孤子
- 飽和非線性超晶格中帶隙孤子的特性研究
線性超晶格中帶隙孤子的特性研究*黎 磊，胡佐富，陳文潔，陳彥彰，鐘 超（井岡山大學(xué)數(shù)理學(xué)院，江西，吉安 343009）利用光譜重構(gòu)法求解了聚焦飽和非線性超晶格半無(wú)窮帶隙中的基模孤子，并研究了飽和程度和超晶格勢(shì)場(chǎng)的相對(duì)強(qiáng)度對(duì)孤子的功率、穩(wěn)定性的影響。研究結(jié)果表明：對(duì)于給定相對(duì)強(qiáng)度的超晶格勢(shì)場(chǎng)，當(dāng)飽和程度較低時(shí)，孤子在高功率區(qū)域不穩(wěn)定，并且孤子的穩(wěn)定范圍隨著飽和程度的增大而變寬；當(dāng)飽和程度較高時(shí)，孤子功率隨傳播常數(shù)增大快速增大，但孤子是穩(wěn)定的。此外，對(duì)于給定的
- 熔融耦合器中耦合模式與新型孤子結(jié)構(gòu)*
耦合模式構(gòu)建新型孤子結(jié)構(gòu)和穩(wěn)定性的關(guān)聯(lián)性.對(duì)于高斯型耦合模式,存在多極類亮孤子、平頂孤子和多極灰孤子結(jié)構(gòu).一至三極對(duì)稱峰值的類亮孤子、灰孤子和平頂孤子傳播是穩(wěn)定的,孤子峰值不同的三極類亮孤子和三極灰孤子均不能穩(wěn)定.研究發(fā)現(xiàn)灰度將影響灰孤子傳播的穩(wěn)定性.通過調(diào)制耦合函數(shù)寬度,可實(shí)現(xiàn)孤子結(jié)構(gòu)的轉(zhuǎn)換.1 引言自從Snyder 和Mitchell[1]提出強(qiáng)非局域非線性介質(zhì)中光孤子以后,非局域介質(zhì)中的空間光孤子性質(zhì)的研究引起了科學(xué)研究者的廣泛興趣,發(fā)現(xiàn)介質(zhì)的非局域
物理學(xué)報(bào) 2022年23期2022-12-14
- α-螺旋蛋白質(zhì)中耦合非線性薛定諤方程高階孤立波的動(dòng)力學(xué)特性
性形式并研究了多孤子解；Du等[14,16]構(gòu)造了廣義Darboux變換,推導(dǎo)出該方程的一階和二階半有理解,并通過這些解對(duì)孤子、呼吸子和怪波進(jìn)行分析,隨后,又利用Darboux-dressing變換得到該方程的矢量怪波。目前,對(duì)方程(1)四孤子相互作用的動(dòng)力學(xué)特性的研究較少,因此,利用廣義Darboux變換求得方程(1)的孤子解,通過數(shù)值模擬,進(jìn)一步豐富了α-螺旋蛋白質(zhì)中四孤子的動(dòng)力學(xué)特性。2 廣義Darboux變換方程(1)所對(duì)應(yīng)的線性譜問題或Lax方程
- 拓展的（2+1）-維淺水波方程共振解
的雙線性形式和多孤子解通過因變量變換得到方程（3）的雙線性形式式（5）中：f=f（x，y，t）；D為Hirota微分算子，定義由式（5）可知，多孤子的表達(dá)式為其中對(duì)μ的求和取μj=0,1（j=1，2，…，n）的所有可能的組合，且其中ki、pi、ηi（i=1，2，…，n）為任意常數(shù)。將式（6）代入式（4）得到方程（3）的多孤子解為2 N=2時(shí)方程（3）的典型解2.1 二孤子的共振解當(dāng)N=2時(shí)，令a12=0，則式（6）變?yōu)樯㈥P(guān)系滿足由式（8～10）得到方程（
麗水學(xué)院學(xué)報(bào) 2022年5期2022-10-19
- PT 對(duì)稱極化子凝聚體系統(tǒng)中的穩(wěn)定孤子及其調(diào)控*
找到了零背景的亮孤子、零背景的多極暗孤子、非零背景的多極對(duì)稱暗孤子、對(duì)稱破缺暗孤子、非零背景的凹陷、凸起暗孤子,并討論了外勢(shì)虛部與非均勻泵浦對(duì)孤子輪廓與孤子穩(wěn)定性的影響.通過分析孤子的輪廓與穩(wěn)定性,厘清了 PT 對(duì)稱外勢(shì)與非均勻泵浦之間的競(jìng)爭(zhēng)關(guān)系,給出激發(fā)各種亮、暗孤子的方案,并界定了這些孤子的存在與穩(wěn)定區(qū)域.最后,通過調(diào)制 PT 對(duì)稱外勢(shì)虛部實(shí)現(xiàn)了對(duì) PT 對(duì)稱破缺暗孤子的調(diào)控,揭示了極化子凝聚體系統(tǒng)在全光開關(guān)等光信息處理方面的潛在應(yīng)用.1 引言耗散、增
物理學(xué)報(bào) 2022年18期2022-09-30
- 修正Kadomtsev‐Petviashvili 方程的分解及其孤子解
所周知，求解高維孤子方程難度很大［1‐2］。在過去的三十年里，許多研究學(xué)者致力于將高維孤子方程分解為幾個(gè)已知的（1+1）維孤子方程，這些可以通過引入變量約束［1-3］的途徑來(lái)處理，因此高維方程的解可以由相應(yīng)的（1+1）維方程的解來(lái)表示。事實(shí)上，有許多方法可以獲得（1+1）維孤子方程的精確解，如逆散射變換、Hirota 雙線性方法、B?cklund 和Darboux 變換、代數(shù)幾何方法等，其中，Darboux 變換是獲得某些孤子方程精確解的最有效的方法之一。
內(nèi)蒙古師范大學(xué)學(xué)報(bào)(自然科學(xué)漢文版) 2022年4期2022-06-30
- 非均勻自散焦PT系統(tǒng)中的不對(duì)稱亮孤子
制非線性系統(tǒng)中的孤子動(dòng)力學(xué)受到了廣泛關(guān)注.當(dāng)增益-損耗較弱時(shí),系統(tǒng)線性譜為全實(shí),當(dāng)增益-損耗超過相變過渡點(diǎn)時(shí),系統(tǒng)表現(xiàn)為復(fù)的本征譜[1-3].宇稱-時(shí)間(PT)對(duì)稱要求復(fù)勢(shì)滿足V(x)=V*(-x)這一條件,即其實(shí)部偶對(duì)稱,虛部奇對(duì)稱[1-3].自PT勢(shì)引入非線性光學(xué)以來(lái),人們已對(duì)局域和周期性反對(duì)稱增益-損耗PT系統(tǒng)中的孤子進(jìn)行了深入研究,發(fā)現(xiàn)了基階[3]、偶極[4]、多峰[5]和缺陷[6]等形式孤子.此外,純非線性晶格[7]和線性與非線性混合晶格[8]中
