到任意頻率及幾何結(jié)構(gòu)下油紙絕緣電介質(zhì)頻率響應(yīng)曲面；分析了幾何結(jié)構(gòu)變化過程中，油紙絕緣電介
四川電力技術(shù) 2015年1期2015-04-19
- 階躍電壓下液體電介質(zhì)擊穿過程數(shù)值分析
的用于表述液體電介質(zhì)流注預(yù)放電過程中載流子的產(chǎn)生及輸運(yùn)特性的偏微分方程進(jìn)行求解分析，獲得階躍電壓下變壓器油隙預(yù)放電過程空間電荷動(dòng)力學(xué)特性。數(shù)值模擬結(jié)果表明，液體介質(zhì)擊穿的根本原因是油隙中自由栽流子的產(chǎn)生、遷移形成了預(yù)擊穿電流，由此產(chǎn)生的焦耳熱使得油隙中溫度升高，促進(jìn)流注發(fā)展。根據(jù)這些現(xiàn)象得出的結(jié)論能夠很容易理解液體電介質(zhì)的擊穿機(jī)理，有利于液體電介質(zhì)在電力系統(tǒng)領(lǐng)域得到更合理的應(yīng)用。endprint摘要：以變壓器油作為研究對(duì)象，采用有限元方法對(duì)針一球電極下建立
哈爾濱理工大學(xué)學(xué)報(bào) 2014年3期2015-01-04
- 均勻介質(zhì)中的介電常數(shù)和電勢(shì)
孫鍇【摘 要】電介質(zhì)的介電常數(shù)對(duì)電勢(shì)的影響是電磁場(chǎng)中難點(diǎn)。本文從分析介質(zhì)中極化電荷體密度分布的規(guī)律入手，得出了均勻介質(zhì)中介電常數(shù)對(duì)電勢(shì)的分布規(guī)律的影響?！娟P(guān)鍵詞】電介質(zhì);介電常數(shù);極化電荷;電勢(shì)0 引言靜態(tài)場(chǎng)中，電荷q在介質(zhì)中的電勢(shì)為式中？著是介質(zhì)的介電常數(shù)。類似在電場(chǎng)強(qiáng)度、電容量等公式中也只要把原來真空中的？著改為？著介質(zhì)的就是介質(zhì)中適用的公式了。然而，為什么在介質(zhì)中要把真空中的？著改為？著的真正原因，許多人都是模糊的，似乎？著只是介質(zhì)的一個(gè)標(biāo)志，以至于
科技視界 2014年34期2014-10-21
- 平板電容器介質(zhì)中的矢量場(chǎng)*
真空及各向同性電介質(zhì)中的電場(chǎng)，進(jìn)一步計(jì)算了各向異性平板電容器電場(chǎng)中的電場(chǎng)強(qiáng)度、電位移矢量、電極化強(qiáng)度．根據(jù)計(jì)算的結(jié)果對(duì)平板電容器介質(zhì)中的矢量場(chǎng)進(jìn)行了力線描繪，說明了電介質(zhì)矢量場(chǎng)的性質(zhì)．并進(jìn)一步比較了線性各向異性電介質(zhì)與指數(shù)電介質(zhì)對(duì)電場(chǎng)產(chǎn)生的影響．平板電容器 電介質(zhì) 電場(chǎng)強(qiáng)度 電位移電容器是現(xiàn)代電工技術(shù)和電子技術(shù)中重要的元件，在各類傳感器中有著廣泛的應(yīng)用［1］．在普通物理中，只討論過真空平板電容器、各向同性平板電容器中矢量場(chǎng)的計(jì)算．當(dāng)平板電容器中充有各向異性
物理通報(bào) 2014年12期2014-05-25
- 電介質(zhì)中極化電荷密度的計(jì)算