陜西科技大學(xué)學(xué)報(bào) 2022年3期2022-05-27
- 耦合Gerdjikov-Ivanov方程高階孤子解的研究
言孤立子又被稱為孤子(Soliton)，在不受外界阻力影響的理想狀態(tài)下，其性狀基本穩(wěn)定[1-2]. 目前，對(duì)于孤子的精確定義還無(wú)法做到統(tǒng)一，但是有關(guān)孤子的幾個(gè)特性卻是眾所周知的：(1)孤子的能量大多集中在一個(gè)狹小的波包中. (2)相互作用后的孤子仍保持原來(lái)的速度與振幅屬于孤子間的彈性碰撞； 碰撞之后會(huì)發(fā)生相移，即碰撞后孤子的移動(dòng)軌跡會(huì)發(fā)生偏離屬于孤子間的非彈性碰撞. (3)同向孤子相互吸引，異向孤子則相互排斥. 孤子動(dòng)力學(xué)性態(tài)的研究成果對(duì)物理實(shí)驗(yàn)和工程實(shí)踐
- 修正KdV-sinh-Gordon方程的實(shí)N孤子解及復(fù)N孤子解
形式，并進(jìn)行實(shí)N孤子解的計(jì)算，接下來(lái)根據(jù)變數(shù)代換中參數(shù)的不同，進(jìn)行復(fù)N孤子解的構(gòu)造，最后討論孤子分子的存在條件。1 mKdV-SHG方程的實(shí)N孤子解使用Hirota雙線性導(dǎo)數(shù)法進(jìn)行計(jì)算時(shí)，首先對(duì)u進(jìn)行變數(shù)代換:(4)式中：f和g均為x和t的實(shí)函數(shù)。取fxxg-2fxgt+fgxx=0作為條件之一，可將上式轉(zhuǎn)化為以下雙線性形式：(5)為了求解式(5)，本研究進(jìn)行了f函數(shù)和g函數(shù)的構(gòu)造。設(shè)f和g可以按參數(shù)ε展開為級(jí)數(shù)，即(6)式中：fi和gi均為x和t的實(shí)函數(shù)
- 雙勢(shì)作用下玻色-愛因斯坦凝聚孤子的操控
,實(shí)現(xiàn)對(duì)BEC雙孤子相互作用的操控[7]、通過調(diào)節(jié)周期性勢(shì)阱的驅(qū)動(dòng)頻率和強(qiáng)度來(lái)控制孤子的位置[8]。另外還有利用超輻射散射實(shí)現(xiàn)對(duì)BEC動(dòng)量的操控[9],以及通過調(diào)節(jié)原子有效質(zhì)量,可以在不改變雙阱勢(shì)的前提下操控凝聚體[10]。本文考慮通過控制外勢(shì)場(chǎng)實(shí)現(xiàn)對(duì)BEC孤子的操控,關(guān)注的外勢(shì)是雙勢(shì),對(duì)雙勢(shì)參數(shù)的調(diào)節(jié)可實(shí)現(xiàn)對(duì)其強(qiáng)度、寬度和位置等的改變。數(shù)值模擬研究發(fā)現(xiàn),BEC孤子在不同參數(shù)的雙勢(shì)中表現(xiàn)出不同的演化行為,因此可以通過控制雙勢(shì)實(shí)現(xiàn)對(duì)BEC孤子的操控。1 理論
量子電子學(xué)報(bào) 2021年6期2021-12-14
- 廣義（2+1）維破裂孤子方程的非局域?qū)ΨQ、多孤子解和孤子分子
0 引言廣義破裂孤子方程其中，a，b，c，d和e是任意常數(shù)。方程（1）用來(lái)描述沿y-軸方向傳播的Riemann波和沿x-軸方向傳播的長(zhǎng)波之間的相互作用。方程（1）包含著多個(gè)非線性物理模型。例如，如果u=wx，v=wy，b=1，a=c=0，d=-4，e=-2，則方程（1）轉(zhuǎn)換成由Calogero和Degasperis提出的破裂孤子方程[1]特別地，如果u=wx，v=wy，a=c=0，b=1，d=e=4，方程（1）簡(jiǎn)化為另一破裂孤子方程[2]對(duì)于方程（2）和（
麗水學(xué)院學(xué)報(bào) 2021年5期2021-10-31
- 非局域非線性耦合器中暗孤子的傳輸*
4)研究了空間暗孤子在非局域非線性耦合器中的新解和傳輸穩(wěn)定性.發(fā)現(xiàn)非局域非線性耦合器中存在穩(wěn)定的基態(tài)暗孤子和多極暗孤子的束縛態(tài).分析了非局域程度、非線性參數(shù)、傳播常數(shù)和耦合系數(shù)變化對(duì)基態(tài)暗孤子的峰值、束寬和功率的影響.討論了基態(tài)暗孤子和多極暗孤子的傳輸穩(wěn)定性,發(fā)現(xiàn)基態(tài)暗孤子在其存在的區(qū)域總是穩(wěn)定的,偶極以及多極暗孤子存在不穩(wěn)定區(qū)間,穩(wěn)定區(qū)間取決于傳播常數(shù)和介質(zhì)的非局域程度,并且多極暗孤子的穩(wěn)定傳輸還受孤子間距的影響.1 引 言由于光學(xué)耦合器的特殊性質(zhì)及其潛
物理學(xué)報(bào) 2021年18期2021-10-08
- 非線性薛定諤方程的精確解析解
從理論上首次提出孤子并在實(shí)驗(yàn)中得到證明以來(lái)[1]，孤子的研究已成為一個(gè)有吸引力的研究領(lǐng)域。孤子作為一種超短脈沖的特殊形式，能夠保持其速度和形狀不變。 在長(zhǎng)距離傳輸中，由于其在組速度色散(GVD)和非線性(例如自相位調(diào)制，SPM)效應(yīng)之間的平衡而引起的[2]。 實(shí)際上，已經(jīng)在一些領(lǐng)域研究了孤子，包括應(yīng)用數(shù)學(xué)，理論物理學(xué)，玻色-愛因斯坦凝聚和非線性光學(xué)，以及由于其優(yōu)越的性能而在超快光學(xué)中的某些物理應(yīng)用[3]。在本文中，我們將介紹一個(gè)描述具有非線性和分布色散的非
南昌大學(xué)學(xué)報(bào)（理科版） 2021年2期2021-07-16
- 廣義變系數(shù)Kadomtsev-Petviashvili方程的孤子解
.與經(jīng)典的常系數(shù)孤子方程相比，變系數(shù)孤子方程更能貼近現(xiàn)實(shí)地反映問題的本質(zhì)，因此，對(duì)廣義變系數(shù)非線性方程的研究受到廣大研究學(xué)者的關(guān)注.對(duì)于常系數(shù)的（2+1）維Kadomtsev-Petviashvili方程［1］專家們?cè)鴮?duì)其做了一系列的研究工作，可以采用對(duì)稱與微分方程約化法［2］來(lái)構(gòu)造該方程的孤子解，這一方法主要基于Lie群［3］及Lie代數(shù)結(jié)構(gòu)［4］，但計(jì)算量偏大.1998年，范恩貴等人將齊次平衡法作改進(jìn)，給出新的方程約化法［5］來(lái)求此類非線性方程的解［6
- Kundu-Eckhaus方程的N階達(dá)布變換和精確解
性薛定諤方程中光孤子的傳播[2].求解孤子方程的方法有很多，如：Hirota 雙線性方法[3-4]，反散射方法[5-7]，齊次平衡法[8-9]，貝克隆變換法[10-11]，達(dá)布變換(DT)法[12-13]等.達(dá)布變換是由數(shù)學(xué)家Darboux在1882年發(fā)現(xiàn)的.利用達(dá)布變換求新解的步驟是：利用非線性微分方程的Lax對(duì)和常微分方程的譜理論，把非線性微分方程精確解的求解過程轉(zhuǎn)化為代數(shù)過程.在知道種子解的條件下，通過代數(shù)運(yùn)算求得新解.很多學(xué)者利用達(dá)布變換解決了很多
平頂山學(xué)院學(xué)報(bào) 2021年2期2021-04-27
- 色散補(bǔ)償光纖中振幅對(duì)雙孤子相互作用及傳輸?shù)挠绊?/a>
430205)孤子，又稱孤立波，是一種在傳播過程中形狀、幅度和速度都維持不變的脈沖狀行波,是一種特殊形式的超短脈沖，利用光孤子特性可以實(shí)現(xiàn)超長(zhǎng)距離、超大容量的光通信，光孤子在全光控制、全光網(wǎng)絡(luò)及量子測(cè)量方面也有廣泛的應(yīng)用前景。光孤子進(jìn)行非簡(jiǎn)諧運(yùn)動(dòng)，極化形成電偶極子，其極化強(qiáng)度對(duì)光場(chǎng)強(qiáng)度存在一定的非線性依賴關(guān)系。激光器輸出功率較低時(shí)，極化強(qiáng)度較弱，非線性效應(yīng)的影響較小，而隨著激光器的輸出功率不斷加大，光脈沖不斷變窄，電偶極子的極化強(qiáng)度就不斷加大，非線性效應(yīng)
湖北第二師范學(xué)院學(xué)報(bào) 2021年2期2021-03-29
- 小損耗介質(zhì)中非相干耦合光束的傳輸特性
光束可稱為空間光孤子?？臻g光孤子理論是實(shí)現(xiàn)光控光技術(shù)的基本原理之一,基于孤子之間的傳輸特性以及相互作用,改變空間孤子的孤子參量和選擇介質(zhì)的一些物理特性可以進(jìn)行孤子的自控,進(jìn)而實(shí)現(xiàn)全光操縱,這在全光計(jì)算、全光信息處理、全光網(wǎng)絡(luò)以及量子測(cè)量等方面都有廣闊的應(yīng)用前景[4-6]。近年來(lái),人們對(duì)各種空間光孤子展開了大量研究[7-13],大部分的探討基于介質(zhì)無(wú)損耗情形,事實(shí)上,光束在介質(zhì)中傳輸時(shí)不可避免地會(huì)存在損耗,研究損耗對(duì)孤子的傳輸特性和孤子間的相互作用產(chǎn)生的影響
量子電子學(xué)報(bào) 2021年1期2021-02-25
- Burgers-Sharma-Tasso-Olver 方程的孤子分子及其半周期扭結(jié)子解
0）0 引言由于孤子分子在光學(xué)系統(tǒng)[1-4]、Bose-Einstein凝聚態(tài)[5]、非線性光學(xué)等眾多領(lǐng)域有廣泛應(yīng)用，研究人員一直在持續(xù)深入地研究孤子分子，并已經(jīng)建立了一系列孤子分子的理論體系[6-7]。最近呼吸孤子分子在鎖模光纖激光器實(shí)驗(yàn)中被觀察到[8]，這進(jìn)一步激發(fā)了大家探究孤子分子機(jī)理的興趣。孤子共振理論被廣泛應(yīng)用于各種可積系統(tǒng)中，通過改變孤子的共振條件，我們可以得到多種類型的共振激發(fā)模式。在此基礎(chǔ)上運(yùn)用線性疊加原理和Bell多項(xiàng)式構(gòu)造共振解[9]，
麗水學(xué)院學(xué)報(bào) 2020年5期2020-10-28
- 變系數(shù)Hirota方程的相互作用研究
irota方程的孤子相互作用，可用于表征非線性光纖通信的孤子。利用雙線性方法和符號(hào)計(jì)算，得到了變系數(shù)Hirota方程的兩個(gè)孤子解?；?span id="j5i0abt0b" class="hl">孤子解，通過分別選擇三階色散和一階色散項(xiàng)的不同值來(lái)顯示孤子相互作用的新現(xiàn)象，最終研究結(jié)果表明，隨著參數(shù)的增大，孤子相互作用的范圍以及形狀會(huì)更加增大和復(fù)雜?！娟P(guān)鍵詞】 Hirota方程;孤子相互作用非線性薛定諤（NLS）方程是一種具有孤子解的非線性演化方程，可以描述非線性光纖通信中的群速度色散（GVD）和自相位調(diào)制（SPM）之
數(shù)學(xué)大世界·中旬刊 2020年2期2020-04-16
- 二維弱鐵磁體中暗孤子的理論研究