050035）電介質(zhì)中極化電荷密度的計(jì)算屈雙惠，楊志宏，馬志春，張彩霞（石家莊學(xué)院 物理與電氣信息工程學(xué)院，河北 石家莊 050035）給出了兩種計(jì)算電介質(zhì)中極化電荷密度的方法.（1）介質(zhì)內(nèi)部極化電荷密度等于極化強(qiáng)度矢量 的散度的負(fù)值，ρP=-▽·?P；（2）介質(zhì)內(nèi)部極化電荷密度與介質(zhì)的極化率、介質(zhì)內(nèi)自由電荷密度以及極化率梯度與電場(chǎng)強(qiáng)度之間的相互作用有關(guān)針對(duì)電荷分布具有一定對(duì)稱性的問題，分別利用這兩種方法分析了電介質(zhì)均勻且內(nèi)部不存在自由電荷、電介質(zhì)均勻但內(nèi)
石家莊學(xué)院學(xué)報(bào) 2014年6期2014-05-02
- 變壓器電介質(zhì)頻率響應(yīng)測(cè)試系統(tǒng)研制
結(jié)果對(duì)應(yīng)關(guān)系。電介質(zhì)響應(yīng)法作為一種新的絕緣測(cè)試方法，其研究始于20世紀(jì)80年代，90年代后回復(fù)電壓法、極化去極化電流法等時(shí)域電介質(zhì)響應(yīng)法陸續(xù)涌現(xiàn)［5，6］，而頻率響應(yīng)法由于所獲信息量大、測(cè)試電源電壓低而受到廣泛關(guān)注［7-9］。因此有必要開展電介質(zhì)頻率響應(yīng)法的變壓器絕緣狀態(tài)評(píng)估［9，10］。下面闡釋了電介質(zhì)頻率響應(yīng)原理，研制了微電流測(cè)試系統(tǒng)、信號(hào)采集、信號(hào)處理、上位機(jī)軟件等組成的電介質(zhì)頻率響應(yīng)系統(tǒng)，并應(yīng)用于現(xiàn)場(chǎng)220 kV變壓器狀態(tài)測(cè)試評(píng)估。1 電介質(zhì)頻率響
四川電力技術(shù) 2013年4期2013-09-05
- 等效求解電介質(zhì)球內(nèi)退極化場(chǎng)的前提的證明
平行板電容器中電介質(zhì)板內(nèi)”和“沿軸向均勻極化的電介質(zhì)細(xì)棒內(nèi)”等問題，由于電介質(zhì)表面上的面極化電荷均勻分布，所以用這種方法求解退極化場(chǎng)比較簡(jiǎn)捷［1］.對(duì)于均勻極化的電介質(zhì)球，由于球面上極化電荷面密度為σ′e＝Pcosθ（θ是球面上該點(diǎn)外法線方向與P的夾角）［1］，分布是不均勻的，所以直接求解退極化場(chǎng)就比較困難.文獻(xiàn)［1］里用一種等效方法來間接地求解，為方便起見，抄錄求解過程如下（圖1）：“我們把電介質(zhì)球看成均勻帶等量異號(hào)電荷的球體重疊在一起，它的極化看成兩球
物理與工程 2013年2期2013-07-05
- Vishay發(fā)布用于安全認(rèn)證應(yīng)用的新系列SMD MLCC
P0)和X7R電介質(zhì)，每款器件提供X1/Y2和X2安全分級(jí)，電壓達(dá)到250VAC。今天發(fā)布的Vishay Vitramon器件適用于EMI和交流線路濾波，電源和電池充電器中的雷擊和電壓浪涌保護(hù)，以及傳真機(jī)和電話機(jī)、調(diào)制解調(diào)器和路由器、交流設(shè)備和家電的隔離器。這些電容器采用2008、2012和2220外形尺寸和低外形，可節(jié)省電路板空間，完全滿足最新的爬電距離要求，通過了IEC 60384-14:2005第3版的認(rèn)定。采用C0G(NP0)電介質(zhì)的VJ Safe
電子設(shè)計(jì)工程 2013年20期2013-03-25
- 關(guān)于各向異性電介質(zhì)圓柱形電容器的討論
)關(guān)于各向異性電介質(zhì)圓柱形電容器的討論宋納紅1，王玉生2(1.河南財(cái)經(jīng)政法大學(xué)計(jì)算機(jī)與信息工程學(xué)院，河南鄭州450002;2.華北水利水電學(xué)院數(shù)學(xué)與信息科學(xué)學(xué)院，河南鄭州 450011)利用電容器的并聯(lián)、串聯(lián)以及能量的方法，計(jì)算了充有線性各向異性電介質(zhì)和對(duì)數(shù)各向異性電介質(zhì)時(shí)圓柱形電容器的電容，并比較了兩種電介質(zhì)對(duì)電容的影響.圓柱形電容器;電容;各向異性電介質(zhì)電容器作為能量存儲(chǔ)器件，由于其能量密度高、使用壽命長(zhǎng)、免維修、對(duì)環(huán)境無污染等優(yōu)點(diǎn)得到了廣泛關(guān)注［1－
- 帶電體吸引輕小物體的物理模型
物體是導(dǎo)體還是電介質(zhì)(即絕緣體)。本文對(duì)帶電體吸引輕小物體的物理模型分成兩類進(jìn)行探討。一、導(dǎo)體的“感應(yīng)模型”如果輕小物體是導(dǎo)體，導(dǎo)體中的自由電荷(金屬導(dǎo)體中是自由電子，酸、堿、鹽的水溶液中是正、負(fù)離子)在外界電場(chǎng)的作用下向與電場(chǎng)方向相反的方向移動(dòng)，使導(dǎo)體在靠近帶電體的一端出現(xiàn)與帶電體異種的電荷，遠(yuǎn)的一端出現(xiàn)與帶電體同種的電荷，這種現(xiàn)象叫靜電感應(yīng)。圖1所示在外界電場(chǎng)的影響下，中性導(dǎo)體兩側(cè)表面會(huì)出現(xiàn)等量異種電荷。圖1 帶電體吸引輕小物體的“感應(yīng)模型”：在外界電
中國(guó)現(xiàn)代教育裝備 2011年4期2011-10-13
- Vishay發(fā)布用于快速放電的具有集成電阻的新款表面貼裝MLCC
X7R和X5P電介質(zhì)。3040外形尺寸器件的容量為33～220 nF，3640尺寸器件的容量為47～330 nF，4 044尺寸器件的容量為100～560 nF。電容器的工作溫度為-55～+125℃，采用X5P電介質(zhì)的電容器在-55～+85℃溫度范圍內(nèi)的容量溫度系數(shù)（TCC）為±10%，采用X7R電介質(zhì)的器件在-55～+125℃溫度范圍內(nèi)的容量溫度系數(shù)為±15%。器件符合IEC 61249-2-21的無鹵素規(guī)定。
電子設(shè)計(jì)工程 2011年23期2011-04-02
- 由電介質(zhì)物理教學(xué)與科研50年看電氣絕緣學(xué)科發(fā)展
的歷程1.1 電介質(zhì)物理教學(xué)方面(1)本科生教學(xué)電介質(zhì)物理學(xué)是隨著20世紀(jì)電氣工程事業(yè)的形成和發(fā)展而產(chǎn)生發(fā)展起來的一門物理學(xué)分支。它是與金屬物理學(xué)、半導(dǎo)體物理學(xué)等并列的應(yīng)用物理學(xué)科。它涉及的主要內(nèi)容是電介質(zhì)的組成、結(jié)構(gòu)、雜質(zhì)等微觀性質(zhì)與其介電特性(極化、電導(dǎo)、損耗、擊穿等)的關(guān)系,以及光、電、熱、機(jī)械功能轉(zhuǎn)換和溫度、壓力、電頻率等物理?xiàng)l件的影響。自1930年德拜研究了極性分子的極化特性,發(fā)現(xiàn)并建立了分子結(jié)構(gòu)與極化介電參數(shù)ε的關(guān)系而獲得了諾貝爾物理學(xué)獎(jiǎng)之后,
電氣電子教學(xué)學(xué)報(bào) 2011年1期2011-04-01
- 分區(qū)均勻介質(zhì)靜電場(chǎng)的求解