維弱鐵磁體里的暗孤子解。孤子在不同DM相互作用強(qiáng)度下隨時(shí)間演化動(dòng)力學(xué)過程可以利用Mathematica軟件模擬。關(guān)鍵詞：二維弱鐵磁體;孤子動(dòng)力學(xué)中圖分類號(hào)：O 411 文獻(xiàn)標(biāo)識(shí)碼：A許多研究表明，界面DM相互作用可以導(dǎo)致一些有趣的物理效應(yīng)，如磁色散關(guān)系的不對(duì)稱性，單向自旋波傳播的產(chǎn)生，以及不對(duì)稱的磁疇壁運(yùn)動(dòng)[1]等。本文將主要研究界面DM相互作用對(duì)鐵磁薄膜中孤子動(dòng)力學(xué)性質(zhì)的影響?？紤]了長(zhǎng)波近似后，其中的動(dòng)力學(xué)是由一個(gè)二維非線性薛定諤方程來(lái)描述的，即iqt+
科技風(fēng) 2020年10期2020-04-10
- 非線性光學(xué)中的暗孤子分子*
315211)孤子分子是當(dāng)前非線性光學(xué)中的重要課題.本文首先研究具有高階色散和高階非線性效應(yīng)非線性光學(xué)模型中各種周期波(孤子晶格)的嚴(yán)格解, 及各種可能的單孤子解.然后在一個(gè)可積的情況下, 利用推廣的雙線性形式, 給出多孤子解, 并從多孤子解的速度共振條件給出暗孤子分子的嚴(yán)格解析表達(dá)式.對(duì)于本文給出模型的多暗孤子分子之間, 以及孤子分子和通常孤子之間的相互作用都是彈性的.值得指出的是, 在不可積的情況下孤子分子也是可以存在的.專題：非線性物理1 引 言孤
物理學(xué)報(bào) 2020年1期2020-01-16
- 三體相互作用下準(zhǔn)一維玻色-愛因斯坦凝聚體中的帶隙孤子及其穩(wěn)定性*
并給出了一類帶隙孤子的解析表達(dá)式.然后采用牛頓共軛梯度法數(shù)值得到了該系統(tǒng)中存在的兩類帶隙孤子, 發(fā)現(xiàn)孤子的振幅隨著三體相互作用的增強(qiáng)而減小, 這與多重尺度法分析所得結(jié)論一致.最后用時(shí)間劈裂傅里葉譜方法對(duì)GPE進(jìn)行長(zhǎng)時(shí)間動(dòng)力學(xué)演化以考察孤子的穩(wěn)定性, 發(fā)現(xiàn)系統(tǒng)中既存在穩(wěn)定的帶隙孤子, 也存在不穩(wěn)定的帶隙孤子,且外勢(shì)的模數(shù)會(huì)對(duì)孤子的結(jié)構(gòu)和穩(wěn)定性產(chǎn)生明顯影響.專題：非線性物理1 引 言玻色-愛因斯坦凝聚(Bose-Einstein condensate,BEC)
物理學(xué)報(bào) 2020年1期2020-01-16
- 可積系統(tǒng)多孤子解的全反演對(duì)稱表達(dá)式*
315211)多孤子解是非線性數(shù)學(xué)物理系統(tǒng)的基本激發(fā)模式.文獻(xiàn)中存在各種類型的表達(dá)式, 如廣田(Hirota)形式,朗斯基(Wronskian)或雙朗斯基形式和法夫(Phaffian)形式.最近在多地系統(tǒng)的研究中, 我們發(fā)現(xiàn)使用一種全新但等價(jià)的形式具有極為簡(jiǎn)潔和方便的優(yōu)點(diǎn).本文主要綜述多種類型可積非線性系統(tǒng)的多孤子解的新型表達(dá)式, 同時(shí)對(duì)SK方程、非對(duì)稱NNV系統(tǒng)、修正KdV型、sG型、AKNS模型和全離散H1系統(tǒng)也給出一些文獻(xiàn)中還沒出現(xiàn)過的新的更為簡(jiǎn)便的
物理學(xué)報(bào) 2020年1期2020-01-16
- 玻色-愛因斯坦凝聚中的環(huán)狀暗孤子動(dòng)力學(xué)*
0021)環(huán)狀暗孤子最早是在非線性光學(xué)系統(tǒng)中理論預(yù)言并實(shí)驗(yàn)實(shí)現(xiàn)的一種二維孤子類型.跟通常的二維孤子(如條紋孤子)相比, 環(huán)狀暗孤子具有更好的穩(wěn)定性和更加豐富的動(dòng)力學(xué)行為.玻色-愛因斯坦凝聚由于其高度可調(diào)控性為研究環(huán)狀暗孤子提供了一個(gè)全新的平臺(tái).本文結(jié)合玻色-愛因斯坦凝聚和孤子研究的現(xiàn)狀, 綜述玻色-愛因斯坦凝聚中環(huán)狀暗孤子的解析解、穩(wěn)定性調(diào)控及其衰變動(dòng)力學(xué)等方面的研究進(jìn)展.首先介紹了一套變換方法將均勻系統(tǒng)中非線性系數(shù)不隨時(shí)間變化的環(huán)狀暗孤子解析解推廣到諧振
物理學(xué)報(bào) 2020年1期2020-01-16
- 用Hirota雙線性方法構(gòu)造一種(3+1)維高維孤子方程的多孤子解
方程的精確解,是孤子理論的重要研究?jī)?nèi)容之一.最近,對(duì)于非線性發(fā)展方程提出多種求解方法.比如：Hirota雙線性方法,是直接引進(jìn)雙線性導(dǎo)數(shù)的概念,將非線性發(fā)展方程轉(zhuǎn)化成雙線性形式的發(fā)展方程.在此基礎(chǔ)上,利用多種函數(shù)變換與計(jì)算機(jī)代數(shù)系統(tǒng)相結(jié)合的方法,可獲得多種新解.這種方法,在高維非線性發(fā)展方程的求解與相關(guān)問題的研究中被廣泛應(yīng)用.文[1]利用Hirota雙線性方法和試探函數(shù)相結(jié)合的方法,研究了一個(gè)(3+1)維非線性演化方程的求解與約化問題,獲得了新結(jié)論.文[2
應(yīng)用數(shù)學(xué) 2020年1期2020-01-10
- 一類非線性偏微分方程的n-孤子解
作者的廣泛重視,孤子是非線性的一個(gè)重要特征,在許多科學(xué)應(yīng)用中都有它的身影。許多系統(tǒng)的方法被用來(lái)求非線性偏微分方程(組)的孤子解。為了尋求它們的解法,科學(xué)家做了大量而有益的工作,同時(shí)得到了一些行之有效的求解方法,如分離變量法、反散射方法、Backlund變換法、Darboux變換法、tanh函數(shù)法、Riccati方程法[1-7]、Hereman-Nuseir方法[8]、Hirota的雙線性方法[9-15]等。本文借助于行波變換法[16],A=0且B=0為Af
- 非局域高次非線性介質(zhì)中的多極暗孤子?
非線性模型下,暗孤子和多極暗孤子的新解和傳輸特性.發(fā)現(xiàn)非局域程度和非線性參量變化對(duì)暗孤子的峰值和束寬產(chǎn)生影響,并且在特定的競(jìng)爭(zhēng)非局域非線性參數(shù)下存在穩(wěn)定基態(tài)暗孤子和多極暗孤子的束縛態(tài).另外,討論了在局域自聚焦三次和非局域自散焦五次非線性介質(zhì)中暗孤子和兩極暗孤子的傳輸特性,發(fā)現(xiàn)孤子比在自散焦三次和自聚焦五次的非線性介質(zhì)中傳輸更加穩(wěn)定.進(jìn)一步研究了單暗孤子和三極暗孤子的功率與傳播常數(shù)和非局域程度的關(guān)系,并討論了不同類型暗孤子的線性穩(wěn)定性問題.1 引 言Miha
物理學(xué)報(bào) 2018年21期2018-12-02
- 雙芯耦合光纖中非等幅孤子對(duì)的傳輸特性
一般意義的非等幅孤子對(duì)的嘗試解，導(dǎo)出了雙芯耦合光纖中孤子對(duì)參數(shù)演化的動(dòng)力學(xué)方程組，分析了三階色散和耦合系數(shù)對(duì)傳輸?shù)挠绊?。關(guān)鍵詞孤子對(duì)傳輸耦合光纖變分原理中圖分類號(hào)：TN929 文獻(xiàn)標(biāo)識(shí)碼：A0引言在高速光孤子通信系統(tǒng)中，人們發(fā)現(xiàn)光纖孤子對(duì)在傳輸過程中存在相互作用，這會(huì)直接影響到通信碼率的提高，而耦合光纖是實(shí)現(xiàn)不同光纖之間光學(xué)孤子轉(zhuǎn)換的基本光學(xué)器件，如光孤子開關(guān)和光孤子定向耦合器等，在這種情況下對(duì)光纖孤子對(duì)進(jìn)行研究就非常必要。本文采用變分原理分析了耦合光纖中
科教導(dǎo)刊·電子版 2018年8期2018-06-22
- （2+1）-維5階KdV方程的相互作用解
程為例先探究了單孤子與呼吸子的相互作用解，發(fā)現(xiàn)了呼吸子被單孤子吞噬的現(xiàn)象，然后探究了Lump型孤子與單孤子之間的相互作用，揭示在相互作用過程中所表現(xiàn)出來(lái)的碰撞、反彈、吸收、分裂等粒子性特征以及背后所反映的物理學(xué)規(guī)律。除此之外，還對(duì)Lump型孤子進(jìn)行了動(dòng)力學(xué)分析，求出了它運(yùn)動(dòng)軌跡、有效面積、有效動(dòng)量等等動(dòng)力學(xué)特征量。2 單孤子與呼吸子的相互作用解對(duì)于（2+1）-維 5階 KdV 方程此方程類似于Caudrey-Dodd-Gibbon-Kotera-Sawad
巢湖學(xué)院學(xué)報(bào) 2018年6期2018-03-26
- 線性磁場(chǎng)作用下一維鐵磁鏈的孤子激發(fā)
用下一維鐵磁鏈的孤子激發(fā)莫子杰, 陳 浩*, 王瑞強(qiáng)(華南師范大學(xué)物理與電信工程學(xué)院, 廣東省量子調(diào)控工程與材料重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室， 廣州 510006)研究了在線性磁場(chǎng)作用下，一維鐵磁鏈的2種孤子激發(fā). 分別導(dǎo)出2個(gè)不同修正的非線性薛定諤方程，可以得到各自所激發(fā)的孤子解. 此2種孤子激發(fā)結(jié)果均表明，在增加線性磁場(chǎng)后，孤子的外形與有效質(zhì)量并不受到影響，但孤子的運(yùn)動(dòng)模式卻發(fā)生改變，從一般的勻速運(yùn)動(dòng)變?yōu)閯蜃兯龠\(yùn)動(dòng). 而且在線性磁場(chǎng)作用下孤子的能量出現(xiàn)了定域分布，隨位置
- 競(jìng)爭(zhēng)非局域三次五次非線性介質(zhì)中孤子的傳輸特性?