介質(zhì)界面與撤去電介質(zhì)時(shí)的電場(chǎng)線平行;另一種是介質(zhì)-介質(zhì)界面與撤去電介質(zhì)時(shí)的電場(chǎng)線垂直.它是唯一性定理應(yīng)用的一個(gè)生動(dòng)的實(shí)例，并且涉及到靜電學(xué)諸多原理的綜合應(yīng)用.考慮到很多教材不涉及此內(nèi)容，這里先對(duì)此類問題求解方法作簡(jiǎn)要回顧.1.1 介質(zhì)-介質(zhì)界面與電場(chǎng)線平行設(shè)空間存在若干導(dǎo)體和均勻各向同性電介質(zhì)，介質(zhì)-介質(zhì)界面與撤去電介質(zhì)時(shí)的電場(chǎng)線平行，或形象地表述為，電介質(zhì)按電場(chǎng)線管充滿，如圖1(a).圖1 介質(zhì)-介質(zhì)界面與電場(chǎng)線平行常見的兩種情況是：平板電容器中填充兩種
物理通報(bào) 2011年2期2011-01-24
- 電介質(zhì)強(qiáng)度試驗(yàn)中漏電流的選擇
210022)電介質(zhì)強(qiáng)度試驗(yàn)中漏電流的選擇王麗明 繆佳 萬毅 江蘇省醫(yī)療器械檢驗(yàn)所 (南京 210022)本文基于絕緣擊穿的原理和電介質(zhì)強(qiáng)度試驗(yàn)結(jié)果的判定，論述了醫(yī)用電氣設(shè)備電介質(zhì)強(qiáng)度試驗(yàn)中脫扣電流的設(shè)置原則。絕緣擊穿 電介質(zhì)強(qiáng)度試驗(yàn) 脫扣電流Abstract:This paper discusses the principles of the reasonable trip current selection in the dielectric volt
中國(guó)醫(yī)療器械信息 2010年2期2010-09-05
- 疊加法計(jì)算各向異性電介質(zhì)平板電容器電容
容器內(nèi)所填充的電介質(zhì)也不同．平板電容器是最常見的一種電容器，大學(xué)物理教學(xué)中，討論過真空平板電容器、各向同性平板電容器電容的計(jì)算．本文根據(jù)平板電容器的串并聯(lián)公式，介紹求解各向異性平板電容器電容的疊加法．利用此方法，進(jìn)一步討論當(dāng)電容器中充有線性和指數(shù)各向異性電介質(zhì)時(shí)，電容器電容的計(jì)算． 為大學(xué)生提供了一種求解各向異性電介質(zhì)平板電容器電容的方法．1 各向同性平板電容器電容真空中平板電容器，平板的面積為S,兩平板相距為d(S?d2)，如圖1所示．設(shè)兩極板的面電荷密
物理通報(bào) 2010年9期2010-01-26
- 氣隙對(duì)電容和擊穿場(chǎng)強(qiáng)的影響
器為例，分析了電介質(zhì)中存在的氣隙對(duì)電容和擊穿場(chǎng)強(qiáng)的影響，結(jié)果表明氣隙會(huì)導(dǎo)致電容和擊穿場(chǎng)強(qiáng)降低。電容器；電容；擊穿場(chǎng)強(qiáng)；氣隙；電介質(zhì)1 引言電容器是應(yīng)用于現(xiàn)代電工技術(shù)和電子技術(shù)中的重要元件，起著隔直、濾波、耦合、調(diào)諧、能量存儲(chǔ)等作用。電容和擊穿場(chǎng)強(qiáng)（或擊穿電壓）是電容器的兩個(gè)重要電氣性能指標(biāo)，電容表征了電容器容納電荷的本領(lǐng)，擊穿場(chǎng)強(qiáng)則反映了組成電容器的重要材料——電介質(zhì)在電場(chǎng)作用下保持正常性能的極限能力。一般來說，電容與電容器的結(jié)構(gòu)和電介質(zhì)有關(guān)，擊穿場(chǎng)強(qiáng)主要
科學(xué)之友 2010年2期2010-01-15