五次非線性介質(zhì)中孤子的傳輸特性?黃光僑 林機(jī)?(浙江師范大學(xué)物理系,金華 321004)(2016年9月11日收到;2016年12月5日收到修改稿)研究空間光孤子在一維競(jìng)爭(zhēng)非局域三次五次非線性介質(zhì)中的新解和傳輸特性.發(fā)現(xiàn)亮孤子在競(jìng)爭(zhēng)非局域三次自散焦和五次自聚焦非線性介質(zhì)中存在不穩(wěn)定區(qū)間.在一般非局域程度下,對(duì)于不同的三次非線性效應(yīng),同相位復(fù)合兩孤子間表現(xiàn)為吸引或排斥的相互作用,并討論了折射率的變化.在競(jìng)爭(zhēng)非局域三次自聚焦和五次自散焦非線性介質(zhì)中給出了二極、
物理學(xué)報(bào) 2017年5期2017-08-01
- 三維復(fù)合勢(shì)下的玻色-愛因斯坦凝聚暗孤子結(jié)構(gòu)及操控*
-愛因斯坦凝聚暗孤子結(jié)構(gòu)及操控*沈森挺， 宗豐德， 王海紅(浙江師范大學(xué) 非線性物理研究所,浙江 金華 321004)基于二維拋物勢(shì)、一維光晶格勢(shì)和二維高斯勢(shì)所組成的復(fù)合勢(shì)，討論了一個(gè)具有層狀結(jié)構(gòu)并帶有增益的三維玻色-愛因斯坦凝聚暗孤子結(jié)構(gòu).應(yīng)用能量泛函和直接數(shù)值仿真，得到了暗孤子結(jié)構(gòu)在關(guān)鍵參量空間中的穩(wěn)定性區(qū)域，并分析了暗孤子結(jié)構(gòu)的動(dòng)力學(xué)性質(zhì).結(jié)果發(fā)現(xiàn)：在線性增益的作用下，暗孤子結(jié)構(gòu)的振幅和脈寬實(shí)現(xiàn)了同步變化，這為通過增益調(diào)制來(lái)控制物質(zhì)波孤子的動(dòng)力學(xué)行為
- 三階和五階非線性自散焦介質(zhì)中的亮孤子
自散焦介質(zhì)中的亮孤子彭賢丁，張少武，黃峻堃(湖北師范大學(xué) 物理與電子科學(xué)學(xué)院，湖北 黃石435002)考察了含3～5階非線性的一維和二維非線性薛定諤方程，獲得了非線性強(qiáng)度是橫向坐標(biāo)的指數(shù)函數(shù)的條件下方程的基態(tài)孤子解，并用分布傅里葉法對(duì)其穩(wěn)定性進(jìn)行了數(shù)值分析。結(jié)果表明，三階、五階非線性強(qiáng)度是橫向坐標(biāo)的指數(shù)函數(shù)時(shí)，在一定的參數(shù)范圍內(nèi)可以形成穩(wěn)定的亮孤子，隨著傳播常數(shù)的增大，基態(tài)孤子能穩(wěn)定傳輸?shù)木嚯x越遠(yuǎn)。非線性薛定諤方程；3～5階非線性；穩(wěn)定性分析0 引言孤子因
- PT對(duì)稱晶格勢(shì)中的光孤子傳輸特性的研究
對(duì)稱晶格勢(shì)中的光孤子傳輸特性的研究程家曦1，倪書進(jìn)2，徐四六1*(1.湖北科技學(xué)院 電子與信息工程學(xué)院，湖北 咸寧 437100；2.咸寧實(shí)驗(yàn)中小學(xué)，湖北 咸寧 437100 )利用改進(jìn)的平方算符法和傅里葉配點(diǎn)法以及分步傅里葉算法研究了二維非線性PT對(duì)稱晶格勢(shì)中的基極和二級(jí)光孤子。研究表明，兩種孤子功率都隨著傳播常數(shù)的增加而增大，隨著調(diào)制深度的增加而減小。二極孤子內(nèi)部的排斥力作用導(dǎo)致光束在PT勢(shì)中分裂成四極孤子。而對(duì)于PT 晶格勢(shì)，當(dāng)實(shí)部的晶格調(diào)制系數(shù)V0
湖北科技學(xué)院學(xué)報(bào) 2016年12期2016-03-04
- 光纖損耗對(duì)孤子系統(tǒng)傳輸?shù)挠绊?/a>
21)光纖損耗對(duì)孤子系統(tǒng)傳輸?shù)挠绊懶?丹薩茹拉(內(nèi)蒙古師范大學(xué)物理與電子信息學(xué)院內(nèi)蒙古 呼和浩特010021)摘 要:利用分步傅立葉法數(shù)值求解了包含光纖損耗效應(yīng)的非線性薛定諤方程，分別仿真模擬了其對(duì)亮孤子和暗孤子脈沖在各向同性光纖中傳輸特性的影響．結(jié)果表明，隨著傳輸距離的增大，光纖損耗導(dǎo)致基階亮孤子和暗孤子的峰值功率減小，脈沖加速展寬．而對(duì)于高階孤子，光纖損耗會(huì)破壞高階亮孤子的周期性變化，但對(duì)于高階暗孤子的影響幾乎與基階暗孤子相同．因此在光纖損耗參數(shù)相同的
物理通報(bào) 2015年9期2016-01-12
- 廣義耦合非線性薛定諤方程中的達(dá)布變換和多孤子解*1
中的達(dá)布變換和多孤子解*1林 機(jī), 郭幫興(浙江師范大學(xué) 非線性物理研究所,浙江 金華 321004)給出了廣義耦合非線性薛定諤方程(GCNLS)的2種達(dá)布變換和多孤子解.對(duì)于自聚焦型GCNLS，給出了N個(gè)亮-亮孤子解，對(duì)于散焦型的GCNLS，由第2種達(dá)布變換給出了N-暗-暗孤子解.作為例子，文中給出了二孤子相互作用.廣義耦合非線性薛定諤方程;達(dá)布變換;多孤子解;孤子相互作用；高孤子0 引 言廣義耦合非線性薛定諤方程(簡(jiǎn)稱GCNLS)為式(1)中：a和c是
- 準(zhǔn)周期性光學(xué)晶格中BEC孤子動(dòng)力學(xué)特征的研究
光學(xué)晶格中BEC孤子動(dòng)力學(xué)特征的研究陳順芳，徐四六(湖北科技學(xué)院 電子與信息工程學(xué)院，湖北 咸寧 437100)本文研究了二維厄米特光晶格中BEC孤子的動(dòng)力學(xué)特征，結(jié)合二維的G-P方程，采用分步傅里葉算法，模擬了光在二維厄米特光晶格中的BEC孤子的分布特性。結(jié)果表明周期性光學(xué)晶格可以控制BEC孤子分布，可作為有效的、可控的物質(zhì)波孤子控制器和分裂器。玻色-愛因斯坦凝聚；G-P方程；光學(xué)晶格；BEC孤子；分步傅里葉算法孤子是非線性科學(xué)中的一個(gè)非常重要的課題。自
湖北科技學(xué)院學(xué)報(bào) 2015年6期2015-06-23
- Bose愛因斯坦凝聚中孤子研究現(xiàn)狀分析
就是它具有物質(zhì)波孤子。作為非線性效應(yīng)的一個(gè)重要方向孤子在bose 愛因斯坦凝聚的研究中具有重要地位。在非線性光學(xué)中，由傳播介質(zhì)的非線性作用引起了對(duì)波包的自聚焦相應(yīng)，平衡了色散和衍射造成波包擴(kuò)散而形成光學(xué)孤子。在bose 愛因斯坦凝聚中，產(chǎn)生這種等價(jià)于自聚焦效應(yīng)的非線性效應(yīng)，來(lái)自于凝聚原子之間的兩體相互作用。當(dāng)它抵消波包的擴(kuò)散作用后就形成了物質(zhì)波孤子。但是，對(duì)于不同的性質(zhì)的原子之間相互作用會(huì)形成不同的物質(zhì)波孤子。當(dāng)原子間相互作用為排斥時(shí)，GP 方程具有暗孤子
大慶師范學(xué)院學(xué)報(bào) 2015年3期2015-05-25
- 二維渦旋空間孤子在Kerr型自聚焦介質(zhì)中的傳輸及相互作用
光束被稱為空間光孤子.近20年來(lái)對(duì)克爾空間光孤子的研究取得了重大突破，但是克爾空間孤子的形成需要很高的功率，后來(lái)人們發(fā)現(xiàn)了只需較低功率就可以形成的光折變空間孤子［1-3］.近幾年來(lái)，渦旋場(chǎng)以其獨(dú)一無(wú)二的特征逐漸被人們所重視，到2009年渦旋空間孤子在實(shí)驗(yàn)中被觀察到［4-6］.2013年，張解放研究了非線性介質(zhì)中渦旋孤子的相互作用［7］，之后歐陽(yáng)世根研究了自散焦介質(zhì)中渦旋孤子的特性［8］，然而對(duì)渦旋空間孤子在克爾性自聚焦介質(zhì)中的動(dòng)力學(xué)特點(diǎn)，及拓?fù)浜蓪?duì)渦旋孤子
- (3+1)維三次-五次Gross-Pitaevskii方程在非對(duì)稱勢(shì)阱下的精確解
)維GPE的穩(wěn)定孤子解已經(jīng)得出，并已在實(shí)驗(yàn)中得到驗(yàn)證[4].近年來(lái)，當(dāng)勢(shì)阱為拋物線形，散射系數(shù)為常數(shù)時(shí)，得到一系列的周期解和行波解.如考慮兩體和三體相互作用時(shí)各向同性下GPE的自相似解[6]、通過數(shù)據(jù)值計(jì)算[7]或自相似變換[8]得到雪茄型勢(shì)阱下(3+1)維GPE的精確解.但僅考慮易軸或易平面對(duì)稱，很少考慮3個(gè)方向的各向異性.本文采用F展開法和齊次平衡法[9]求解3個(gè)方向各向異性的GPE，得出雅克比橢圓函數(shù)解.討論了一些解的動(dòng)力學(xué)性質(zhì)和各向異性對(duì)孤子的影響
- 入射光強(qiáng)對(duì)多個(gè)亮孤子相干相互作用的影響
入射光強(qiáng)對(duì)多個(gè)亮孤子相干相互作用的影響姜其暢，蘇艷麗，吉選芒（運(yùn)城學(xué)院物理與電子工程系，運(yùn)城044000）為了研究入射光強(qiáng)對(duì)多個(gè)亮屏蔽孤子之間相干相互作用的影響，采用數(shù)值模擬的方法求解孤波演化方程。在特定的相互作用距離和相對(duì)相位條件下，改變?nèi)肷?span id="j5i0abt0b" class="hl">孤子的光強(qiáng)，分別對(duì)2個(gè)孤子和3個(gè)孤子的相干相互作用做了分析。結(jié)果表明，在同相位條件下，2個(gè)孤子的相互作用表現(xiàn)出融合-分開-融合的周期性；對(duì)3個(gè)孤子，這種周期性消失；同時(shí)表現(xiàn)出能量的定向轉(zhuǎn)移特性。改變?nèi)肷涔鈴?qiáng)的大小，能
激光技術(shù) 2014年6期2014-06-23
- 一維傾斜光晶格勢(shì)阱中兩組分玻色－愛因斯坦凝聚體的矢量孤子解及其穩(wěn)定性
斯坦凝聚體的矢量孤子解，分別用變分方法［8，12］和數(shù)值模擬方法得到了凝聚體中孤子的空間分布，并將兩種結(jié)果進(jìn)行了比較，然后就不同應(yīng)力對(duì)三種孤子的影響進(jìn)行了分析，最后研究了孤子的穩(wěn)定性質(zhì)。1 物理模型當(dāng)粒子所處溫度T低于臨界溫度Tc時(shí)，在平均場(chǎng)近似下，兩組分玻色－愛因斯坦凝聚體可以通過兩個(gè)滿足非線性薛定諤方程的宏觀波函數(shù)ψ1，ψ2來(lái)描述。我們考慮準(zhǔn)一維的兩組分玻色－愛因斯坦凝聚體模型，其外部有一個(gè)傾斜的周期性光晶格勢(shì)阱，ψ1，ψ2滿足如下耦合 Gross-P
- 非局域暗孤子及其穩(wěn)定性分析*
年來(lái),非局域空間孤子一直是研究的熱點(diǎn),人們對(duì)它們的各種特性例如相互作用、穩(wěn)定性進(jìn)行了大量研究.體介質(zhì)中非局域亮孤子間的相互作用取決于它們間的相位差、相干程度、材料的非線性非局域程度[1?3];非局域基態(tài)和二階體亮孤子總是穩(wěn)定的,而高階亮孤子是震蕩不穩(wěn)的[4],但如果樣品的寬度超過一臨界值,三階、四階體亮孤子在其存在區(qū)域也總是穩(wěn)定的[5].非局域表面亮孤子的穩(wěn)定性與體亮孤子的穩(wěn)定性相似:基態(tài)和二階表面亮孤子總是穩(wěn)定的,高階表面亮孤子是震蕩不穩(wěn)的[6?9].非
物理學(xué)報(bào) 2013年4期2013-12-12
- (2+1)維MKdV方程的Darboux變換及其孤子解
MKdV方程求解孤子方程的孤子解是非線性領(lǐng)域中的主要問題,目前已有許多求解孤子方程孤子解的方法,例如反散射方法、 雙線性(Hirota)方法、 B?cklund變換法、 Darboux變換法和代數(shù)幾何法等.這些方法各有特點(diǎn),也有內(nèi)在聯(lián)系.其中,Darboux變換是一種行之有效的方法,它從平凡解出發(fā)得到孤子方程的孤子解.考慮(2+1)維MKdV方程的譜問題[1-3]:(1)其中:u=u(x,y,t)和v=v(x,y,t)是兩個(gè)勢(shì);λ是一個(gè)譜參數(shù).解零曲率方程
吉林大學(xué)學(xué)報(bào)（理學(xué)版） 2013年4期2013-12-03
- 光孤子的研究進(jìn)展
2)近40來(lái)，光孤子理論及其應(yīng)用得到了迅速發(fā)展，至今它依舊是非線性光學(xué)領(lǐng)域中的研究熱點(diǎn)之一。1834年，英國(guó)科學(xué)家觀察到孤子現(xiàn)象。在許多物理學(xué)家中間引起廣泛爭(zhēng)論的是Russell當(dāng)時(shí)在運(yùn)河里發(fā)現(xiàn)的孤立波不能被線性流體力學(xué)所解釋。1895年，荷蘭科學(xué)家Korteweg和De Vries［1］對(duì)此進(jìn)行了進(jìn)一步研究，提出了著名的KdV方程并導(dǎo)出了方程的孤立波解，解釋了Russell發(fā)現(xiàn)的淺水波現(xiàn)象。美國(guó)科學(xué)家Zabusky和Kruskal［2］在1965年研究了
成都工業(yè)學(xué)院學(xué)報(bào) 2012年2期2012-08-15
- 光孤子及光孤子通信實(shí)現(xiàn)所面臨的困難
要求越來(lái)越高,光孤子通信以其獨(dú)有的優(yōu)點(diǎn)被認(rèn)為是下一代光纖通信系統(tǒng)。本文從光孤子的概念出發(fā)，介紹了光孤子形成的機(jī)理。隨后對(duì)實(shí)現(xiàn)光孤子通信所面臨的一些難題進(jìn)行了總結(jié)分析。本文對(duì)于需要了解光孤子及光孤子通信方面問題的研究有一定的指導(dǎo)作用。關(guān)鍵詞 光孤子；光孤子通信中圖分類號(hào)TN91 文獻(xiàn)標(biāo)識(shí)碼A 文章編號(hào) 1674-6708（2012）67-0187-021 光孤子光孤子的概念的是Hasegawa和Tappert在1973年首先提出的，并且從理論上預(yù)言了光
科技傳播 2012年10期2012-06-06
- Broer-Kaup系統(tǒng)3類達(dá)布變換間的關(guān)系及其精確解
011)0 引言孤子方程是非線性方程領(lǐng)域中極具潛力的課題,它反映了一類非常穩(wěn)定的自然現(xiàn)象.近年來(lái),已經(jīng)有許多求解孤子方程精確解的方法,例如反散射方法、雙線性方法、貝克隆變換法、達(dá)布變換法和代數(shù)幾何法等.這些方法各有特點(diǎn),也有其內(nèi)在聯(lián)系. 其中,達(dá)布變換是一種自然而美妙的方法, 它從平凡解出發(fā)得到孤子方程的精確解.考慮Broer-Kaup(BK)系統(tǒng)問題(1)BK系統(tǒng)的精確解能用來(lái)描述在同一水面上孤子追趕碰撞,因而受到物理學(xué)家和數(shù)學(xué)家的重視.通?？筛鶕?jù)BK系
鄭州大學(xué)學(xué)報(bào)（理學(xué)版） 2012年3期2012-05-22
- ＊ 兩組分玻色－愛因斯坦凝聚體中矢量孤子的動(dòng)力學(xué)性質(zhì)
斯坦凝聚體中矢量孤子的動(dòng)力學(xué)性質(zhì)周艷珍，張素英＊（山西大學(xué) 理論物理研究所，山西 太原 030006）通過數(shù)值求解異種兩組分玻色愛因斯坦凝聚體在弱囚禁勢(shì)中的運(yùn)動(dòng)方程來(lái)討論其矢量孤子解的動(dòng)力學(xué)性質(zhì).研究表明，種內(nèi)和種間相互作用強(qiáng)度滿足不同的條件時(shí)，會(huì)形成亮亮孤子、亮暗孤子和暗暗孤子等不同的矢量孤子解.其中亮亮孤子和亮暗孤子是穩(wěn)定的，而暗暗孤子很不穩(wěn)定.適當(dāng)改變種間相互作用強(qiáng)度，亮、暗孤子之間能夠相互轉(zhuǎn)換.兩組分玻色愛因斯坦凝聚體；矢量孤子；穩(wěn)定性玻色－愛因斯
- 白噪聲對(duì)平脈動(dòng)孤子相互作用的影響
）白噪聲對(duì)平脈動(dòng)孤子相互作用的影響王 成（長(zhǎng)治職業(yè)技術(shù)學(xué)院，山西 長(zhǎng)治 046011）鑒于孤子相互作用對(duì)光孤子通信產(chǎn)生的許多不利后果，針對(duì)白噪聲對(duì)平脈動(dòng)孤子的相互作用的影響進(jìn)行了詳細(xì)的研究，結(jié)果表明：當(dāng)白噪聲的最大振幅值在一定范圍內(nèi)變化時(shí)，平脈動(dòng)孤子的相互作用可以得到較好的抑制，且隨著孤子間距的不斷減小，白噪聲的幅值變化范圍也在減小。孤子；相互作用；白噪聲1 引言在過去的20年中，耗散孤子引起了人們廣泛的關(guān)注，就它們復(fù)雜的時(shí)空特性展開了大量的研究工作。而這
長(zhǎng)治學(xué)院學(xué)報(bào) 2010年2期2010-09-12
- （1+1+1）維時(shí)空光孤子控制
1+1）維時(shí)空光孤子控制郝瑞宇，琚愛堂（長(zhǎng)治學(xué)院 電子信息與物理系，山西 長(zhǎng)治 046011）本文通過數(shù)值地求解孤子控制系統(tǒng)下的（1+1+1）維非線性薛定諤方程，討論在一定的孤子控制系統(tǒng)中傳輸?shù)臅r(shí)空光孤子。結(jié)果表明，在一定的孤子控制系統(tǒng)中，（1+1+1）維時(shí)空光孤子可較穩(wěn)定地傳輸。最后，討論時(shí)空光孤子傳輸過程的穩(wěn)定性。結(jié)果表明，在白噪聲擾動(dòng)下，時(shí)空光孤子傳輸過程是穩(wěn)定的。孤子控制；時(shí)空光孤子；（1+1+1）維；非線性薛定諤方程1 引言作為光學(xué)非線性波相互作
長(zhǎng)治學(xué)院學(xué)報(bào) 2010年2期2010-09-12
- 相鄰亮、暗孤子相互作用的比較
08）相鄰亮、暗孤子相互作用的比較李淑青，王愛國(guó)，馮中營(yíng)，任全年（太原工業(yè)學(xué)院理學(xué)系，山西太原 030008）通過與亮孤子進(jìn)行比較，分析了暗孤子的基本方程，求出了它的一個(gè)精確解，分析比較了相鄰暗孤子間的相互作用，并對(duì)有平面波背景的暗孤子作了積分處理.非線性方程 暗孤子解 相互作用 積分1 暗孤子傳輸?shù)幕痉匠炭紤]在光纖媒介中傳播的單頻標(biāo)量電場(chǎng)E,滿足麥克斯韋方程,其解可表示為下面的形式其中c.c指復(fù)共軛,ω是源頻率,β0＝k0n0＝2kn0／λ是平面波演化